Упругость кристаллов

Молекулярные кристаллы имеют низкие температуры плавления и испарения, поскольку энергия связи невелика. Они — диэлектрики, так как построены из электрически нейтральных атомов (молекул), и в отличие от металлов прозрачны для электромагнитного излучения. Малая энергия связи определяет также низкий модуль упругости кристаллов и небольшие коэффициенты теплового расширения. Механические характеристики их низки. [c.17]

Независимыми константами упругости кристаллов кубической симметрии являются Сц, С[2 и С , Коэффициент С44 — мера сопротивления деформации, вызываемой скалывающими напряжениями в плоскости (100) в направлении <010>. Коэффициенты Сц и С12 не имеют такого прямого физического объяснения, однако их линейные комбинации [c.205]

Важным свойством теории перколяции является наличие нетривиальных критических показателей, определяющих проводимость и упругость системы частиц. Упругость кристаллов зависит от свойств симметрии сил, действующих между атомами. В частности, в рамках модели Борна существенно отличаются изотропные и центральные взаимодействия. [c.33]

Модули упругости кристаллов тригональной системы [c.260]

Соотношения между скоростями распространения ультразвуковых волн и модулями упругости кристаллов тетрагональной системы [c.261]

Модули упругости кристаллов ромбической системы [c.264]

Модули упругости кристаллов моноклинной системы [c.266]

Физический смысл коэффициентов Q, К, С ж Н ясен из уравнений (IV.46). Так, например, коэффициент Е характеризует деформацию свободного кристалла при приложении к нему электрического поля и т. д. Указанные коэффициенты связаны между собой через другие коэффициенты (диэлектрические, упругие) кристалла и характеризуют работу электрострикционных преобразователей в различных режимах. [c.151]

Рис. 22. Схематическое изображение зависимости от температуры прочности на разрыв и предела упругости кристаллов в области низких температур

Рис. 28. Температурная зависимость оптического предела упругости кристаллов хлористого натрия, ориентированных по направлениям [100] и [111] -Ь 10°

Модуль упругости LiF. Рассчитать модуль упругости кристалла LiF,. используя экспериментальные величины энергии связи и расстояния между ближайшими соседями. Сравнить результат с экспериментальным значением модуля упругости. [c.148]

Доказано, что существует всего 32 вида геометрической симметрии кристаллов, объединенных в семь сингоний, носящих названия 1) триклинная, 2) моноклинная, 3) ромбическая, 4) тетрагональная, 5) тригональная, 6) гексагональная и 7) кубическая. Всякий натуральный кристалл обладает одним из 32-х видов симметрии и может быть отнесен к одной из семи сингоний [33]. Что касается классов упругой симметрии, то их значительно меньше, так как одна и та же форма уравнений обобщенного закона Гука имеет место для нескольких видов геометрической симметрии. По упругим свойствам все кристаллы могут быть разбиты только на девять классов или групп. Выражения упругого потенциала (а следовательно, и уравнений обобщенного закона Гука) для этих девяти классов можно найти, например, в курсе А. Лява [24] (гл. 6, п. 109) и в ряде работ, упоминающихся ниже, а поэтому мы, не занимаясь специально упругостью кристаллов, можем их не приводить. Отметим только, что упругие постоянные кристаллических веществ — монокристаллов, минералов и горных пород, определялись экспериментальным путем многими исследователями. В первую очередь нужно назвать классические исследования Фойгта, изложенные в его курсе кристаллофизики [38]. Приводим найденные Фойгтом значения упругих постоянных кварца (горного хрусталя), образующего кристаллы тригональной сингонии (12 неравных нулю постоянных aij (ось z направлена по оси симметрии третьего порядка, ось х — по оси второго порядка) [c.56]

Симметрия строения (160).— 101. Геометрическая симметрия (160).— 105. Упругая симметрия (16i). —106. Изотропное твердое тело (166).— 107. Симметрия кристаллов (166).— 108. Классификация кристаллов (168),— 109. Упругость кристаллов (170). —110. Различные типы симметрии (172). —111. Материалы, обладающие тремя ортогональными плоскостями симметрии. Модули упругости (173).— 12. Растяжение и изгиб стержня (174). — ИЗ. Упругие постоянные кристаллов. Результаты экспериментов (174).— 114. Криволинейная анизотропия (176). [c.9]

Осаждение нитевидных кристаллов A1N из суспензии проводилось фильтрацией ее через стеклоткань,сатинового плетения. Суспензия представляла собой взвесь нитевидных кристаллов в слабоконцентрированном растворе связующего. Были использованы две фракции кристаллов A1N грубая — диаметром 20,0 мкм и длиной 5—8 мм прочностью 3200 МПа и тонкая, в которой кристаллы имели диаметр 4 мкм при длине 5 мм прочностью 4500 МПа. Модуль упругости кристаллов A1N составлял 380 ГПа. [c.201]

Растяжение также является эффективным средством улучшения свойств магнитномягких аморфных материалов. Так как магнитоупругая энергия, например, у ленты с положительной магнитострик-цией, в направлении растяжения снижается, намагничивание в этом направлении осуществляется легко. Следовательно, при приложении растягивающей магрузки форма петли гистерезиса более приближена к прямоугольной. На рис. 5.40 показано изменение коэрцитивной силы и остаточной намагниченности при растяжении аморфного сплава на основе железа с магнитострикцией, равной (30- -40)10-8. Влияние растяжения на магнитные свойства кристаллических веществ известно давно. Для аморфных сплавов характерно то, что эффект растяжения может проявляться вплоть до довольно больших значений нагрузки. Связано зто с тем, что предел упругости аморфных лент в несколько раз больше предела упругости кристаллов [100], поэтому закрепление границ доменов. [c.158]

Во второй половине XX столетия было сделано много серьезных открытий в области физики металлов. Эффект памяти формы, безусловно, одно из наиболее ярких среди них. История создания материалов, способных "запоминать" свою форму, своеобразна и поучительна. В 1948 г. советские ученые академик Г.В. Курдюмов и докт. физ.-мат. наук Л.Г. Хандрос обнаружили интересное явление, которое позднее было официально названо эффектом Курдюмова. Суть его, согласно тексту открытия, зарегистрированного Госкомитетом СССР по делам изобретений и открытий, состояла в следующем "Установлено неизвестное ранее явление термоупругого равновесия при фазовых превращениях мартенситного типа, заключающееся в образовании упругих кристаллов мартенсита, границы которых в интервале температур превращения при изменении температуры и (или) поля напряжений перемещаются в сторону мартенситной или исходной фазы с одновременным обратимым изменением геометрической формы образующихся областей твердого тела". [c.6]

Наумов и др. [270] приняли, что потеря упругости кристаллом носит взрывной (атермический) характер и сопровождается коллективным эффектом, который можно описать как своеобразное фазовое превращение. Согласно теории сильновозбужденного состояния, под воздействием нагрузки в кристалле возбуждается гидродинамическая мода, ответственная за перестройку исходной структуры в различные метастабильные состояния. Бозе-конденсация этой моды в локализованных областях кристалла приводит к перестройке его структуры, т.е. к гетерофазным флук- [c.147]

При быстром повышении температуры в процессе пластического деформирования число дислокаций в скоплении перед препятствием остается прежним, но т, как и падает пропорционально уменьшению коэффициентов упругости кристалла с температурой (для упругоизотропного кристалла — пропорционально уменьшению G). При неизменном значении т значение у увеличивается и число дислокаций в скоплении растет до тех пор, пока снова не будет выполнено условие [c.95]

Соответствующая такому выбору координатных осей таблица модулей упругости кристаллов гекси опальной и тригональной систем приведена в гл. I (группы VIII и VI табл. 1). Используя эту таблицу в уравнениях (XI. 10а) и повторяя предыдущую процедуру, нетрудно найти все направления, в которых могут распространяться чисто продольные или поперечные ультразвуковые [c.252]

В заключение отметим, что выше рассматривалась только линейная упругость кристаллов и речь шла, соответственно, о модулях упругости второго порядка, т. е. о линейных модулях. Для описания нелинейной упругости даже кристаллов кубической симметрии требуется 14 модулей упругости третьего порядка, а для триклинных кристаллов их число достигает 56 [80. Поэтому уравнения нелинейной акустики кристаллов обычно строятся для особенных кристаллографических направлений, для которых они приобретают форму рассмотренных выше нелинейных уравнений упругости изотропного твердого тела с соответствуюш,им набором нелинейных параметров. Эти параметры, т. е. модули упругости третьего по-ркдка, также определяются из ультразвуковых измерений 180]. Таких измерений проведено мало, а между тем нелинейные акустические эффекты играют важную роль в квантовой акустике для описания таких процессов, как фонон-фононные взаимодействия, а также спин-фононные, фотон-фононные и другие виды взаимодейст ВИЙ [87]. Эти интересные вопросы, однако, выходят за рамки данной книги. [c.265]

При дальнейшем нагреве до температуры 200—270° С в стали происходит увеличение объема вследствие превращения остаточного аустенита в мартенсит с образованием карбида. Это превращение приводит к созданию тонкой субмикронеоднородности структуры внутри кристаллов мартенсита и к повышению предела упругости кристалла. [c.52]

Предел упругости кристаллов, сечением 5x5 мм и длиной около 6 см, ориентированных по оси куба, который определялся оптическим методод [73], оказался равен приблизительно 70 Пмм . [c.81]

Микроскопическая теория П. и упругости кристаллов разработана в значительно меньией степени. Основными расчетными моделями динамич. теории кристаллич. решетки являются для пьезоэлектриков дипольные модели, модели точечных иопов и ионов с деформируемыми валентными оболочками [7—11]. Кристаллохимич. анализ показывает [12], что существование пьезоэлектрич. свойств у кристаллов существенно связано с наличием или возникновением (при внещних воздействиях) в их структу11ах тех или иных конфигураций электрич. моментов. [c.258]

Упругие кристаллы. Представление о когерентном росте позволило предсказать и затем экспериментально обнаружить явление термоупругого равновесия при мартенситном превращении и <упрулих кристаллов мартенситной фазы. [c.684]

Возможно существование пеупругнх, пли необратимых, и упругих кристаллов (последние прп пот жении температуры могут расти, при повышепии — уменьшать свои размеры). [c.497]

Считают, что Afg пропорцнонально площади поверхности S, а коэффициент поверхностного натяжения а не зависит от температуры и объема. Af обычно рассчитывают как работу увеличения объема упругого кристалла новой фазы в неограниченной среде. Такое допущение приводит к затруднениям [c.497]

АНИЗОТРОПИЯ, явление, выражающееся в зависимости физич. величин, выражающих определенное свойство твердого или жидкого тела от направления, вдо.11Ь к-рого эта величина (коэфициент теплопроводности, показатели преломления, прочность на разрыв и др.) измеряется. Тела, обладающие А., называются анизотропными в противоположность изотропным, в к-рых свойства по всем направлениям одинаковы. Анизотропная среда однородна (гомогенна) в том случае, когда зависимость физич. свойств от направления одинакова в различных точках среды. Для данного направления все физич. свойства однородного тела не зависят от положения элемента объема, длп к-рого онп исследуются. Однородная А. может быть обусловлена строением тела, наличием кристаллич. структуры или резко выраженной асимметрией его молекул, легко ориентирующихся под влиянием внешнего или собственного поля (жидкие кристаллы, кристаллич. жидкости). А. (например местная) возникает также в результате односторонних деформаций тела (возникновение неравномерно распределенных внутренних напряжений при растяжении, одностороннем сдавливании тел, закалке, вообще при разных видах механической обработки). Поверхностный слой всякого тела вызывает местную А., делая тело неоднородным вблизи поверхности раздела с окружающей средой. При этом А. поверхностного слоя выражается в том, что физич. свойства по тангенциальным направлениям (лежащим в поверхности) отличны от свойств в направлении, нормальном ij поверхностному слою. Тела м. б. анизотропны в отношении одних свойств (напр, оптических) и изотропны относительно других (напр, упругих). Кристаллы всех систем кроме кубической оптически анизотропны. В таких кристаллах по каждому направлению (за исключением направления. лучевых осей) идут два луча, оба поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях. Оба эти луча распространяются в кристалле с разной скоростью. А. может быть исследована по характеру зависимости физич. свойств напр, тепловых или механических) в данной среде. В прозрачных телах для изучения А. удобнее исследовать оптич. свойства (напр, по отношению к поляризованному свету). Наиболее полным методом исследования является исследование структуры (рентгено- или электро-нографич. анализ), обусловливающей А. [c.388]

С повышением содержания углерода постоянные ре-щетки мартенсита изменяются величина а слегка уменьшается, а величина с и отношение с/а увеличиваются 7]. Мартенсит имеет форму вытянутых пластин. Высокая твердость и сопротивление дефО рмации стали с мар-теноитной структурой обусловлены образованием в процессе термической обработки тонкой мозаичности зерен и высоким пределом упругости кристаллов мартенсита. [c.9]

Смотреть страницы где упоминается термин Упругость кристаллов : [c.245] [c.129] [c.228] [c.517] [c.65] [c.73] [c.455] [c.522] [c.25] [c.140] [c.308] [c.309] [c.78] [c.262] [c.390] [c.32] [c.24] [c.680] [c.683] [c.500] [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...