Магнитный момент индуцированны

Магнитная восприимчивость 262 Магнитный момент индуцированный 262 [c.513]

Если электроны движутся в периодическом потенциале, но во всех других отношениях являются независимыми, то рассмотрение становится довольно сложным, однако в результате получается диамагнитная восприимчивость того же порядка, что и парамагнитная. На практике, конечно, при измерении магнитного момента, индуцированного полем, проявляется полная восприимчивость, равная сумме парамагнитной восприимчивости Паули, диамагнитной восприимчивости Ландау и ларморовской диамагнитной восприимчивости (обусловленной заполненными оболочками ионных остатков). В результате [c.280]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся вокруг ядра по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Поведение витка с током в магнитном поле хорошо известно из теории электромагнетизма. Согласно закону Ленца, при изменении магнитного потока, пронизывающего контур с током, в контуре возникает э. д. с. индукции, в результате чего изменяется ток. Это приводит к появлению дополнительного магнитного момента, направленного так, чтобы противодействовать внешнему магнитному полю. Другими словами, индуцированный магнитный момент направлен против поля. В контуре, образуемом. движущимся по орбите электроном, в отличие от обычного витка с током сопротивление равно нулю. Вследствие этого, индуцированный магнитным полем ток сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. [c.322]

Если мы определим Асо, то тем самым найдем индуцированный магнитный момент. [c.323]

ГО ПОЛЯ магнитными моментами. При включении поля возникает прецессия электронных оболочек вокруг направления магнитного поля — прецессия Лармора. Еще более элементарное описание этого процесса таково при включении магнитного поля в электронных оболочках атома индуцируются токи, они не затухают, когда поле перестает меняться, так как в атомных контурах отсутствует сопротивление. По известному правилу Ленца направление этих токов таково, что индуцированные магнитные моменты и, следовательно, намагничение противоположны по направлению внешнему полю. В электродинамике доказывается, что намагничение диамагнетиков пропорционально напряженности поля Н (так же как и для парамагнетиков вдали от области насыщения), но в отличие от парамагнетиков восприимчивость диамагнетиков отрицательна к т [c.75]

Всякий постоянный природный или индуцированный магнит, на какие бы мелкие части его ни делили, всегда обладает магнитным зарядом обоих знаков. Тем самым он является особой системой двух равных по величине разноименных зарядов — диполем. В естественных магнитах эти диполи в основном уже ориентированы параллельно, в индуцированных магнитах эта параллельность может быть получена в результате влияния внешнего магнитного поля. Основной характеристикой магнитного диполя является вектор магнитного момента М . [c.337]

Исследуем орбитальный магнетизм идеального ферми-газа, обсуждавшийся в предшествующем параграфе, при абсолютном нуле температуры. Если есть энергия основного состояния системы, то индуцированный магнитный момент на единицу объема при абсолютном нуле дается просто равенством [c.268]

Ф Аносов в. Я., Краткое введение в физико-химический анализ, М., 1959 Вол А. Е., Строение и свойства двойных металлических систем, т. 1—2, М., 1959—62 ВолА. Е., Каган И. К., Строение и свойства двойных металлических систем, т. 3, М., 1976 Петров Д. А., Тройные системы, М., 1953 Воловик Б. Е., 3 а-X а р о в М. В., Тройные и четверные системы, М., 1948 Па латник Л. С., Ландау А. И., Фазовые равновесия в многокомпонентных системах, Хар., 1961. ДИАМАГНЕТИЗМ [от греч. 1а — приставка, означающая здесь расхождение (силовых линий), и магнетизм], свойство в-ва намагничиваться навстречу направлению действующего на него внеш. магн. поля. Д. свойствен всем в-вам. При внесении тела в магн. поле в электронной оболочке каждого его атома, в силу закона эл.-магн. индукции, возникают индуцированные круговые токи, т. е. добавочное круговое движение эл-нов. Эти токи создают в каждом атоме индуцированный магнитный момент, направленный, согласно Ленца правилу, противоположно внеш. магн. полю (независимо от того, имелся ли у атома собств. магн. момент или нет и как он был ориентирован). [c.156]

В [10] рассмотрены условия, при которых магнитная симметрия кристалла допускает существование слабого ферромагнетизма. В тех случаях, когда тип анизотропии или другие обстоятельства (например, Т>Тц) не допускают возникновения слабоферромагнитного момента, наложение внешнего магнитного поля может приводить к возникновению определенных компонент анти-ферромагнитного вектора — так называемый индуцированный полем антиферромагнетизм [42]. [c.651]

Распространенной является схема, в которой используются вихревые тормозные генераторы, монтируемые на одном валу с двигателем. Они состоят из стального массивного ротора, вращающегося в постоянном магнитном поле неподвижного статора. Ротор тормозного генератора соединен с ротором основного двигателя и вращается вместе с ним. Тормозной момент создается благодаря взаимодействию постоянного магнитного поля статора и поля, возникающего от индуцированных в роторе вихревых токов. Он пропорционален скорости вращения ротора (скольжению) и регулируемому току возбуждения обмоток статора. Механические характеристики тормозного генератора и основного двигателя дают серию результирующих жестких механических характеристик привода, обеспечивающих низкие скорости опускания груза на место установки. [c.130]

Сортировка транзисторов с односторонним токопроводящим немагнитным слоем осуществляется в магнитном поле высокой частоты, создаваемом в межполюсном зазоре С-образного магнита 2 (рис. 29, б). При движении детали 1 через переменное магнитное поле благодаря смещению слоя с более высокой электрической проводимостью относительно максимума поля возникает электродинамическая сила действующая в ту или иную сторону в зависимости от исходного положения детали. Механизм возникновения сил основан иа взаимодействии внешнего поля с индуцированным (наведенным) полем, создаваемым самим телом. Для удлиненных токопроводящих деталей мгновенное значение момента силы [c.355]

В демпферах с магнитогистерезисными стержнями и токовихревых демпферах изменение кинетической энергии определяется соответственно потерями на перемагничивание и омическими потерями от вихревых токов. Передача же кинетического момента в первом случае происходит вследствие взаимодействия с МПЗ магнитного момента, наведенного в стержнях напряженностью поля Земли, а во втором случае — магнитного момента индуцированных токов. [c.28]

Диамагнетизм наблюдается во всех веществах и связан с тем. что внешнее магнитное поле оказывает влияние на орбитальное движение электронов, вследствие чего индуцируется магнитный момент, направленный навстречу внешнему полю. После снятия н ешнего магнитного поля индуцированный магнитный момент диамагнетика исчезает. Магнитная восприимчивость диамагнетиков [c.86]

Отличие в свойствах различных магнетиков (кроме того что для диамагнетиков X т <0) проявляется в характере зависимости х и р от температуры. Для классических ланжевеновских парамагнетиков, как мы видели (формула (15.11), х =А1Т), справедлив закон Кюри и X т обратно пропорциональна температуре. Для разреженных диамагнитных газов восприимчивость при постоянной плотности не зависит от температуры это объясняется тем, что тепловое движение не препятствует и не способствует возникновению индуцированных магнитных моментов. В кристаллических магнетиках характер зависимости X т а р ОТ температуры может быть существенно иным с повышением температуры атомы или молекулы переходят в возбужденные состояния, в которых и постоянные магнитные моменты (парамагнетизм), и индуцированные магнитные моменты (диамагнетизм) могут стать существенно иными, чем в нормальных состояниях. Поэтому температурный ход величин х т р зависит от конкретных свойств вещества, и х т (Г) и р (Т) могут быть и положительными, и отрицательными. [c.75]

В. И. Миненко и др. предполагают также влияние магнитного ноля и на структуру воды, лишенную примесей. Благодаря поляризации электронных облаков в молекулах, последние приобретают индуцированный магнитный момент, направленный противоположно внешнему полю. Вследствие этого, энергия водородных связен изменяется, происходит изгибание связей и разрыв, что влечет за собой изменение взаимного расположения молекул, а следовательно, и структуры воды. С увеличением напряженности магнитного поля увеличивается количество молекул, сошедших с прежних положений 12 [c.12]

Изменение физических свойств воды — струкгуры, плотности ее, поверхностного натяжения, вязкости и др. при воздействии магнитного поля зависит от магнитной восприимчивости воды и содержащихся в ней ионов. Соединения и ионы, находящиеся в воде, обладают определенными магнитными свойствами, характеризующимися магнитной восприимчивостью последняя определяет способность ионов и соединений изменять свой магнитный момент под воздействием внешнего магнитного поля. С увеличением магнитной восприимчивости по-рышается намагниченность частиц, их индуцированный [c.15]

С.А. Альтшулер в работе [176] предсказал возможность использования сверхтонкого взаимодействия для реализации ядерного магнитного охлаждения ван-флековских парамагнетиков. Дело в том, что некрамерсовы редкоземельные ионы (Рг +, Еи +, Тт +, Но +, ТЬ +, Рт +), обладающие высокой ван-флековской восприимчивостью и находящиеся в основном синглетном состоянии, при наложении даже слабого магнитного поля приобретают индуцированный магнитный момент, который, в свою очередь, создаёт в области расположения ядра более сильное магнитное поле (чем Щ). При этом коэффициент усиления поля а равен а — к (где к — сдвиг Найта, который может быть порядка 20 и даже 100). Индуцированный магнитный момент на один-два порядка больше, чем ядерный магнетон. В этих условиях, при отсутствии магнитного взаимодействия между ионами, спонтанное упорядочение ядер может ожидаться лишь при температурах 10 -=- 100 мкК, а при наличии обменного взаимодействия — примерно [c.170]

При магнитной обработке водно-дисперсных систем под влиянием внешнего магнитного поля происходит прецессия отдельных оболочек и поляризация электронных облаков в молекулах, поэтому последаие приобретают индуцированный магнитный момент, направленный антипараллельно внешнему магнитному полю. Вследствие этого энергия водородных связей изменяется, происходит их изгибание и частичный разрыв, что влечет за собой изменение взаимного расположения молекул, а следовательно, структ фы воды, обусловливает наблюдаемые изменения плотности, повфх-ностного натяжения, вязкости и ряда других свойств воды под влиянием магнитного поля. [c.42]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Под действием внешнего магнитного поля электроны в заполненных электронных оболочках начинают прецессироватъ. Электронную прецессию можно рассматривать как круговые токи. Это движение электрического заряда вызывает магнитное поле, которое, по правшу Ленца, будет направлено так, чтобы уменьшить воздействие со стороны внешнего поля. Индуцированный магнитный момент и есть диамагнитный момент, который существует до тех пор, пока существует внешнее поле. Диамагнетизм свойствен всем веществам, кроме атомарного водорода, так как у всех остальных веществ имеются спаренные электроны и заполненные электронные оболочки. Диамагнетики характеризуются малой отрицательной намагниченностью. К ним относятся, например, благородные газы, некоторые металлы (медь, бериллий, цинк, свинец и др.), полупроводники (кремний), диэлектрики (полимеры, стекло). [c.277]

Мы далее увидим, что первые два обстоятельства приводят к образованию парамагнитной составляющей намагниченности, а третье — к диамагнитной составляюндей. В основном состоянии атома водорода (Ь-состоянии) орбитальный момент равен нулю и магнитный момент атома связан главным образом со спином электрона, который параллелен слабому индуцированному диамагнитному моменту. В состоянии 15 атома гелия спиновый и орбитальный моменты оба равны нулю и возможен, таким образом, лишь индуцированный момент. У атома с заполненными электронными оболочками спиновый и орбитальный моменты равны нулю неравенство их нулю обычно связано с незаполненными электронными оболочками. [c.514]

Явление диамагнетизма связано со стремлением электрических зарядов частично экранировать внутреннюю часть объема тела от действия внешнего магнитного поля. Из теории электромагнитных явлений нам известен закон Ленца, согласно которому при изменении магнитного потока, пронизывающего электрический контур, в контуре возникает индуцированный электрический ток такого направления, что создаваемое им магнитное поле противодействует исходному изменению магнитного потока. В контуре, не обладающем электросопротивлением, например сверхпроводящем контуре или контуре, образуемом электроном, движупдимся в атоме по своей орбите, индуцированный ток также сохраняется до тех пор, пока существует поле. Магнитное поле, создаваемое индуцированным током, противоположно внешнему магнитному полю, а магнитный момент, связанный с этим током, и есть диамагнитный момент. Даже в нормальных металлах всегда имеется вклад в магнитный момент от электронов проводимости, и этот диамагнетизм не разрушается столкновениями электронов. [c.515]

Энергия раджочастотного поля, поглощенная в единицу времени образцом, содержапдам в единице объема Ш спинов I с магнитными моментами у%1, легко вычисляется по формуле (11.30), которая определяет вероятности переходов, индуцированных в единицу времени радиочастотным полем с амплитудой Hi = — вращающимся с частотой 0J = 2nv. Если можно пренебречь насыщением, то разность в населенностях между состояниями 1 = т и Для каждого спина равна [c.42]

Прежде чем приступить к изложению основных методов измерения магнитных моментов КА, покажем, каким образом в прин-ципе можно определить дипольную составляющую Mja.мeнтa и составляющую момента, индуцированную МПЗ или, другими словами, индукционные коэффициенты которые характеризуют эту составляющую. Для этого выпишем полные выражения магнитного момента в таком виде [c.54]

При взаимодействии мощного магнитного поля индуктора с индуцированным в заготовке током и его магнитным полем возникают элекромеханические силы взаимодействия, стремящиеся оттолкнуть заготовку от индуктора и вызывающие ее деформацию. Магнитный импульс длится от 10 до 20 мкс, создавая давление от 3500 до 39 000 кг/см . Так же как и при штамповке взрывом, длительность магнитного импульса во много раз меньше времени деформации заготовки. Поэтому импульсное поле непосредственно действует на заготовку лишь в начальный момент (период разгона), после [c.443]

Подлежащая обработке вода проходит в зазоре 4 аппаратов, пересекает силовые линии 2, подвергаясь воздействию магнитного поля,в ре- . зультате чего в неравновесной водной системе образуются центры кристаллизации. Этот процесс происходит лишь в момент воздействия магнитного поля в отличие от представления некоторых авторов (см. стр. 16). Имеются данные об уменьшении гидратации ионов под влиянием магнитного поля, а также вознииновении в момент прохождения воды индуцированного электрического поля. При последующем нагревании по выходе из аппарата твердая фаза выделяется в массе воды в виде шлама. [c.92]

При взаимодействии мощного поля индуктора с индуцированным в заготовке током и его магнитным полем возникают электромеханические (нондеромоторные) силы взаимодействия, стремящиеся оттолкнуть заготовку от индуктора и вызывающие ее деформацию. Магнитный импульс длится от 10 до 20 мкм/с, создавая давление от 3500 до 39 ООО кгс/см . Так же, как и при штамповке взрывом, длительность магнитного импульса во много раз меньше времени деформации заготовки. Поэтому импульсное магнитное поле непосредственно действует на заготовку лишь в начальный момент, после чего дальнейшая деформация заготовки происходит под действием полученного ею запаса кинетической энергии. [c.260]

Магнитное квантовое число 38 Магнитный дипольный момент 259 Матрица дипольного момента 271 индуцированного дипольного момента 275 Матричные элементы составляющих тензора полиризуемости 275. 279, 288, 291, 469 функции возмущения 234, 237 электрического дипольного момента 44, 71, 274, 288, 443 Мгновенная ось вращения асимметричных волчков 57 симметричных волчков 36 сферических иолчков 51 Междуатомные расстояния асимметричных волчков 519 изотопических молекул 424.466 линейных молекул 34, 192, 423 симметричных волчков 428, 466 тетраэдрических молекул 486 Механические модели для решения задачи о колебаниях 176 Миноры векового определителя, определение формы нормального колебания 83,87. 161, 164, 169, 172, 176 Множитель Больцмана 271, 283, 28Э Множитель, обусловленный ядерным спином, во вращательной части статистической суммы 539, 553 Модели молекулы, механические, для изучения колебаний молекулы 78,176 Модель потенциальной поверхности 219 Модификации, не комбинирующие асимметричных волчков 67, 498 влияние на термодинамические функции 538, 544, 553 линейных молекул 29 симметричных волчков 41—43, 444 тетраэдрических молекул 53, 482 Молекулы [c.604]

Безэлектродные методы измерения удельного электрического сопротивления разделяют на два класса в зависимости от того, какой эффект вихревых токов, индуцированных в образце, измеряется — механический или электрический. К первому (механическому) классу относится метод Ролла и Мотца [215], в котором удельное сопротивление рассчитывают из момента кручения вокруг оси цилиндрического. образца, вызываемого вихревыми токами, индуцируемыми вращающимся магнитным полем [232]. Уравнение данного метода содержит член, зависящий от вязкости, который может быть сделан малым путем [c.74]

Ориентирующий момент в переменном магнитном поле создается за счет сил взаимодействия внешнего магнитного поля с индуцированным вторичным полем, создаваемым ферромагнитными и немагнитными токопроводящими телами. Величина ориентирующего момента существенно зависит от частоты магнитного поля. Имеется зона оптимальных частот для определенных размеров и форм изделий, при которой величина момента достигает минимального значения. Так, например, при увеличении толщины изделия оптимальные частоты сдвигаются в область более низких. Это означает, что при воздействии на изделия, имеющие участки разной толщины, переменного магнитного поля будет проявляться скинэффект, приводящий изделия в строго определенное положение в поле. [c.63]

Для подачи импульсов тока в силовой магнит используется простая, но остроумная цепь, схема которой приведена на рис. В.5. Когда нижний маятник колеблется, магнитное поле в притягивающем магните создает напряжение в обмотке, входящей в состав цепи, скрытой в подставке. Это напряжение приложено к транзистору, который начинает проводить, когда индуцированное движением напряжение достигает критического значения. За время проводящ фазы ток из батареи напряжением 9 В течет по второй обмотке магнита, создавая действующий на маятник импульсный вращательный момент. В большинстве случаев колебания первичного маятника почти периодические, тогда как вторичный маятник совершает хаотические колебания. Профессор Алан Вулф из Куперовско-го объединения, Нью-Йорк, и его коллеги проанализировали действие этой игрушки и показали, что движение вторичного маятника действительно хаотично (к сожалению, их работа не была опубликована к тому времени, когда была написана эта книга). [c.294]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный момент индуцированны : [c.345] [c.292] [c.252] [c.16] [c.554] [c.200] [c.262] [c.23] [c.21] [c.23] [c.261] [c.22] [c.221] [c.293] [c.107] [c.114] [c.115] [c.562] [c.307] [c.108]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...