Методы измерения магнитного момента КА

Метод измерения магнитного момента состоит в мгновенном включении или выключении ноля и измерении напряжения, возникающего в катушке. [c.508]

Экспериментальные методы измерения магнитных моментов [c.207]

Принцип метода измерения магнитного момента стержневых образцов. В работе [6] показано, что для МКО магнитометров при измерении магнитного момента расстояние между измерительными катушками должно составлять не менее десяти длин испытуемого образца. Использование этих выводов для стержневых образцов [c.150]

Методы измерения магнитного момента КА [c.54]

Методы измерения магнитного момента КА вытекают из общих методов измерения магнитных моментов вообще. Можно [c.55]

Рис. 3. 3. К методу измерения магнитного момента КА, основанному на измерении магнитного потока КА

Методы измерения магнитного момента аппарата 54—60 Момент аэродинамический 85 Момент возмущающий магнитный 51—54, 85, 86 [c.244]

Измерения магнитного момента .1-мезона, выполненные методом магнитного резонанса (см. т. I, 5, п. 3), полностью подтвердили формулу (11.27), что еще раз подчеркнуло удивительное сходство электрона и ju-мезона. В связи с этим поиск различия 1-мезона и электрона пришлось перенести на тонкие эффекты типа радиационных поправок к величине магнитного момента. [c.121]

Определение величины магнитного момента только что описанным методом затруднено тем, что константа С из (2.13) не поддается точному теоретическому расчету. Поэтому для определения магнитных моментов сверхтонкое расщепление изучается во внешнем магнитном поле, т. е. по эффекту Зеемана. При слабых внутриатомных полях, т. е. при малых С, таким путем в некоторых случаях удается довести точность измерения магнитных моментов ядер до 0,1%. [c.51]

Только что описанный метод непригоден для измерения магнитного момента нейтрона, поскольку нейтроны нельзя удержать в ампуле, а можно иметь лишь в форме пучков. [c.53]

Точное измерение магнитного момента нейтрона было проделано методом Раби. Схема этого метода изображена на рис. 2.12. Пучок нейтронов из источника 3 последовательно проходит через два сильно [c.53]

С помощью корреляционных экспериментов удалось измерить магнитные моменты возбужденных состояний некоторых ядер. Идея этих экспериментов состоит в том, что в промежутке между двумя каскадными переходами спин возбужденного ядра опрокидывался резонансным высокочастотным полем (ср. гл. И, 5). В частности, этим методом был измерен магнитный момент первого возбужденного уровня ядра кадмия оказавшийся равным —0,78. Наряду с у—7 измеряются р— -корреляции, а—у-корреляции, корреляции спинов и т. д. [c.267]

Результаты измерений для большого числа других стабильных ядер приведены в табл. XII Приложения. В последнее время радиочастотным методом измерены магнитные моменты и для многих нестабильных (радиоактивных) ядер. [c.573]

Ввиду того что теория известных вибрационных магнитометров [1, 2] разработана, исходя из представления испытуемого образца в виде точечного магнитного диполя, измерения магнитного момента проводились на образцах небольших размеров. Поэтому вибрационный метод используется преимущественно для измерения магнитного момента образцов в виде сферы диаметром 2—3 мм 2] и намагниченности в функции от поля для однородно намагниченных образцов (на эллипсоидах одного типоразмера) [4]. Для однотипных неоднородно намагниченных образцов одного типоразмера вибрационный метод применяется для измерения только намагниченности насыщения [5]. [c.150]

В настоящей работе описываются разработанные авторами метод и аппаратура для измерения магнитного момента стержневых неоднородно намагниченных образцов (цилиндры, призмы, полосы) вне зависимости от их геометрических размеров. [c.150]

Статический метод был также применен для измерения магнитных моментов ядер в возбужденных состояниях, образующихся при кулонов-ском возбуждении и возвращающихся в основное состояние с испусканием у"Излучения. Анизотропия у-излучения определяется относительно первоначального направления движения заряженной частицы. [c.19]

Для парамагнитных систем Pi и Рг можно определить путем измерения магнитного момента системы, а ei — ег можно измерить методами радиоспектроскопии. Тогда из (11) легко найти т. Возможны различные видоизменения указанного метода. [c.115]

Измерения магнитного момента мюона, выполненные методом магнитного резонанса (см. 5, п. 3), полностью подтвердили формулу (104.11), что еще раз подчеркнуло удивительное сходство электрона и мюона. Наконец, это сходство проявилось и при сравнении таких тонких эффектов, как радиационные поправки к значению магнитного момента. [c.176]

Поэтому точное значение магнитного момента л-мезона было получено с помощью другого метода, основанного а прецизионном измерении величины g—2)/2г=а 10 (g /2). Идея этого метода заключается в измерении изменения угла между спином ц-мезо-яа и его импульсом при прохождении ц,-мезона через [c.122]

Для экспериментального измерения внешних квадруполь-ных моментов используются те же методы, что и для измерения магнитных дипольных моментов, т. е. изучение сверхтонкой структуры оптических спектров и радиочастотные резонансные методы. Взаимодействие квадрупольного момента с градиентом внутриатомного электрического поля определенным образом нарушает правило интервалов (2.17), что и дает возможность отделить расщепление уровней, связанное с наличием квадрупольного момента у ядра, от эффектов, обусловленных ядерным магнитным моментом. [c.67]

Формула (10) позволяет по экспериментальному значению величины найти g (/). Если, кроме того, известен момент ядра /, то по формуле (46) находится отношение магнитного момента ядра к ядерному магнетону В табл. 113 приведены экспериментальные значения расщеплений 8v термов для ряда атомов и ионов. Там же даны поправки, входящие в формулу (10), и значения вычисленные по наблюдаемому оптически сверхтонкому расщеплению термов и измеренные достаточно надежным радиочастотным методом ( 96). [c.545]

Авторами настоящей работы предложен свободный от указанных недостатков вибрационный метод угловых колебаний стержневого образца для измерения его магнитного момента 7]. [c.151]

Описываются принципы экспериметальных методов измерения магнитных моментов. [c.225]

Прежде чем приступить к изложению основных методов измерения магнитных моментов КА, покажем, каким образом в прин-ципе можно определить дипольную составляющую Mja.мeнтa и составляющую момента, индуцированную МПЗ или, другими словами, индукционные коэффициенты которые характеризуют эту составляющую. Для этого выпишем полные выражения магнитного момента в таком виде [c.54]

Методы, в принципе очень сходные с резонансным методом исследования молекулярных пучков, были применены для прецизионного измерения магнитного момента нейтрона (Л. Альварец и Ф. Блох, 1940). Вместо отклоняющих магнитов примени,пись фильтры или зеркала из намагниченных ферромагнитных мета.плов. Разделение потоков нейтронов с различной ориентацией магнитного момента возможно потому, что рассеяние нейтронов опреде,няется не только ядерным, но и магнитным взаимодействием. [c.314]

Другой метод был предложен Казимиром [36]. Магнитное поле прилагается перпендикулярно катушкам моста взаимоиндукции. Это поле создается гельмгольцевой катушкой, не содержащей железа, и связь между мостом взаимоиндукций и катушками, создающими иоле, оказывается ничтожно малой в этом случае можно производить измерения и на переменном токе. Этот метод иллюстрируется фиг. 37. Если измерительное поле мало по сравнению с приложенным полем // и не влияет на степень насыщения магнитного момента соли, то [c.509]

С помощью молекулярных пучков экспериментальное определение g(I) удалось осуществить Раби, Келлоггу и Захариасу, которые воспользовались упомянутым нулевым" методом. В канестве объекта исследования они выбрали индий, для которого по спектроскопическим данным было уже известно, что магнитный момент ядра имеет относительно большую величину. Измеренное ими значение р-/ для ядра индия хорошо согласовалось с вычисленным по спектроскопическим данным. [c.568]

Раби, Захариас и большая группа их сотрудников измерили радиочастотным методом магнитные моменты ядер значительного числа элементов. Точность измерений достигает 10 . Например, для ядра Lf получается g(/) = = 2,1688 так как для этого ядра / = 3/2, то отношение t z/iJ-яд оказывается равным 4-3,2532. С этим значением хорошо совпадает значение = 3,25. [c.573]

Описываются метод угловых колебаний измерения статических магнитных характеристик ферромагнитных материалов и магнитометр, основанный на этом методе. Определены оптимальные параметры измерительного преобразователя магнитного момента, приведены формулы, учитывающие ловооот вектора намагниченности испытуемого образца. Иллюстраций 3. Библиография — 10 названий. [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...