Магнетон ядерный

Магнетон ядерный dim x/ = L I, единица — ам-пер-квадратный метр (А-т А м ). [c.18]

ЯДЕРНЫЙ МАГНЕТОН — ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС [c.563]

Наряду с собственными механическими моментами (спином) атомные ядра и нуклоны обладают также и собственными магнитными моментами. Так, например, протон обладает магнитным моментом fx = + 2,79276 Ао, а магнитный момент нейтрона = = —1,913148 [Хо, где [Хо = е/ /2М с — ядерный магнетон — единица магнитного момента ядер. [c.117]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Ядерный магнетон Бора [c.708]

Ядерный магнетон — фундаментальная физическая постоянная, принятая за единицу магнитного моменга ядер [c.235]

Эту константу и называют магнитным моментом. Обычно магнитные моменты и гиромагнитные отношения измеряются в ядерных магнетонах [c.48]

С помощью метода магнитного резонанса удалось измерить даже магнитный момент нейтральной нестабильной частицы Л-гиперона, время жизни которого имеет порядок 10" с. Этот магнитный момент jaa оказался равным —0,73 в единицах ядерного магнетона. [c.54]

Перейдем теперь к опытным данным о магнитных моментах нуклонов и атомных ядер. Все численные значения магнитных моментов мы будем приводить в единицах ядерного магнетона. [c.54]

В табл. 2.3 даны внешние (или, как их еще называют, спектроскопические) квадрупольные моменты некоторых ядер. На рис. 2.22 приведены результаты измерения внутренних ядерных квадруполь-ных моментов Q . Уже в табл. 2.3 обращает на себя внимание большой разброс численных значений Q. Вспомним, что все магнитные моменты имеют порядок боровского магнетона, т. е. имеют одночастичное происхождение. Квадрупольные же моменты многих ядер [c.68]

И. Посмотрим теперь, в какой мере согласуются с опытом предсказания одночастичной оболочечной модели в отношении магнитных моментов ядра. Для этого нам прежде всего нужно вычислить магнитные моменты протона и нейтрона в различных оболочечных состояниях. Это вычисление производится следующим образом. Магнитный момент ц протона является векторной суммой орбитального момента, обусловленного движением заряда протона, и собственного магнитного момента. В единицах ядерного магнетона [c.100]

Прямое измерение спина нейтрона было произведено, например, в опыте Раби (см. гЛ. И, 5). В этом же опыте был измерен также и магнитный момент нейтрона Цп, оказавшийся равным —1,91315 Хо, где — ядерный магнетон (см. гл. И, 5), [c.531]

Было бы естественно допустить, что протон имеет магнитный момент, как раз равный одному ядерному магнетону, определяемому формулой (3). Однако, как мы увидим ниже, опыт показывает, что для протона (/) = 5,585, но так как для него / = го по формуле (46) собственный магнитный момент протона оказывается равным 2,7927 яд- [c.542]

Формула (10) позволяет по экспериментальному значению величины найти g (/). Если, кроме того, известен момент ядра /, то по формуле (46) находится отношение магнитного момента ядра к ядерному магнетону В табл. 113 приведены экспериментальные значения расщеплений 8v термов для ряда атомов и ионов. Там же даны поправки, входящие в формулу (10), и значения вычисленные по наблюдаемому оптически сверхтонкому расщеплению термов и измеренные достаточно надежным радиочастотным методом ( 96). [c.545]

Отношение магнитного момента к ядерному магнетону [c.581]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Мы уже говорили, что отличие магнитного момента протона от одного ядерного магнетона является удив(итель ным результатом. Еще более удивительным лредставляется существование магнитного момента у не имеющего заряда нейтрона. [c.82]

Здесь .1яд= е Й/(4лЛ1) — ядерный магнетон Бора М — масса ядра. [c.352]

Ядерный магнетон в Мр1т=1836 раз меньше магнетона Бора 1б. Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10-3 0 мультиплетного расщепления. [c.67]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...