Магнитное взаимодействие внешнее

Если энергия взаимодействия внешнего поля Н с магнитным моментом электронной оболочки много больше энергии взаимодействия поля атомных электронов с магнитным моментом ядра [c.120]

Магнитное поле, действующее на диполь, не является постоянным, а непрерывно изменяется вследствие магнитного взаимодействия соседних диполей, которые меняют свою ориентацию и прецессируют вокруг направления поля. Даже в отсутствие внешнего поля поле, действующее на отдельный ион, не всегда равно нулю и может быть учтено введением некоторого эффективного поля Н . [c.384]

Большое влияние па форму нагреваемого слоя, кроме поверхностного эффекта, оказывает также и эффект близости. Последний проявляется в результате взаимодействия внешних магнитных полей индуктора и детали и [c.169]

Процессы спин-спиновой релаксации включают два основных типа диполь-дипольное магнитное и обменное электростатическое взаимодействия. Диполь-дипольное магнитное взаимодействие возникает из-за того, что каждый парамагнитный ион находится в магнитном поле, представляющем собой сумму внешнего стационарного поля и полей, наведенных соседними ионами. Вследствие хаотической ориентации ионов это суммарное поле отличается по величине от внешнего и резонанс наблюдается в некотором интервале полей (частот) около среднего значения. Ши- [c.180]

Как известно [50], момент М сил, возникающих от взаимодействия внешнего магнитного поля с напряженностью Н и собственного магнитного поля тела, обладающего магнитным моментом /, дается векторным произведением [c.46]

Твердое неферромагнитное тело в магнитном поле. Внешнее поле индуцирует в дна- и парамагнетиках плотность тока j(t, х), которую можно представить в терминах плотности магнитного момента j = rot m. Энергия взаимодействия проводника с внешним магнитным полем индукцией В = rot А имеет вид [c.313]

Сортировка транзисторов с односторонним токопроводящим немагнитным слоем осуществляется в магнитном поле высокой частоты, создаваемом в межполюсном зазоре С-образного магнита 2 (рис. 29, б). При движении детали 1 через переменное магнитное поле благодаря смещению слоя с более высокой электрической проводимостью относительно максимума поля возникает электродинамическая сила действующая в ту или иную сторону в зависимости от исходного положения детали. Механизм возникновения сил основан иа взаимодействии внешнего поля с индуцированным (наведенным) полем, создаваемым самим телом. Для удлиненных токопроводящих деталей мгновенное значение момента силы [c.355]

Согласно современным представлениям при магнитных превращениях происходит изменение не в кристаллической структуре металла, а во взаимодействии внешних электронных оболочек атомов. [c.38]

Большое влияние на равномерность и глубину нагреваемого слоя, кроме поверхностного эффекта, оказывает также эффект близости, проявляющийся во взаимодействии внешних магнитных полей индуктора и стальной детали. Если отдельные участки стальной детали во время индукционного нагрева [c.206]

Основы работы двигателя и его главные конструктивные элементы. Принцип работы двигателя основан на известном взаимодействии проводника с током и магнитного потока внешнего магнитного поля. При прохождении электрического тока по проводнику, помещенному в магнитный поток, возникают [c.76]

Следует отметить, что при протекании по токопроводящей жиле переменного тока имеет место неравномерное распределение плотности тока по сечению — в центре проводника плотность тока меньше, чем у поверхности. Это явление носит название поверхностного эффекта. Из-за поверхностного эффекта сопротивление жилы при прохождении переменного тока больше, чем при прохождении постоянного тока. На величину электрического сопротивления жил при переменном токе оказывает также влияние так называемый эффект близости, обусловленный взаимодействием внешних магнитных полей при протекании по жилам кабеля переменного тока. Увеличение сопротивления жилы переменному току проявляется существенно при сечениях жилы выше 500 мм , поэтому при конструировании жил одножильных кабелей больших сечений применяют секционирование сечений путем разделения его на изолированные секции, что позволяет снизить влияние поверхностного эффекта. Способ секционирования жил больших сечений рассмотрен ниже применительно к кабелям с сечением жил 1000—1500 мм2. [c.16]

Моменты сил магнитного взаимодействия. Момент сил, порожденных взаимодействием магнитного поля спутника с внешним полем, определяется формулой [c.763]

Энергии магнитных взаимодействий в молекуле водорода, находящейся во внешнем поле Hq, очень слабы (0,001° К) по сравнению с потенциальной энергией (VII.14) (1° К). Поэтому в соответствии с теорией возмущения первого порядка их гамильтонианы можно заменить ожидаемыми значениями в трех состояниях (VII.15). Эти взаимодействия можно записать (в обозначениях, использованных при изучении свободной молекулы Н2 методом пучков) в виде [c.213]

Теперь, когда магнитные взаимодействия, связанные с вращательными движениями, исключены, единственное различи между теорией дипольного взаимодействия в твердом водороде и теорией, развитой выше для случая жесткой решетки, состоит в том, что ориентация вектора РР больше не фиксирована в пространстве. Вместо этого его ориентация относительно кристаллической оси описывается вероятностным распределением и определяется квадратом одной из волновых функций (VI 1.15). Кристаллическая ось сама по себе имеет случайную ориентацию относительно внешнего поля Hq. [c.214]

У чет магнитного взаимодействия прежде всего позволил объяснить тот фундаментальный факт, что термодинамически устойчивым состоянием ферромагнитного тела (в отсутствии магнитного поля) является то, при котором оно разбивается на отдельные малые объемы — области самопроизвольной намагниченности (домены). Оказывается, что при обычных температурах электрические силы обменного взаимодействия способны поддержать параллельность спинов только в этих весьма малых областях. Всякий ферромагнитный образец представляет собой конгломерат множеств таких областей, каждая из которых намагничена до насыщения в некотором направлении, обычно отличном от направления намагниченности в соседних областях. Результирующая или векторная сумма всех намагниченностей областей равна нулю, и внешне ферромагнетик в отсутствии внешнего магнитного поля кажется нена-магниченным. Физические предпосылки, обусловливающие разбиение ферромагнетика на области самопроизвольной намагниченности, впервые были выяснены в Советском Союзе (Френкель и Дорфман [14], Ландау и Лифшиц [15] и др.). [c.28]

Внутренние электроны (замкнутых оболочек) не создают магнитного момента, так как суммарный момент количества движения для них равен нулю. Взаимодействие внешних (валентных) электронов обычно подчиняется правилу Ресселя — Саундерса, согласно которому отдельно складываются [c.64]

Механизм Валлера объясняет изменение ориентации магнитного момента парамагнитного иона во внешнем поле под влиянием колебаний решетки и нарушением магнитного взаимодействия между соседними колеблющимися ионами. [c.181]

Пользуясь уже описанным ранее классическим приближением (см. раздел 1.1) при записи условия ферромагнитного резонанса (шрез = = уНо), следует иметь в виду большую (порядка 0,1 Т в ферромагнетиках) [29] спонтанную намагниченность, которая приводит к большому резонансному поглощению (в 10 больше, чем в парамагнетиках). Кроме того, магнитные взаимодействия между электронами, участвующими в спонтанном моменте, создают сильные внутренние поля магнитной анизотропии. Это означает, что эффективное поле, а следовательно, и частота резонанса будут зависеть от симметрии кристалла, формы образца, характера расположения во внешнем поле Но кристаллографических осей кристалла. Существование отдельных областей (доменов) с различными направлениями самопроизвольной намагниченности в объеме образца заставляет работать в условиях резонансного насыщения, когда внешнее поле разрушает доменную структуру и в первом приближении можно весь образец представить как однодоменную структуру с однородной намагниченностью. Строго говоря, только поверхности второго порядка (сфера, эллипсоид, бесконечный круговой цилиндр и т. п.) не вносят неоднородности в общую намагниченность образца. Внутреннее магнитное поле в ферромагнетике (кроме указанной кристаллографической магнитной анизотропии) зависит как от величины, так и от ориентации внешних и внутренних упругих напряжений. Пере- [c.182]

Магнитные взаимодействия между электронами, участвующими в спонтанном моменте, создают сильные внутренние поля магнитной анизотропии, что ведет к зависимости эффективного поля, а следовательно, частоты регюнанса от симметрии кристалла, формы образца и характера расположения во внешнем поле // кристаллографических осей кристал.яа. [c.189]

Магн1ггные возмущения. Искусственные спутники при движении по орбите взаимодействуют с магнитным шлем планеты (если оно существует). Это взаимодействие обусловливает магнитный возмущающий момент, который зависит от величины магнитного поля, создаваемого КА, скорости вращения аппарата и напряженности магнитного поля планеты в точке нахождения КА. Момент сил, возникающих от взаимодействия внешнего магнитного поля с напряженностью и собственного магнитного поля тела, обладающето магнитным моментом fn, определяется векторным произведением Й = % X й. [c.18]

С. И. Ремпель (Уральский лесотехнический институт) установил, что воздействие магнитного поля, не изменяя структуру воды, влияет главным образом на свойства ионов. С. И. Ремпель считает, что при магнитной обработке осуществляется ориентация гидратированных ионов за счет взаимодействия внешнего магнитного поля с наведенными магнитными полями ионов. Основываясь на своих исследованиях, С. И. Ремпель предлагает следующую рабочую гипотезу. Растворенные в воде ионы солей, окруженные гидратными оболочками, образуют агрегат, совершающий тепловое движение как целое. Кроме того, ион взаимодействует с более удаленными молекулами воды. Величина гидратных оболочек ионов, упорядочение их структуры, а главное—соединение их в еще более упорядоченные агрегаты с другими гидратированными ионами ограничены тепловым движением молекул растворителя, поэтому большая упорядоченность носит лишь флюктуационный характер и сохраняются ничтожные доли секунды. Гид-ратным оболочкам можно помочь построить хотя бы на время более упорядоченную и поэтому более уплотненную структуру, но для этого нужно приложить усилия к ним, чтобы преодолеть разупорядочивающее действие теплового движения . С. И. Ремпель полагает, что такая нужная ориентация может осуществляться за счет взаимодействия внешнего магнитного поля с наведенными магнитными полями частиц раствора. Практически формирование и укрупнение структурных единиц осуществляется при протекании жидкости через магнитный зазор. После этого тепловое движение снова будет разрушать образующийся агрегат, но на это потребуется значительно большее время, исчисляемое, по мнению автора, часами. Долго живущие энергетически выгодные структурные изменения в растворе будут обусловливать выделение в воде кристаллов другой крупности и даже другой возможной модификации, чем и обуслов- [c.11]

Ранее уже указывалось, что в детали, по.меи1ённой в электро-магнитно. 1 поле закалочной катушки, иидуктируется ток той же частоты, но обратного направления. Следовательно, в результате взаимодействия внешних электромагнитных полей индуктора и детали (эффект близости) имеет место концентрация токов и.менно на поверхности детали. [c.111]

Сила магнитного взаимодействия между частицами, проходящими однородное магнитное поле, определяется квадратами напряженности внешнего поля Я, эффективного диаметра частицы и функции и (Х1К0) — магнитной восприимчивости вещества частиц и их концентрации, т. е. [c.145]

Я К Р. Резонансное поглощение радиоволн может быть обусловлено также переходами в системе уровней, образованных в результате взаимодействия квадрупольпого момента ядра с градиентом электрич. ноля окружения. Если спин ядра полуцелый, то уров-1ГИ всегда остаются дважды вырожденными цри самой низкой симметрии электрич. поля окружения (в случае целого снина вырождение мон ет быть снято) при наложении слабого внешнего магнитного ноля Нц вырождение всегда полностью снимается. Линии ЯКР М01 ут также расщепляться, как и в случае ЯМР, из-за непосредственного магнитного взаимодействия близко расположенных ядер (прямое с п и н -спиновое взаимодействие) или через электронное облако, осуществляющее связь между этими двумя ядрами (непрямое с п и н - с и и-новое взаимодействие). ЯКР также наблюдается в жидкостях и твердых телах на частотах до 10 щ. [c.305]

Перейдем теперь к учету влияния на резонансные магнитные переходы ядер их магнитного взаимодействия, называемого спин-спиновым или диполь-дипольным взаимодействием. В результате этого взаимодействия на каждый магнитный диполь, кроме внешнего поля, действует еще локальное магнитное поле Ялок, создаваемое соседними диполями. Поэтому в формулу [c.268]

Магнитоимпульсная штамповка. Холодная штамповка энергией импульсного магнитного поля основана на взаимодействии внешнего магнитного поля с током, индуктируемым этим полем в заготовке. Д.ш штамповки изделий зне )гнен миульсно о ма И1кого поля при.меняют сильные кратковременные магнитные поля. [c.207]

Ориентирующий момент в переменном магнитном поле создается за счет сил взаимодействия внешнего магнитного поля с индуцированным вторичным полем, создаваемым ферромагнитными и немагнитными токопроводящими телами. Величина ориентирующего момента существенно зависит от частоты магнитного поля. Имеется зона оптимальных частот для определенных размеров и форм изделий, при которой величина момента достигает минимального значения. Так, например, при увеличении толщины изделия оптимальные частоты сдвигаются в область более низких. Это означает, что при воздействии на изделия, имеющие участки разной толщины, переменного магнитного поля будет проявляться скинэффект, приводящий изделия в строго определенное положение в поле. [c.63]

Обсудим в заключение еще один пример — цепочку, состоящую из маленьких магнитных стрелок — осцилляторов с неупругой связью (рис. 4.11). Цепочка находится во внешнем магнитном поле, каждая стрелка может свободно вращаться в плоскости чертежа вокруг своего неподвижно закрепленного центра основные обозначения вынесены на рисунок. Будем предполагать, как мы и делали в большинстве случаев, что магнитное взаимодействие имеет место лишь между полюсами ближайших стрелок. Распространение волн в такой цепочке рассматривалось М.Пароди при изучении ферромагнитных кристаллов [2], а недавно вновь анализировалось в [4] в связи с исследованием магнитостатических волн в магнитоупорядоченных средах. [c.69]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1ш (целый или полуцелый в единицах Л) и коллинеарный с ним дипольный магнитный момент д, = уЬ1. За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10 —10 магнетонов Вора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель мещду ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие мещду ними. Из трех обычных ввдов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме. представляет интерес только последний. Напомним, о ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становится сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка 10 °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся еа пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

При описании наблюдаемых свойств магнитных структур мы не будем опирааься на какую-либо конкретную модель магнитного взаимодействия. Однако теоретический анализ будет основываться главным образом на спиновом гамильтониане Гейзенберга (32.20). Оказывается, что, даже исходя из модели Гейзенберга, чрезвычайно трудно найти поведение магнитных свойств твердого тела при изменении температуры и внешнего поля.До сих пор не получено общего решения даже для этой упрощенной модельной задачи, хотя изучение ряда важных частных случаев дало много конкретных сведений. [c.308]

В случае ядерного С.-ф. в. связь упругих колебаний твёрдого тела с системой ядерных спинов может осуществляться посредством нескольких типов электрич. и магнитных взаимодействий, сила к-рых периодически модулируется акустич. колебаниями. Такими взаимодействиями являются магнитное диполь-дипольное между соседними спинами электрич. квадру-польное между квадрупольными моментами ядра и градиентом электрич. поля, создаваемым внешними по отношению к ядру зарядами сверхтонкое взаимодействие в ферромагнитных материалах взаимодействие ядерного магнитного момента со слабым радиочастотным магнитным полем, возникающим при распространении поперечной звуковой волны в металле, и др. Ядра со спином /> 4 могут обладать электрич. квадрупольным моментом, к-рый является мерой отклонения распределения заряда в ядре от сферич. формы. Акустич. колебания кристаллич. решётки вызывают периодич. изменения градиента внутрикристаллич. электрич. полей, к-рые, взаимодействуя с квадрупольным моментом ядра, осуществляют ядерное С.-ф. в. (т. н. динамич. ядерное квад- [c.335]

Наиболее существенная особенность, появляющаяся в ферромагнетиках, состоит в том, что фаза осцилляций (исключая ее постоянную часть) определяется отношением 2тгР/В, а не 1 кР/Н , где// — внешнее поле, и что В значительно отличается от благодаря ферромагнитной намагниченности насыщения Для эллипсоидального образца с коэффициентом размагничивания 4тгл (поскольку вклад в величину В, связанный с гораздо более слабой осцилляторной намагниченностью М, который приводит к эффекту магнитного взаимодействия, обсуждаемому в гл. 6, обычно не существен для ферромагнетиков) имеем [c.277]

Оказывается, что идеализированная теория в ряде случаев не в состоянии количественно описать как форму линии, так и амплитудную и частотную модуляции, наблюдавшиеся в опытах. Основная причина этого — неоднородность фазы осцилляций в образце. Теорию, построенную для однородных образцов, следует преобразовать таким образом, чтобы учесть эту неоднородность. Будет показано, что согласие с экспериментом можно значительно улучшить, если необходимое размытие фаз (которое обычно дает основной вклад в фактор Дингла, описывающий уменьшение амплитуды в формуле ЛК) ввести после, а не до того, как принято во внимание магнитное взаимодействие. Будет описано влияние МВ на другие осцилляционные эффекты и в заключение показано, что при экстремально высоких плотностях, подобных тем, которые возникают в астрофизических объектах, МВ может привести к сильной намагниченности без приложения внешнего поля, т.е. возникает нечто вроде ферромагнетизма. [c.311]

В настоящее время в промышленности широкое распространение получили детали, выполненные из немагнитных токопроводящих материалов (латуни, меди, алюминия, серебра и т. п.), которые штампуются из ленты. Для подачи подобных деталей на последующие технологические позиции необходимо обеспечить их ориентацию. Задачу ориентации таких деталей можно решать с помощью переменного магнитного поля. Эффект ориентирования достигается в результсгге взаимодействия внешнего переменного магнитного поля с индуцированным в детали полем вихревых токов. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...