Излучение квадрупольное

Переход из триплетного состояния, относящегося к непрерывному спектру, в основное состояние дейтрона может происходить также с излучением квадрупольного кванта, так как при квадрупольном излучении допускаются переходы [c.97]

Излучение квадрупольное электрическое 134, 135, 173, 246 Изотопический эффект 181—183, 467, 508 использование при отнесении полос 183 [c.738]

Так как длина волны внутри частицы равна к/т, то мы можем выразить это условие еще и в такой форме размер должен быть мал по сравнению с длиной волны внутри частицы. Если условие (1) выполняется, а (2) нет, то мы находимся в резонансной области . Здесь внутреннее поле пе совпадает по фазе с внешним полем. Волны проникают в частицу медленно, и они могут породить различные системы стоячих волн. Кроме электрического дипольного излучения, мы имеем магнитное дипольное излучение, квадрупольное излучение и т. д. каждое из них вступает в резонанс при вполне определенных значениях отношения размера к длине волны. Этот резонанс связан с собственными колебаниями частицы. Для эллипсоидов в этом случае не было разработано общей теории. Резонансные эффекты для шаров рассматриваются в разд. 10.5 и 14.31. [c.93]

Итак, полное излучение системы состоит из трех независимых частей они называются соответственно электрическим дипольным, электрическим квадрупольным и магнитным дипольным излуче ниями. [c.253]

Заменяя множитель е под интегралом в (VI.77) лишь первым членом разложения (единицей), получим матричный элемент для дипольного перехода. В ряде случаев может оказаться, что матричный элемент дипольного перехода обращается в нуль, в то время как точное значение матричного элемента (VI.77) отлично от нуля. В этом случае нужно взять следующие члены разложения в (VI.79), и мы получим магнитное дипольное и квадрупольное излучения, вероятность осуществления которых меньше вероятности [c.255]

Последняя оценка получена в предположении, что Я=1 мкм, 0 = 10 см вероятность квадрупольных переходов быстро уменьшается с увеличением длины волны излучения. Несмотря на приближенный характер результатов (11.3.19) и (11.3.20), следует заключить, что если дипольные переходы не запрещены, можно уверенно пренебрегать переходами более высоких порядков. [c.274]

Магнитно-дипольное излучение происходит при Д/г = 0 и Дш. = 0, 1, т. е. при переходах между компонентами тонкого или сверхтонкого расщепления линий (например, переход Ф -> Р ,). Возможны и смешанные квадрупольные электрические и дипольные магнитные переходы, например переход в конфигурации р2. [c.427]

Для разрешения этого вопроса исследовано образование кластеров Nb, в системе Nb—С [81] в зависимости от условий синтеза (концентрации углеродсодержащего реагента в газовой атмосфере, мощности излучения лазера). Для испарения прутка металлического ниобия, разогрева и поддержания плазмы использовали излучение Nb-лазера с длиной волны 532 нм. В качестве буферного газа применяли гелий, общее давление газовой смеси составляло от 0,4 до 0,65 МПа. Масс-спектры ионизированных кластеров Nb, / снимали непосредственно с плазмы с помощью квадрупольного масс-спектрометра. Анализ полученных масс-спектров показал, что наночастицы с кубической структурой и с соотношением Nb С = 1 1 (МЬ 4С,з) образуются [c.30]

При захвате медленных нейтронов, который мы далее будем рассматривать, электрическое дипольное излучение не играет, однако, главной роли, и поэтому оказывается необходимым учитывать магнитное дипольное и электрическое квадрупольное излучение. [c.96]

Можно показать, что полная вероятность излучения (проинтегрированная по элементу телесного угла вылетаю-ш,его -кванта) складывается из вероятностей дипольного, квадрупольного и магнитного дипольного излучений иными словами, интерференционные члены между различными типами излучения в полной вероятности отсутствуют. [c.99]

Наконец, вероятность квадрупольного излучения выражается формулой [c.99]

Несколько иные соотношения имеют место при излучении возбуждённого ядра. Если энергия возбуждения ядра невелика, то условие R выполняется и здесь, однако при сравнительно малых возбуждениях в излучении ядра важную роль играет квадрупольное излучение, интенсивность которого часто превосходит интенсивность дипольного излучения. [c.254]

Оценим вероятность квадрупольного излучения ядра. Интенсивность этого излучения равна [c.255]

Заметим, что метастабильное состояние, в котором находится изомер, не обязательно должно отличаться от основного состояния значением углового момента. Вполне вероятно, что некоторые случаи ядерной изомерии можно объяснить, считая угловые моменты обоих состояний равными нулю и предполагая. что основное и метастабильное состояния отличаются различной чётностью. Если эти условия выполнены, то переход из метастабильного в основное состояние с излучением ди-польного и квадрупольного f-квантов становится невозможным. Кроме того, в первом приближении невозможны вылет атомного электрона и образование пар. Переходы из метастабильного состояния в основное могут происходить только благодаря процессам второго приближения (испускание двух f-квантов, вылет двух атомных электронов и т. д.). Вероятность этих процессов в случае малой разности энергий метастабильного и основного состояний крайне мала, благодаря чему время жизни метастабильного состояния оказывается достаточно большим. [c.258]

Проделав выкладки, аналогичные приведённым выше, получим следующее выражение для сечения захвата нейтрона из триплет-ного состояния, сопровождающегося излучением квадрупольного 7-кванта [c.110]

Более сложно создать наглядное представление об излучении звука турбулентным потоком при отсутствии каких бы то ни было границ. Считается, что излучение звука однородным турбулентным потоком при отсутствии податливых или твердых стенок можно объяснить квадрупольным излучением. Квадрупольный характер излучения звука турбулентностью получается из общего теоретического рассмотрения, впервые проведенного английским физиком Лайтхилом (1952 г.). Согласно одному из выводов этой теории однородный изотропный турбулентный поток излучает как система беспорядочно расположенных в пространстве квадруполей. Для простоты можно представить весь поток разбитым на отдельные одинаковые кубики стороной I величина I представляет собой масштаб неоднородностей скорости потока. Каждый такой кубик не связан с другим и берется изолированно (в действительности, конечно, имеются различные масштабы, и отдельные элементы — кубики — определенным образом связаны или, как говорят, коррелированы между собой). Такой кубик можно представить как отдельный продольный (см. стр. 130) квадруполь, причем все квадруполи одинаковы по интенсивности звука, который они излучают, но ориентация их беспорядочна. Можно вычислить интенсивность звука, излучаемую одним квадруполем, и, зная их общее число, интенсивность звука, излучаемого всеми квадруполями, т. е. всем пространством, занимаемым турбулентным потоком. [c.260]

Таким образом, и при квантовом истолковании излучения также можно выделить члены, соответствующие электрическому диполь-ному, магнитному динольному, электрическому квадрупольному и т. д. излучениям. [c.255]

Y-Лучи, испускающиеся ядром при переходе в низшее энергетическое состояние, могут уносить различный момент количества движения I. Излучение, уносящее момент количества движения / = 1, называется дипольным, / = 2 — квадрупольным, I = 3 — октупольным и т. д.. Каждое из них характеризуется определенным характером углового распределения. Кванты различной мультипольности возникают в результате различных колебаний ядерной жидкости электрических (дипольные, квадрупольные и т. д.) и магнитных (дипольные, квадруполь-ные и т. д.). [c.166]

Методы радиодефектоскопии основаны на использовании резонансных эффектов максимального поглощения энергии падающего электромагнитного излучения на определенных критических частотах и в ряде случаев — в присутствии внешнего магнитного поля. Основными резонансными эффектами являются ядерный магнитный (ЯМР), ядерный квадрупольный (ЯКР), электронный парамагнитный (ЭПР), ферромагнитный, антиферро-магнитный и эффект динамической поляризации ядер (эффект Оверха-узена). [c.237]

В заключение настояш.его параграфа мы еще кратко остановимся на вероятности квадрупольного и магнитно-дипольного излучения, В обш.ем случае момент атома может быть разложен в ряд, где первый член соответствует электрическому дипольному моменту, а второй — электрическому квад-рупольному и магнитному дипольному моментам, Следуюш,ие члены соответствуют моментам еш.е более высоких переходов. Изменение со временем этих моментов также ведет к излу- [c.427]

ЗАПРЕЩЁННЫЕ ЛЙНИИ в спектроскопии — спектральные линии, соответствующие квантовым пе реходам, запрещённым отбора правилами. Обычно запрещёнными наз. линии, для к-рых не выполняются правила отбора для дипольпого излучения, иапр. линии, соответствующие переходам, разрешённым для квадрупольного пли магн. излучения. Такие, 3. л. связаны с переходами между уровнями энергии одинаковой чётности, запрещёнными для дппольного излучения. Вероятности запрещённых иереходов (по сравнению с вероятностями разрешённых дипольных переходов) малы, но не равны нулю, и в благоприятных условиях интенсивность 3. л. может быть зиачи-тел ьной. [c.52]

Типы колебаний сферич. ядра с L = 0, 1, 2, 3 и Л/=0 (продольное движение) показаны на рис, 1. Монопольная мода (i = 0) соответствует колебаниям плотности с сохранением сферич. симметрии, Дипольная мода (L = l) отвечает смещению центра масс ядра и не реализуется как колебание формы. В квадрупольной моде (i = 2) форма колеблющегося ядра является сфероидальной, а в октупольной (i=3) — грушевидной (назв. мод связаны е характером гамма-излучения, испускаемого при переходе из возбуждённого состояния, см. также Мультипольпое излучение). [c.407]

Отметим, что в диапазоне сантиметровых и дециметровых волн измерения темп-ры М, ф. и. возможны с поверхности Земли. В миллиметровом и особенно в субмиллиметровом диапазонах излучение атмосферы препятствует наблюдениям М. ф. и., поэтому измерения проводятся широкополосными болометрами, установленными на воздушных шарах (баллонах) и ракетах. Ценные данные о спектре М. ф. и. в миллиметровой области получены па наблюдений линий поглощения молекул межзвёздной среды, в спектрах горячих звёзд. Выяснилось, что осн. вклад в плотность энергии М. ф. и. даёт излучение с длиной волны А, от в до 0,6 M.M, темп-ра к-рого близка к 3 К. В этом диапазоне длин волн плотность энергии М. ф. и. ,.= 0,25 эВ/см . Один из экспериментов по определению флуктуаций М. ф. и., его дипольной компоненты и верх, границы квадрупольного излучения был осуществлён на ИСЗ Прогноз-9 (СССР, 1983). Угл. разрешение аппаратуры составляло ок. 5°. Зарегистрированный тепловой контраст не превышал 5-10 К. [c.135]

СИЛА ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения и кулоновского возбуждения атомных, молекулярных или ядер-ных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения Света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольных алектрических и магнитных, а также электрич. квадру-польных излучений [1—5]. В случае алектровных переходов в атомах злектрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для магн. дипольных и злектрич. квадрупольных переходов — порядка 10- — [c.495]

ЯДЕРНАЯ СПЕКТРОСКОПИЯ—раздел эксперим. ядерной физики, объединяющий методы исследования ядерных излучений а-, fS-частиц, 7-квантов, электронов внутр. конверсии (см. Конверсия внутренняя), а также протонов, нейтронов и др. частиц, возникающих при радиоакт. распаде и в ядерных реакциях. Определяются энергия частиц, их поляризация, пространств, и временные распределения. Цель исследований—определение спектра и квантовых характеристик ядерных состояний энергии, спина, чётности, магн. дипольных и квадрупольных моментов ядер, параметров деформации (см. Деформированные ядра) и др., а также вероятностей переходов между ядерными состояниями в зависимости от их квантовых характеристик. Получаемые методами Я. с. эксперим. данные при сравнении их с результатами теоретич. расчётов в рамках тех или иных ядерных моделей позволяют судить об осн. чертшс связи и движений нуклонов в ядре, что может быть выражено через структуру модельной волновой ф-ции ядра. [c.656]

Помимо объяснения природы магич. чисел и правильного воспроизведения их значений оболочечная модель качественно описывает и др. характеристики нечётных ядер спины осн. состояний, магн. моменты, вероятности (3-переходов (см. Бета-распад ядер) и магн. у-переходов (см. Тамма-излучение) и т. д. Важное место она занимает при описании свойств деформированных ядер, в к-рых ср. поле деформировано (гл. обр. квадрупольно). [c.666]

Если ввести радиоактивный изотоп Fe, например, в образец, а стабильный изотоп Fe — в детектор, установленный перед регистрирующим устройством, и периодически сближать и удалять их друг от друга, то благодаря эффекту Допплера энергия испущенных Y-квантов будет соответственно увеличиваться или уменьшаться. Изменяя скорость движения источника излучения, можно получить спектр ядерного гамма-резонансного поглощения, состоящий из шести линий, когда ядро Fe внедрено в ферромагнетик, и только из одной линии (квадрупольное расщепление не рассд1атриваем), когда оно находится внутри неферромагнитного вещества. [c.36]

Матричные элементы, входяш,ие в (П.З ), представляют собой соответственно матричные элементы дипольного, ква-друпольного и магнитного моментов системы. Этим трём слагаемым отвечает дипольное, квадрупольное и магнитное дипольное излучения. [c.99]

Известно, что если длина волны излуления А. значительно больше- размеров излучающей системы а, то интенсивность излучения может быть представлена в виде ряда по степеням. nepBbif 4fleH зтого разложения представляет собой дипольное излучение, второй член, содержащий дополнительный множитель ) — квадрупольное излучение и т. д. [c.254]

Интенсивность октупольного излучения, а также излучения более высокой полярности, как правило, гораздо меньше, чем интенсивность квадрупольного излучения (если только [c.256]

Слабый переход между состояниями Ф и Ф" с поглощением или испусканием электромагнитного излучения может происходить, если даже матричный элемент электрического дииольного момента (11.144) равен нулю, так как матричные элементы операторов магнитного дипольного или электрического квадруполь-ного момента молекулы могут быть отличными от нуля (более высокие мультипольные переходы также возможны, но пока не наблюдались). Вероятности магнитных днпольных и электрических квадрупольных переходов обычно составляют около 10 и 10 соответственно от вероятности электрических ди-нольных переходов. Такие переходы также называются запре- [c.354]

Смотреть страницы где упоминается термин Излучение квадрупольное : [c.252] [c.256] [c.408] [c.271] [c.427] [c.427] [c.427] [c.272] [c.149] [c.455] [c.105] [c.249] [c.249] [c.410] [c.75] [c.644] [c.307] [c.261] [c.255] [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...