Этил теплоемкость газа

Теплоемкость, отнесенную к 1 кг газа, называют массовой н обозначают с,. Измеряют эту теплоемкость в кдж/кг-град. [c.70]

При Гь = се внешняя задача ставится в бесконечной области, что неудобно при численном решении. В случае пузырька это неудобство обходится тем, что обычно внешнее граничное условие на Гь = оо вполне можно сносить на некоторый конечный радиус Tj,, который достаточно близок к г = а (т = 1). В случае же с каплей такой конечный радиус может оказаться многократно большим, чем радиус капли а, ибо для того, чтобы можно было рассматривать как бесконечность , необходимо, чтобы теплоемкость газа между я и rj, была многократно большей, чем теплоемкость капли или [c.275]

Теплоемкость газа зависит от его температуры. По этому признаку различают среднюю и истинную теплоемкость. [c.37]

Теплоемкость газов изменяется с изменением температуры, причем эта зависимость имеет криволинейный характер. В табл. V—XII (см. приложения) приведены теплоемкости для наиболее часто встречающихся в теплотехнических расчетах двух- и трехатомных газов. [c.38]

Теплоемкость газа при постоянном давлении опытным путем может быть определена в проточном калориметре. Для этого через трубопровод пропускают [c.59]

Но при температурах Т <к йш колебания осциллятора вымерзают . По той же причине, по которой вымерзают колебания атомов твердого тела. Мы говорили об этом в 8.3. Поэтому при таких температурах средняя энергия осциллятора становится близкой к нулю, и теплоемкость газа стремится к значению с = 5/2, как если бы молекула была совершенно жесткой. При этом уменьшение теплоемкости должно начинаться при тем более высоких температурах, чем выше частота колебаний атомов в молекуле, т.е. чем меньше их масса. [c.184]

Теплоемкость газа Ср считаем постоянной по всему сечению. Подставим в это уравнение выражение для элементарного расхода газа и записанное выше выражение для суммарного расхода газа в потоке. Отсюда получаем первую искомую величину — [c.268]

Изучение приведенного в этой главе материала позволяет последовательно выяснить природу скачков уплотнения, в каких случаях и почему они возникают, понять сущность физических процессов, происходящих при переходе газа через фронт скачка уплотнения, как в простейшем случае, когда теплоемкость газа не изменяется (сверхзвуковые скорости с числами Маха не более 5—6), так и в условиях гиперзвуковых скоростей, когда необходимо учитывать насыщение колебательны [c.98]

Часть задач и вопросов, рассмотренных в этой главе, относится к численным методам исследования сверхзвукового течения газа около конуса как в условиях постоянства теплоемкостей, так и при наличии физико-химических превращений, изменяющих эти теплоемкости. [c.475]

Удельная теплоемкость газа — это количество теплоты, расходуемое при нагревании или охлаждении 1 кг, 1 или 1 кмоль газа на 1°. Теплоемкость, отнесенная к 1 кг газа, называется массовой, обозначается с и имеет единицу измерения кДж/(кг-К). [c.10]

Под систематической погрешностью понимается погрешность, постоянная или закономерно изменяющаяся при повторных измерениях одной и той же величины. Сюда относятся погрешности приборов и погрешности методики измерения. Так, если при измерении теплоемкости газа используется платиновый термометр сопротивления, отградуированный надлежащим образом, то при температуре около 500 °С можно гарантировать точность измерения температуры 0,04 °С. Это значит, что термометр сопротивления в комбинации со всеми приборами измерительной электрической схемы может постоянно завышать значение измеряемой температуры на 0,04 °С, или, наоборот, постоянно при всех измерениях (при 500°С) давать заниженное значение температуры. При этом экспериментатор, естественно, не будет знать действительного значения измеряемой температуры ему будет лишь известно, что отклонение измеренного значения температуры от истинного не превосходит 0,04 °С. [c.183]

Если идет речь о нагревании 1 м газа, то теплоемкость называется объемной и измеряется единицей дж/(м град). Здесь нужно сделать оговорку. Так как 1 газа может содержать разные массь[ его, необходимо при пользовании объемной теплоемкость(о указывать, при каких условиях находится газ, т.е. указывать его температуру и давление. Обычно эту теплоемкость относят к нормальным условиям. [c.40]

Если исходить из того, что теплоемкость газа — величина переменная, зависящая от температуры, то это значит, что для нагрева на каждый градус расходуется разное количество тепла. [c.44]

Из формулы для m.v следует, во-первых, что молярная теплоемкость газа возрастает с повышением температуры, и чем сложнее молекула (больше п ), тем значительнее влияние температуры на теплоемкость, и, во-вторых, что молярная теплоемкость различных двухатомных или трехатомных газов не одинакова, как это вытекало из классической кинетической теории теплоемкостей, так как каждому газу соответствуют свои значения 0 . [c.60]

Эти теплоемкости (а также молярные и объемные) обычно определяются по таблицам средних теплое.мкостей для газов, [c.107]

Пользуясь диаграммой s—Г, можно показать, как графически выражается истинная теплоемкость газа. Проведем в точке I к линии процесса касательную до ее пересечения в точке 3 с осью абсцисс и опустим перпендикуляр из точки /на эту ось. На основании уравнении. (4.1 0 и (5-5). [c.41]

В то же время величину dq можно выразить для изучаемого политропного процесса через теплоемкость газа при этом процессе, обозначив ее через с, и тогда [c.42]

Вместе с тем повышение газового давления приводит к увеличению плотности газа в порах литейной формы, коэффициентов теплопроводности и теплоемкости газа. Это может заметно интенсифицировать процесс конвективного теплообмена в форме и привести к ускорению затвердевания металла. [c.50]

Единицами количества вещества для газов служат 1 кг, 1 м и 1 кмоль. В соответствии с этим различают три вида теплоемкости газов массовую, объемную и молярную. [c.27]

Этому удовлетворяют газы в состояниях, близких к идеальному, а также в обычно распространенных случаях и жидкости (тогда индекс р при обозначении теплоемкости можно опустить). Соответственно получим [c.87]

Если пренебречь разницей суммарных теплоемкостей газов в турбинах 8, то, учитывая, что в идеальных процессах 1—16—1 и 2—14—2 работа не производится, циклы для обеих рассматриваемых схем целиком совпадают, и все предыдущие рассуждения сохраняют силу применительно к схеме по рис. 1-3, г. Однако технические характеристики этой схемы существенно отличаются от характеристик схемы с высоконапорным парогенератором. Тепло ( 2-14> сообщаемое в топке котла, выделяется уже после расширения газов в ГТУ и используется в обычной паросиловой установке. К топливу, расходуемому на выделение этого тепла, не предъявляется специальных требований. Котел в схеме по рис. 1-3, г ничем не отличается от агрегатов нормальной конструкции, если не считать отсутствия воздухоподогревателя, заменяемого развитым водяным экономайзером, аналогичным водяному экономайзеру установки с высоконапорным парогенератором. [c.23]

Если пренебречь изменением суммарной теплоемкости газов после сжигания топлива, то работа этой установки будет характеризоваться циклами, показанными на рис. 2-5. [c.39]

Под теплоемкостью газа понимают количество тепла, необходимого для нагревания количественной единицы газа —1 кг, 1 нм или одного моля на 1° С. В соответствии с этим у газов различают весовую, объемную и мольную теплоемкости. [c.40]

Под мольной теплоемкостью понимают количество тепла, необходимое для повышения температуры 1 моля газа на 1° С. Эта величина представляет собой произведение весовой теплоемкости газа на его молекулярный вес, обозначается jj- и имеет размерность ккал моль град. [c.47]

Теплоемкость газа в адиабатном процессе равна нулю. Это видно из следующего [c.81]

Расчеты с учетом зависимости физических свойств от температуры дополнительно осложняются тем, что эта зависимость для различных жидкостей неодинакова. Например, теплоемкость газов слабо зависит от температуры, тогда как вязкость и теплопроводность изменяются пропорционально абсолютной температуре в степени примерно 0,8 (в области умеренных температур). Плотность газов обратно пропорциональна абсолютной температуре. Число Прандтля газов (Рг = ис/Х) почти не зависит от температуры. [c.308]

Рассмотрим уравнение энергии пограничного слоя в форме (4-24). Ограничимся анализом теплообмена в газе постоянного состава и примем еще, что теплоемкость газа постоянна. Это допущение вполне корректно, поскольку удельная теплоемкость газа незначительно изменяется с температурой. Подставляя в уравнение (4-24) выражение для касательного напряжения рди/ду и зависимость для энтальпии газа в виде произведения удельной теплоемкости и температуры, получаем [c.330]

Симплексы m/mo и pj p отражают разницу в свойствах основного и вдуваемого потоков газов. Учитывая то, что теплоемкость газа зависит от его молекулярного веса, при обобщении опытных данных по теплообмену для различных пар компонентов иногда используется только первый из этих симплексов. [c.417]

Погрешность методики измерений и обработки данных также является систематической. Так, если при определении той же теплоемкости газа методика учета тепловых потерь принята такой, что учитываются не все тепловые потери, а лишь 907о их, то это, естественно, приведет к погрешности при определении теплоемкости. Естественно, что экспериментатор не знает о допущенной им погрешности при учете тепловых потерь, а в лучшем случае может оценить погрешность, с которой вводится поправка на тепловые потери. [c.118]

Именно в таких калориметрах можно измерять теплоемкость газов и паров, т. е. веществ с малым значением теплоемкости в единице объема. Такая возможность появляется потому, что через калориметр можно пропускать очень большие количества вещества, увеличивая скорость, и поэтому доля теплоты, идущей на нагревание калориметра, и потери будут небольщими. Хотя они почти не будут зависеть от расхода вещества и в единицу времени будут оставаться почти неизменными, однако, в расчете на 1 кг проходящего вещества они будут тем меньше, чем больше его расход. Теоретически при бесконечно большом расходе пара или газа эти количества теплоты будут бесконечно малыми. [c.182]

Наконец, значения теплоемкостей часто относят к 1 кмолю газа. Эта теплоемкость называется киломольной и обозначается fi измеряется она в дж1(кмоль град), кдж/(кмоль - град) и ккал/(кмоль - град). [c.41]

Зависимость теплоемкости газа от температуры приводит к необходимости уточнить запись уравнения адиабаты для этого с 1учая. В простейшем случае лш еГшой зависимости теп юемкости от температуры Со — уравнение (294) получает вид [c.119]

Удельные работы сжатия воздуха и расширения газов В1=1чис-ляются по формулам (6.1) и (6.2). При этом внутренний КПД компрессора т = 0,7ч-0,8 турбины i],. 0,76ч-0,84 механический Т1 = 0,92 — 0,98 (большие значения относятся к более мощным двигателям). Теплоемкость газа можно принимать Ср = = 1,105 кДж/(кг-К), средний показатель изоэнтропы k = 1,35, [c.214]

Характер процесса может быть задан постоянством какого-либо из параметров газа в нем, что в общем виде выражается формулой д = onst. В этом случае теплоемкость газа представляет собой частную производную [c.28]

И уже по-настоящему широкое поле деятельности открывается перед конвективным переносом в плотных зернистых слоях, продуваемых газом. Правда, название процесса переноса теплоты теплопроводностью в этом случае представляется еще более условным, т. е. правомерность использования этого термина выглядит еше более проблематичной, так как конвекции принадлежит существенная доля переносимой теплоты. Подсчитайте сами. Для расчета фильтрационной, или конвективной, составляющей эффективного коэффициента теплопроводности в плотном слое была предложена формула Яф=360 u pd. Используя ее, например, для случая, когда диаметр зерен песка d=l мм, удельная теплоемкость газа (воздуха) С=1,006 кДж/(кг-К), плотность воздуха р = 1,2 кг/м , а скорость фильтрации = 0,3м/с (меньше скорости начала псевдоожижения), можно оценить вклад конвективной теплопроводности как Яф = 0,13 Вт/(м-К), что [c.132]

Современные экспериментальные установки для исследования теплоемкости, кроме рассмотренных выше, выполняются по методу постоянного протока и позволяют определять теплоемкость (газа и жидкостей в широком интервале температур и давлений с ошибкой не более 0,5—3% [Л. 104]. Однако использование этого метода для исследования теплоемкости органических и кремнийорганических теплоносителей, учитывая специфику их с точки зрения чистоты и состава, считают нецелесообразным. Во всяком случае опубликованных работ, посвященных исследованию Ср указанных теплоносителей методом постояпното протока, к настоящему времени не имеется. [c.146]

В этих уравнениях — расход воздуха — расход продуктов сгорания /г. т и 7к УД - ьный расход тепла, затраченного на работу газовой турбины и возвращенного сжатым воздухом компрессора [первый и второй члены в фигурных скобках уравнения (8)1 а и a — коэффициенты избытка воздуха в уходящих газах и перед соответствующими газовыми турбинами L — теоретически необходимое для сжигания 1 кг топлива количество воздуха Ср и — теплоемкости газов и воздуха при постоянном давлении и средней температуре процесса — температура газа перед турбинами Гз и — температура воздуха перед компрессором и за компрессором е — степень повышения давления воздуха у — коэффициент потери давления в газовоздушном тракте ПГУ т)г. т и т) — изоэнтропные к. п. д. компрессоров и турбин Пу — коэффициент, учитывающий потери тепла с утечками газов и воздуха —показатель политропы сжатия воздуха — показатель политропы расширения газа. [c.28]

С помощью этого соотношения Майер еш,е в 1842 г., до появления работ Джоуля, предпринял попытку вычислить значение механического эквивалента тепла найдя значение (с ,—с,) в калориях [ккал/(кг-К)] по результатам экспериментальных измерений теплоемкости газов при невысоких давлениях и вычислив значение R в килограммометрах Ркгсм/(кг-К)] из результатов расчета по уравнению Клапейрона [c.40]

Ог.к.м не изменяется по ходу газового потока расход газов равен ByVr (Вг—расход топлива, Уг—выход продуктов горения на 1 кг или 1 м топлива) теплоемкость газов Сг также постоянна и не зависит от температуры тепловыделение в потоке 1 азов отсутствует локальный тепловой поток, воспринимаемый поверхностью тепловосприятия в данном поперечном сечении камеры, определяется по температуре газового потока в этом сечении камеры (согласно одноразмерной схеме лучистого теплообмена) конвективная теплопередача к и потери тепла через кладку малы и ими можно пренебречь. При этих условиях величина теплопередачи к выделенному элементарному участку dF (рис. 21-7) определяется по формуле [c.365]

В любом процессе. количество тепла, сообщаемого единице количества газа, равно произведению теплоемкости газа в- данном процессе а имеющее при этом место изменение темоерату-ры. В соответствии с этим1 в рассматриваем ом процессе количество сообщаемого тепла Ад составляет- [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...