Интерференционные полосы равного

Рис. 110. Интерференционные полосы равной толщины в кристалле кремния (ad < 1,2)

Установка Национальной физической лаборатории (Англия) основана на применении интерферометра Физо, схема которого приведена на рис. 234 [61]. При установке на станине прибора угловой меры в поле зрения прибора (изображено на рисунке слева внизу) наблюдаются две системы интерференционных полос равной толщины в клиньях, образованных плоскостью оптической пластины с верхней поверхностью меры и с поверхностью пластины, к которой притерта мера. [c.313]

Число эффективных пучков определяет число интерференционных колец, которые могут быть разрешены в интервале между соседними порядками. Считается согласно работе [15], что интерференционные полосы равной яркости разрешены, если они перекрываются на уровне меньше 1/2 максимальной интенсивности. В соответствии с этим условием число эффективных пучков может быть вычислено следующим образом [c.8]

Рис 6. Схема для наблюдения многолучевых интерференционных полос равного наклона [c.19]

Ширину линии падающего света можно определить, измерив ширину интерференционных полос и сравнив эти значения с расстоянием между соседними полосами той же самой длины волны. Если ширина интерференционной полосы равна Дх, а расстояние между полосами Хо,.то соответствуюш,ая ширина линии падающего света дается выражением [c.388]

В соответствии с формулой (5.11) светлые полосы расположены в местах, для которых 2иЛ os 6 Я.о/2 = тЯ,о, где т — целое число, называемое порядком интерференции. Полоса, соответствующая данному порядку интерференции, обусловлена светом, падающим на пластинку под вполне определенным углом 6. Поэтому такие полосы называют интерференционными полосами равного наклона. Если ось объектива расположена перпендикулярно пластинке, полосы имеют вид концентрических колец с центром в фокусе. В центре картины порядок интерференции максимален. Исходя из (5.11) легко показать, что угловой масштаб наблюдаемой картины пропорционален 1//й (чем тоньше пластинка, тем шире полосы), а радиусы последовательных светлых полос пропорциональны квадратному корню из целых чисел (при условии, что в центре максимум интенсивности). [c.213]

Какой вид имеют интерференционные полосы равной толщины в воздушном клине между плоскими поверхностями стеклянных пластинок [c.218]

Получена общая формула для ширины полос равной толщины. Для малых углов 9 и угла сходимости <а можно вновь записать, что Ь = Х/ю. Это выражение совпадает с полученным ранее. Оно показывает, что линейная ширина интерференционной полосы равной толщины зависит только от угла схождения <0. Для получения достаточно широкой полосы надо иметь малый угол со. [c.125]

Все точки интерференционных полос равной толщиной образованы лучами, выходящими из одной светящейся точки источника света. [c.125]

Различные точки интерференционной полосы равного наклона образованы лучами, идущими от различных точек источника света. Интерференционная картина в целом образована лучами, исходящими из множества точек источника. [c.129]

В фокальной плоскости спектрального аппарата р р2 можно наблюдать интерференционные полосы равного хроматического порядка. [c.130]

Интерференционные полосы равного хроматического порядка обладают некоторыми особенностями, не присущими другим видам полос. Из формулы (3.3.12) следует, что относительное смещение полосы (Аст)/Аст, которое получится из-за изменений величины показателя преломления, не будет зависеть от абсолютного значения толщины t, так же, как относительное смещение интерференционных полос из-за изменения толщины не зависит от абсолютного значения показателя преломления п. [c.132]

Интерференционные полосы равного хроматического порядка целесообразно использовать для точных измерений толщин плоскопараллельных пластинок или воздушных промежутков. [c.132]

При освещении пластинки Pi непараллельным пучком лучей получим систему прямолинейных интерференционных полос равного наклона, ориентированных параллельно плоскости рисунка. Такая система полос возникает вследствие того, что после выхода лучей из второй пластины интерферирующие лучи, оставаясь параллельными между собой, оказываются смещенными в направлении, перпендикулярном плоскости рисунка. Это означает, что соответственные точки Si и 5г имеют поперечный сдвиг (см. рис. 3.1.3, а). [c.148]

Отсюда происходит название, приписываемое интерференцион-ны.м полосам подобных картин. Их называют интерференционными полосами равной толщины или, короче, полосами равной толщины. Нетрудно наблюдать подобную картину, если осуществить тонкую пластинку в виде мыльной пленки, натянутой на вертикально расположенный каркас под действием силы тяжести пленка принимает вид клина, и полосы равной толщины вырисовываются на поверхности пленки в виде горизонтальных прямых, слегка искаженных местными дефектами пленки. [c.124]

Для придания зеркалам правильного полбжения они снабжены установочными винтами. Нередко зеркала устанавливают таким образом, что эквивалентный воздушный слой имеет вид клина. В таком случае наблюдаются интерференционные полосы равной толщины, располагающиеся параллельно ребру воздушного клина ). [c.135]

Перекрестные помехи возникают, например, когда при записи голограммы используются две длины волны. Поскольку длины волн различны, пространственный период интерференционных полос в обоих голограммах будет разным, даже если в обоих случаях угол между опорной и объектной волнами будет одним и тем же, ибо расстояние между интерференционными полосами равно (1/Я) sin 0, где 0 — угол между интерферирующими волнами. Если такая двухдлинноволновая голограмма освещается светом с двумя различными длинами волн, то каждая из волн восстановит две голограммы. Изображения, восстановленные первой волной при ее взаимодействии с двумя голограммами, будут смещены в пространстве относительно друг друга, поскольку каждая голограмма имеет отличные от друюй расстояния между интерференционными полосами. Аналогично вторая волна восстановит одно изображение в том месте, в котором оно перекрывается с изображением, восстановленным первой волной, а второе будет смещено. Рис. 2 иллюстрирует сказанное на примере волн красного и синего света. Изображения, обозначенные R, R и В, В — это интересующие нас красное и синее изображения, которые, перекрываясь, образуют двухцветное изображение. Однако аналогичный ряд сопря- [c.215]

Рис. 7. Схема для наблюдения многолучевых интерференционных полос равной голщнны

Нелокалиаованные полосы равного монохроматического порядка. Для получения нелокализованных полос равного монохроматического порядка зеркала интерферометра освещаются точечным источником монохроматического света без специальной оптической системы. Полосы равного монохроматического порядка характеризуются постоянным значением длины волны Я и порядком интерференции т, т. е. интерферометр пропускает лучи определенной длины волны, для которых порядок интерференции является целым числом. Для наблюдения многолучевых интерференционных полос равного монохроматического порядка достаточно расположить экран за интерферометром без дополнительной оптической системы. [c.20]

Полосы равного тангенциального наклона. Полосы равного тангенциального наклона наблюдаются по схеме для получения полос равного наклона, еслу1 пластины интерферометра имеют изгиб. Для наблюдения многолучевых интерференционных полос равного тангенциального наклона за интерферометром устанавливается оптическая система (например, линза), проектирующая картину интерференции на экран. Интерференционные полосы локализуются на поверхности, совпадающей с плоскостью, проходящей через центр кривизны пластин интерферометра. [c.20]

Регистрация интерференционной картины, представляющей собой совокупность прямых интерференционных полос равной толщины, параллельных ребру двугранного угла ф, осуществляется на регистрирующем пр-иемнике 7 с помощью оптической системы 6. [c.30]

Этот остаток содержит два члена. Один из них имеет ту же фазу, что и когерентный фон, но амплитуду в Ац Ао) раз больше амплитуды когерентного фона. Этот член может быть сделан очень малым, если интенсивность когерентного фона относительно велика, но это вовсе не означает, что контраст в голограмме будет плохим. Пусть, например, (/4i//lo) = 0,01, т. е. интенсивность вторичной волны составляет лишь 1% интенсивности первичной. Это дает Ai/Ao = 0,[, и отношение интенсивности максимума к интенсивности минимума в системе интерференционных полос равно (1,1/0,9) = 1,5. При коэффициенте контрастности Г = 2 отношение коэффициента пропускания интенсивности будет равно 1,5 = 2,25, т. е. будет наблюдаться очень сильный контраст. Значение контраста упадет ниже минимальной величины, которую еще можно наблюдать (около 4%), лишь при (/liMo)2 0,0001, т. е. если поток света, рассеянного предметом на площадь всей голограммы, меньше чем 0,01% освещающего потока света. Этот замечательный эффект когерентного фона систематически применялся Цернике [5] для увеличения видимости слабых интерференционных полос. [c.224]

Интерферометр З абри — Перо, обладающий осью симметрии, является прибором с двумерной дисперсией, так как в нем разделение излучений различных длин волн происходит вдоль радиуса окружности с центром на оптической оси прибора, и поэтому спектральные линии, представляющие собой интерференционные полосы равного наклоиа. имеют форму колец. Пластинка Лю.мме-ра — Герке в принципе также принадлежит к приборам с двумерной дисперсией, поскольку и она дает полосы равного наклона, хотя получаемый с ее помощью спектр напоминает спектр одномерной дисперсии. [c.17]

При освещении интерферометра расходящимся пучком лучей каждой паре лучей тппа 1 и 2 будет соответствовать своя разность хода, зависящая от угла падения г,. В результате образуется система интерференционных полос равного наклона. Распределение интерференционных полос б дет удовлетворять следующедгу соотношению [c.178]

Отметим, что величина Я /бЯ = L, где L — длина временной когерентности. Формула (3.2.8) определяет критическую величину немонохроматичности источника. При L — А видность интерференционных полос равной толшины и равного наклона становится равной нулю. Равенство L = А соответствует известному условию [c.117]

Для получения формулы для ширины полос воспользуемся исходными данными (3.2.5) для воздушной пластинки. Для упрощения вывода представим себе предельные случаи, когда 1 = 0 и ср = я/2. Первый случай соответствует тому, что интерференционные полосы равного наклона представляют собой кольца. Тогда условие для соседних максимумов в случае 1 — О будет Ао(1 — os 2) = Я или 2 sin2(t2/2) Ао = 2Ао(1г/2)2= == Я. Здесь 2 = Ai, т. е. [c.128]

Интерферометр Майкельсона может перестраиваться с помощью юстировочных перемещений в приборе могут наблюдаться полосы равного наклона при строгой перпендикулярности зеркал М1 и М2. В этом случае изображение пластины М будет параллельно М2, и мы можем наблюдать интерференционные полосы равного наклона, соответствующие воздушной плоскопараллельной пластине М1М2. [c.152]

Смотреть страницы где упоминается термин Интерференционные полосы равного : [c.101] [c.113] [c.216] [c.129] [c.124] [c.96] [c.100] [c.185] [c.315] [c.163] [c.171] [c.102] [c.225] [c.226] [c.104] [c.99] [c.430] [c.59] [c.65] [c.182] [c.819] [c.204] [c.256] [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...