Частично-когерентный свет

Один из разделов этой главы посвящен вопросу о дифракции частично когерентного света. Понятие о степени когерентности исследуется в приложении к задаче [c.8]

Аналогичная ситуация имеет место при некогерентном освещении правильной структуры, так как и в этом случае разность фаз между дифрагировавшими пучками также непостоянна. При использовании частично когерентного света (например, в случае протяженного источника, находящегося в фокальной [c.290]

ДИФРАКЦИЯ ЧАСТИЧНО КОГЕРЕНТНОГО СВЕТА ОПЫТ ЮНГА [c.304]

При освещении двух отверстий излучением протяженного источника света видимость дифракционной картины ухудшится. Это дифракция частично когерентного света (О < F < 1), описанию которой и посвящено последующее изложение. Пользуясь введенными ранее терминами, укажем, что в данном случае изучается пространственная когерентность. [c.305]

Вспоминая рис. 5.5, на котором сопоставлены результаты интерференции двух монохроматических и двух квазимонохроматических волн, можно оценить, как видоизменится при использовании частично когерентного света картина дифракции на двух щелях V = 1), представленная на рис. 6.4(3. Очевидно, что если V < 1, то максимумы будут по величине меньше, а минимумы отличны от нуля (рис. 6.47). Приводимые ниже расчеты должны подтвердить справедливость этого качественного рассмотрения. [c.306]

Таким образом, параметр видимости интерференционной картины оказывается непосредственно равным доле когерентного света, присутствующего в интерферирующих световых пучках. Следовательно, измерение видимости картины позволяет в таких случаях определить долю интенсивности когерентных составляющих этих световых пучков. В более общем виде вопрос о частично когерентном свете специально рассматривается в 22. [c.69]

Частично когерентный свет [c.94]

Четыре безразмерных параметра, отмеченных выше, достаточны для классификации М. с. в поле бесконечно плоской когерентной волны. Реальные пучки лишь частично когерентны, и их рассеяние зависит ещё от длины когерентности г, точнее от пятого параметра — = г/Х. Поскольку этот параметр характеризует статистич. свойства поля, а оно определяется свойствами источника света и пути, к-рый прошла волна до того, как попала на М. с., то его значение никак не связано с предыдущими четырьмя параметрами. Длина когерентности т = к /АХ, где АХ — спектральная ширина излучаемой линии. При учёте частичной когерентности света исследование кооперативных эффектов становится особенно сложной задачей. [c.223]

Это уравнение известно как общий закон интерференции стационарных оптических полей, или как общий закон интерференции для частично когерентного света. Важно, что он позволяет вычислить (Yi2(t)) по экспериментально измеренным значениям. Для представления выбранной пары точек поля освещенности используется, как и на рис. 6.7, экран с расположенными на нем определенным образом точечными отверстиями. Интенсивность /р измеряется в разных положениях Р, соответствующих определенному диапазону т. Также измеряется интенсивность в Р от каждого из точечных отверстий в отдельности P и /р. Эти три величины дают (712(1)) для каждого значения т [c.140]

Уравнение. (3.3.II) можно обобщить на случай частично когерентного света [10]. Спонтанное излучение всех источников света вызывает случайные амплитудные и фазовые флуктуации, которые приводят к некоторой конечной ширине линии 5ю спектра источника на частоте Юо- Если ширина линии 5ю много меньше ширины спектра Аю [c.72]

Частично-когерентный свет 53 [c.53]

ЧАСТИЧНО-КОГЕРЕНТНЫЙ СВЕТ [c.53]

Частично-когерентный свет 55 [c.55]

Частично-когерентный свет 57 [c.57]

Дифракция и интерференция частично-когерентного света [c.58]

Рис. 2.. Дифракционная картина от двух круглых отверстий, образованная частично-когерентным свето. 1,

ФОРМИРОВАНИЕ ИЗОБРАЖЕНИЯ В ЧАСТИЧНО-КОГЕРЕНТНОМ СВЕТЕ [c.250]

Разрешение в частично-когерентном свете [c.250]

Формирование изобретения в частично-когерентном свете 251 [c.251]

Формирование изображения в частично-когерентном свете [c.253]

Частично-когерентный свет (Б. Томпсон)................53 [c.371]

Частично-когерентный свет 44, 45, 58, 59 Частотно-контрастная характеристика [c.733]

Дифракция частично когерентного света на отверстии [c.213]

Прекрасный обзор по вопросу формирования изображения в частично когерентном свете был опубликован Томсоном [7.1]. Этот вопрос рассматривался также в различных книгах по теории когерентности [7.2—7.4]. Рекомендуем также читателю познакомиться с пионерными работами Гопкинса [7.5, 7.6]. [c.272]

Излагая теорию формирования изображения в частично когерентном свете, мы хотим показать, каким образом можно вычислить распределение интенсивности в плоскости изображения в любой заданной экспериментальной ситуации и при этом выяснить, какую роль играют в таком процессе по отдельности освещение, объект и оптика, формирующая изображение. Можно надеяться, что это позволит более правильно интерпретировать результаты эксперимента. Ниже мы излагаем ряд разных методов анализа, которые дают возможность предсказывать распределение интенсивности на изображении в тех или иных условиях эксперимента. [c.287]

Будем считать, что на этот объект слева падает частично когерентный свет с взаимной интенсивностью Ло(А , Ат]) и его [c.307]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ И ДИФРАКЦИЯ ЧАСТИЧНО КОГЕРЕНТНОГО СВЕТА [c.451]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ и ДИФРАКЦИЯ ЧАСТИЧНО КОГЕРЕНТНОГО СВЕТА [ГЛ. 10 [c.452]

Но, как уже указывалось, может иметь место промежуточный случай — на экране наблюдается интерференционная картина, но ее качество хуже, чем при когерентном освешении. Тогда функция видимости больше нуля, но меньше единицы (О < F < 1). Назовем два источника света, создающих такую картину интерференции, частично когерентными. В дальнейшем последнему случаю будет уделяться наибольшее внимание. Заметим, что иногда практикуется представление частично когерентного света [c.184]

Фактически здесь рассмотрены различные варианты опыта Юнга. Понятие частично когерентного света позволит оценить допустимые угловые размеры источника света, освещаюш,его два отверстия, и выяснить, как зависят эти размеры от расстояния между ними. Мы увидим, почему на первый взгляд простой опыт следует описывать с использованием представлений и об интерференции, и о дифракции частично когерентного света. [c.304]

Когда 1т(т) = 1, интерференция квазимонохроматического света с хаотически изменяющимися амплитудой и фазой осуществляется так же, как и в случае регулярных строго монохроматических волн. Поэтому при у(т) = 1 говорят о полной когерентности интерферирующих пучков. При у(т)=0 происходит простое сложение иитенсив-иостен пучков /=2/о. В этом случае интерференции нет и колебания называют некогерентными. Если 0< у(т) <1, то говорят о частичной когерентности интерферирующих пучков. Можно представить себе частично когерентный свет как бы состоящим из полностью когерентной и некогерентной частей, причем доля когерентного света в этой смеси равна у(т) . В самом деле, формулу (5.33) можно записать в виде [c.229]

Гл. 7 посвящена теории формирования изображения в частично когерентном свете. Излагаются некоторые аналитические подходы к задаче. В этой главе также вводится и используется для понимания характера оптических систем, формирующих изображение, щироко применяемое в радиоастрономии понятие ин-терферометрического формирования изображения. Рассматривается также вопрос о восстановлении фазы. [c.16]

Прежде чем приступать к детальному анализу связи между объектом и его изображением, мы приведем сначала несколько основных соотнои1ений, известных в теории когерентности, которые будут полезны в дальнейшем. Эти соотношения касаются влняния, оказываемого на частичную когерентность света пропускаюш,ими объектами и простыми оптическими системами, через которые он проходит. [c.272]

И фазы элементарных ннтерферограмм могут изменяться при перемещении пар отверстий по выходному зрачку, даже если система свободна от аберраций. Поэтому нельзя ввести весовой множитель, связанный только с самой системой, для какой-либо компоненты с заданной пространственной частотой. Тем не менее выражение (7.4.5) очень ясно показывает, как строится компонента с частотами, (уа, VI/) из элементарных ин-терферограмм, даже если амплитуды и фазы последних весьма сложно зависят от того, какую часть зрачка мы рассматри-вае.м. За более подробным анализом случая частично когерентного света рекомендуем читателю обратиться к работе [7.21]. [c.317]

В перечисленных выше главах свет считался почти всегда монохроматическим (а следовательно, полностью когерентным), исходящим из точечного источника, В гл. 10 рассматривается более реальный случай, когда свет ис-п скается источником конечных размеров и ei o длины волн (частоты) лежат в конечном интервале. Этот случай обсуждается в теории частичной когерентности, получившей очень существенное развитие в последние годы. Фактически строгая теория интерферендпи и дифракции частично когерентного света создана лишь в настоящее время. Кроме того, в гл. 10 рассматриваегся вопрос [c.13]

Изложим коротко теорию образования изображения в микроскопе, ограничиваясь двумя крайними случаями, а именно 1Юлностью некогерептным освещением и идеально когерентным освещением. Освещение частично когерентным светом рассматривается в п. 10.5.2. [c.383]

Как мы видел и, для адекватного описания интерференции частично когерентного света, вообще говоря, необходимо знать взаимную функцию когерентности Г1г(т) или, что эквивалентно этому, обычные интенсивиости /1 и /2 и комплексную степень когерентности 712(1). Здесь мы ограничимся важным случаем квазимонохроматического свега, т. е. света, состоящего из спектральных компонент, которые занимают частотный интервал Дv, малый но сравнению со средней частотой V. Мы покажем, что в этом случае теория принимает более простой вид. В частности, мы найдем, что при определенном дополнительном предположении, которое выполняегся во многих цриложениях, вместо Г1г(т) и 712(1) можно применять корреляционные функции, не зависящие от параметра 1. [c.463]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...