Атомный форм-фактор

Рис. 2.36. Экспериментальные и теоретические атомные форм-факторы для рентгеновских отражений в кристалле алмаза [15]. Теоретические формфакторы определены для решетки атомов, имеющих сферическую симметрию в распределении заряда. Расчет проводился методом Хартри. Наличие запрещенного отражения (222) указывает на избыточную концентрацию электронов, (порядка 0,4 электрона), участвующих в связи между соседними атомами величина этой концентрации выше той, которая может быть найдена с учетом простого перекрытия двух сферических распределений заряда-

МЕТОД ВРАЩАЮЩЕГОСЯ КРИСТАЛЛА, ПОРОШКОВЫЙ МЕТОД ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ СТРУКТУРНЫЙ ФАКТОР АТОМНЫЙ ФОРМ-ФАКТОР [c.104]

АТОМНЫЙ ФОРМ-ФАКТОР [c.116]

При элементарном рассмотрении атомный форм-фактор, связанный с брэгговским отражением, которое определяется вектором К обратной решетки, можно считать пропорциональным фурье-образу от распределения электронного заряда в соответствующем ионе ) [c.116]

Следовательно, атомный форм-фактор зависит как от К, так и от конкретных особенностей распределения заряда в ионе, занимающем положение d в базисе. В результате структурный фактор не обращается в нуль ни при каких К исключение составляют лишь те случаи, когда между форм-факторами различных типов случайно выполняются некоторые соотношения. Если сделать разумные предположения относительно зависимости различных форм-факторов от К, то путем изучения зависимости] интенсивности брэгговских максимумов от К часто удается вполне достоверно установить, какую из возможных структур имеет исследуемый кристалл (см., например, задачу 5). [c.116]

Атомный форм-фактор 1116 Базис П 87 [c.401]

Так как энергия связи в дейтроне аномально мала и так как нейтрон дейтрона 90% времени находится вообще вне поля действия сил со стороны протона (см. гл. V, 2), то рассеяние электрона высокой (сотни МэБ и выше) энергии на нейтроне дейтрона будет идти почти так же, как на свободном нейтроне. Электрический форм-фактор пиона был измерен в экспериментах, в которых пучок отрицательных пионов с энергией 100 ГэВ рассеивался на атомных электронах мишени. Рассеяние пучка тяжелых частиц на легких (почти в 300 раз легче) частицах мишени очень невыгодно энергетически. Однако энергия 100 ГэВ настолько велика, что соответствующая энергия в СЦИ оказывается равной около 200 МэВ, что согласно (4.64) достаточно для определения среднеквадратичного радиуса пиона. [c.388]

АТОМНЫЙ ФАКТОР РАССЕЯНИЯ, ИЛИ ФОРМ-ФАКТОР [c.96]

Форм-фактор атомный 1116, 117 Фотоны [c.450]

Форм-фактор атомный 152, 458 --для рентгеновских лучей 158 [c.587]

Постановка и решение задач по определению напряжений, деформаций, прочности и ресурса атомных энергетических установок получили значительное развитие в течение двух последних десятилетий это было связано (см. гл. 1) с усложнением конструктивных форм, повышением основных рабочих параметров (мошность, давление и температура теплоносителя), применением новых материалов и технологических процессов, а также с необходимостью исключения повреждений и разрушений, приводящих к выходу из первого контура радиоактивных продуктов. К числу весьма существенных факторов, влияющих на прочность и ресурс атомных реакторов, следует отнести [c.27]

Начнем с уравнений (6.1) — (6.3). Согласно уравнению (6.1), дипольные моменты возбуждают моду поля. Уравнение же (6.2) говорит нам о том, что лазерная генерация вызывает колебания диполей. В соответствии с уравнением (6.3) совместное действие диполей и светового поля вызывает временные изменения инверсии. Совершенно очевидно, что эти три фактора — мода лазера, атомные дипольные моменты и атомная инверсия — взаимосвязаны. В определенном смысле мы имеем здесь замкнутый круг. Чтобы разорвать его, предположим на мгновение, что мы уже знаем световое поле Ь. Тогда материальные уравнения (6.2) и (6.3) дадут нам и д. Следовательно, в принципе можно выразить через Ь. Мы увидим, что это действительно возможно, и получим а,, в следующей форме [c.146]

При низких значениях концентрации примеси измеренные диффузионные профили хорошо согласуются с решениями уравнения диффузии с постоянными значениями коэффициентов диффузии. В этих случаях конкретные пути перемещения атомов примеси, как правило, не известны. При высоких значениях концентрации примеси форма диффузионных профилей отклоняется от формы, предсказанной простой диффузионной теорией. Это отклонение обусловлено влиянием на процесс диффузии примесей факторов, не принятых во внимание в диффузионных уравнениях, и в первую очередь, концентрационной зависимостью коэффициентов диффузии, входящих в уравнение диффузии. Для объяснения экспериментальных результатов концентрационной зависимости коэффициентов диффузии и для анализа других аномальных результатов процесса диффузии были предложены различные атомные модели, основанные на взаимодействии дефектов с примесными атомами. Атомистическая теория диффузии находится сейчас еще в процессе активного развития, поэтому мы начнем с обсуждения диффузионных процессов в рамках первого приближения. [c.284]

Закон Вульфа—Брэгга является необходимым, но недо-статотаым условием для получения дифракционной картины. Возможность наблюдения дифракционных рефлексов зависит от атомного фактора рассеяния (форм-фактора) и геометрического структурного фактора, определяющих интенсивность рассеяния. Атомный фактор рассеяния зависит как от числа электронов в атоме, так и от их пространственного распределения. Он равнялся бы порядковому номеру г, если бы все электроны атома были сосредоточены в одной точке. Взаимодействие рентгеновских квантов с полем электронов атома (рассеяние) зависит от отношения длины волны фотона X к размеру атома. Геометрический структурный фактор определяется величинами атомных форм-факторов тех элементов, из которых состоит кристалл, а также координатами отдельных атомов в элементарной ячейке. [c.57]

Для описания дифракции в бинарном сплаве А—В необходимо ввести три парциальных структурных фактора 5аа, 5ав и Sbb для трех типов пар атомов каждый из этих структурных факторов имеет соответствующую парную функцию распределения gxA, gAB и gBB. Зависимости между SuiQ) и gu r) такие же, как и между S и в формулах (3.10) и (3.11). Интенсивность когерентного рассеяния /(Q) для нейтронов и рентгеновских лучей зависит от атомных форм-факторов /д и fs и от концентраций сд и в, а также от парциальных структурных факторов [c.70]

Дифракция рентгеновских лучей 1105—109, П 385, 386 атомный форм-фактор 1116 брэгговские максимумы 1105 брэгговское отражение 1109 влияние колебаний решетки П 49, 386 диффузный фон 1104 (с) и фононный спектр П 108 как рассеяние частиц II 100, 386 комптоновский фон II108 метод вращающегося кристалла 1110,111 метод Лауэ I ПО, 111 [c.408]

Мы получили элементарную формулу для дифракции рентгеновских лучей или нейтронов на любой системе атомов, будь то кристалл, аморфное веш ество или жидкость. Атомный форм-фактор 1 и (д) р предполагается известным из независимых измерений, это есть не более чем сечение рассеяния рассматриваемого излучения отдельным атомом. Тогда иэмерение величины I (9) можно интерпретировать как определение функции интерференции или структурного фактора неупорядоченного вещества [c.152]

С другой стороны, рентгеновские лучи рассеиваются электронами в атоме или твердом теле, поэтому атомный потенциал и (R) уже нельзя считать сконцентрированным на ядрах. Для рентгеновских лучей атомный форм-фактор по существу представляет собой фурье-образ электронной плотности р (R) внутри атома и потому не может считаться не зависящим от передаваемого импульса q. Для определения структурного фактора надо, пользуясь формулой (4.7), разделить наблюдаемую интенсивность рассеяния на этот форм-фактор, который обыгчно определяют независимым путем из опытов по рассеянию в газе или на свободных атомах. При этом, однако, возникает вопрос, можно ли представить действительную электронную плотность в конденсированной фазе в виде суперпозиции плотностей отдельных атомов, как это сделано в формуле (4.6). В принципе в промежутках между атомами должно происходить некоторое перераспределение заряда. С помощью очень точных измерений можно обнаружить этот эффект в кристаллах некоторых полупроводников что же касается стекол или жидкостей, то там он полностью маскируется общим беспорядком. [c.158]

Таким образом, по крайней мере вплоть до приближения второго порядка, действие атомных смещений на брэгговские пики приводит к умножению структурных амплитуд на экспоненциальный множитель, имеющий форму фактора Дебая—Валлера для теплового движения. Тот факт, что этот псевдофактор Дебая—Валлера одинаков для обоих сортов атомов, является результатом допущения, что поля смещений действуют одинаково на все атомы. [c.265]

ФОРМ-ФАКТОР (в теории элементарных частиц) — ф-ция, описывающая влияние протяилсиности частицы па ее взаимодействие с др. частицами и полями. Термин Ф.-ф. заимствован из теории рассеяния рентгеновских лучей (см. Атомный фактор), а его применение основано на наглядном представлении о том, что, напр., протон проводит часть времени в виртуальном состоянии <(пейтроп-(-- -я -ме шп . Поэтому заряд его оказывается размазанным с нек-рой плотностью ер (г). Тогда, папр., амплитуда рассеяния электронов па таком размазанном протоне отличается от амплитуды рассеяния на точечном протоне множителем, наз. Ф.-ф. протона [c.333]

Сквозные дисперсные потоки имеют многочисленные технические приложения пневмотранспорт ряда материалов, движение сыпучих сред в силосах и каналах, сушка в слое и взвеси (шахтные, барабанные, пневматические и другие сушилки), камерное сжигание топлива, регенеративные и рекуперативные теплообменники с промежуточным твердым теплоносителем, гомогенные и гетерогенные атомные реакторы с жидкостными и газовыми суспензиями, химические реакторы с движущимся слоем катализатора или твердого сырья, шахтные и подобные им печи — все это далеко не полный перечень. Возникающие при этом технические проблемы изучаются давно, но разрозненно и зачастую недостаточно. Исследование различных форм существования сквозных дисперсных систем в качестве особого класса потоков, выявление режимов их движения, раскрытие механизма теплообмена и влияния на него различных факторов (в первую очередь концентрации), использование полученных данных для увеличения эффективности существующих и разрабатываемых аппаратов и процессов — все это представляется как чрезвычайно актуальная и важная для современной науки и различных отраслей техники проблема. Так, например, применение проточных дисперсных систем в теплоэнергетике позволяет разрабатывать новые экономичные неметаллические воздухоподогреватели, высокотемпературные теплообменники МГД-установок, системы интенсивного теплоотвода в атомных реакторах, высокоэффективные сушилки, методм энерго технологического использования топлива и др. [c.4]

Указанные выше факторы и особенности конструктивных форм и условий эксплуатации атомных реакторов не получали ранее отражения в расчетах напряженно-деформированных состояний и прочности конструкций традиционного машиностроения, в том числе и теплового энергетического машиностроения. Вместе с тем при проектировании и расчетах на прочность в конце 50-х — начале 60-х годов первых атомных энергетических установок [1, 2] с ВВЭР бьши широко использованы методы расчетов и нормы прочности, применявшиеся тогда для котлострое-ния [3,4]. [c.27]

Сверхструктурные линии оказываются слишком слабыми или не выявляются, если атомные факторы рассеяния (или порядковые номера 2) для компонентов мало различаются. В этих случаях можно попытаться увеличить интенсивность сверхструктурных линий, используя специальный подбор излучений [42] или с помощью нейтронографии (см. [12, с. 421]). Анализ упорядочения твердых растворов внедрения с помощью рентгеновских лучей возможен, если образуется сверхячейка или изменяется форма элементарной ячейки, например мартенсит в углеродсодержащей стали, нитрид Ре1аМ2. [c.128]

Выдвинутая [197] гипотеза о размерном факторе, устанавливающая зависимость формы зоны (или выделения) от разницы размеров атомов растворителя и растворенных элементов, хорошо согласуется с полученными экспериментальными данными. Поскольку из твердого раствора на основе ниобия выделяется фаза 7гОг, то для определения разницы атомных размеров правильным будет сравнивать металлический радиус ниобия Яыь = 1,42 А с суммой ионных радиусов Rzt+ = 0,82 А и Ro- = 1,36 А (2 =0,82 + + 1,36 -f 2,18 А). Такая значительная разница в размерах атомов и приводит к образованию пластинчатых дискообразных выделений, поскольку именно такая форма выделений приводит к максимальной релаксации внутренних деформаций, вызванных растворенными атомами [197]. [c.258]

Но двойникование не является единственным благоприятным фактором в повышении пластичности молибдена. Кислородная фаза в молибдене располагается по границам зерен, поскольку она в действительности представляет эвтектику Мо — МоОг. Она обладает малым краевым углод с границами зерен в молибдене, свидетельствуя о хорошей смачиваемости. В сплаве молибдена с 35% атомн. Ве большая часть окиси находится в виде глобулей внутри самих зерен. Они присутствуют в металле в виде изолированных частиц и обладают большим краевым углом с границами зерен, а следовательно, малой смачиваемостью. При наличии Ке в молибдене образуется новая фаза, вероятно двойная окисная фаза Мо и Ке. В этой благоприятной форме в снлаве Мо — 35% Ке может быть связано кислорода до 200 раз в большем количестве, чем в Мо, без какого-либо заметного ухудшения пластичности сплава. [c.530]

Кинематический подход, или первое приближение Борна, далее, в гл. 5, применяется к газам, жидкостям и некристаллическим твердым телам. С помощью функции Паттерсона, обобщенной за пределы рассеяния в кристаллах, автор наглядно показывает связь реальных атомных структур с их паттерсоновскими образами с привлечением фактора формы в случае очень малых объемов. [c.6]

В моделях, более близких к реальным, релаксация вблизи точечного дефекта не ограничивается лишь атомами из ближайшего окружения имеют место смещения атомов, которые постепенно уменьшаются с удалением от центра расширения или сжатия по трем измерениям. Тогда корреляция функции Паттерсона для кристалла с дефектами распространяется на большие расстояния. Рассеивающая способность при диффузном рассеянии обнаруживает постоянное повсеместное возрастание с увеличением 1и , кроме спада с /, и стремится образовать локальные максимумы вблизи положений узлов обратной решетки. Уменьшение резких пиков при возрастании угла, которое добавляется к спаду /, в первом приближении можно выразить как —р таким образом, оно имеет форму, подобную фактору Дебая—Валлера для теплового движения (см. также гл. 12). Такой результат получается из-за того, что при учете всех атомных смещений пики усредненной решетки (р(г)) размываются, как если бы мы делали свертку с какой-либо функцией, подобной гауссовой. [c.160]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ — средняя по нек-рой области,/,,р,— средняя плотность магнитного момента среды, заполняющей данную область 1 = M/V, где V — объем области, М — магнитный момент среды (он равен векторной сумме магнитных моментов всех заключенных в объеме молекул, ионов и т. д.). Предел /рр = dMjdV, когда V уменьшается до физически бесконечно малой величины dV, наз. намагниченностью /среды в точке, к к-рой стягивается объем V. (Для объема dV характерно то, что он еще велик по сравнению с атомными неоднородностями среды, но уже настолько мал, что даже значительные измененпя его существенно не сказываются на величине /рр). Н. наз. однородной в пределах рассматриваемого объема, если в каждой его точке I имеет одну и ту же величину и направление. Н. тела зависит от напряженности внешнего магнитного поля II магнитных свойств вещества, формы тела и его рас-нологкения во внешнем поле (см. Магнитное насыщение, Намагнимивани.ч кривые). Между полем в вещество Н и полем Яр существует соотношение Н = = //р — 7V/pp, где N — размагничивающий фактор. В изотропных веществах нанравление / совпадает с направлением Я в анизотропных, в частности монокристаллах ферромагнетиков, направления I vi Н в общем случае различны. Р- И. Янус. [c.353]

Таким образом, все приведенные в этом разделе данные свидетельствуют о полезности учета вклада третьего порядка теории возмущений при анализе проблем ближнего порядка. В то же время есть основание полагать, что но крайней мере для некоторых сплавов, особенно состоящих из многовалентных компонент, необходим поиск дополнительных факторов, которые могут улучшить корректность объяснения равновесных структур и взаимных распределений атомов в сплавах. Об этом свидетельствует прежде всего чересчур большая величина эффектов третьего порядка, указывающая на необходимость учета по крайней мере четвертого порядка. Одновременно становится все более острой проблема построения более адекватных псевдопотенцпалов и учета реальной формы ферми-поверхности. Важность учета этих факторов в теории атомного порядка обсуждалась, нанример, в [46, 63, 89, 90-92, 118]. [c.280]

Описанные выше случаи взаимодействия наблюдаются соответственно в системах серебро — золото и медь — золото. В первой из этих систем ато мные диаметры комлонентов практически одинаковы и диаграмма состояния этой системы по форме аналогична приведенной на рис. 81. В системе медь — золото атомный диаметр золота лежит почти на самой границе зоны благоприятного размерного фактора (см. рис. 80) и в связи с этим равновесная диаграмма состояния этой системы (см. рис. 97) аналогична приведенной на рис. 82, хотя, как будет показано ниже, в структуре твердых сплавов происходят превращения при более низких температурах. [c.135]

Равновесная диаграмма состояния системы магний — кадмий по форме аналогична диаграмме, приведенной на рис. 81, в то время как рав1Новес.ие в системе кадмий —. цинк описывается диаграммой, подобной той, которая показана а рис. 83. В данном случае различие в характере взаимодействия между компонентами в указанных системах можно непосредственно связать с соответствующей разницей в величинах атомных диаметров компонентов (см. рис. 80). Разумеется, размерный фактор не является единственным, определяющим характер взаимодействия между компонентами и величину растворимости. Например, атомные диаметры серебра и золота почти одинаковы и находятся в пределах зоны благоприятного размерного фак- [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...