Закон интенсивности

Третий закон — интенсивность напряжений а,- для данного материала при активной деформации является вполне определенной функцией от интенсивности деформации е,-. [c.267]

Третий закон — интенсивность напряжений О при активном деформировании данного материала является вполне определенной функцией интенсивности деформаций независимо от вида напряженного состояния [c.223]

Чтобы учесть нестабильность ионного тока, в масс-спектрометрической практике используется известный прием, который дает хорошие результаты при условии, что изменения интенсивности ионного тока во времени происходят приблизительно по линейному закону. Интенсивность изотопов в этом случае измеряют через равные промежутки времени, а отношение Q = U /U2 получают делением величины измеренного напряжения U на среднее значение Уз, взятое из двух замеров, полученных до и после измерения Ui через равные промежутки времени. [c.111]

Попытка объединить эти два закона в единый едва не кончилась ультрафиолетовой катастрофой Согласно единому закону интенсивность излучения, испускаемого нагретым телом, прямо пропорциональна его абсолютной температуре и обратно пропорциональна квадрату длины волны испускаемого света, что справедливо для зеленых и желтых лучей, но безгранично нарушается при приближении к ультрафиолетовой области. По закону выходило, что интенсивность излучения при переходе к более коротким волнам должна расти бесконечно. Но такого не могло быть Это приводило к краху всей теории излучения. Факты не укладывались в теорию. Физики растерялись. [c.21]

Закон Ламберта устанавливает зависимость интенсивности излучения единицы поверхности абсолютно черного тела от направления. Согласно этому закону, интенсивность излучения единицы поверхности в каком-нибудь направлении пропорциональна косинусу угла между этим направлением и нормалью к поверхности [c.26]

Согласно этому закону, интенсивность светового потока I после прохождения слоя вещества толщиной d связана с начальным значением интенсивности а. [c.7]

На основании того же закона интенсивность излучения, прошедшего через дефект, будет [c.244]

В зависимости от времени, и прямизна этой кривой является доказательством действительности уравнения (4), представляющего закон экстенсивного роста. Как только этот закон перестает выполняться (что показано отходом от прямой, связывающей Ф и t), начинается господство закона интенсивного роста, что показывает прямой участок кривой, связывающий со временем. Точка 0, где кривая Ф пересекает ось абсцисс, дает, очевидно, значение С, величина которого представляет удобную меру времени пассивации. Работа Мюллера доказывает, следовательно, что пассивация состоит из двух стадий [c.66]

Световые лучи и закон интенсивности в геометрической оптике. Из соотношений (8), (1.4.54) и (1.4.55) следует, что усредненные по времени плотности электрической <сг)е> и магнитной <Шт> энергии записываются [c.119]

Рис 3 2 К выводу закона интенсивности в геометрической оптике [c.121]

Рнс. 3.4, К выводу закона интенсивности в геометрической оптике для некогерентного источника конечных размеров. [c.126]

Согласно основным физическим законам интенсивность ИК-излучения пропорциональна четвертой степени температуры тела, используемого, как излучатель, а максимум распределения энергии по спектру при увеличении температуры тела-излучателя смещается в сторону коротких волн. [c.9]

При падении на сферу поперечной волны колебания разных участков ее фронта имеют различную ориентацию относительно поверхности сферы. Их можно разложить на вертикально и горизонтально поляризованные колебания, дифракция которых осуществляется по разным законам. Интенсивные волны обегания характерны лишь для вертикально поляризованных колебаний, доля которых для сферического объекта меньше, чем для цилиндрического. [c.52]

Одним из фундаментальных законов интенсивных течений является закон Ленгмюра—Богуславского, о котором уже неоднократно упоминалось и который для одномерного течения однозарядных ионов между плоскими параллельными электродами записывается следующим образом [c.75]

Второй этап — кипение металлической ванны — начинается по М( ре ее прогрева до более высоких температур, чем на первом этапе. При повышении температуры металла в соответствии с принципом Де Шателье более интенсивно протекает реакция (5) окисления углерода, происходящая с поглощением теплоты. Поскольку в металле содержится больше углерода, чем других примесей (см. табл. 2.1), то в соответствии с законом действующих масс для окисления углерода в металл вводят значительное количество руды, окалины или вдувают кислород. Образующийся в металле оксид железа реагирует с углеродом по реакции (5), а пузырьки оксида углерода СО выделяются из жидкого металла, вызывая кипение ванны. При кипении уменьшается содержание углерода в металле до требуемого, выравнивается температура по объему ванны, частично удаляются неметаллические включения, прилипающие к всплывающим пузырь- [c.30]

Характеристика тепловыделения в процессе сгорания во многом зависит от закона топливоподачи и характера смесеобразования. Разрабатываются различные устройства управления законом топливоподачи, ограничивающие объемное сгорание, сопровождающееся интенсивным образованием NO , и ускоряющие процесс диффузионного сгорания при сохранении неизменной общей продолжительности процесса сгорания. Системы разделенного впрыска с подачей запальной порции топлива (15—18% от цикловой подачи) при неизменной топливной экономичности позволи.ти снизить концентрации NO на 25—30% и дымность отработавших газов — на 60—80%. Подача запальной порции топлива осуществляется дополнительным выступом на кулачке вала топливного насоса высокого давления за 160° поворота коленчатого вала (п.к.в.) до основного впрыска. [c.48]

Наблюдаемый у многих сплавов в интервале температур 400— 500° С переход от параболического закона поглощения кислорода к линейному бывает обусловлен разрушением поверхностной окисной пленки на сплаве, которое при более высоких температурах может исчезнуть вследствие интенсивного протекания процесса ползучести. Постоянная k приведенного выше уравнения изменяется с температурой по экспоненциальному закону (242) с энергией активации Q = 40-н60 ккал/г-атом. [c.145]

Горизонтальная балка АС, опертая в точках S и С, несет между опорами S и С равномерно распределенную нагрузку интенсивности q Н/м на участке ЛВ интенсивность нагрузки уменьшается по линейному закону до нуля. Найти реакции опор В и С, пренебрегая весом балки. [c.27]

При ламинарном движении большое значение приобретает естественная конвекция. Наличие ее меняет закон распределения скорости но сечению и интенсивность теплообмена. Если при ламинарном движении отсутствует естественная конвекция, то передача теплоты к стенкам канала осуш,ествляется только теплопроводностью. С появлением свободного движения теплота передается не только теплопроводностью, но н конвекцией. [c.429]

Закон Стефана — Больцмана. Планк установил, что каждой длине волны соответствует определенная интенсивность излучения, которая увеличивается с возрастанием температуры. Тепловой поток, излучаемый единицей поверхности черного тела в интервале длин волн от X до А, + dl, может быть определен из уравнения [c.462]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Закон Ламберта. Излучаемая телом лучистая энергия распространяется в пространстве по различным направлениям с различной интенсивностью. Закон, устанавливающий зависимость интенсивности излучения от направления, называется законом Ламберта. [c.466]

Во многих установках химической технологии, переработки нефти и других видов сырья определяющими являются законы движения гетерогенных систем. Отметим, в частности, процессы с использованием неподвижного зернистого слоя катализатора, через который пропускается реагирующая газовая смесь> процессы с взвешенным под действием восходящего потока газа зернистым слоем ( кипящий или псевдоожиженный слой), процессы интенсивного барботажа жидкости газом, процессы в обогреваемых трубах или колоннах, внутри которых движется газожидкостная смесь, где проходят химические реакции. Перспективным представляется использование акустических воздействий на интенсификацию физико-химических процессов в гетерогенных системах. Сейчас становится все более очевидной необходимость более полного использования методов механики при изучении и последующем совершенствовании и интенсификации технологических процессов. [c.10]

Форма интегралов в выражениях (1) и (3) напоминает процесс, посредством которого принцип Гюйгенса применяется в оптике для нахождения возмущенпя в точке Р через вторичные волны , выходящие из различных элементов волнового фронта. Одно время много обсуждался вопрос относительно точных характеристик этих вторичных волн, особенно относительно закона интенсивности в различных направлеинях. Мы теперь знаем, что с математической точки зрения эта задача имеет не одно-единствешюе решение. Каждая из написанных выше формул приводит к точному результату, и мы даже можем комбинировать эти формулы в произвольной пропорции. Это разрешение исторического сиора дано Рэлеем. [c.313]

Пример 2, На консольную балку, один конец А от,9 )ой свободен, а другой конец В заделан, действует распределенная нагрузка меняющейся по линейному закону интенсивностью,у (см. рис. 4.5, 4- Найдем поперечную силу Q и изгибающий момент М на расстоянии с от о общного колда.. [c.128]

Асимметрия испускания электронов ориентированных ядер — следствие закона ne oxpaneiniH четности в слабых взаимодействиях. Согласно этому закону, интенсивности электронов, испускаемых ядрами по и против панравлеиия спина, должны быть различными. [c.159]

Пример 4.6. Генерация 100 транзактов, интервал между появлениями транзактов — случайная величина, распределенная по экспоненциальному закону, интенсивность генерации Я=0,25 транзактов в единицу времени [c.93]

Позже будет показано, что в однородной среде световые лучи имеют вид прямых линий. Закон интенсивности в этом случае можно представить в несколько иной форме. Предположим сначала, что dSi, а следовательно, и dS i ограничены отрезками линий кривизны (рис. 3 3). Если и R l— главные радиусы кривизны отрезков AiBi и Si i, то [c.122]

Ph 3 3 К выводу закона интенсивности в гео-мстрическон оптике для прямолинейных лучей [c.122]

Отаетим, кстати, различный ход затухания, вызываемый расхождением волн и поглощением звука. Затухание вследствие расхождения происходит по степенному закону (интенсивность обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника). Затухание же вследствие поглощения происходит, как увидим ниже, по экспоненциальному закону на данной длине пробега поглощается всегда одна и та же часть приходящей звуковой энергии. На каждый метр пробега звуковой волны поглощение добавляет одно и то же относительное затухание, а расхождение волн — все меньшее и меньшее относительное затухание. Поэтому вблизи источника звука преобладает затухание вследствие расхождения, а при распространении звука на большое расстояние в свободной среде (например, в подводном звуковом канале или в воздушном канале в атмосфере) роль поглощения в конце концов делается преобладающей. [c.388]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Выполненными в [128] измерениями пропускания инфракрасных дисперсных фильтров (также относящихся к концентрированным дисперсным системам) не установлены отклонения от закона Бугера для этих систем. Измерения интенсивности рассеянного концентрированной системой света, порожденного узким падающим пучком, показали, что для некоторых направлений рассеяния (угол рассеяния порядка нескольких градусов) наблюдаются отклонения от закона Бугера [159]. По-видимому, в результате рассе 1ния происходит пространственное перераспределение энергии, которое становится заметным при рассеянии узких пучков. В то же время для полусферического рассеянного излучения в концентрированных дисперсных средах не происходит нарушения закона Бугера. [c.140]

Остроконечный толкатель совершает наиболее точное перемещение по заданному закону, но быстрее изнашивается. Для уменьшения изнашивання толкатель снабжается роликом. В этом случае различают два профиля кулачка центровой и действительный (рис. 2.16, а). Центровой профиль кулачка 1 представляет собой траекторию движения центра ролика плоского кулачкового механизма при движении этого ролика относительно кулачка, а действительный профиль I — огибающую к последовательным положениям ролика при том же относительном движении. Преимуществом плоского толкателя (рис. 2.16, б, з, и) является то, что угол давления в любом положении механизма не изменяется. Поскольку сонрикосно-вение звеньев происходит в разных точках, интенсивность изнашивания снижается. Но при плоском толкателе профиль кулачка должен быть выпуклым. [c.49]

К первой группе относятся законы, согласно которым скорость толкателя как функция времени или угла поворота кулачка имеет разрыв. Ускорение в этот момент времени, а следовательно, и сила инерции звена становятся теоретически равными бесконечности, что и вызывает жестк1п 1 удар. Звенья механизма подвергаются деформации и интенсивному изнашиванию. Примером является линейный закон (постоянной скорости). Этим законом пользуются, когда по условию синтеза требуется постоянная скорость движения выходного звена. [c.54]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

В термометрии по абсолютным изотермам или в методе ГТПО, которые основаны на законе Бойля, необходимо знать в первом случае количество молей газа в газовой колбе, а во втором — значения второго, а возможно, и третьего вириаль-ного коэффициента. Выше отмечалось, что развитие газовой термометрии на основе зависимости температуры от какого-либо интенсивного свойства газа позволяет получить существенные преимущества. Такими свойствами газа могут быть скорость звука, коэффициент преломления и диэлектрическая проницаемость. Метод будет первичным (см. гл. 1), если для измеряемой величины и термодинамической температуры можно написать зависимость, в которую входят только То, R, к п другие постоянные. Эти постоянные не должны зависеть от термодинамической температуры. Из трех методов, которые основаны на измерении перечисленных интенсивных свойств, наиболее развита акустическая термометрия, поэтому рассмотрим ее прежде всего. [c.98]

Закон Планка. Интенсивности излучения абсолютно черного тела и любого реального телг Д зависят от температуры и длины волны. [c.461]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

При изотермических условиях интенсивность концентрационной диффузии характеризуется плотностью потока массы вещества, которая определяется по закону Фика плотность диффузионного потока вещества (количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изоконцеитрационной поверхности) прямо пропорциональна градиенту концентраций. [c.501]

Теплообмен газового пузырька при малых радиальных пульсациях, ускоряющемся сжатии и расгапренпи. Для анализа возможных законов, определяющих осредненную интенсивность меж-фазного теплообмена через осредненные параметры фаз и их теплофизические характеристики, рассмотрим формулы, следующие из линейного решения (5.8.14), для безразмерного теплового потока в пузырек, определяемого числом Нуссельта, для двух характерных режимов радиального движения пузырька с инертным газом (фо = 0) колебательного (Я iQ) и режима, ускоряющегося по экспоненте сжатия пли расширения Н = Е О, где Е определяет показатель е в (5.6.10)). Эти два режи.ма являются характерными, например, при распространении ударных волн в пузырьковой среде ускоряющееся сжатие — на переднем фронте волны, колебательный — в конце достаточно сильной волны. [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...