Одномерные газовые потоки

Ниже излагается один из таких методов, базирующийся на осреднении параметров струи в поперечном сечении и приближенном рассмотрении ее как одномерного газового потока ). [c.409]

Таблицы газодинамических функций одномерного газового потока [c.64]

При проведении расчетов одномерных газовых потоков часто бывает полезно сравнивать термодинамические текущие характеристики газа в любой точке потока с некоторыми стандартными. За такие состояния в большинстве случаев выбирают два покой газа и его критическое состояние т. е. движение с местной скоростью звука. Эти состояния можно всегда себе мысленно представить осуществленными при помощи одномерного адиабатического и изэнтропического движения газа через некоторый воображаемый канал. [c.118]

Рассмотрим детальнее ) вопрос о волнах разрежения, образующихся в одномерном газовом потоке за движущимся поршнем. Начнем с простейшего случая так называемых центрированных волн разрежения. [c.150]

Некоторые задачи газовой динамики 418 Одномерные газовые потоки (418). Задача потенциального движения (421). [c.10]

Одномерные газовые потоки. Если жидкость баротропна р = Ср , то имеет место интеграл Бернулли [c.418]

ГЛАВА V ОДНОМЕРНЫЕ ГАЗОВЫЕ ПОТОКИ [c.130]

ОДНОМЕРНЫЕ ГАЗОВЫЕ ПОТОКИ [гл. V [c.132]

ОДНОМЕРНЫЕ ГАЗОВЫЕ ПОТОКИ [c.136]

ОДНОМЕРНЫЕ ГАЗОВЫЕ ПОТОКИ [гЛ. V [c.146]

ОДНОМЕРНЫЕ ГАЗОВЫЕ потоки [гл. V [c.158]

В третьем издании введение и первые семь глав курса, содержащие по преимуществу основные, классические вопросы механики жидкости и газа (кинематика, общие уравнения и теоремы динамики, одномерный газовый поток, плоское и пространственное безвихревые движения несжимаемой жидкости и идеального газа), подверглись, главным образом, методической переработке и получили, сравнительно с другими главами, лишь незначительные дополнения (теория сверхзвукового диффузора, одномерные волны в газе, теория решеток произвольного профиля, законы подобия плоских пространственных тонких тел, теория конического скачка). [c.2]

Таким образом,- ряд характеристик одномерного газового потока выражается в виде функций безразмерной скорости Я и показателя изоэнтропического процесса к. Наиболее важные из функций сведены в таблицы газодинамических функций, построенные для различных постоянных значений к (приложение 1). Пользование такими таблицами существенно упрощает газодинамические расчеты, что и определило широкое распространение таблиц. [c.64]

Введем условную поверхность раздела, ограничивающую ядро постоянного расхода эжектируюш ей струи. В кольцевом канале вне этой поверхности, очевидно, G = Сг = onst. Взаимодействие потоков можно в этом случае свести к переносу количества движения через поверхность раздела, а течение эжектируемого газа в первом приближении рассматривать как движение одномерного газового потока, на который оказывают влияние внешние воздействия геометрическое — вследствие изменения площади сечения и механическое — связанное с переносом количества движения из эжектирующего потока. [c.529]

Знание критического расхода необходимо для расчета струйных аппаратов, в которых рабочим телом являются адиабатно-вскипающие жидкости (при анализе аварийных режимов в ЯЭУ, в транзитных трубопроводах при теплоснабжении от ядерных источников энергии, при трубопроводном транспорте сжиженного газа, в геотермальной энергетике, в ракетной и криогенной технике и во многих других практически важных случаях, которые достаточно подробно описаны в [55]). Признаками, характеризующими момент достижения кризиса течения в канале, являются достижение максимального критического расхода, критической скорости истечения (равной локальной скорости звука) в критическом сечении канала, установление в этом сечении давления, отличного от противодавления и не зависящего от него (стащюнарное положение волны возмущения в критическом сечении). Реализация любого из этих признаков в одномерном газовом потоке служат необходимым и достаточным условием установления критического режима течения. При истечении вскипающих потоков установление максимума расхода, так же как и стационарное положение волны возмущения в критическом потоке, являются необходимыми условиями, но недостаточными для достижения кризиса течения в традищюнном его понимании, так как в широком диапазоне противодавлений давление в критическом сечении, отличаясь от противодавления, не остается от него не зависящим. Это обстоятельство объясняется тем, что в одномерном двухфазном потоке скорость звука определяется не только параметрами среды, но и степенью завершенности обменных процессов в самой волне возмущения. [c.162]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...