Уравнения адиабатического процесса

Это уравнение адиабатического процесса системы газ — твердые [c.289]

Первое соотношение в (2-45) определяет уравнение адиабатического процесса в переменных v, Т, а второе —в переменных р, Т. На плоскости V, Т или р, Т адиабатический процесс изображается кривой, называемой адиабатой (рис. 2-9). [c.49]

Уравнение политропного процесса выводится из уравнения первого начала термодинамики аналогично выводу уравнения адиабатического процесса. Оно имеет вид [c.41]

Используя приведенную в тексте методику, пока-жите, что уравнение адиабатического процесса для идеального газа имеет вид [c.58]

Продифференцировав уравнение адиабатического процесса в форме [c.177]

В первой последовательной теории теплоты фигурировало понятие о теплороде. Ее систематическое изложение было дано в 1721 г. X. Вольфом. Несмотря на неверное толкование физической сущности теплоты, в рамках этой теории были получены многие важные результаты. Укажем, к примеру, вывод уравнения адиабатического процесса Пуассоном, создание аналитической теории теплопроводности Фурье, открытие термохимического закона Гессом. Большое значение имела и возможность объяснения с единой точки зрения многих до того разрозненных фактов и частных эмпирических законов, что позволило дать четкие определения понятиям температуры, количества [c.5]

Уравнение адиабатического процесса газа Ван-дер-Ваальса сразу же получается из (105), если приравнять энтропию постоянной [c.70]

Из уравнения адиабатического процесса следует [c.100]

Подставим это выражение в уравнение адиабатического процесса и решим [c.389]

Уравнения адиабатического процесса 41, 43 [c.336]

Полагая dq = 0, получим дифференциальное уравнение адиабатического процесса (адиабаты) [c.10]

В приводимом ниже уравнении адиабатического процесса при всасывании через карбюратор, т. е. при расположении карбюратора перед нагнетателем, необходимо при расчете принимать значения величин не для чистого воздуха, а для смеси. Допущенная в этом случае ощибка не превосходит значительно ошибку, которая неизбежно получается при оценке значения ср, и ошибку, которая получается при выборе значений Ср/ и в гетерогенных топливных смесях. [c.623]

В соответствии с этим запишем уравнения адиабатических процессов в камерах а я b [c.464]

Изменение состояния воздуха в полости наполнения при переменном количестве газа может описываться уравнением адиабатического процесса только при дополнительном подводе тепла. В обычных условиях работы машин некоторая часть тепла при наполнении рабочей полости отводится (а не подводится) в окружающую среду. [c.67]

Непосредственный вывод уравнения адиабатических процессов [c.50]

Это условие является уравнением адиабатического процесса для идеального газа, так как Ср/Су= / . [c.120]

Решение. Уравнение адиабатического процесса в идеальном газе имеет вид [c.10]

Это приближенное уравнение адиабатического процесса влажного пара, которое не имеет никакого отношения к изотермическому расширению-сжатию последнего. [c.396]

В конце хода вверх давление нижнего пара достигает которое можно рассчитать по уравнению адиабатического процесса, причем объем полости должен быть взят полным, с учетом вредного пространства [c.409]

Процессы а-с и г-6 происходят адиабатически (рабочее тело и окружающая среда не обмениваются энергией в тепловой форме). Определим уравнение адиабатического процесса. Для этого воспользуемся аналитическим выражением первого закона термодинамики. Так как в адиабатическом процессе рабочее тело и окружающая среда не обмениваются энергией в [c.118]

Уравнения расхода для сжимаемой жидкости. В случае измерения расхода сжимаемой жидкости (газа или пара) необходимо учитывать изменение плотности вещества в связи с изменением давления при протекании через сужающее устройство. При этом с достаточной степенью точности можно считать, что изменение состояния газа или пара описывается уравнением адиабатического процесса, т. е. [c.438]

Для газа уравнение Бернулли (59) широко используется для адиабатических процессов, для которых / // о = (р/Ро) -Преобразуем уравнение Бернулли в дифференциальной форме для газа так, чтобы можно было ввести число М. Имеем [c.590]

Уравнение состояния запишем в виде закона Пуассона, так как движение идеальной жидкости представляет адиабатический процесс [c.274]

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

Но в отсутствие трения и теплообмена в газе осуществляется идеальный адиабатический процесс, в связи с чем вместо уравнения энергии можно использовать уравнение идеальной адиабаты [c.91]

В ядре постоянного полного давления, заполняющем большую часть поперечного сечения заданного сопла, скорость газа определяется уравнением (5). По этому значению скорости, пользуясь известной формулой (72) гл. I, отвечающей идеальному адиабатическому процессу в газовом потоке, можно найти статическое давление в соответствующем поперечном сечении заданного сопла [c.436]

Адиабатический процесс является частным случаем более общего политропического процесса, уравнение которого записывается в виде [c.57]

При адиабатическом процессе уравнение Бернулли в такой же краткой форме, (т. е. полагая Az=0, а также пренебрегая величиной gK, 2) будет записываться в виде [c.107]

При адиабатическом процессе движение газа описывается теми же основными уравнениями, но при этом показатель политропы п заменяется показателем адиабаты k, поэтому при адиабатическом процессе уравнение Бернулли будет записано в виде [c.110]

Запишем уравнение Бернулли (при адиабатическом процессе) для сечений / и 2, временно пренебрегая потерями [c.302]

Важно отметить, что система уравнений (5.33), (5.34) пригодна только для случая линейно-упругого изотропного однородного тела при изотермическом или адиабатическом процессе деформирования его, тогда как шесть уравнений совместности Сен-Венана пригодны для любого тела. [c.83]

При адиабатическом процессе dQ = 0 поэтому уравнение адиабаты, как это видно из выражения (2.60), имеет вид [c.67]

В отличие от обратимых процессов при анализе необратимых процессов по известному аналитическому выражению одной из характеристических функций тела или уравнению состояния данного тела и зависимости для теплоемкости С]/ или Ср могут быть определены не произведенная работа L или Ь и поглощенная теплота Q, а лишь разность Ь — Q или Ь — равная согласно выражениям (2.7) и (2.8) убыли внутренней энергии или энтальпии тела. Только если Q или Ь равняются нулю (равенство (2 = 0 имеет место при адиабатическом процессе, а равенство В = 0 — в случае предельно необратимого процесса), отсюда может быть найдено также значение Т и Т или Q. В самом общем случае для раздельного определения Q и Ь или Ь нужно знать характеристические функции как самого тела, так и окружающей среды и их изменение в рассматриваемом необратимом процессе. При этом всегда произведенная полезная внешняя работа будет меньше по сравнению с работой происходящего в тех же условиях обратимого процесса, а количество полученной и отданной телом теплоты соответственно меньше и больше. [c.159]

Метод циклов. Выше неоднократно использовались методы циклов (например, при втором выводе уравнения Клапейрона—Клаузиуса). Здесь, чтобы проиллюстрировать применение метода циклов в сравнительно сложных задачах, определяется потеря работоспособности при необратимом адиабатическом процессе. [c.162]

Полезная внешняя работа адиабатического процесса согласно уравнению (2.8), выражающему первое начало термодинамики, равняется разности энтальпий в начальном и конечном состояниях. Поэтому при обратимом адиабатическом расширении производится полезная внешняя работа [c.163]

Работа адиабатического процесса. Адиабатический процесс происходит без передачи теплоты от других тел окружающей среды к телу и обратно. В каждой точке адиабатического процесса dq = 0, и поэтому согласно уравнениям (2.7) и (2.8) [c.170]

MOM адиабатическом процессе, может быть вычислена по известному уравнению адиабаты. [c.171]

Вычислим полезную внешнюю работу адиабатического процесса. Воспользовавшись уравнением адиабаты для идеального газа, получим [c.172]

Y = — 1. Этот случай, однако, не представляет практического интереса, так как, по-впдимому, нет сред с такигл специфическим уравнением адиабатического процесса. [c.52]

В данной работе рассматривается определение газодинамических параметров в канале в момент выхода из него тяжелого аппарата, когда скорость выхода аппарата значительно меньше скорости звука в газе, а изменение давления в канале при его опорокнении в атмосферу после выхода аппарата. Задача определения параметров газа в канале в момент выхода тякелого аппарата может быть рассмотрена в квазиитавдонарной постановке /1-3/ с использованием известных соотношений для адиабатического процесса /4/. В этом случав изменение давления гааа в канале описывается уравнением [c.47]

В этом случае, если не использовать допущения р = р, интегрирование уравнения (6.55) даст точное соотношение для адиабатического процесса в смеси, образованной мелкими частицами, находяпщмися в равновесии с газом [c.289]

Для газа уравнение Бернулли (59) итироко используется для адиабатических процессов, для которых р/ро = (р/ро) - [c.569]

Согласно равенству (1.2), внешняя работа в адиабатическом процессе равна уменьшению энтальпии, которое в свою очередь, если процесс полностью обратим, равно vdp (по первому закону термодинамики). При обратимом адиабатическом расширении газа давление и объем связаны уравнением jtJ = onst, где %—отношение теплоемкостехг. Используя это уравнение при интегрировании, получаем [c.130]

Наибольшее значение в газовой динамике имеет идеальный адиабатический процесс, который предполагает отсутствие теплового воздействия и работы сил трения. По этой причине при идеальной адиабате энтропия ) газа остается неизменной, т. е. такой процесс является идеальным термодинамическим — изо-энтропическим — процессом. Напомним, что далеко не всякий адиабатический процесс является идеальным. Например, при выводе уравнения теплосодержания мы показали, что наличие трения не нарушает адиабатичности процесса, но процесс с трением уже не может быть идеальным, так как он протекает с увеличением энтропии. Иначе говоря, адиабатичность процесса требует только отсутствия теплообмена с внешней средой, а не постоянства энтропии. Таким образом, адиабатичность совмещается с постоянством энтропии только в идеальном процессе. Если изменением потенциальной энергии можно пренебречь (zi Z2) и нет технической работы (L = 0), а процесс является идеально адиабатическим, то уравнение Бернулли на основании 54) и (64) имеет следующий вид [c.30]

Уравнение обратимого адиабатического процесса может быть найдено из условия S = onst с помощью соотношений (2.85) и (3.51) [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...