Био—Савара закон

Био—Савара закон 24 Блеск звезды 274 Больцмана постоянная 17 [c.327]

Напряженность магнитного поля Н в данной точке определяется действием всех отдельных участков проводника. Согласно основанному на опыте. закону Лапласа и Био — Савара элемент контура А1, по которому течет ток силой 1, создает в точке А пространства (рис. 13.4), находящейся на рас- [c.186]

Согласно закону Био—Савара, скорость в точке М (xq. О, Zo) от присоединенного вихря W = — Го ( os 1 + os аа)/(4яа sin xi). Вводя сюда Го = Г1/ 6, а= а/Ь, №" = W IV , получаем [c.280]

Аналогичным образом определяется сила взаимодействия электрических зарядов—закон Кулона, сила магнитного напряжения—закон Био—Савара, сила капиллярности—закон Вебера, сила трения между твёрдыми телами—закон трения Кулона, связь между напряжениями и деформациями в упругом теле—закон Гука, сила вязкого трения внутри жидкости— закон Ньютона и т. п. [c.24]

Сила, действующая на каждую сторону рамки, согласно закону Био — Савара, [c.28]

Таковы общие качественные основы схематизации общей картины движения жидкости при постановке задачи о движении крыла конечного размаха в несжимаемой идеальной жидкости. С помощью закона Био — Савара в линеаризированной теории крыла и во многих других случаях задачу об определении возмущенного движения жидкости можно сводить к задаче об отыскании системы вихрей, индуцирующих искомое поле скоростей. [c.289]

Второй этап решения задачи состоит в определении индукции, создаваемой в произвольной точке произвольным контуром, по которому протекает ток /г. Основываясь на опытах Био и Савара, Лаплас построил формулу (закон Био, Савара и Лапласа) [c.230]

Напряженность магнитного поля. Для определения единицы напряженности магнитного поля удобно воспользоваться любым из следствий закона Био, Савара и Лапласа, дающих выражение напряженности магнитного поля тока для конкретных контуров. Возьмем для этой цели формулу напряженности магнитного поля в центре кругового тока [c.269]

Заклёпочные швы — см. Швы заклёпочные Заковка конца 6 — 312 Закон Авогадро 1 (1-я) — 433, 456 - Био-Савара-Лапласа 1 (1-я) — 519 [c.79]

Закон Био-Савара-Лапласа. При протекании тока по проводнику, находящемуся в магнитном поле, в результате взаимодействия между силовыми линиями магнитного поля и силовыми линиями, возникшими вокруг проводника с током, образуется результирующее искажённое магнитное поле (фиг. [c.519]

Закон Био—Савара—Лапласа индукция магнитного поля, создаваемого участком проводника d/ с током /, [c.238]

В импульсной теории несущий винт представляется схемой активного диска, т. е. диском нулевой толщины, который способен поддерживать по обе стороны от себя разность давлений и таким образом сообщать ускорение проходящему через него воздуху. Нагрузка считается стационарной, но в общем случае она может изменяться по поверхности диска. В- схеме активного диска можно учесть на винте постоянный крутящий момент, за счет которого проходящему через диск воздуху сообщается некоторый момент количества движения. Задача теории состоит в том, чтобы рассчитать обтекание активного диска и, в частности, при заданной силе тяги найти индуктивную скорость и потребную мощность. В импульсной теории эту задачу решают, используя основные гидродинамические законы сохранения в вихревой теории скорость, индуцируемую вихревым следом, находят с помощью формулы Био — Савара в потенциальной теории решают уравнения гидродинамики относительно потенциала скоростей или функции тока. Если схема течения одна и та же, то все три теории должны дать одинаковые результаты. [c.43]

Присоединенным вихрям, циркуляции которых определяют подъемную силу крыла конечного размаха, соответствуют свободные вихри, сходящие с крыла и образующие его след. Нагрузка лопасти наиболее сильно изменяется в ее концевой части. Поэтому завихренность в следе несущего винта концентрируется в спиралеобразные концевые вихри, расположенные под винтом. В отличие от крыла лопасть проходит очень близко от собственного следа и от следов предшествующих лопастей. Близость следа оказывает значительное влияние на распределения индуктивных скоростей и нагрузки лопасти. Вихревая теория представляет собой исследование работы несущего винта, в котором на основе законов гидродинамики, определяющих движение и воздействие завихренности (формула Био — Савара, теоремы Кельвина и Гельмгольца), рассчитывается индуцируемое следом винта поле скоростей и, в частности, распределение индуктивных скоростей по диску винта. В простейшем варианте вихревой теории использована схема активного диска. Это означает, что не учитывается дискретность самого винта и его следа, связанная с конечным числом лопастей, а завихренность непрерывно распределяется по пространству, занятому следом. При этих условиях задача может быть решена аналитически, по крайней мере для вертикального полета ). Если рассматривать ту же схему течения, что и в импульсной теории, то вихревая теория должна, конечно, дать такие же результаты. Однако вихревая теория лучше, чем импульсная, пригодна для обобщений схемы течения (например, учета неравномерности нагрузки на диск), так как она связана с рассмотрением местных, а не обобщенных характеристик. [c.83]

Однако благодаря наличию магнитного поля, которое взаимодействует с токами, протекающими по катушке, на нее, по закону Био-Савара, действует еще сила [c.51]

Лаплас построил формулу (закон Био, Савара и Лапласа) [c.189]

В электротехнической и радиотехнической литературе получила широкое распространение так называемая рационализованная форма написания уравнений электромагнетизма, предложенная впервые Хевисайдом. При рационализованной форме в знаменатели законов Кулона (7.1) и Био, Савара и Лапласа (7.13) ставится коэффициент 4я. В результате этого в ряде уравнений, относительно чаще встречающихся на практике, этот коэффициент исчезает и уравнения приобретают более симметричный вид. В первую очередь это относится к уравнениям Максвелла. [c.194]

Уместно здесь заметить, что, в то время как в система СГС размерности величин В п Н совпадают, в СИ они оказываются различными. Подобную ситуацию мы имели и в электростатике при рассмотрении величин Е и О. Возражения, которые приводились против неоднородности величин Е и О, имеющей место в рамках СИ, в равной мере относятся и к величинам В и Н. Устранить эту неоднородность можно было бы без труда, если бы магнитную постоянную (хо ввели в уравнения для напряженности магнитного поля. В этом случае закон Био, Савара и Лапласа для напряженности поля имел бы вид [c.222]

Закон Био, Савара и Лапласа [c.315]

Наконец, М. у. в интегральной форме облегчают физ. интерпретацию мн. эл.-магы. явлений и поэтому нагляднее сопоставляются с теми экспериментально установленными законами, к-рым они обязаны своим происхождением. Так, ур-ние (1а) есть обобщение Био — Савара закона (с добавлением к току I — gjdS максвелловского смещения тока), Ур-ние (2а) выражает закон индукции Фарадея иногда его правую часть переобозначают через маги, ток смещения [c.34]

Согласно Максвелла уравнениям, проводник с П. т. создаёт вокруг себя магн. поле. В частном случае протяжённых линейных проводников это поле вычисляется по Био — Савара закону. Магн. поле тока можно значительно сконцентрировать и усилить, если свить линейный проводник в спираль (соленоид). Замкнутый на себя тороидальный соленоид с П. т. не создаёт внеш. магн. поля, но обладает т. н. анапольным моментом (см. Анаполь). [c.88]

Био —Савара закон 121 Боэрша эффект 296, 335, 618 Бриллюэна фокусировка 615 Буша теорема 181 [c.631]

П е р в о е М. у. явл. обобхцепием на перем, поля эмпирического Био — Савара закона о возбуждении магн. поля электрич. токами. Максвелл высказал гипотезу, что магн. поле порождается не только токами, текущими в проводнике, но и перем. электрич. полями в диэлектриках или вакууме. Величина, пропорц. скорости изменения электрич. поля во времени, была названа Максвеллом током смещения, он возбуждает магн. поле по тому же закону, что и ток проводимости. Полный ток, равный сумме тока смещения и тока проводимости, всегда явл. замкнутым. Первое М. у. имеет вид [c.390]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Во многие формулы электромагнетизма, записанные в нерациоиализованной форме, входят множители 4т и 2л. О. Хевисайдом б],тло подмечено, чю если в 3iiaMenaTejni формул закона Кулона и закона Био — Савара — Лапласа [c.136]

По значению циркуляции (2.6.7) определяется возмущенная скорость в некоторой контрольной точке. При подсчете этой скорости используются результаты, полученные для косого стационарного вихря со свободными по-лубесконечными вихревыми шнурами [5]. Согласно этим результатам, индуцированная скорость находится по закону Био—Савара при помощи общей зависимости [c.223]

Векторное равенство (26.2) или иная его запись в форме (26.3) составляет закон Био— Савара. Элементарная скорость V, индуцируемая элементом вихревой линии йз, перпендикулярна к плогцадке, определяемой векторами в и г, и равна но величине [c.281]

Формулы (7.62) и (7.63) представляют собой частный случай, когда поток, изменения которого порождают ЭДС индукции, создан в тороиде или длинном соленоиде. В более общем случае контура любой формы с любым числом произвольно расположенньис витков можно, основываясь на законе Био, Савара и Лапласа, выразить потокосцепление с этим контуром в виде [c.254]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Установлению М. у. предшествовал ряд открытий законов взаимодействий заряженных, намагниченных и токонесущих тел (в частности, законов Кулона, Био — Савара, Ампера). В 1831 М. Фарадей (М. Faraday) открыл закон эл.-магн. индукции и примерно в то же время ввёл понятие электрич. и магн. полей как само-стоят. физ, субстанций. Опираясь на фарадеевское представление о поле и введя ток смещения, равнозначный по своему магн. действию обычному электрич. току, Дж. К. Максвелл (J. С. Maxwell, 1864) сформулировал систему ур-ний, названную впоследствии ур-ниями Максвелла. М. у. функционально связывают электрич. и магн. поля с зарядами и токами и охватывают собой все известные закономерности макроэлектромагнетизма. Впервые о М. у. было доложено на заседании Лондонского Королевского общества 27 окт. 1864. Первоначально Максвелл прибегал к вспомогат. механич. моделям эфира , но уже в Трактате об электричестве и магнетизме (1873) эл.-магн. поле рассматривалось как самостоят. физ. объект. Физ. основа М. у.—-принцип близкодействия, утверждающий, что передача эл.-магн. возмущений от точки к точке происходит с конечной скоростью (в вакууме со скоростью света с). Он противопоставлялся ньютоновскому принципу дальнодействия, сводящемуся к мгновенной передаче воздействий на любое расстояние (с - оо). Матем. аппаратом теории Максвелла послужил векторный анализ, представленный в инвариантной форме через кватернионы Гамильтона. Сам Максвелл считал, что его заслуга состоит лишь в матем. оформлении идей Фарадея. [c.33]

Изобретение Г-интегрирования позволяет любому студенту легко и единообразно выводить подобные основополагающие формулы, связывающие силовые и энергетические характеристики сингулярности любого физического поля с интенсивностью этой сингулярности, описываемой некоторым множителем в сингулярном решении. Таким путем из соответствующих инвариантных Г-интегралов можно получить (соответствующие вычисления были проведены в [1 —12]) все известные физические законы о классических взаимодействиях закон Ньютона взаимодействия двух точечных масс — в теории тяготения законы Кулона, Био — Савара, Фарадея — в теории электромагнетизма формулу Жуковского — Чаплыгина и формулы для сил, действующих на источники, впхревые линии и кольца, — в гидродинамике идеальной жидкости формулу Стокса — в гидродинамике вязкой жидкости формулу Пича — Келера — в теории дислокаций формулу Ирвина — в линейной механике разрушения формулу Эшелби — в теории точечных включений и др. Таким же путем для новых типов сингулярностей, или новых физических полей, или новых комбинаций известных физических полей можно получать новые закономерности. [c.360]

Если по элементу провод мзка <11 течет ток /, то 011 в вакууме создает магнитное иоле, для произвольной точки Ai которого век гор dB равен (закон Био-—Савара — Ла1 ласа) [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...