Закон трения Кулона

Особенности расчетов на трение в приборных механизмах. Отличительной особенностью механизмов приборного типа является их работа при малом выходном моменте. В этом случае нагрузки в механизме либо обусловлены трением, либо имеют инерционный характер, а весь вращающий момент двигателя расходуется на преодоление сопротивления внутри самого механизма. При расчетах потерь на трение используется закон трения Кулона, согласно которому сила трения [c.80]

Это — так называемый закон трения Кулона. Величина )x носит [c.199]

Аналогичным образом определяется сила взаимодействия электрических зарядов—закон Кулона, сила магнитного напряжения—закон Био—Савара, сила капиллярности—закон Вебера, сила трения между твёрдыми телами—закон трения Кулона, связь между напряжениями и деформациями в упругом теле—закон Гука, сила вязкого трения внутри жидкости— закон Ньютона и т. п. [c.24]

Обычный рельсовый путь называют (в отличие от зубчатой железной дороги) адгезионным путем (адгезия — молекулярное сцепление). Это название подчеркивает, что здесь главную роль играет сцепление колес с рельсами и, следовательно, трение сцепления. Признаком этого является также непрерывное повышение веса паровозов, сопровождающее увеличение нагрузки или скорости поездов на железнодорожном транспорте. Это обстоятельство прямо указывает на закон трения Кулона [уравнение (14.1)], по которому трение сцепления пропорционально нормальному давлению N, Тот общеизвестный факт, что на слишком скользких рельсах (обледенелых и т. п.) сцепления не получается [c.115]

Если касательные реакции возникают только благодаря трению между соприкасающимися поверхностями и если остаются верными законы трения Кулона при ударе, то связь будет обеспечена только в том случае, если [c.542]

Действие Si на S проявляется в следующем. 1) На поверхность S действует сила iV, перпендикулярная общей касательной плоскости и направленная от Si к 5 эта сила называется нормальной реакцией для реальных движений 7V 0. 2) На 5 действует сила трения F, лежащая в общей касательной плоскости. Согласно законам трения Кулона, величина F не превосходит своего максимально возможного значения, равного kN где к — коэффициент трения. При этом если vq = О, то F < kN. Величину F в этом случае называют силой трения по- [c.222]

Предположим, что материал несжимаем, упругими и пластическими деформациями по сравнению с деформациями ползучести можно пренебречь. В основу решения положим теорию упрочнения в формулировке (2.100). Результаты решения задачи в такой постановке приведены в [73]. Вначале предположим справедливым закон трения Кулона. Примем допущение об однородности напряженного и деформированного состояний по высоте заготовки, а также гипотезу плоских сечений. [c.88]

Назовем зону, в которой справедлив закон трения Кулона, зоной скольжения, а зону, в которой интенсивность сил трения равна максимальному касательному напряжению, — зоной торможения. Границу этих зон устанавливаем, приравнивая интенсивность сил трения по (4.11) и (4.13) величине максимального касательного напряжения (4.14). Тогда получим [c.91]

Принимая закон трения Кулона (4.11) и учитывая, что р — [c.104]

Если в решении задачи принять закон трения Кулона, то дифференциальное уравнение равновесия имеет вид (4.65) с верхним знаком. Повторяя те же преобразования, что и ранее, получим следующее уравнение для определения радиальных напряжений [c.109]

Предположим, что на поверхности контакта имеют место две зоны при rj с г с (внутренняя зона) справедлив закон трения Кулона, а при г < г < Гз (наружная зона) интенсивность сил трения пропорциональна максимальному касательному напряжению. Тогда радиальное напряжение во внутренней зоне определяется по уравнению (4.81). Граница зоны находится из условия —Да = fOg, а радиальное напряжение в наружной зоне по формуле, которая следует из (4.83) [c.110]

Примем вначале закон трения Кулона (4.11). Тогда из (4.100) получаем [c.119]

В табл. 4.3 приведены величины безразмерного напряжения = (2 а — 1)/(t/3jx), при котором закон трения Кулона становится неверным. [c.120]

Использование указанного краевого условия справедливо, поскольку на выходе из матрицы обычно верен закон трения Кулона, Действительно, условие справедливости закона Кулона имеет вид 7 = цр х ах = откуда, используя (6.9), получаем при = О [c.136]

Таким образом, решение задачи свелось к численному интегри-зованию системы дифференциальных уравнений (6.34), (6.35). 1ри этом следует использовать очевидное краевое условие при а = О т = О и, следовательно, ф = 0. Что касается краевого условия на стенке матрицы, то использование закона трения Кулона в этом случае затруднительно. Если принять, что касательное напряжение в этих точках максимально, то тогда при а = sin 2ф = 1, ф = я/4. Как следует из (6.22) и (6.29), тот же результат для ф при а = 1 получаем, принимая на стенке матрицы условие прилипания, т. е. w = О, а = 0. [c.141]

Допустим, что матрица имеет коническую форму и является абсолютно жесткой. Пренебрежем изгибающими моментами, возникающими при деформации трубы, т. е. будем решать задачу на основе безмоментной теории оболочек вращения. Используем закон трения Кулона. [c.196]

Корректируем локальный вектор касательной контактной силы, определенный второй формулой (7.73), в соответствии с законом трения Кулона (4.48) [c.244]

Заметим, что в случае объемного хрупкого разрушения связующее может продолжать работать на сдвиг в соответствии с упругим или вязким законом сопротивления при неизменном или пониженном модуле сдвига, подчиняясь закону трения Кулона или Прандтля — подобно сыпучей среде с множеством поверхностей скольжения. Следуя описанной схеме разрушения (Р-1), в приведенных далее расчетах при объемном разрушении связующего его девиаторные компоненты напряжений полагались нулевыми. [c.155]

Значение определяется из условий трения на поверхности матрицы. По закону трения Кулона т,<р=/ a j=—/а . После подстановки этого выражения в (4.28) уравнение равновесия принимает вид [c.113]

Из условия равновесия элемента под действием приложенных к нему сил (при справедливости закона трения Кулона) можно записать [c.124]

Расчет скальных обрушений-обвалов. Известен ряд крупномасштабных обрушений горных пород, для которых характерны аномально большие скорости смещения t max и дальность выноса L обрушившихся масс (табл. 10). Для объяснения механизма развития этих оползней С. С. Григоряном [11] был предложен закон сухого трения, заключающийся в том, что величина касательных напряжений т, действующих на контакте потока дробленой горной породы с основанием, ограничена прочностью на сдвиг более слабого из трущихся материалов т , а при т ст действует закон трения Кулона, т. е, [c.174]

Основные законы трения, установленные Амонтоном, Кулоном и Мореном, таковы [c.52]

Несмотря на то, что трение есть одно из >/7777777 самых распространенных явлений природы и встречается почти во всех задачах механики, точные законы трения до сих пор не установлены вследствие трудностей, связанных Рис. 192. с выявлением полной физической картины возникновения силы трения и с количественной оценкой всех факторов, от которых эта сила зависит. Поэтому практически при учете сил трения пользуются законами, которые носят в основном качественный характер и представляют собой только некоторое приближение к действительности. Эти законы были установлены в результате первых опытов над трением, проделанных Амонтоном (1699 г.), и более точных экспериментальных исследований Кулона (1781 г.). [c.197]

Французскими учеными Г. Амонтоном и Ш. Кулоном были экспериментально установлены законы трения скольжения. [c.75]

Кулоном были сформулированы законы трения, найденные эмпирически. [c.57]

Впервые эмпирический закон трения был предложен французским физиком Кулоном (1785). [c.155]

Эмпирические законы трения качения были установлены Кулоном и Мореном. Эти законы, представляющие собой довольно грубое приближение к действительности, могут быть высказаны в следующей форме [c.332]

Кулона закон трения 110, 112 [c.364]

Излагая в 1914 г. в своем курсе Динамика механизмов [126] состояние знаний о трении сухих тел, Н. И. Мерцалов писал (имея в виду положения, сформулированные еще в 1781 г. Кулоном, и их критику со стороны Пон-селе) У нас имеются так называемые законы трения, но они представляют собой лишь резюме весьма грубых опытов и до сих нор остаются весьма несовершенными схемами, подлежащими серьезным поправкам . [c.47]

По закону Амонтона—Кулона сила трения f пропорциональна нормальной нагрузке или силе давления Р и не зависит от формы поверхностей трущихся тел. Последующие исследования показали, что закон Амонтона—Кулона является приближенным. По мере дальнейших исследований определились три группы теоретических воззрений на природу сухого трения. [c.7]

Мы видим из сравнения с формулой (45) и приведенного рассуждения, что предложенное Кулоном эмпирическое соотношение только по форме сходно, и то не полностью, с двучленным законом трения (45), так как не предусматривает зависимости члена А от истинной площади контакта, а следовательно, и от нагрузки N. Помимо этого, формула (43) указывает на связь второго члена в законе трения с силой прилипания Эта связь блестяще подтверждена опытами А. С. Ахматова, в то время как из формулы (46) никакой взаимосвязи между трением и прилипанием не вытекает. [c.155]

Учет трения в контактной задапе [29]. При наличии трения условие (4.6) заменяется соотношениями, позволяющими вьщелить в зоне контакта участки сцепления и участки проскальзывания. Для закона трения Кулона эти соотношения имеют соответственно вид [c.151]

В работе tl93] одномерные задачи прессования круглого прутка в конической матрице решены на основе уравнения состояния нелинейно-вязкого тела (2.98) в предположении радиального течения материала в матрице. Принят закон трения Кулона. В работе того же автора [27] решены одномерные задачи прессования полосы в условиях плоской деформации и круглого прутка через плоскую матрицу на основе уравнения состояния нелинейновязкого типа Пэккера-Шерби. [c.150]

Ниже будет показано (см. с. 45), что для закона трения Кулона экстремальные теоремы не имеют силы, так что в этом случае невозможно использовать численные методы, основанные на экстремальных теоремах. По этой причине, а также вследствие больших значений нормальных давлений, присущих обработке давлением, в теории обработки давлением несжимаемых тел используют закон трения Прандтля, полагая, что Ттах равно пределу текучести на сдвиг Tmax = i s- [c.41]

Однако если на рабочей поверхности инструмента выполняется закон трения Кулона, то BMe to mx v 2 в левой части будем иметь f t 2 v2, где /—коэффициент трения, а t 2 — нормальное напряжение. Этот член не определен для допустимых скоростей, так как t 2—действительное нормальное напряжение. Этот член не может быть отнесен и к правой части, поскольку он зависит от допустимой скорости V2- В связи с этим в дальнейшем в этом параграфе закон трения Кулона не рассматривается. [c.45]

По теории подобия роторных гидромашин, разработанной В. В. Мишке [53, 57], в этих гидромашинах имеются три вида потерь энергии объемные — на утечки (по закону Пуазейля (5.Г)), механические — на жидкостное трение (по закону трения Ньютона (1.4)) и механические — на сухое трение (по закону трения Кулона). Каждая из этих потерь для данной гидромашинй оценивается постоянным безразмерным коэффициентом соответственно ку, кж и к-ер, которые определяются опытным путем. [c.228]

Характер изменения поверхностных напряженпй т (уравнение (15.155)) показывает, что должно произойти их перераспределение, начинающееся сразу с самых малых значений результирующей касательной силы Г, в силу того факта, что на контактной поверхности не может существовать значение т, большее, чем напряжение трения, вызываемое герцевым распределением нормальных напряжений а (уравнение (15.156)). Если справедлив закон трения Кулона, т = ю, то поверхностные уси-ЛИЯ снизятся до их кулоновых значений [c.607]

Сухое трение, характеризуемое отсутствием между трущн- мися поверхностями промежуточного слоя смазки и подчиняющееся закону трения Кулона, [c.237]

В случае, если силами трения в зоне плотного контакта пренебречь нельзя>, то рассматриваются контактные граничные условия с трением. Наиболее простой и часто используемый в приложениях — закон трения Кулона. Граничное условие в 9toM случае имеет вид [c.197]

Жесткость тросов. После использования тонкого троса в опыте, описанном в п. 164 и поставленном для экспериментального определения законов трения, Кулон заменил трос менее гибким и повторил свои эксперименты, чтобы измерить сопротивление, обусловливаемое жесткостью троса. Основной его результат можно сформулировать следующим образом. Предположим, что трос АВСО перекинут через блок радиуса г, касается его в точках В и С и двигается в направлении АВСО. Тогда жесткость троса может быть определена в предположении, что трос абсолютно гибкий, а натяжение Т части троса ВС, когорая перекинута через блок, увеличивается на Сила / , равная (а + ЪТ) г, (где а п Ь — постоянные, зависящие от свойств троса) и будет измерять его жесткость. [c.149]

Сила трения качения возникает из-за деформации материала перед катяБЦшся тмом и из-за разрыва временно образующихся молекулярных связей в месте контакта. Величина силы трения качения приближенно рассчитывается по закону трения Кулона [c.21]

Вопрос о реализации связи (1.153) до момс)1га отрыва представляет самостоятельный интерес, например, при наличии в гочке контакта сухого трения. Отметим, что возможности, доставляемые законом сухого трения Амонтона (1 тр1 < /IV, где / — коэффициент трения скольжения) и законом сухотх) трения Кулона, имеющим в правой части этого неравенства аддитивную константу, различны. [c.65]

Трение скольжения впервые экспериментально изучалось в конце XVII в. французским физиком Амонтоном (1663—1705), который обнаружил независимость силы трения от величины поверхности соприкосновения тел. Законы трения были сформулированы почти сто лет спустя Кулоном (1736—1806). [c.74]

В XVIII в. французские ученые Амонтон, а затем Кулон провели серьезные исследования в области трения и на основе их сформулировали три основных закона трения скольжения, обычно называемых законами Кулона [c.47]

Основной закон трения скольжения, закон Аммонтона — Кулона, формулируется следующим образом сила трения Т пропорциональна силе нормального давления [c.160]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.186 ]

Методы подобия и размерности в механике (1954) -- [ c.24 ]

Механика (2001) -- [ c.110 , c.112 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.222 ]

Ползучесть в обработке металлов (БР) (1986) -- [ c.88 , c.91 ]

Справочное пособие по гидравлике гидромашинам и гидроприводам (1985) -- [ c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...