Полная внутренняя энергия молекулы

Полной внутренней энергией молекулы сорта называют сумму [c.27]

Полная внутренняя энергия молекулы 27 [c.459]

Полная внутренняя энергия молекул жидкости складывается из потенциальной энергии, обусловленной молекулярным взаимодействием, и кинетической, связанной с температурой нагрева жидкости. Эти составляющие энергии молекул жидкости близки по величине, что определяет многие свойства жидкости и существенно осложняет создание единой теории строения жидкостей. [c.70]

Поскольку кинетическая составляющая внутренней энергии целиком определяется температурой тела, так как температура есть мера средней кинетической энергии молекул, а потенциальная ее составляющая при заданной температуре зависит только от удельного объема (расстояния между молекулами), то, следовательно, и полная внутренняя энергия будет являться функцией параметров и в данном состоянии тела будет иметь вполне определенную величину. [c.54]

До сих пор при изучении свойств течений газа мы ограничивались простыми, одноатомными молекулами и считали, что внутренняя энергия газа состоит только из энергии беспорядочного поступательного движения молекул. В общем случае при вычислении внутренней энергии газа следует учитывать еще энергию вращательного и колебательного движений. Когда в течении газа появляются возбуждение электронов, диссоциация и ионизация, внутренняя энергия претерпевает изменения, вызванные этими явлениями. Выразим полную внутреннюю энергию единицы массы в виде [42] [c.183]

Наличие молекулярного и внутримолекулярного движения обусловливает внутреннюю кинетическую энергию жидкости или газа. Относительное расположение молекул и атомов в поле сил взаимного притяжения и отталкивания определяет внутреннюю потенциальную энергию жидкости или газа. Полная внутренняя энергия, как известно из термодинамики, есть функция состояния газа и, следовательно, зависит от температуры газа и давления, под которым он находится. Обозначим изменение внутренней энергии элемента 11, отнесенное к единице его веса, через Д 7 (как принято в термодинамике) изменение внутренней энергии, отнесенное к единице массы, тогда запишется в виде g U. [c.62]

В предыдущих главах в качестве примеров были определены многие термодинамические величины для идеального газа, как то полная внутренняя энергия, энтропия, химический потенциал и т. д. В этом разделе мы сведем вместе все эти разрозненные результаты, полученные в приближении идеального газа. В следующем разделе покажем, каким образом соответствующие величины могут быть определены для реальных газов, т. е. когда учитываются размеры молекул и межмолекулярные силы. [c.157]

Внутренняя энергия идеального газа, в котором отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, не зависит от объема газа или давления [ du/dv)j- = 0, (du/dp)j = 0 a определяется только его температурой, поэтому производная от внутренней энергии идеального газа по температуре есть полная производная [c.12]

Полная энергия рабочего тела Е складывается из внутренней и внешней энергии, каждая из которых состоит из кинетической и потенциальной энергии. Внутренняя энергия U состоит из внутренней кинетической энергии движения молекул и внутренней потенциальной энергии их взаимодействия. Внешняя энергия представляет собой кинетическую энергию движения тела как целого тш /2 и потенциальную энергию внешних силовых полей т2]П/ (гравитационного, электромагнитного, неравномерно распределенного внешнего давления), где т —масса тела [c.21]

Между молекулами идеального газа нет взаимодействующих сил. Полная энергия молекулы состоит только из кинетической энергии теплового движения. Внутренняя энергия идеального газа не зависит от объема, занимаемого газом, а зависит только от температуры этого газа. [c.29]

В методе NM кластер рассматривают как и-атомную молекулу идеального газа, энергия которой слагается из энергии тр трансляционного движения и внутренней энергии Ецп движения атомов относительно центра масс. В свою очередь, вн можно разложить на независимые вращательную и колебательную кол части, если пренебречь влиянием вращения кластера на его колебательные энергетические уровни. Следовательно, гамильтониан Н и статистическая сумма (полное число состояний) Z n, Т) кластера приобретают вид [165] [c.38]

Важным остается следующий вывод электромагнитное излучение, взаимодействуя с микросистемой, изменяет ее внутреннюю энергию. Поскольку микросистема включает в себя молекулы, атомы, ионы и электроны, то их энергетическое состояние (в полном соответствии с квантовой природой материи и энергии) можно представить в виде дискретного ряда энергии, обозначаемой на рис. 1 в виде энергетических уровней. Таким образом, можно отметить, что внутренняя энергия системы квантована. Частицы обозначаются кружочками и располагаются на соответствующих уровнях. Они могут совершать переход с одного уровня на другой. При этом переходе либо излучается энергия, либо поглощается, что соответствует вполне определенному движению и ориентации частиц. [c.11]

В квантовой механике доказывается, что поступательное движение молекулы как целого может быть отделено от внутреннего движения. Причем полная механическая энергия частицы равна сумме энергий этих двух видов движения [c.133]

Действительно, вследствие полной хаотичности теплового движения молекул каждое из микросостояний, отвечая одному и тому же значению внутренней энергии системы, встречается одинаково часто и является поэтому равновероятным. Если наблюдать систему, находящуюся в неизменных внешних условиях достаточно долго, то каждое из возможных микросостояний системы встретится равное число раз, причем частота появлений микросостояний с одинаковым распределением молекул по энергиям будет тем больше, чем больше число способов, которыми осуществляется данное распределение, т. е. чем больше термодинамическая вероятность этого молекулярного состояния. [c.84]

Полная энергия всех молекул, т. е. внутренняя энергия газа, будет равна [c.136]

Согласно квантовой теории, энергия системы определяется ее внутренними свойствами. Сложное по сравнению с атомами строение молекул приводит к возникновению более разнообразных энергетических состояний. Полную энергию молекулы в первом приближении можно представить в виде суммы электронной Ее, колебательной Е-в и вращательной Ег составляющих [c.9]

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия складывается из кинетической энергии поступательного и вращательного движения молекул, потенциальной энергии молекул, т. е. энергии взаимного расположения молекул, обусловленной силами межмолекулярного взаимодействия, и полной энергии колебательного движения атомов, составляющих молекулу. [c.13]

Ударная волна в газе с замедленным возбуждением некоторых степеней свободы. Обычно в газе для возбуждения некоторых степеней свободы требуется очень много столкновений частиц, и установление тер- модинамического равновесия в этих степенях свободы происходит сравнительно медленно. Так, например, при температурах порядка тысячи — двух тысяч градусов в молекулярном газе медленно возбуждаются колебания в молекулах. Между тем колебательная энергия в условиях термодинамического равновесия вносит существенный вклад в полный запас внутренней энергии газа и, следовательно, состояние возбуждения колебательных степеней свободы заметным образом сказывается на внутренней энергии газа и температуре. Вращения в молекулах при температурах [c.214]

Что произойдёт после сжатия Часть энергии поступательного движения молекул после ряда соударений между ними будет израсходована на возбуждение внутренних колебаний молекул, т. е. перейдёт от внешних степеней свободы на внутренние степени свободы молекул. Обозначим энергию колебательного движения молекул через Е мы можем сказать, что после сжатия Е,- будет увеличиваться (кривая г на рис. 122), тогда как будет уменьшаться. Полная энергия Я складывается из энергии поступательного движения молекул Е/ и внутренней (колебательной) энергии молекул Я,- [c.196]

Внутренняя энергия тела. Под внутренней энергией тела понимается, как уже сказано, сумма кинетической и потенциальной энергии мельчайших частиц тела (атомов и молекул), обусловливаемых первая — скоростью движения и массой частиц, вторая — взаимным их расположением и силами сцепления. Следовательно, каждое тело в данном состоянии обладает известной внутренней энергией, определяемой данным состоянием тела. Другими словами, внутренняя знергия и есть функция состояния тела, точнее величина, характеризующая состояние тела (в общем случае р. V, t), и, следовательно, /месть полный дифференциал этой функции. Поэтому при переходе тела из какого-либо состояния (I), определяемого величинами ри VI, tu в состояние (2), определяемое величинами р2, 2. изменение внутренней энергии 1 кг тела получим как [c.44]

Так как в случае идеального газа энергия поступательного движения атома или молекулы как целого и их внутренняя энергия совершенно независимы друг от друга, то полную энергию системы всегда можно написать в виде суммы [c.532]

Ч. V 8 , число вращений вокруг осей х, у, г данного типа симметрии 251 Д, нарушение соотношения Ус в плоских молекул 490 А, типы симметрии (характеры) точечной группы 127, 144, 156, 15Э, 230, 274 Ag, Д , типы симметрии (характеры) точечной группы 134, 158, 274 Д, Д , Дц, колебательные состояния линейных молекул, их вращательные уровни 399, 401 Д—Д инфракрасные полосы (переходы) линейных молекул 409 Д—II инфракрасные полосы (переходы) линейных молекул 409 Д—комбинационные линии линейных молекул 297, 427 полная энергия состояний 532 Евн,. пост.> внутренняя энергия и энергия поступательного движения 532 [c.641]

В число компонентов воздуха при комнатной температуре входит большое количество двухатомных молекул, главным образом N2 и О2. Такие молекулы обладают двумя вращательными и двумя колебательными внутренними степенями свободы в дополнение к трем поступательным степеням свободы, которыми, как предполагается в теории, обладают все молекулы. Существование этих внутренних степеней свободы может привести к неадиабатическим, или неупругим, столкновениям в том смысле, что полная кинетическая энергия сталкивающихся частиц больше не будет сохраняться в процессе столкновения. Существуют механизмы перехода энергии поступательного движения во внутреннюю энергию вращения и колебания. Задача усложняется, когда рассматриваются продукты сгорания, так как могут присутствовать многоатомные молекулы, которые обладают даже большим числом внутренних степеней свободы при всех температурах. [c.373]

Энергию вн называют внутренней энергией системы. Важность этого понятия становится очевидной, если обратиться к рассмотрению таких замкнутых механических систем, как атомы, молекулы или атомные ядра. Как показывает квантовая механика, только эта часть полной механической энергии может квантоваться, т. е. принимать дискретный ряд дозволенных значений. [c.72]

Состояние газа зависит от концентраций различных компонент атомов, молекул, ионов, электронов и распределения внутренней энергии по степеням свободы. В общем случае внутренняя энергия газа складывается из энергии поступательного движения частиц, вращательной и колебательной энергии молекул, химической энергии, энергии ионизации и электронного возбуждения атомов, молекул, ионов. В условиях полного термодинамического равновесия состояние полностью определяется элементным составом газовой смеси и значениями двух каких-нибудь макроскопических параметров, например, плотности и удельной внутренней энергии. [c.298]

Аналогично, если среднее число взаимодействий 2—1 в расчете па одну молекулу сорта 2 равно 2, то полное число таких взаимодействий равно Р2Л 2 = и полное число взаимодействий 2—2 равно 2 N2 — У)/2. Тогда полное число парных взаимодействий равно 2 + N2)12, как и следовало ожидать. Для полной конфигурационной внутренней энергии имеем [c.209]

С микроскопической точки зрения система состоит из большого числа молекул, х представляют собой внешние связи этой системы, а — соответствующие внешние силы. Естественно предполагать, что с этой точки зрения система имеет чисто механические свойства и поэтому удовлетворяет энергетическому принципу механики. Таким образом, сумма работы (2.1) внешних сил и работы внутренних сил равна приращению полной кинетической энергии всех молеку.л. Если далее предположить, [c.13]

Подставляя в уравнение Энскога (1.7.6) вместо трц полную внутреннюю энергию 6 одной молекулы сорта о и суммируя результат подстановки по а от 1 до р, получгем уравнение сохранения энергии многокомпонентной смеси [c.28]

Этот процесс является резонансным в том смысле, что в нем происходит перераспределение энергии возбужденной молекулы без какой-либо потери полной внутренней энергии (т. е. без ее превращения в кинетическую, или тепловую, энергию). Это значит, что эффективность превращения молекул СОг(ООуз) в СОг(001) без потери энергии очень высока. Поэтому на практике необходимое возбуждение молекул углекислого газа на высший лазерный уровень можно осуществить достаточно хорошо при столкновении с электронами газового разряда. [c.64]

Внутренняя энергия системы (рабочего тела) складывается из кинетической энep йи движения молекул и потенциальной энергии их взаимодействия. Мерой кннетнческбй энергии тепловых движений молекул является температура тела. Потенциальная составляющая внутренней энергии зависит и от температуры, и от удельного объема тела, так как взаимодействие молекул зависит От расстояний между ними. Таким образок, величина полной внутренней энергии тела II, измеряемой в джоулях, определяется двумя параметрами его состояния Гну. [c.41]

Учет межмолекулярных сил приводит к таким соотношениям для полной внутренней энергии II, между молярными теплоемкостями Ср пСу, уравнению для адиабатическоих процессов и другим термодинамическим соотношениям, которые уже весьма отличаются от соотношений для идеального газа. В этом разделе мы покажем, что термодинамические величины для реального газа могут быть выведены из уравнения состояния, учитываюш,его размеры молекул и межмолекулярные силы. [c.161]

Де11ствителы1о, вследствие полной хаотичности теплового движения молекул каждое из микросостояний, отвечая одному и тому же значению внутренней энергии системы, должно встречаться одина]сово часто и является поэтому равновероятным. Если наблюдать систему, находящуюся в неизменных внешних условиях достаточно долго, то каждое из возможных микросостояний системы реализуется одинаковое число раз. Но это означает, что частота появления микросостояний с одинаковым распределением молекул по энергиям будет тем большей, чем больше число способов, которыми осуществляется данное распределение, т. е. чем больше термодинамическая вероятность этого микросостояния. Молекулярное состояние системы, которое достигается меньшим числом способов, т. е. имеет меньшую термодинамическую вероятность, будет встречаться менее часто и, следовательно, будет менее вероятным по сравнению с состоянием, которое может быть осуществлено большим числом способов и имеет соответственно большую термодинамическую вероятностч. Из этого следует, что состояние с максимальным значением термодинамической вероятности (это значение обозначается в дальнейшем через является наиболее часто — практически почти всегда — встречающимся и представляет собой то, что мы называем равновесным состоянием системы. Все другие состояния системы, термодинамическая вероятность которых меньше максимальной, являются с этой точки зрения неравновесными состояниями системы. [c.89]

ОРБИТА электронная — траектория движения электрона вокруг ядра в атоме или молекуле ОРБИТАЛЬ —волновая функция одного электрона, входящего в состав электронной оболочки атома или молекулы и находящегося в электрическом иоле, создаваемом одним или несколькими атомными ядрами, и в усредненном электрическом поле, создаваемом остальными электронами ОСЦИЛЛЯТОР как физическая система, совершающая колебания ангармонический дает колебания, отличающиеся от гармонических гармонический осуществляет гармонические колебания квантовый имеет дискретный спектр энергии классический является механической системой, совершающей колебания около положения устойчивого равновесия) ОТРАЖЕНИЕ [волн происходит от поверхности раздела двух сред, и дальнейшее распространение их идет в той же среде, в которой она первоначально распросгра-нялась диффузное характеризуется наличием нерегулярно расположенных неровностей на поверхности раздела двух сред и возникновением огражен1 ых волн, идущих во всех возможных направлениях зеркальное происходит от поверхности раздела двух сред в том случае, когда эта поверхность имеет неровности, размеры которых малы по сравнению с длиной падающей волны, а направление отраженной волны определяется законом отражения наружное полное сопровождается частичным поглощением световой волны в отражающей среде вследствие проникновения волны в Э1у среду на глубину порядка длины волны полное внутреннее происходит от поверхности раздела двух прозрачных сред, при котором преломленная волна полностью отсутствует] [c.257]

Затем, пользуясь схемой Беккера—Дёринга (см. уравнения (46), (47)), он вывел выражение для скорости образования зародышей. Его расчетные данные для паров воды предсказывали в 3,1—3,2 раза меньшие критические пересыщения Sk = pfp , чем наблюдаемые экспериментально при конденсации этих паров. Вместе с тем хорошее согласие полученных результатов с экспериментом и теорией ФВБД достигалось, когда предполагалось полное вымораживание вращений жидкой капли. С другой стороны, однако, совершенно непонятно, в какой мере свободная энергия неподвижной капли включает внутренние движения молекул кластера, полученного конденсацией пара. Пытаясь прояснить ситуацию, Курт [196] представил себе, что п молекул извлекаются в виде шарообразной капли из массивной жидкости. Поскольку внутри жидкости эти молекулы обладают Зтг степенями свободы, а в паре на 6 степеней свободы меньше, кажется естественным удалить из свободной энергии капли долю, соответствующую потере этих 6 степеней свободы. По мнению Френкеля и Курта, коррекция достигается уменьшением п на 2, так как внутри жидкости на каждую молекулу приходится по 3 степени свободы. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...