Поле индуцированное

Такой эффект был объяснен Борном, дополнившим исходную теорию явления, развитую Ланжевеном. В теории Ланжевена предполагалось возникновение и выстраивание наведенных электрическим полем (индуцированных) дипольных моментов, тогда как в дополнении Борна учитывалась также ориентация постоянных дипольных моментов, которыми обладают некоторые жидкости. Знак постоянной Керра обусловлен относительной ролью этих двух физических процессов. [c.122]

В (54) слагаемое Е соответствует полю в неподвижной системе координат, слагаемое Е = [ У X В] — дополнительному полю, индуцированному магнитным полем в движущейся жидкости. [c.191]

Направим ось х вдоль трубы, а магнитное поле — по оси у. Будем считать, что скорость жидкости имеет везде одинаковое направление, совпадающее с направлением оси х, т. е. У,/ = Уг = = Q, = Ух у, z). То же самое относится и к магнитному полю, индуцированному вследствие движения проводящей жидкости, т. е [c.422]

Это предложение в применении к магнитному полю показывает, что магнитное поле, индуцированное замкнутым током, можно рассматривать как магнитное по.ле от системы элементарных магнитов постоянной плотности, распределенных но поверхности 2, натянутой на контур тока, т. е. магнитное поле от магнитного листка. [c.282]

При стационарном течении несжимаемой проводящей жидкости в цилиндрических и призматических трубах в постоянном магнитном поле индуцированное магнитное поле не оказывает обратного влияния на ее течение. Поле скоростей получается при решении задачи в строгой постановке таким же, как и при решении в безындукционном приближении. Поскольку дальше рассматриваются только такие течения, то никаких предполо- [c.62]

ПОЛЯ индуцированных токов, ослабляющих внешнее магнитное поле (путем уменьшения в расчетах числа Гартмана). При этом автор основывается на формальном математическом сходстве уравнений. В работе [28] на ряде примеров показано, что существенное различие физики процессов в этих течениях не дает основания для такого формального переноса результатов. В свою очередь, полученные им результаты по сопротивлению существенно расходятся с результатами исследования [29], определявшими электромагнитный напор другим способом. Отсюда следует, что вопросы течения жидкого металла в бегущем поле требуют дальнейшего экспериментального и теоретического исследования. [c.78]

Пусть две траектории электронов 1 та 2 проходят на мин. расстоянии х от положительно заряженного кулоновского центра С (рис. 1). В зависимости от того, слева (х < 0) или справа (х > 0) от центра проходит электрон, он рассеивается соответственно направо или налево. Бели спин электронов направлен вдоль оси -fy, их магн. момент, д направлен вдоль —у (т. к. е < 0). На спины электронов, движущихся слева и справа от кулоновского центра, действуют противоположно направленные магн. поля, индуцированные относит, движением этого центра. Это приводит к разл. изменению потенц. энергии (х) электронов на траекториях 1 тя. 2 (рис. 1). Для траектории 1 энергия спин-орбитального взаимодействия дН прибавляется к энергии (х) эл.-статич. взаимодействия для траектории 2 вычитается из (ж), Т. о., суммарная потенц. энергия оказывается нечётной ф-цией. При этом электронам, пролетающим слева от С, соответствует больший рассеивающий потенциал, чем для электронов, пролетающих на том же расстоянии справа от С. Различие в потенциалах приводит к увеличению интенсивности рассеяния вправо по сравнению с интенсивностью рассеяния влево. Очевидно, что при изменении ориентации спинов (или скоростей) на противоположную знак асимметрии изменится. [c.215]

Метод манипулирующей катушки. По измерительной катушке, помещенной на поверхность образца, пропускают переменный ток частотой /. При этом измеряют обратное действие на поле манипулирующей катушки (Яр) вторичного переменного поля (//.), индуцированного в образце (рис. 1.517). [c.194]

Метод проходной катушки. Цилиндрический образец вносится в катушку, по которой течет переменный ток. Яр — первичное поле пустой катушки. Н, — напряженность вторичного магнитного поля, индуцированного в образце (рис. 1.518). [c.194]

Система свободных вихрей порождает ноле скоростей, называемое полем индуцированных скоростей, в котором каждый составляющий вихрь с горизонтальной осью вызывает вихревое движение воздуха. Для нас особый интерес представляет вертикальная составляющая скорости в этом ноле, которую мы называем скосом потока. В соответствии с общими принципами механики, каждая сила, действующая на тело, движущееся но воздуху, должна иметь свой аналог в количестве движения, сообщенного воздуху. Таким образом, подъемная снла вызывает движение воздуха вниз позади самолета это и есть скос потока. В то время как самолет продолжает двигаться, вниз выталкиваются новые воздушные массы, и количество движения, созданное в единицу времени, равно подъемной силе. [c.57]

Далее мы часто будем производить разбиение всего поля на два слагаемых на поле заданных токов в вакууме (будем называть это поле падающим) и на поле индуцированных токов в вакууме (это поле будем называть дифракционным). [c.15]

Из проведенного выше рассмотрения видно, что при распространении волны с частотой ( в среде при нелинейном характере взаимодействия волны и среды, т. е. когда волной индуцируется нелинейная поляризация среды Р = возникает поле индуцированной поляризации па частоте V. Это ноле в условиях точного синхронизма к = ку) при любых г, а в услопиях приближенного синхронизма (О < Д/с А, /с.) па длине синхронизма Ь имеет вид волны, амплитуда которой медленно изменяется [c.141]

ПОЛЕ ИНДУЦИРОВАННЫХ СКОРОСТЕЙ И ОТКЛОНЕНИЕ ПОТОКА [c.233]

В данной работе предложена теоретическая модель коронного разряда для случая, когда перенос электрического заряда осуществляется отдельными заряженными сгустками конечных размеров. Сформулирована система уравнений и граничных условий для изучения нестационарных циклических процессов в коронном разряде. Учтены электрическое поле, индуцированное объемным зарядом сгустков, и наличие внешней электрической цепи. Получено решение сформулированной системы уравнений для коронного разряда сферической геометрии. Найдены воль-амперные и амплитудно-частотные характеристики разряда. Теория обобщена на коронный разряд в движущемся газе. Найдены нестационарные характеристики коронного разряда сферической геометрии при движении газа в радиальном направлении. [c.647]

Можно, далее, показать, что в случае линейно упругой модели даже при наличии начальных напряжений и деформаций, вызванных весомостью, нелинейной зависимости 5 от а получить нельзя. В самом деле, для такой модели среды в силу линейности задачи в целом задача определения напряжений, деформаций и т. д., вызванных внешней нагрузкой, полностью отделяется от соответствующей задачи, связанной с весомостью среды. Таким образом, задача определения дополнительной осадки грунта под штампом, вызванной нагрузкой (только об этой осадке и идет речь), ничем не отличается от этой же задачи для невесомой среды. Вывод сводится к тому, что только в рамках нелинейной модели возможна взаимная игра начальных полей напряжений и деформаций, обусловленных весомостью, с полями, индуцированными внешней нагрузкой, и объяснение эффекта затухания роста осадки с ростом размера штампа должно быть связано именно с этим обстоятельством. [c.208]

Физически уравнение (7.13.1) является следствием того, что поле в любой точке, принадлежащей стенкам резонатора (границе), совпадает с полем, индуцированным всей совокупностью пристеночных токов (которые в свою очередь пропорциональны и). Взаимодействие между полем и токами способствует установлению равновесной конфигурации в генерируемой моде, в то время как собственная частота моды определяется фазовым сдвигом между вкладами отдельных элементов тока. [c.526]

Обращаясь к вихревой схеме крыла конечного размаха, вспомним, что сбегающая с крыла вихревая пелена представляет систему полубесконечных прямолинейных вихрей. Для определения поля индуцированных скоростей достаточно определить поле скоростей, возбужденное полубесконечным прямолинейным вихрем, и затем проинтегрировать по всем вихрям. [c.430]

В 1912 г. Н. Е. Жуковский начал опубликование серии статей,.в которых излагалась новая вихревая теория гребного винта. В основу своей теории Жуковский положил подсказанную опытом схему вихревых линий, сходящих с задних кромок лопастей винта и образующих за винтом систему вихревых пелен. Определяя поле индуцированных этими вихрями скоростей и применяя к сечениям лопастей винта свою теорию [c.31]

Точнее надо сказать По отношению к полю и, рассматриваемому па кривой С, И.ЧИ к полю, индуцированному полем V на кривой С . [c.210]

Пусть F (а) — какая-нибудь угловая функция векторного поля, индуцированного на кривой С динамической системой (I). [c.216]

Здесь (](кш)) есть фурье-образ плотности тока частиц, усредненного по всем состояниям электронов в присут- ствии слабого внешнего продольного поля, а Е(кш) представляет собой сумму этого внешнего поля и поля индуцированного заряда [см. (З.ЮОб)]. Беря дивергенцию от обеих частей равенства (3.106) и используя уравнение непрерывности [c.165]

Электростатическое экранирование. Если мы погрузим пробный точечный заряд д в состоянии покоя внутрь металла, то электронная концентрация вблизи этого пробного заряда испытает возмущение, в результате которого электрическое поле заряда окажется в значительной мере скомпенсированным полем, индуцированным нарушением однородности электронной концентрации. В этом случае говорят, что пробный заряд экранируется электронным газом. Для описания этого явления вводится характеристика, именуемая длиной экранирования-, на расстояниях, меньших этой длины, экранирование эффективно не проявляется, а на больших расстояниях становится все бо-лее и более полным. [c.290]

Несостоятельность теории изображений для типичных межатомных расстояний можно объяснить двумя причинами. Во-первых, твердое тело имеет дискретную структуру. Это означает, что аппроксимация гомогенно поляризуемой средой не может применяться в точках, близких к иону. Во-вторых, суш ествует поляризуемость, зависящая от поля. Это означает, что при очень большой напряженности поля индуцированный дипольный момент может не быть пропорциональным полю, т. е. следует рассматривать гиперполяризуемость [47]. Для учета этих явлений удобнее всего обратиться к модели диэлектрика. [c.179]

Нетрудно убедиться в том, что при со оо оба вклада в скорость жидкости V стремятся по своему значению к нулю. При этом, как следует из (6. 8. 6), (6. 8. 7), первый из них (т. е. стационарный) уменьшается как о) , а второй (нестационарный) — как со . Это связано с тем, что при увеличении угловой частоты колебаний напряженности электрического поля локальный заряд, индуцированный этим полем на поверхности пузырька, уменьшается. [c.278]

Кроме спонтанного излучения возбужденного атома существует индуцированное (вынужденное) излучение, когда атомы начинают излучать энергию под действием внешнего электромагнитного поля. Явление вынужденного излучения дает возможность управлять излучением атомов с помощью электромагнитных колебаний и таким путем усиливать или генерировать когерентное световое излучение. [c.119]

На поверхности диэлектрика, расположенной вблизи положительно заряженной обкладки конденсатора, индуцируются отрицательные заряды, и наоборот. Следовательно, напряженность поля Е внутри диэлектрика должна слагаться из напряженности поля Ео зарядов на обкладках конденсатора и напряженности поля индуцированных диполей, имеющей противоположное направление и равной согласно теории электричества —4яР. Тогда Е=Ео—4лР, где Ео — напряженность поля, которое еоздали бы заряды на обкладках конденсатора в отсутствие диэлектрика. Благодаря диэлектрику создается поле с меньшей напряженностью Е. При постоянном потенциале увеличению емкости конденсатора в е раз при наличии диэлектрика отвечает увеличение зарядов на обкладках в е раз. Эти заряды в отсутствие диэлектрика должны создавать поле с напряженностью в е раз большей, чем в присутствии диэлектрика. Следовательно, [c.4]

Диамагнетизм наблюдается во всех веществах и связан с тем. что внешнее магнитное поле оказывает влияние на орбитальное движение электронов, вследствие чего индуцируется магнитный момент, направленный навстречу внешнему полю. После снятия н ешнего магнитного поля индуцированный магнитный момент диамагнетика исчезает. Магнитная восприимчивость диамагнетиков [c.86]

Экранирование. Эффективность АЭВ определяется не только величиной сил, допствующих на электроны, но и характером перестройки электронной подсистемы под действием этих сил, Б результате экранирования эффекты АЭВ зависят от высокочастотной электронно11 проводимости — отклика электронов на переменное и неоднородное электрич. поле, индуцированное УЗ. Зависимость проводимости от частоты, внеш. электрич, и магн. нолей, темн-ры проявляется в акустич. характеристиках проводника. [c.56]

Заключение. Сформулирована физическая модель течения паровоздушной среды при наличии гомогенной конденсации и конденсации на ионах, вводимых в поток при коронном разряде с помощью специальных устройств. Модель основана на теории жидкокапельной конденсации и модифицированной теории жидкокапельной конденсации при наличии заряженных частиц. Используется приближение односкоростного и однотемпературного континуума. Учтены массообмен капель с окружающей средой ионная зарядка капель из-за диффузии ионов и их движения в электрическом поле индуцированное электрическое поле, создаваемое ионной компонентой и заряженными каплями. [c.688]

Напряженности поля, индуцированного на одинаковом расстоя-1НИН от обеих антенн, относятся как [c.248]

ВЫНУЖДЕННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение электромагнитных волн атомами и молекулами вещества под действием внешнего электромагнитного поля. Индуцированные колебания характеризуются тем, что их частота, поляризация (см. Поляриэованные электромагнитные волны) и направление такие же, как и внешнего [c.27]

Магнитные фазы характеризуются, параметрами магнитного упорядочения (например, намагниченностью), а по их изменению идентифицируются фазовые переходы. Магнитные фазовые переходы могут быть обусловлены изменением только температуры спонтанные), давления или внещнего магнитного поля индуцированные), концентрации магнитных ионов концентрационные) и других термодинамических параметров. Различают магнитные фазовые переходы 1-го рода, когда параметр магнитного упорядочения изменяется скачком, и 2-го рода - с плавным изменением параметров упорядочения. [c.84]

Физическая природа диамагнетизма может быть понята на основе классической модели атома, в которой считается, что электроны движутся по замкнутым орбитам. Каждая электронная орбита аналогична витку с током. Под действием внешнего магнитного поля электроны в заполненных электронных оболочках начинают прецессироватъ. Электронную прецессию можно рассматривать как круговые токи. Это движение электрического заряда вызывает магнитное поле, которое, по правшу Ленца, будет направлено так, чтобы уменьшить воздействие со стороны внешнего поля. Индуцированный магнитный момент и есть диамагнитный момент, который существует до тех пор, пока существует внешнее поле. Диамагнетизм свойствен всем веществам, кроме атомарного водорода, так как у всех остальных веществ имеются спаренные электроны и заполненные электронные оболочки. Диамагнетики характеризуются малой отрицательной намагниченностью. К ним относятся, например, благородные газы, некоторые металлы (медь, бериллий, цинк, свинец и др.), полупроводники (кремний), диэлектрики (полимеры, стекло). [c.277]

Электрические и оптические свойства молекул. Распределение электронной плотности М. и способность к ое изменению под действием электрич. поля, характеризующие электрич. свойства М., выражаются важными молекулярными постоянными — диполъны.м моментом молекулы и ее поляризуемостью. Постоянным дипольным моментом обладают М. с несимметричным распредолением электронной плотности, т. е. лишенные центра симметрии и не относящиеся к точечным группам и Простейшие М. такого рода НС1, H N и т. д. Такие М. ориентируются в электрич. поле. Все М. приобретают в электрич. поле индуцированный дипольный момент, т. е. обладают поляризуемостью, выражающей способность электронной оболочки М. смещаться под действием внешнего поля. Значения дипольного момента и поляризуемости М. могут быть найдены экспериментально с помощью измерений диэлектрической проницаемости. Порядок величины дипольных моментов М. 10 з ед. СГСЕ, поляризуемости 10 см . Для всех М., за исключением тетраэдрических (напр., I4) и октаэдрических [c.282]

Пусть С — какая-нибудь простая замкнутая кривая, лежащая в области С. В каждой точке этой кривой иоле, соот-ветствующее динамической системе (1), задает определенный вектор, т. е. индуцирует на этой кривой определенное векторное поле. В дальнейшем, говоря об индексе замкнутой криво11 С, мы всегда будем подразумевать индекс этой кривой по отношению к полю, индуцированному полем г (М), соответствующему рассматриваемо динамической системе. Для такого поля, соответствующего динамической системе, сформулируем лемму 4 в виде следующей теоремы [c.214]

Расчет упругого поля, индуцированного петлей дислокации произвольной формы, приводится, например, в [ ], с. 18-30. Там же читатель найдет асимптотики дальнего поля для возму1цения упругого поля, вызванного наличием в теле петли дислокации. [c.293]

В данном разделе будет рассмотрена постановка и решение задачи о течениях внутри и вне пузырька, помеш енного в однородное внешнее электрическое поле с напряженностью Е. Известно, что взаимодействие электрического поля с зарядами, индуцированными на поверхности пузырька газа, приводит к по-яилению дополнительных тангенциальных напряжений, которые создают циркуляционные течения фаз в области, прилегаюш ей к межфазной границе (рис. 28). Изменение характера взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами, вызванное воздействием электрического ноля, влияет как на гидродинамические характеристики газожидкостной системы, так и на скорость тепломассообменных процессов, осуш,ествляемых в данной системе. [c.77]

Деполяризация рассеянного света. Иной результат получается в том случае, когда молекула рассеивающей среды анизотропная. Если в первом случае было безразлично, как орнеитирована молекула по отношению к направлению электрического вектора падающего света, то во втором случае оно имеет существенное значение. В зависимости от ориентации молекулы по отношению к возбуждающему полю направление индуцированного колеблющегося диполя может совпадать с направлением электрического поля света (возбуждающего поля). В качестве примера рассмотрим предельный случай — полную анизотропию, т. е. модели так называемой жесткой налочки где поляризуемость во всех направлениях, кроме одного, совпадающего с осью палочки , равна нулю (а = а, [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...