Фазовая когерентная длина

Из уравнения (3.21-6) видно, что коэффициент преобразования основной волны в гармонику может быть повышен путем увеличения фазовой когерентной длины, т. е. при уменьшении Ад. В этом случае принято говорить о согласовании фаз, поскольку при малых Ад относительная фаза волн напряженности поля и поляризации существенно не изменяется на большом отрезке пути с частотой 2/. Как следует из уравнения (3.21-4), величина Ад зависит от показателей преломления для частот / и 2/ и для различных направлений поляризации. Поэтому следует перейти к изучению их свойств. [c.170]

Следует отметить, что при этом процессе присутствующая в общих уравнениях [см. уравнение (1.32-22)] во множителе разность волновых чисел обращается в нуль таким образом, никакого ограничения фазовой когерентной длины 1к, как при генерации второй гармоники, здесь не возникает. [c.207]

Фазовая когерентная длина 169, 170, 214 Ферромагнетики 26 [c.240]

При выполнении условия волнового синхронизма (36.10), т. е. когда п(ы) =п (2(о), когерентная длина 2хо обращается в бесконечность. В этом случае переход энергии от исходной волны к ее второй гармонике особенно интенсивен. Обе волны распространяются с одинаковыми фазовыми скоростями и поэтому фазовое соотношение между ними сохраняется постоянным все время при их распространении. С этим, как и при всяком резонансе, связана эффективность обмена энергией между взаимодействующими волнами. Из (36.11) при р О получим [c.303]

Зависимость интенсивности второй гармоники от г показана на рис. 10.2. Интенсивность обращается в нуль при ( 2/2 — к)г=тл, где т — целое число. В таких точках вторичные волны частотой 2со, испущенные разными точками среды, гасят друг друга в результате интерференции. Так как 2/2 —й=[п(2со) —п(со)]со/с, то это условие можно записать в виде 2=2т/ ог, где расстояние Ьог = =(V4)/[n(2 o) —п(со)] называют когерентной длиной. На интервале от О до 4ог фазовые соотношения таковы, что энергия от исходной волны передается второй гармонике, а на интервале от 4ог до 2/ ог — возвращается в исходную волну. Этот процесс периодически повторяется по мере распространения исходной волны в нелинейной среде. [c.490]

Когерентную длину 4ог можно определить как максимальное расстояние, на котором приближенно сохраняется фазовый синхро- [c.730]

Почему лишь столь ничтожная доля энергии переходила ко второй гармонике Это объясняется малостью когерентной длины / ог в кварце. Для интенсивного обмена энергией надо удовлетворить условию фазового синхронизма п (а) = п (2со). Но это невозможно сделать для изотропных сред в прозрачной области спектра, так как в этой области показатель преломления п (ш) монотонно возрастает с частотой. Равенство п (со) = /г (2со) может удовлетворяться только тогда, когда частота со взята в прозрачной области, а 2со — в области сильного поглощения или наоборот. [c.731]

Пользуясь вышеприведенными формулами, можно ввести понятие эффективной когерентной длины нелинейного взаимодействия для пучка с угловой расходимостью А0, распространяющегося вблизи направления точного согласования фазовых скоростей [c.194]

Возможно, причину расхождения следует искать в том, что осцилляции для образца, результаты для которого представлены на рис. 7.16, в, кроме доминирующих низкочастотных осцилляций на сигаре содержат и компоненту со значительно большей частотой (на рисунке она не показана). Эти осцилляции имеют частоту, соответствующую орбите на линзе (сечение которой в 25 раз больше сечения сигары ). Таким образом, образец, по-видимому, столь хорош, что фазовая когерентность отчасти сохраняется и при движении по более длинному пути вдоль периметра линзы, и условия оказываются промежуточными между полностью квантовомеханическим режимом, когда сохраняется фазовая когерентность при движении по всем орбитам, и полуклассическим случаем, лежащим в основе расчета в [142], когда предполагалась фазовая когерентность лишь при движении по самой малой орбите (по сигаре ). Именно полностью квантовомеханический режим рассматривался ранее в связи со структурой уровней энергии при МП. Пиппард в [342] показал, что процессы переноса можно рассматривать как осуществляемые квазичастицами нового типа, квазиимпульс которых, пропорциональный параметру со, связан с энергией е соотношением, являющимся обобщением (7.27) для двумерного случая. Согласно этой теории, осцилляции магнетосопротивления в идеальном квантовом режиме должны быть значительно больше, чем [c.433]

Когерентная волна. Условие синхронизма, очевидно, может удовлетворяться только при отсутствии дисперсии среды. Поскольку во всех реальных средах имеет место дисперсия, то условие синхронизма будет удовлетворяться только на ограниченных расстояниях. Как правило, фазовые соотношения считают нарушенными, когда сдвиг фаз равен или превышает по величине л, т. е. Дф 5-л. Если в выражение I, определенное из (18.18), вместо Аф подставить л, то полученная величина / есть длина пути луча в среде, в пределах которого сохраняется фазовое соотношение между волнами поляризации и второй гармоникой. Эту длину, равную [c.404]

Изложенный метод можно усовершенствовать, применив фазовую синхронизацию , использующую когерентный радиоимпульс. Этот радиоимпульс формируется из сигнала генератора непрерывных колебаний, имеюш,его автоматическую подстройку частоты (АПЧ). Система АПЧ в качестве управляющего сигнала использует напряжение с выхода квадратурного фазового детектора, на вход которого поступает отраженный импульс. Применение в данном случае фазового детектирования делает систему нечувствительной к изменениям амплитуды отраженных импульсов. Измерения в этой системе сводятся к слежению за частотой непрерывного генератора и вычислению соответствующего значения скорости звука. Для определения исходной скорости звука нужно разомкнуть петлю обратной связи системы АПЧ и, меняя частоту генератора вручную, найти несколько частотных точек, отвечающих противофазной интерференции, как это делается при реализации метода длинного импульса . Если для работы системы АПЧ использовать отраженный импульс, отстоящий от начала серии примерно на 1000 мкс, то изложенным методом можно достичь чувствительности 10 . [c.416]

Известны вещества, где велики одновременно как диссипативные, так и недиссипативные нелинейности. Это сегнетоэлектрич. или жидкие кристаллы с примесями из оптически активных атомов, ионов или молекул, в к-рых существенно взаимное влияние равновесных и неравновесных фазовых переходов. Так, когерентное излучение способно индуцировать обычное упорядочение, и наоборот, обычный фазовый переход приводит к понижению порога генерации и уменьшению длины волны излучения. [c.329]

Спекл — термин, используемый для описания зернистой картины, которую замечают все, кто работает с лазерами, излучающими в видимом диапазоне длин волн, всякий раз, когда лазерный свет рассеивается или проходит через рассеиватель, такой, как бумага или матовое стекло. Спеклы являются неизбежным следствием когерентности, поскольку они представляют собой просто картину максимумов и минимумов интенсивности, являющихся результатом соответственно усиления и ослабления когерентного волнового фронта со случайным (нерегулярным) фазовым распределением. Иными словами, спеклы — это интерференционная картина нерегулярных волновых фронтов. Предположение о случай- [c.401]

Временная и пространственная когерентность лазера обусловлены модовой структурой его излучения. Лазер может генерировать большое число разного вида продольных и поперечных световых колебаний, которые называют модами, имеют очень близкие друг другу значения длины волны и отличаются фазовыми соотношениями. [c.35]

Степень временной когерентности лазерного излучения, связанной с продольной модовой структурой, зависит от спектра излучения и характеризуется длиной когерентности — расстоянием, на котором еще ие происходит недопустимых фазовых нарушений. При этом [c.36]

Принципиально отличный способ создания когерентного излучения предложен з работе [310]. В качестве нелинейной среды для генерации высших гармоник падающего излучения предлагалось использовать смеси паров щелочных металлов с инертными газами. Эти среды обладают кубической по полю нелинейностью, в них легко реализуется условие фазового согласования. Можно подобрать соотношение между компонентам смеси таким образом, чтобы аномальная дисперсия вблизи резонансных линий одного газа компенсировалась другим газом, обладающим в области этих длин волн нормальной дисперсией, т. е. получаются одинаковые рефракции для первой и третьей гармоник. [c.74]

В последующем анализе мы заменим длину волны X ее средним значением X, пренебрегая тем самым зависимостью фазового сдвига от длины волны, т. е. предполагая, что спектр достаточно узкий. Как было показано в гл. 7, 1, п. А [в частности, прн выводе формулы (7.1.11)], такое приближение приемлемо при условии, что оптические разности хода для волн, проходящих через экран, не превышают длины когерентности света. [c.354]

В спектроскопии ВКУ возникающая в результате нелинейного взаимодействия падающей волны с частотой ji и волны когерентного возбуждения Q среды электромагнитная волна имеет ту же частоту и волновой вектор, что и волна с частотой С02. Иногда говорят, что они имеют одну и ту же моду [2]. Это приводит к тому, что для осуществления лежащего в основе данной спектроскопической схемы четырехволнового взаимодействия вида 0 2 = Ol - Ol + 2 не требуется никаких усилий для выполнения условия фазового синхронизма оно выполняется автоматически, так как кг =ki - ki +/г2 Поэтому направления распространения волн с частотами Ol и С02 могут быть произвольными пучки лишь должны пересекаться в объеме взаимодействия, и чем лучше будет обеспечено их перекрытие, тем больше будет длина взаимодействия и сильнее энергообмен между волнами. В эксперименте часто используется коллинеарное встречное распространение волн с частотами oi и С02. [c.241]

Вследствие всегда суш,ествуюш,ей кривизны дисперсионной кривой d qldp Ф 0) значение А<7 = О не может быть достигнуто при рассеянии вперед, при котором, вообще говоря, могут получаться лишь значения фазовой когерентной длины 1к порядка Ю"" м. Они в большинстве случаев недостаточны для достижения наблюдаемого вынужденного антйстоксова излучения в направлении вперед. Если же при расчете не ограничиваться волнами, рассеянными вперед, и допустить произвольные углы между q.ifs) и q.ifb) или между q. A) и q.ifb), то требование бесконечно больших длин усиления приводит к общему соотношению [c.214]

Согласно теории сверхпроводимости, сверхпроводящие (спаренные) электроны характеризуются единой волновой функцией, фаза к-рой плавно меняется вдоль сверхпроводника при протекании по нему тока (фазовая когерентность сверхпроводящих электронов). При прохождении сверхпроводящих электронов через несверхпроводящую прослойку фазовая когерентность частично (в меру отношения толщины прослойки к т. н. длине когерентности) разрушается и протекание джозефсонов-ского тока через прослойку сопровождается скачком фазы волновой ф-ции сверхпроводящих электронов Fia этой прослойке Ф=(р2—9i> где фг и — фазы волновой ф-ции в сверхпроводниках по обо стороны от прослойки. При этом ток через контакт равен [c.602]

Когда показатели преломления на частотах со и 2со одинаковы, когерентная длина 4ог обращается в бесконечность. В этом случае на протяжении всего пути в нелинейной среде наблюдается переход энергии от исходной волны ко второй гармонике. Так происходит потому, что при n(2 u)=n( u), т. е. k2=2k, исходная волна, создающая нелинейную поляризованность среды на частоте 2со, и испускаемые средой на этой частоте вторичные волны распространяются с одинаковой фазовой скоростью и фазовые соотношения между ними всюду одинаковы. Вся нелинейная среда действует как объемная сфазированная решетка элементарных диполей с максимумом излучения в направлении распространения. Условие п(2со)=п(со) или e(2 u)=e( u) называется фазовым или пространственным синхронизмом исходной волны и ее второй гармоники. При его выполнении выражение (10.21) становится неопределенным. Чтобы раскрыть неопределенность при е(2со)=е(со), преобразуем в нем знаменатель e(2 u) —e( u)=n (2 u) —n ( u)=[n(2 u) + n( u)] [n(2 u) — [c.491]

Локалп-зованное состояние, чья длина локализации в действи тельности конечна, но тем пе менее велика по сравнению с размером образца, проявит себя поэтому в эксперименте как распространенное. Отношение длины локализации нли длины фазовой когерентности к размеру образца определяет, следовательно, характер одноэлектронного состояния данного некристаллического твердого тела. [c.135]

Здесь уместно сделать некоторые пояснения. Понятие когерентной длины нелинейного взаимодействия для расходящегося пучка, введенное в этом параграфе, не следует путать с понятием длины когерентного взаимодействия для плоской волны, введенным ранее [см., иапример, формулу (4.14)]. При этом в обоих случаях рассматриваются строго монохроматические волны, так что фазовые соотношения между основной волной и гармоникой остаются регулярными как для I < 1кат, так и для I > / ог- Когерентная же длина является пространственным масштабом нелинейного взаимодействия, на котором сохраняется определенный закон нарастания интенсивности гармоники с расстоянием. Таким образом, использование термина когерентный представляется здесь не совсем удачным, поскольку обычно его связывают оо статистикой. Когерентная длина, имеющая статистическую природу, появляется в нелинейной оптике при исследовании нелинейных взаимодействий в статистически неоднородной среде или же при исследовании нелинейных взаимодействий волн с конечной шириной спектра в этом случае при [c.195]

Il = /оехр —2г 1а ) при размере пятна а = 0,21 см. Луч имел дифракционную расходимость с угловой полушириной, равной всего 3- 10 рад. Для таких параметров когерентная длина, определяемая выражением (5.4), составляет в кристалле KDP около 20 см. Используя такой луч и кристалл длиной z = 1,23 см, можно добиться точного согласования фазовых скоростей, при котором интенсивность второй гармоники нарастает как z . Ашкин, Бойд и Дзидзик проверили эту зависимость на кристаллах трех различных длин. Как показано на фиг. 24, изменение интенсивности второй гармоники вблизи направления точного согласования фазовых скоростей хорошо описывается соотношением (4.13). Так как мощность луча непрерывного газового лазера составляет всего 1.48- 10 вт, то, несмотря на точное согла- [c.202]

Как было установлено в разд. 2.17, при Ак = О генерируемый сигнал отстает по фазе от волны поляризации на 90°. Это означает, что отрицательна (т. е. энергия переходит от волны поляризации к электромагнитной волне). Однако при АкфО такой 90°-ный фазовый сдвиг имеет место только при Ь = 0. При дальнейшем распространении сигнала его фаза изменяется на 90° на одной когерентной длине, в результате чего поток энергии [c.78]

Величиной можно управлять. Так, при выполнении условия фазового (пространственного, волнового) сшисропизма (2со) = (со) когерентная длина обращается в бесконечность, и на всем пути света в нелинейной среде происходит переход энергии от исходной волны ко второй гармонике. Из формулы (18.11) следуе , чю при ДА = О иптснсивиость излучения на удвоенной частоте пропорциональна квадрату длины нелинейной среды. В пределе, вся световая энергия может быть перекачана во вторую гармонику. [c.282]

И рассматривали только поток частиц. Обычно это оправдано на практике, так как фазовая когерентность нарушается при большой длине пути вследствие малоуглового рассеяния на дислокациях или по другим причинам. Подобная некогерентность, конечно, подразумевает, что амплитуда эффекта дГвА, обусловленного электронами, движущимися по большой круговой орбите, оказывается сильно уменьшенной. Однако в хороших образцах может иметь место фазовая когерентность для электронов на малой орбите вокруг линзы . Если такая когерентность возникает, то при сложении волн в каждом узле следует учитывать их фазы, а вероятности в этом случае определяются квадратами амплитуд. Если же фазовой когерентности нет даже при движении в пределах каждого пере-ключателя>>, то с самого начала надо иметь дело с квадратами амплитуд. Эти предельные случаи иллюстрируются рис. 7.14, аг и б, где приведены обозначения амплитуд и фаз в когерентном случае и потоков частиц (т.е. квадратов амплитуд) в некогерентном случае. Эти обозначения будут использованы ниже. [c.425]

Появление лазеров вызвало интенсивное развитие методов внутр. М, с., основанных на управлении когерентным излучением за счёт изменения параметров лазера. При этом мы. устройства, применяемые как внеш. модуляторы, номещаются внутри оптического резонатора лазера. Используя разл. способы внутр. модуляции, получают любой вид М. с. амплитудный, частотный, фазовый и поляризационный. Частотой излучения лазера управляют, изменяя добротность оптич. резонатора лазера, напр. менян оптич. длину резонатора. С этой целью одно из зеркал резонатора закрепляют либо на магнитострикционном стержне (см. Магнитострикционный преобразователь), либо на пьезоэлементе и изменяют длину резонатора синхронно с модулирующим напряжением. Тот же эффект достигается путём изменения показателя преломления среды, заполняющей резонатор, для чего используется электрооптич. кристалл. Частотную модуляцию излучения лазера можно получить также при наложении на активную среду магн. или электрич. полей (см. Зеемана эффект, Штарка эффект), под действием К-рых происходит расщепление и смещение рабочих уровней атомов, ответственных за генерацию когерентного излучения. Изменяя величину коэф. усиления, получают амплитудную модуляцию излучения лазера. Для этого воздействуют на разность населённостей активной среды, либо изменяя мощность её возбуждения, либо используя всцомогат. возбуждение, приводящее к-перераспределению населённостей. Амплитудная модуляция излучения может быть получена и при помощи модуляции тока разряда газовых или полупроводниковых лазеров, работающих в непрерывном режиме. Одним из методов управления когерентным излучением является модуляция величины обратной связи лазера, т. е. коэф. отражения зеркал резонатора. С этой целью используют резонатор, одно из зеркал к-рого вращается с большой скоростью, и потому условия генерации выполняются лить в короткие промежутки времени. Вместо зеркал часто используют вращающуюся призму полного внутр. отражения. Изменение величины обратной связи можно получить, заменяя одно из зеркал на систему зеркал, образующих интерферометр Фабри — Перо. Коэф. отражения такого резонатора зависит от расстояния между зеркалами, изменяя к-рое можно модулировать интенсивность излучения и получать т. н. гигантские импульсы, мощность излучения в к-рых существенно превосходит мощность непрерывной генерации. Наконец, излучение лазеров также модулируют, изменяя добротность оптич. резонатора путем введения потерь, величина к-рых управляется внеш. сигналом. Для этого используют модуляторы на основе элек- [c.184]

В работе [342] рентгеновскими методами был исследован фазовый состав усов кобальта. Обнаружено, что количество остаточной кубической модификации кобальта при комнатной температуре может меняться в шир<5ких пределах. В большинстве кристаллов превращение идет до конца и остаточная кубическая фаза отсутствует. Однако некоторые кристаллы состоят из смеси кубической и гексагональной фаз, причем относительное количество фаз может быть различным. Превращение может проходить неравномерно по длине кристаллов, отдельные участки которых могут полностью сохранить исходную кубическую структуру. Кристаллы со смешанной структурой часто имеют значительную плотность дефектов упаковки рентгенограмма колебания кристалла, состоящего из смеси когерентно связанных г, ц. к. и г. п. у. фаз, представлена на рис. 168, в. Диффузное размытие рефлексов свидетельствует о статистически распределенных в обеих структурах дефектах упаковки. Показано также, что фазовое превращение идет и в бездефектных нитевидных кристаллах кобальта (Разумовский, Фишман). Для выяснения факторов, стабилизирующих высокотемпературную [c.368]

Поскольку величина - L 2 пропорциональна интенсивности /гм второй гармоники, из последнего выражения нетрудно получить зависимость этой интенсивности от длины кристалла /. В соответствии с (8.92) интенсивность /щ должна быть такой, чтобы выполнялось равенство /м +/ги =/и(0). На рис. 8.10 в виде штриховых кривых приведены зависимости относительных величин (й/ (0) и /2 //(й(0) от ///вг при /вгАй = 10. Заметим, что вследствие большого фазового рассогласования во вторую гармонику из основных сигналов передается лишь очень небольшая доля мощности. С помощью (8.Й) нетрудно показать, что первый максимум величины [/2w//a (0) ] достигается при / =/с, где 1с (длина когерентности) определяется выражением (8.49). [c.513]

Зависимость интенсивности второй гармоники от интенсивности основной волны, как видно из этого выражения, является квадратичной. При А = 0 величина /г с ростом длины пути света в кристалле увеличивается по квадратичному закону. (Такой закон преобразования, конечно, имеет место при условии, что коэффициент преобразования мал.) Условие kk = 0 означает, что нелинейные волны поляризации и напряженности поля с частотами 2 oi распространяются с одинаковыми фазовыми скоростями, так что на всем пути фазовые соотношения между поляризацией и напряженностью поля сохраняются. При интенсивность второй гармоники в зависимости от г совершает периодические колебания (рис. 8.2). На пути длиной Lk = = п/А , называемом длиной когерентности фаз, она нарастает до максимума. Вследствие изменившихся фазовых соотношений между поляризацией и напряженностью поля при дальнейшем увеличении пути знак производной амплитуды по г меняется, так что энергия второй гармоники перекачивается обратно в основную волну. На длине пути 2Lk интенсивность второй гармоники падает вновь до нуля. Для сравнения на рис. 8.2 показано нарастание интенсивности (2/i oi)/2 при А = 0 (кривая 1). Это монотонно нарастающая пропорциональна 2 функ- [c.279]

АЛ = О н /(Afe) = 1. Это возможно только в средах, необладающих дисперсией. В реальных же средах фазовые скорости v( С и ДД fe) < 1. Более того, при распространении, световых волн в среде величина А ft постоянно меняется. Поэтому фазовые соотношения между исходной волной и ее гармоникой сохраняются только на некоторой длине, называемой когерентной [c.780]

В заключение отметим, что в научной литературе, посвященной нелинейной оптике, часто используются термины когерентный и некогерентный процессы взаимодействия излучения с веществом [7]. Термином когерентный называют процесс, происходящий в условиях фазового синхронизма на длине синхронизма (длине когерентности) (лекция 12). Термином некогерент-ный называют процесс, не требующий выполнения условия фазового синхронизма (лекция 10). Иногда используется и более детализированное определение, учитывающее характер возбуждающего излучения (когерентный или некогерентный) (лекции 1, 15) и совпадение или различие начального л коночного состояний кваптовой системы, между которыми происходит переход [c.143]

Для описания каналирования с помощью дифракционных явлений были сделаны различные попытки. Наблюдение аномального прохождения в направлениях плоскостей решетки напоминает эффект Боррмана. Но некоторые размышления показывают, что двухволновая динамическая теория, используемая обычно при обсуждении эффекта Боррмана даже для электронов, здесь совершенно непригодна. Для протонов длина волны составляет приблизительно 1/40 длины электронной волны с той же энергией. В то же время сила упругого взаимодействия с веществом, определяемая величиной <т = jt/A , будет приблизительно в 40 раз больше, и степень неупругого рассеяния относительно еще больше. Следовательно, в случае дифракции протонов толщина кристалла, в которой имеет место когерентная дифракция, составит десятки ангстрем, число одновременных отражений будет очень велико и сфера Эвальда будет почт плоской. При этих обстоятельствах приближение фазовой решетк с учетом поглощения должно быть достаточно точным, чтобы его применили к любому возможному наблюдению при дифракции протонов или более тяжелых ионов. [c.329]

Подавление ди акционных возмущений с помощью нарушения пространственной однородности или временной когерентности излучения. Дифракционные возмущения, возникающие в пучке вследствие интерференции дифрагированной и плоской волн, можнО устранить, вводя в пучок мелкомасштабные фазовые неоднородности, которые могут носить случайный или регулярный характер. Введение случайных фазовых неоднородностей, возможное, например, с помощью травленных в плавиковой кислоте стеклянных пластин, приводит к уширению угловой расходимости излучения до величины 0= (йр) , где р — характерный поперечный размер неоднородности. Подавление дифракции происходит за счет увеличения угловой расходимости, что ведет к уменьшению яркости излучения. Однако при использовании этого метода возможно восстановление высокой яркости при использовании эффектов ОВФ или усреднения (см. 4.3). Подавление дифракционно-интерференционных эффектов возможно не только при пространственном разупорядоче-нии пучка, но и при уменьшении степени его временной когерентности, характеризуемой длиной когерентности к=ст , где — время когерентности, связанное с шириной спектра излучения соотношением т =1/Ау. Для подавления дифракционных возмущений необходимо, чтобы длина когерентности была меньше длины развития дифракционных возмущений, следующей из формулы (4.25) [c.157]

Высокочувствительная установка может быть создана на основе эффекта внутрирезонаторного накопления разности фаз в поляризационно-когерентном лазере на красителях с поляризационным резонатором Майкельсона и последующей внерезонаторной интерференцией генерируемого излучения (рис. 3.9.8, б). Здесь (наряду с аналогичными на рис. 3.9.8,а обозначениями) через 4 обозначен поляризационный светоделитель — двухлучевая поляризационно разводящая призма типа Франка — Риттера. При многократных проходах излучения через резонатор будет происходить внутрилазерное накопление разности фаз между двумя ортогонально-поляризован-ными волнами, независимо распространяющимися каждая в своем плече интерферометра Майкельсона. Для наблюдения развернутой в спектр интерференционной картины вне резонатора перед входной щелью спектрального прибора под углом 45° по отношению к направлениям пропускания поляризационного светоделителя 4 устанавливается дополнительный поляризатор Р, сводящий в одну плоскость исходно ортогонально-поляризованные волны, в которой и происходит интерференция света. При этом эффективная длина исследуемого фазового объекта увеличивается в р раз, где р — число проходов излучения через лазерный резонатор. Следовательно, и чувствительность такой установки во столько же раз будет выше. [c.243]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...