Когерентная длина

Величину 2хо называют когерентной длиной. [c.303]

При выполнении условия волнового синхронизма (36.10), т. е. когда п(ы) =п (2(о), когерентная длина 2хо обращается в бесконечность. В этом случае переход энергии от исходной волны к ее второй гармонике особенно интенсивен. Обе волны распространяются с одинаковыми фазовыми скоростями и поэтому фазовое соотношение между ними сохраняется постоянным все время при их распространении. С этим, как и при всяком резонансе, связана эффективность обмена энергией между взаимодействующими волнами. Из (36.11) при р О получим [c.303]

Когерентная длина /ког в реальных условиях эксперимента не обращается в бесконечность, как этого следовало бы ожидать при выполнении условия синхронизма. Расходимость реальных световых пучков приводит к тому, что часть лучей отклоняется от направления синхронизма, даже если ось пучка точно направлена по этому направлению. [c.878]

Это характерное время, в течение которого возможный сдвиг фазы лежащих в пределах ширины линии излучения колебаний достигнет максимальной величины, принято называть временем когерентности. Длину, на которую за это время распространится излучение, называют длиной когерентности [c.58]

Указанное свойство света от любого источника связано с его временной когерентностью, которую можно качественно определить как интервал времени, в течение которого фаза волнового движения последовательно изменяется предсказуемым образом при прохождении фиксированной точки в пространстве чем больше этот интервал, тем выше степень временной когерентности. Длина волнового цуга, удов-летворяющего указанному требованию, представляет собой длину когерентности, которая равна произведению времени когерентности на скорость света. (При использовании термина длина когерентности следует помнить, что имеется в виду спектральная частота света, а не какое-то свойство его пространственного распределения.) [c.15]

Рис 1 11 Температурные зависимости коэффициента йзз и когерентной длины I33 ственно) для [c.33]

В этих выражениях К — константа для данного кристалла I = 1 (р) — длина пути в кристалле Ei — амплитуда основной волны, падающей на поляризатор, и 1,, — когерентная длина, соответствующая определяется отношением [c.372]

Таким образом, в этом случае вторая гармоника определяется простой осциллирующей функцией I и, следовательно, углом вращения ф. Интерференционная когерентная длина определяется выражением [c.373]

Если для регистрации голограммы вместо лазеров используются обычные источники света, область, на которой может возникнуть интерференция, ограничивается шириной спектральной линии. Когерентная длина L определяет размеры и глубину предмета или сцены, голограмму которой можно получить путем интерференции с плоской или сферической волной, формируемой с помощью зеркала, располагаемого иногда вблизи предмета ). [c.163]

Определим длину когерентности Lnn как расстояние, на котором разность фаз между двумя волнами составит л/2. Сравнивая выражения (89) и (87), получаем следующее значение когерентной длины [c.163]

Опорная волна при записи голограммы должна быть когерентна со светом, рассеянным всеми точками объекта. Для получения голограммы большого объекта необходимо излучение с высокой степенью временной и пространственной когерентности. Длина когерентности должна превосходить максимальную разность хода между опорной и предметными волнами, которая для трехмерного объекта практически совпадает с его размерами. Размеры области пространственной когерентности должны быть больше размеров голограммы. Одновременное выполнение этих условий возможно только при использовании лазерного излучения. Для получения четкой интерференционной картины при записи голограммы необходимо также обеспечить во время экспозиции неподвижность всех элементов с точностью до долей длины волны. [c.385]

Зависимость интенсивности второй гармоники от г показана на рис. 10.2. Интенсивность обращается в нуль при ( 2/2 — к)г=тл, где т — целое число. В таких точках вторичные волны частотой 2со, испущенные разными точками среды, гасят друг друга в результате интерференции. Так как 2/2 —й=[п(2со) —п(со)]со/с, то это условие можно записать в виде 2=2т/ ог, где расстояние Ьог = =(V4)/[n(2 o) —п(со)] называют когерентной длиной. На интервале от О до 4ог фазовые соотношения таковы, что энергия от исходной волны передается второй гармонике, а на интервале от 4ог до 2/ ог — возвращается в исходную волну. Этот процесс периодически повторяется по мере распространения исходной волны в нелинейной среде. [c.490]

Что называется когерентной длиной и каков ее физический смысл [c.493]

Из уравнения (3.21-6) видно, что коэффициент преобразования основной волны в гармонику может быть повышен путем увеличения фазовой когерентной длины, т. е. при уменьшении Ад. В этом случае принято говорить о согласовании фаз, поскольку при малых Ад относительная фаза волн напряженности поля и поляризации существенно не изменяется на большом отрезке пути с частотой 2/. Как следует из уравнения (3.21-4), величина Ад зависит от показателей преломления для частот / и 2/ и для различных направлений поляризации. Поэтому следует перейти к изучению их свойств. [c.170]

Следует отметить, что при этом процессе присутствующая в общих уравнениях [см. уравнение (1.32-22)] во множителе разность волновых чисел обращается в нуль таким образом, никакого ограничения фазовой когерентной длины 1к, как при генерации второй гармоники, здесь не возникает. [c.207]

Фазовая когерентная длина 169, 170, 214 Ферромагнетики 26 [c.240]

Из определения когерентной длины следует, что она есть то минимальное расстояние в диспергирующих средах, на котором происходит накопление нелинейных эффектов. Проведенные с кварцевой пластинкой опыты Терхьюна с сотрудниками (1962 г.) пока- [c.404]

В первых опытах по генерации второй гармоники в энергию второй гармоники превращалось около 10 энергии первичного излучения. Такая малая доля перехода энергии ко второй гармонике объясняется небольшой когерентной длиной 2za в кварце (22q 10 см). Для более интенсивного обмена энергией необходимо удовлетворить условию волнового синхронизма (оз) =n (2(u). Это равенство невозможно удовлетворить для изотропной среды в прозрачной области, так как показатель преломления (со) монотонно возрастает с ростом частоты. Условию п(ш) =/гД2ш) можно удовлетворить, если частота со взята в прозрачной области (область нормальной дисперсии), а 2со — в области сильного поглощения (область аномальной дисперсии) или наоборот. Но это невыгодно, так как одна из волн будет сильно поглощаться. [c.304]

Предпосылкой для при1меиеш1я уравнения (15) является суш ест-вование некоторой /-функции, в которой выделены эффекты-помехи измерительной аппаратуры и эффекты когерентной длины. [c.115]

Здесь N — число ядер-рассеивателей в единице объё ма, Ь — т. н. когерентная длина рассеяния нейтрона на закреплённом ядре. Длина рассеяния Ь связана с сечением упругого когерентного рассеяния медленных нейтронов соотношением [c.273]

Из формы спектра усиления, показанного на рис. 10.1, следует, что четырехволновое смешение возникает и в том случае, когда условие х = 0 в выражении (10.3.1) выполняется не строго. Величина допустимой расстройки волновых векторов зависит от длины световода L и когерентности длины L oh Предполагая, что материальный вклад А/сд, доминирует в (10.3.1), можно связать L oh с частотным сдвигом Ц,, используя выражения (10.2.26) и (10.3.6). В результате имеем [c.293]

Таблица 1.7 Нелинейно-оптические коэффициенты d ., когерентные длины кристаллов ККЬОз при комнатной температуре [71]

Из разделенных минимумов полос Мейкера, температурного изменения когерентной длины и интенсивности второй гармоники в работе [71] были получены температурные зависимости d и Z33 (рис. 1.11), из которых следует, что некритическое фазо- [c.33]

Коэффициенты йзз и d , которые были определены из интерференционных пиков Меркера, уменьшаются с повышением температуры, стремясь к нулю при температуре Кюри (рис. 6.30). Когерентные длины Z33 и также [c.272]

Когда показатели преломления на частотах со и 2со одинаковы, когерентная длина 4ог обращается в бесконечность. В этом случае на протяжении всего пути в нелинейной среде наблюдается переход энергии от исходной волны ко второй гармонике. Так происходит потому, что при n(2 u)=n( u), т. е. k2=2k, исходная волна, создающая нелинейную поляризованность среды на частоте 2со, и испускаемые средой на этой частоте вторичные волны распространяются с одинаковой фазовой скоростью и фазовые соотношения между ними всюду одинаковы. Вся нелинейная среда действует как объемная сфазированная решетка элементарных диполей с максимумом излучения в направлении распространения. Условие п(2со)=п(со) или e(2 u)=e( u) называется фазовым или пространственным синхронизмом исходной волны и ее второй гармоники. При его выполнении выражение (10.21) становится неопределенным. Чтобы раскрыть неопределенность при е(2со)=е(со), преобразуем в нем знаменатель e(2 u) —e( u)=n (2 u) —n ( u)=[n(2 u) + n( u)] [n(2 u) — [c.491]

Вследствие всегда суш,ествуюш,ей кривизны дисперсионной кривой d qldp Ф 0) значение А<7 = О не может быть достигнуто при рассеянии вперед, при котором, вообще говоря, могут получаться лишь значения фазовой когерентной длины 1к порядка Ю"" м. Они в большинстве случаев недостаточны для достижения наблюдаемого вынужденного антйстоксова излучения в направлении вперед. Если же при расчете не ограничиваться волнами, рассеянными вперед, и допустить произвольные углы между q.ifs) и q.ifb) или между q. A) и q.ifb), то требование бесконечно больших длин усиления приводит к общему соотношению [c.214]

Смотреть страницы где упоминается термин Когерентная длина : [c.404] [c.405] [c.844] [c.303] [c.305] [c.483] [c.670] [c.395] [c.664] [c.223] [c.314] [c.130] [c.294] [c.168] [c.33] [c.238] [c.367] [c.266] [c.490] [c.17] [c.169] [c.170] [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...