Отражение при нормальном угле падения

Отражение при нормальном угле падения 231 [c.654]

В УФ-диапазоне используются в основном вогнутые решетки [17]. Основной принцип здесь следующий — изображение источника, получающееся в результате дифракции излучения на вогнутой решетке, должно фокусироваться в точку окружности, которая является границей круга Роуланда, Диаметр этой окружности равен радиусу кривизны данной решетки, так что поверхность решетки касается круга Роуланда. Штрихи решетки расположены перпендикулярно плоскости круга, а входная щель располагается на границе круга Роуланда и параллельна штрихам решетки. На рис. 6.17 показан оптический путь лучей в спектрографе. Существуют два основных типа УФ-спектрометров спектрометр с нормальным падением для длин волн 300—2(Ю0 и спектрометр со скользящим падением для длин волн короче 300 А. Если угол падения меньше примерно 10°, то считается, что излучение падает нормально на решетку. Для разложения в спектр излучения с длиной волны короче 300 А используется схема со скользящим падением, поскольку в этом случае уменьшение коэффициента отражения материала решетки компенсируется общим возрастанием отражения при скользящих углах падения. Различные типы профилей решеток показаны на рис. 6.18. [c.440]

Как видим, амплитуда отраженной волны комплексна и по модулю равна единице. Известно, что в электродинамике и акустике такая ситуация соответствует полному внутреннему отражению, возникающему при определенных углах и определенных соотношениях между параметрами граничащих сред [81]. В нашей задаче отражение акустоэлектрической волны вследствие возникновения СПК имеет характер полного внутреннего отражения при любом угле падения (см. 6 гл. II). Исключение составляет нормальное падение (0 — я/2) и скольжение под углами 0 = я/4, Зя/4, когда сопутствующие поверхностные колебания не возникают и имеет место обычное отражение сдвиговых волн с jR = 1. [c.47]

Для того чтобы наиболее просто проиллюстрировать методику определения коэффициента отражения R, воспользуемся соотношениями, справедливыми при малых углах падения. Для нормального падения плоской волны из вакуума на поверхность диэлектрика было получено ю/-Еоо = п — 1)/(п + 1). Следовательно, для отражения от металла под углом ф, близким к нулю при замене п на п = п — inx находим соотношение [c.103]

Для уяснения физической сущности волн в пластинах рассмотрим процесс образования нормальных волн в жидком слое. Пусть на слой толщиной /г (рис. 1.3) падает извне под углом р плоская продольная волна. Линия AD показывает фронт падающей волны. В результате преломления на границе в слое возникает волна с фронтом СВ, распространяющаяся под углом а. и многократно отражающаяся в слое. При определенном угле падения фазы волны, отраженной от нижней поверхности, и прямой волны, идущей от верхней поверхности, совпадают, что и является условием возникновения нормальных волн. [c.15]

При уменьшении угла падения 9 появляется как отраженная, так и прошедшая сдвиговая волна. Однако если в первом полупространстве YAG) уже при небольшом отклонении от нормального падения отраженные сдвиговые волны уносят заметную часть энергии (сравнимую с энергией отраженной Р-волны), то подавляющ,ая часть ее в преломленных волнах уносится продольной волной. [c.68]

Традиционная схема измерения коэффициентов отражения и пропускания света пластинкой при нормальном падении включает источник света, монохроматор и фотоприемник. Большинство серийно выпускаемых спектрофотометров предназначено для регистрации спектров пропускания при нормальном падении. Выпускаются также приставки к спектрофотометрам для регистрации спектров зеркального или диффузного отражения света при разных углах падания (10-ь45°). Если измерения проводятся при ненулевом угле падения (угол отсчитывается от нормали к поверхности образца), схема содержит поляризатор (рис. 2.1). [c.25]

Таким образом, коэффициенты отражения и прохождения зависят от угла падения луча на границу раздела сред. При = О формулы (VII.39) и (VII.40) переходят в формулы (VII. 14)и (VII. 15), полученные для нормального падения. В общем же случае они отличаются множителями в виде косинусов угла падения и преломления. Поэтому условие прозрачности границы (р/= О, d = 1) при произвольном угле падения будет следующим [c.157]

Рассчитанные по формулам Френеля зависимости отношения амплитуд напряженности электрического поля отраженного и падающего света от угла падения для границы воздух—стекло приведены на рис. 3.4. В случае линейной поляризации в направлении, перпендикулярном плоскости падения, знак отношения ЕЬ/Ео всегда отрицателен, т. е. при любых углах падения колебания напряженностей электрического поля в отраженной и падающей волнах на границе раздела происходят в противофазе. Для поляризации в плоскости падения на рис. 3.4 приведен график отношения Е /Е, взятого для большей наглядности с противоположным знаком. Перемена знака сделана для того, чтобы при переходе к предельному случаю нормального падения выбор положительных направлений амплитуд отраженной и падающей волн стал одинаковым (ср. с рис. 3.3). [c.147]

При определенном угле падения Р волна, отраженная от нижней поверхности, совпадает по фазе с прямой волной, идущей от верхней поверхности. Это и есть условие возникновения нормальных волн. Угол а, при котором происходит такое явление, может быть найден из формулы [c.284]

Интенсивность света при зеркальном отражении. Мы не станем заниматься выводом формул для интенсивности отраженного света ). Используя поляроиды и предметное стекло микроскопа, вы легко проверите, что интенсивность компоненты, линейно-поляризованной в направлении, перпендикулярном плоскости падения, увеличивается при изменении угла падения от 0° (нормальное падение) до 90° (скользящее падение). При нормальном падении от одной поверхности отражается около 4% интенсивности падающего света и около 8% от покровного стекла микроскопа, имеющего две поверхности. При скользящем падении отражается практически 100% падающего света. Интенсивность компоненты, поляризованной в плоскости падения, при отражении от обеих поверхностей предметного стекла составляет около 8% при нормальном падении, уменьшается до нуля при угле Брюстера (56°) и затем постепенно возрастает до 100% при скользящем падении (см. домашний опыт 8.26). [c.374]

Опыт. Фазовые соотношения при зеркальном отражении света от стекла. Попытаемся проверить соотношения, показанные на рис. 8.8. Кроме предметов, использованных в опыте 8.25, нам нужен еще один поляроид, который мы поместим между источником света и лежащим на столе стеклом. Ось пропускания этого поляроида должна составлять угол 45° с горизонталью. (Совет. Удобно сделать так воткните угол поляроида в пластилин или просто замазку, положив ее на предметное стекло микроскопа, поверхность которого и будет отражающей поверхностью.) Будем смотреть на поверхность стекла так, чтобы видеть источник света через первый поляроид. Предположим, что ось пропускания поляроида направлена от направо вверх к налево вниз . Будем менять угол падения света (передвигая по столу стекло с поляроидом или лампу) и для каждого угла произведем с помощью второго поляроида анализ поляризации отраженного света. Вы обнаружите, что, когда угол падения близок к нулю (почти нормальное падение), отраженный свет поляризован в направлении от налево вверх к направо вниз . По мере перемещения стекла и приближения угла падения к углу Брюстера поляризация остается линейной, но ее направление поворачивается к горизонтальному. Оно становится горизонтальным при угле Брюстера и продолжает свой поворот при переходе от угла Брюстера к скользящему падению, приобретая направление от вниз налево к вверх направо . Таким образом, при переходе от нормального к скользяще.му падению направление поляризации поворачивается на 90 , как предсказывает рис. 8.8. (При нормальном падении условия отражения обеих компонент, вследствие симметрии, почти совпадают, и поэтому направление поляризации соответствует 45 . При скользящем падении обе компоненты отражаются почти полностью и опять находятся в равных условиях. Поэтому поляризация снова отвечает углу в 45°.) Интересно отметить, что поляризация при всех углах падения остается линейной. Это значит, что между компонентами поля, лежащими в плоскости падения и перпендикулярными к ней, нет других сдвигов фаз, кроме 0° и 180°. Таким образом, при отражении падающей волны импеданс оказывается чисто активным. Этого и следует ожидать при отражении от прозрачной поверхности. [c.400]

Миндлин использовал способ определения корней уравнений (2.32) и (2.33), который позволяет приближенно, но довольно подробно построить спектр нормальных волн, не прибегая к сложным численным расчетам. На фиг. 17 показан такой спектр для изгибных и продольных нормальных волн при СТ = 0,31. На фиг. 17 тонкие линии представляют невзаимодействующие сдвиговые волны (8У) и волны сжатия (В). Отдельные волновые движения аналогичны волнам 8Н в пластинке, которые мы рассматривали выше. Граничные условия на свободных поверхностях пластинки -связывают эти два типа упругого движения, за исключением случаев, соответствующих некоторым особым значениям уЬ и (оЬ/Г . Связь этих двух типов волнового движения на свободной поверхности, вдоль которой распространяется волна, выражается также в частичном превращении одного типа волнового движения в другой при отражении от свободной поверхности. Тот факт, что сдвиговые волны, поляризованные в плоскости, параллельной этой поверхности, при любых углах падения отражаются от нее в виде волн того же типа, является одним из способов выражения независимости волн 8Н от продольных и изгибных волн. Дисперсионные уравнения для невзаимодействующих [c.154]

Для уяснения физической сущности волн в пластинах рассмотрим образование нормальных волн в жидком слое. Пусть на слой толщиной Н (рис. 8) падает под. углом а плоская продольная волна. Линия АП — фронт падающей волны. В результате преломления на границе в слое возникает волна с фронтом СВ, распространяющаяся под углом у и претерпевающая многократные отражения в слое. При определенном угле падения а волна, отраженная от нижней поверхности, совпадает по фазе с прямой волной, идущей от верхней поверхности. Это и есть условие возникновения нормальных волн. Угол V при котором происходит такое явление, определяется соотношением [c.18]

Шероховатость поверхности отражателя ослабляет амплитуду зеркально-отраженного сигнала, когда величина неровностей превосходит Я/3. Нерегулярные неровности на поверхности плоского отражателя, размеры которых соизмеримы с длиной волны, вызывают равномерное рассеяние звука по всем направлениям с максимумом при нормальном падении. Регулярные неровности типа рисок вызывают появление добавочных максимумов, подобных наблюдаемым от дифракционной оптической решетки. Если неровности превосходят длину волны, то эффект зеркального отражения чувствуется слабо, эхо-сигнал сильно изменяется при вариации угла падения лучей и точки падения центрального луча. Модулируя частоту ультразвуковых колебаний, можно оценить степень неровности отражающей поверхности по соотношению амплитуд зеркально-отраженного и рассеянного сигналов. [c.146]

Пусть отражение происходит на границе раздела воздух—стекло с относительным показателем преломления 21 = 1,52. Соответствующие графики зависимости представлены на рис. 3.5 (кривая I — s-компонента, кривая // — естественный свет, кривая III — р-компонента). Как следует из рис. 3.5, наименьшее отражение происходит при ф = 0°, т. е. при нормальном падении света на границу раздела. С увеличением угла падения увеличивается интенсивность отраженного света. При Ф = 90°, т. е. при скольжении падающего света по границе раздела, 1 = / — свет целиком отражается. В отличие от кривых [c.52]

Итак, для отражения электромагнитной волны от оптически более плотной среды (по > ni) можно сделать следующие выводы если ф < фвр, то обе компоненты вектора Ej [т.е. (Ei)i и (El) II ] противоположны по фазе напряженности поля Е в падающей волне. Вспомним, что при решении частной задачи — отражении электромагнитной волны при нормальном падении на границу раздела — уже был получен исходный результат (см. 2.1). Теперь можно утверждать, что при отражении электромагнитной волны от оптически более плотной среды ( 2 > 1) происходит потеря полуволны (изменение на 71 фазы вектора Е в отраженной волне) не только при нормальном падении, но и при всех углах ср, меньших угла Брюстера. [c.91]

Таким образом, при углах падения, меньших угла Брюстера, фаза обеих компонент электрического вектора отраженной волны противоположна фазе падающей волны при е2>б1 и совпадает с фазой падающей волны при 82<еь В частности, это же имеет место и при нормальном падении. [c.21]

Однако вращение шара относительно вертикального диаметра проявляется при соударении шара с бортом бильярда или с другим шаром. В первом случае возникает трение о борт бильярда, отклоняющее шар вправо (если смотреть со стороны игрока) при боковом ударе справа, и влево — при ударе слева. Вследствие этого угол отражения (который в случае прямого удара равен углу падения) изменяется и притом так, что траектория отраженного шара оказывается повернутой относительно нормальной траектории (в направлении бокового вращения шара). Это явление знакомо всякому игроку в бильярд. Одновременно с силой трения возникает момент трения относительно вертикали, замедляющий вращение шара вокруг вертикального диаметра. Таким образом, по мере увеличения числа соударений шара его первоначальное боковое вращение все более и более замедляется, что также знакомо всякому игроку. [c.215]

ОТРАЖЕНИЕ АНДРЕЕВСКОЕ — отражение носителей заряда (электронов и дырок) в металле, находящемся в нормальном состоянии (JV), от границы со сверхпроводником (5) при этом происходит изменение знаков массы и заряда носителей превращение электрона в дырку или дырки в электрон. Ввиду сохранения энергия ef носителей и практически точного сохранения импульса р при о. а. происходит изменение направления вектора скорости v на противоположное. Вместо клас-сич. закона зеркального отражения угол падения равен углу отражения при О. а. отражённый носитель заряда движется точно назад (А. Ф. Андреев, 1964) [1, 2]. [c.503]

С середины 1970-х годов началась интенсивная разработка телескопов нормального падения с МСП-оптикой. В работе [44] приводятся данные исследований в рентгеновском диапазоне (Я = 6,76 нм) характеристик сферического зеркала диаметром 7,62 мм и радиусом сферы 10,48 м с МСП Ке— У/С (124 слоя, период 3,4 нм, коэффициент отражения 11 %). При внеосевом угле 1,5° полуширина максимума отражения составила 0,5", 50 % энергии содержалось в кружке диаметром 5". [c.207]

В табл. 7.1 приведены значения теоретической эффективности в максимуме 1-го порядка для оптимизированных решеток о различным профилем штриха, имеющих 600 штрихов/мм в золотое покрытие, на длине волны 10,9 нм [481. Сравнение показывает, что наибольшую эффективность имеет эшелетт, эффективности синусоидальной и ламинарной решеток почти одинаковы и примерно в два раза меньше, чем у эшелетта. С уменьшением длины волны вследствие зависимости коэффициентов отражения от угла скольжения это различие уменьшается. Для сравнения в правом столбце таблицы приведены значения эффективности аналогичных решеток в видимой области спектра при нормальном падении, где коэффициенты отражения можно считать равными 1. [c.270]

Подробный обзор приближенных методов решения задачи дифракции волн на эшелетте дан в 132]. Эти методы применимы для малых глубин канавок (метод Рэлея, метод малых возмуш,ений) либо при очень коротких длинах волн и условии, что направление распространения одной из гармоник поля близко к направлению луча, зеркально отраженного от грани зубца эшелетта (метод Бреховских, метод физической оптики). В строгой постановке задача дифракции волн на симметричном эшелетте с углом 90° при вершине зубца впервые рассмотрена в 1962 г. методом частичных областей, приемлемым лишь при нормальном падении первичной волны [44]. [c.142]

Отметим основные факторы, оказывающие влияние на формирование рассеянного остроугольным эшелеттом -поляризованного поля [111, 262]. При нормальном падении на симметричный эшелетт (см. рис. 77, 6) с заданным а < 90° в интервале 1 < х < 2 существуют дискретные точки X, для которых наблюдается явление полного отражения падающей энергии назад в передатчик. Для углов раскрыва эшелетта 53° < а с 90° существует только одна точка полного отражения, для более острых углов таких точек может быть две, три и более (рис. 104, 105). На рис. 105 штриховыми обозначены линии полного отражения на нулевой гармонике. Эти линии приближенно можно аппроксимировать отрезками прямых а = = 52,94 (х — 1) + 45 1,01 < х < 1,85 а = 37,5 (х — 1) + 20 1,01 < [c.155]

Численный анализ позволяет сделать вывод о предпочтительности густых решеток для использования в качестве поляризаторов сканирующих антенн. Действительно, густые решетки, не обладающие оптимальными характеристиками при нормальном падении, обеспечивают близкую к круговой поляризацию (г > 0,7) в широком секторе сканирования. Дело в том, что при нормальном падении Ьо Ф 1, Во =1 и г < 1. В связи с тем что с увеличением угла падения ф возрастает, а i Во 1 несильно падает, коэ ициент эллиптичности увеличивается. При дальнейшем возрастании ф наступает полное резонансное отражение Я-компоненты, и г стремительно падает до нуля. [c.207]

При нормальном падении волн на границу к — О, y.i — ко, И2 ikg, = gi = ко, а формулы (6.28), (6.29) переходят в соответствующие матрицы коэффициентов отражения изгибных волн в стержне (см. выше). Если следы падающих волн синусоидальны и к = ко sin ф, где q> — угол падения, то гк-компоиенты волнового вектора равны 1 = /сосо8ф и >С2 = (1 + ф) При падении па защемленную границу однородной волны с амплитудой 1 отражаются две волны — однородная и неоднородная. Модуль амплитуды однородной волны всегда равен единице / п =1, модуль амплитуды неоднородной волпы l/ 2il = = (1 + соз2ф) " при изменении угла падения от О до п/2 меняется от У2 до 0. При скользящем падении ф = я/2 в (6.28) имеем Rii = —1, i 2i = о и общее поле равно нулю во всей полуплоскости ж 0. Однако если под скользящим углом надает неоднородная волна ехр (г/сц /—то существуют обе отраженные волны и их амплитуды равны Дц = —2 и / 2i = К аналогичным выводам приводит исследование формулы (6.29). При падении на свободный край однородной волны под углом ф = п/2 отражается лишь однородная волна и результирующее иоле равно нулю. При падении неоднородной во-шны отражаются две волны с амплитудами / i2 = 2(2 — v)/v, Д22 = 1- [c.180]

Ф-лы (8) показывают, что при отражении волн от движущегося навстречу им зеркала частота i и величина I El I отражённого сигнала становятся больше, чем соответствующие величины а и Ед для падающей волны, а угол отражения i — меньше угла падения ,. При релятивистских скоростях движения зеркала, когда р 1 и 7 1, угол отражения j мал ( j нормальном падении волны на релятивистское зеркало значительно возрастает частота i = 4v2 g > шд и амплитуда i = = 4у 1Ед Ед отражённого сигнала. Таким способом можно преобразовать излучение в более КВ-диа-пазоеы с одноврем. увеличением мощности отражённого сигнала за счёт энергии движения зеркала. В качестве такого зеркала можно использовать пучок релятивистских электронов или плазму, движущиеся навстречу волне, для к-рых в системе покод е( )р( ) = [c.423]

Полное отражение при нормальном падении в случае Я-поляризации наблюдается при условии 2яб — п, п — О, I, Если внутри щели существует более одной распространяющейся волны, то кроме отмеченного тр и-виального случая полное отражение может наблюдаться и при других параметрах задачи. Например, при х = 1,47 2,62 (см. рис. 116, а) оно вызвано интерференцией волн внутри щелей. При узких щелях решетки вблизи точек скольжения аномалии такие же сильные, как и у полупрозрачных структур (решетка из прямоугольных брусьев с малыми щелями и решетка жалюзи с большими углами наклона лент 1з). К общим свойствам относится также и то, что сразу же за точкой возникновения новых распространяющихся волн в щелях часто существенно изменяется ход частотных зависимостей. Эти изменения обычно тем резче, чем шире щели структуры. Примером может служить гребенка с 9 =0,8 (рис. 116, а, х = 2,5). [c.168]

Следует заметить, что коэффициенты отражения зависят от угла падения волн меньший коэффициент отражения получается при иадении на отражающую поверхность под прямым углом. Он называется нормальным. В том случае, когда волны падают под всевозможными углами (рассеянная волна), коэффициент отражения (и поглощения) называют диффузным. [c.182]

Здесь I — нормальная к границе компонента вектора плотности потока мощности в падающей звуковой волне. Два последних соотношения имеют смысл соответственно только при вещественных значениях 0 и 0,. Когда продольная (поперечная) волна в нижней среде становится неоднородной, величина / (/,) обращается в нуль. Читатель может убедиться, используя формулы (4.42)-(4.46), что во всех случаях соблюдается закон сохранения энергии 1 = 1, + // + На рис. 4.5,а семейство кривых / изображает по Эрджину (см. [351]) зависимость модуля коэффициента отражения У от угла падения при р1/р = 3, Сц/с = 3 для трех случаев при с, 1/с, 1, равном 1,6 (кривая 7), 1,7 (кривая 2) и 1,8 (кривая 5). Кривые// на рис. 4.5/г и кривые III на рис. 4.5,6 для тех же случаев изображают соответственно зависимость (1111) и (/,//) . [c.99]

Из (11.4) следует, что при отражении от оптически более плотной среды (/ 1 < 2 Р) О при всех углах падения, а г,, < О при углах падения мепьших угла Брюстера. При отражении от оптически менее плотной среды п > п , а< р) отражение софазное за исключением случая падения света с параллельной поляризацией под углом больишм угла Брюстера (по меньшим предельного угла). Очевидно, что при нормальном падении на оптически более плотную среду фаза отраженной волны всегда сдвинута на я. [c.189]

При достаточно малых углах падения все отражённые и преломлённые волны представляют собой плоские волны, уносящие энергию падающего излучения от границы раздела. Однако, если скорость для к.-л. преломлённой волны больше скорости падающей волны, то для углов падения, больших т. н. критич. угла 0 = = ar sin( j/ p), нормальная компонента волнового вектора соответствующей преломлённой волны становится мнимой, а сама прошедшая волна превращается в неоднородную волну, бегущую вдоль поверхности раздела и экспоненциально убывающую в глубь среды 2. Однако падение волны на границу раздела под углом, большим критического 0 , может и не приводить к полному отражению, поскольку энергия падающего излучения может проникать во 2-ю среду в виде волн другой поляризации. [c.505]

Для отражения звуковой волны от бесконечной твёрдой пластины, погружённой в жидкость, характер отражения, описанный выше для жидкого слоя, в общих чертах сохранится. При переотражениях в пластине дополнительно к продольным будут также возбуждаться сдвиговые волны. Углы и 0(г, подк-рыми распространяются соответственно продольные и поперечные волны в пластине, связаны с углом падения законом Снелля. Угл. и частотная зависимости 1Л будут представлять собой, как и в случае отражения от жидкого слоя, системы чередующихся максимумов и минимумов. Полное пропускание через пластину возникает в том случае, когда падающее излучение возбуждает в ней одну из нормальных волн, представляющих собой вытекающие Лэмба волны. Резонансный характер О. з. от слоя или пластины стирается по мере того, как уменьшается отличие их акустич. свойств от свойств окружающей среды. Увеличение акустич. затухания в слое также приводит к сглаживанию зависимостей Л(9) и 1Л(/Й) . [c.508]

Наиболее простая ситуация возникает при падении распространя ющейся в более жестком материале (VAG) продольной Р-волны на границу раздела с более мягким материалом (плавленый кварц). В этом случае нет критических углов и кривые, описывающие распределение энергии по отдельным типам колебаний, обладают довольно высокой степенью гладкости (рис. 22). При нормальном падении (9 = 90°) соотношение между отраженной и прошедшей энергией полностью определяется соотношением волновых сопротивлений материалов В = (для выбранных материалов В [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...