Отражение при нормальном падении

Для случая нормального падения излучения на поверхность (ф = х = 0) после раскрытия неопределенности формула (1-64) приводит к значению отражательной способности (коэффициента отражения) при нормальном падении [c.43]

Зависимость коэффициента отражения при нормальном падении излучения г(ф = 0) от показателя преломления вещества п показана на [c.54]

Это излучение обладает следующими свойствами 1) не распространяется в вог духе 2) длина пробега фотона во всех веществах очень мала — она может быть менее 0,1 мкм, по крайней мере, не превышает нескольких микрометров 3) коэффициент отражения при нормальном падении для всех материалов также очень мал — от одной сотой до нескольких процентов. [c.3]

Коэффициент отражения скользящего луча определяется величиной 1т (1 —ео) 2, которая, вообще говоря, не связана с оптической плотностью вещества,т. е. с коэффициентом однократного отражения при нормальном падении. Величина Но (ф) оказывается значительной не для тех веществ, у которых велика поляризуемость I 1 — 8о I = т/б у , а для тех, которые имеют малое поглощение у/б < 1. В последнем случае из формулы (4.4) имеем [c.129]

На рис. 4.4 показана температурная зависимость коэффициента отражения при нормальном падении света (Л = 633 нм) на монокристаллы кремния и арсенида галлия. Увеличение коэффициента отражения [c.97]

Отсюда, умножая (3.24) на комплексно-сопряженную величину г е , находим коэффициент отражения при нормальном падении [c.163]

Для прозрачных диэлектриков величина обычно мала. Например, для видимой области (зеленая длина волны) при п = 1,52 величина Я — 0,04, т. е. 4 % от падающего на поверхность света идет в отраженную волну. Необходимо отметить, что значение коэффициента отражения при нормальном падении не зависит от направления распространения луча, т. е. от того, из какой среды (первой или второй) свет падает на границу раздела. Таким образом, при прохождении волны через стеклянную пластинку теряется 8 % энергии, т. е. коэффициент пропускания такой пластинки 7 = 92 %. [c.63]

В экспериментальных работах по отражению детонационных волн основное внимание уделялось отражению при нормальном падении волны на жесткую поверхность [1—3]. Отражение при падении под наклоном на преграду экспериментально не исследовалось. Мы попытались визуализировать отражение детонационных волн при произвольном падении на границу раздела и проверить основные положения, лежащие в основе теоретического рассмотрения этого процесса. В работе 14] излагается метод расчета отражения детонационных волн, аналогичный расчету для ударных волн. [c.157]

Отражение при нормальном падении на жесткую стенку является одним из случаев регулярного отражения. Развертка отражения детонационной волны приведена на рис. 6. Отраженная волна идет с постоянной скоростью. Бифуркации не наблюдалось. Отраженная волна прямая, доходит до стенок. [c.162]

Коэффициент отражения при нормальном падении определяется формулой [c.263]

Коэффициент отражения при нормальном падении можно получить с помощью обобщенной формулы Френеля [c.268]

Коэффициент отражения при нормальном падении R называется отражательной способностью [c.410]

В задаче о полном внутреннем отражении при нормальном падении волны на среду, занимающую полупространство 2 0, поле при г->оо должно исчезать, а поток энергии равняться нулю. Поэтому средний по высокой частоте полный поток энергии в такой задаче равен нулю. Если при этом величина является комплексной, то 5 ° О и поток неэлектромагнитного происхождения, связанный с учетом пространственной дисперсии, должен в точности компенсировать поток Ддя плазмы, как мы видели в п. 3.1, неэлектромагнитный поток энергии представляет собой просто поток кинетической энергии частиц. Для прозрачной среды (правильнее сказать, для распространяющихся в данной среде нормальных волн) дополнительный поток энергии определяется выражениями (3.15), (3.31) для 5 однако при комплексном к картина усложняется, и именно потому мы здесь не пользуемся обозначением 5 Вопрос о полном внутреннем отражении при учете пространственной дисперсии будет еще обсужден в пп. 10.5 и 10.6. [c.126]

Разумеется такого результата и нужно было ожидать, так как при отсутствии поглощения (8 — 0) и комплексном п волна должна полностью отражаться от среды (полное внутреннее отражение при нормальном падении такой случай осуществляется, например, в плазме см. [6]). [c.260]

На рпс. 20.8 дана зависимость коэффициента отражения при нормальном падении от величины / 7 при различных значениях 1 . [c.123]

Выражение для коэффициента отражения при нормальном падении волны на границу однородной среды и среды, где к (г) выражается формулой (22.5), имеет вид [c.130]

Вычислим отношение максимально возможной амплитуды незеркального отражения к амплитуде зеркального отражения при нормальном падении волны на абсолютно жесткую пластину [c.273]

Рис. 71. Коэффициенты отражения при нормальном падении от поверхности раздела воздух — раствор для системы метиловый спирт — анилин при 20 °С

Gpp- градиент Rpp в) в системе координат Rpp в), sin 6, а Rpp 0)- коэффициент отражения при нормальном падении. Запишем эти величины [c.20]

Если в среде с акустическим сопротивлением помещена пластинка толщиной й из материала с акустическим сопротивлением то коэффициент отражения при нормальном падении звуковой волны составляет, согласно Релею 116901, [c.21]

Пусть отражение происходит на границе раздела воздух—стекло с относительным показателем преломления 21 = 1,52. Соответствующие графики зависимости представлены на рис. 3.5 (кривая I — s-компонента, кривая // — естественный свет, кривая III — р-компонента). Как следует из рис. 3.5, наименьшее отражение происходит при ф = 0°, т. е. при нормальном падении света на границу раздела. С увеличением угла падения увеличивается интенсивность отраженного света. При Ф = 90°, т. е. при скольжении падающего света по границе раздела, 1 = / — свет целиком отражается. В отличие от кривых [c.52]

На границе воздух—стекло п = 1,54) R даже при нормальном падении света заметная часть падающей энергии теряется за счет отражения. [c.52]

Отсюда следуют окончательные выражения для амплитуд отраженной и прошедшей волн при нормальном падении волны на границу раздела [c.74]

Итак, для отражения электромагнитной волны от оптически более плотной среды (по > ni) можно сделать следующие выводы если ф < фвр, то обе компоненты вектора Ej [т.е. (Ei)i и (El) II ] противоположны по фазе напряженности поля Е в падающей волне. Вспомним, что при решении частной задачи — отражении электромагнитной волны при нормальном падении на границу раздела — уже был получен исходный результат (см. 2.1). Теперь можно утверждать, что при отражении электромагнитной волны от оптически более плотной среды ( 2 > 1) происходит потеря полуволны (изменение на 71 фазы вектора Е в отраженной волне) не только при нормальном падении, но и при всех углах ср, меньших угла Брюстера. [c.91]

Решение. Рассматриваем процесс в системе координат, в которой ударная волна покоится, а газ движется через нее в положительном направления оси х падающая звуковая волна распространяется в отрицательном направлении оси X. При нормальном падении (а потому и отражении) в отраженной энтропийной волне скорость = 0. Возмущение давления Sp = = -f где индекс (0) относится к падающей, а индекс (зв) — к отраженной звуковым волнам. Для скорости Sy.r = 6у имеем [c.479]

Равенство коэффициентов отражения Гх и гц при нормальном падении вполне понятно, так как в этом случае и Ец, и Е параллельны границе раздела и физически равноправны. Знаки и Гц по-прежнему выражают соотношение фаз отраженной и падающей волн. Для = 1,5 (стекло — воздух) находим [c.476]

Как пам уже известно, в оптическом диапазоне коэффициент отражения при нормальном падении луча для границы воздух — стекло равен примерно 0,04. Увеличение R при наклонном падении луча не является достаточным для получения резкой многолучевой иитерс )еренционной картины в проходящем свете. Коэффициент отражения, близкий к единице, можно получить и при почти нормальном падении света — путем нанесения соответствующих многослойных диэлектрических покрытий или частично прозрачного слоя металла. [c.103]

Оси. методы изготовления МСП — электронно-лучевое, магнетронное и лазерное напыления на подложку слоёв тяжёлых металлов (W/Re, Mo, Ni, Ru, Ti, Au) в сочетании со слоями лёгких элементов (С, В, Ве, Si). К 1993 макс, значения коэф. отражения при нормальном падении ( 70—80%) достигнуты в УМР-областн (К —- 13—20 нм) для структуры Мо — Si, изготовленной магнетронным напылением разрешающая способность таких систем составляет 10—20. Наиб, разрешение (200—300) достигнуто для структуры из 400—800 слоёв Ni—С с d 2 нм, напыляемой электронным пучком. Изменяя период структуры по мере напыления МСП, можно в нек-рых пределах управлять шириной [c.348]

Полное отражение при нормальном падении в случае Я-поляризации наблюдается при условии 2яб — п, п — О, I, Если внутри щели существует более одной распространяющейся волны, то кроме отмеченного тр и-виального случая полное отражение может наблюдаться и при других параметрах задачи. Например, при х = 1,47 2,62 (см. рис. 116, а) оно вызвано интерференцией волн внутри щелей. При узких щелях решетки вблизи точек скольжения аномалии такие же сильные, как и у полупрозрачных структур (решетка из прямоугольных брусьев с малыми щелями и решетка жалюзи с большими углами наклона лент 1з). К общим свойствам относится также и то, что сразу же за точкой возникновения новых распространяющихся волн в щелях часто существенно изменяется ход частотных зависимостей. Эти изменения обычно тем резче, чем шире щели структуры. Примером может служить гребенка с 9 =0,8 (рис. 116, а, х = 2,5). [c.168]

Какая минимальная толщина диэлектрика предотвратит отражения при нормальном падении и какой проводимостью должен в этом случае обладать диэлектрик [Поглощение электромагнитной волны, проходящей через материал с малыми потерями, т. е. с проводимостью a e soO), пропорционально ехр(—М) для толщины d здесь А = [XfXo/e eo.] [c.48]

Булох [10] обнаружил, что вид интерференционных полос может сильно изменяться при значительном увеличении коэффициента отражения R по сравнению с типичной для стекла величиной отражения при нормальном падении луча (4%). При приближении R к 100% полосы становятся уже, а интенсивность фона [c.369]

Оценим значение коэффициента отражения при нормальном падении из воздуха на поверхность стекла, для которого пг1п 1,5. Формула (18.7) показывает, что в этом случае рнорм = = 0,04, т. е. отражается примерно 4% падающей энергии и, следовательно, 96% проходит через стекло. [c.108]

Пример. Вычисление спекщ)а отражения диэлектрического зеркала. Вычислим спектр отражения при нормальном падении излучения на диэлектрическое зеркало, состоящее из 22 четвертьволновых пластинок на стеклянной подложке [структура стекло — (ВН) ]. Пусть в максимуме отражения = 660 нм, а диэлектрическими материалами с высоким и низким показателями преломления являются Т102 ( в 2,3) и 8102 соответственно. [c.197]

Кроме системы ретонационных волн в потоке, за детонационной волной в опытах по отражению были обнаружены еще две системы возмущений. Теплеровские снимки с ножом, расположенным под наклоном в 30° к оси трубы, выявили систему полос — шлейфов, параллельных оси трубы. Эти возмущения видны на рис. 2. На развертке отражения при нормальном падении (рис. 6) видны возмущения, которые прочерчивают расплывчатые полосы, параллельные детонационному фронту. [c.160]

Определить диэлектрическую проницаемость й-гелщину просветляющего покрытия на поверхности- плавленого. Квавда" для иалу-чения с длиной волны 0,63 мкм (излучение квантового генератора вд смеси неова и гелия), обеспечивающие равенство нулю, коэ ициента отражения при нормальном падении. [c.69]

Рис. 72. Отношение тех же коэффициентов отражения при нормальном падении для системы нитробензол — гек-сап вблизи критической точки [68] (Граосл-кр = 20,8°)-

Ниже показано, что основные оптические свойства метЕшлов могут быть рассмотрены в рамках развиваемой здесь феноменологической теории. Но прежде всего выясним специфичность этой задачи. Большинство металлов, как известно, характеризуется высоким коэффициентом отражения. Кроме того, даже в тонком слое металла излучение очень сильно поглощается. Опыт показывает также, что при отражении электромагнитной волны от металлической поверхности наблюдается эллиптическая поляризация излучения, отсутствующая лишь при нормальном падении. [c.100]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...