Скорость возмущения малых возмущений

Скорость распространения малых возмущений называется скоростью звука в покоящемся газе. В движущемся газе скоростью звука называют величину а = l/dp/dp. Она в общем случае величина переменная, зависящая и от координат точки пространства, и от времени. Как показывают более детальные исследования, со скоростью звука распространяются любые малые возмущения. Конечные возмущения распространяются со скоростями, большими скорости звука. Такие возмущения обычно называют ударными волнами. [c.567]

Конечная величина скорости распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность непрерывного перехода потоком жидкости через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого физически очевидна. В самом деле, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости нужно уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление на выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Но уменьшение давления передается по текущей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При малых скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текущей жидкости внутрь канала и приводит к перераспределению давления внутри канала, а именно, к увеличению градиента давления, в результате чего скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. Однако, если скорость жидкости во входном сечении канала достигла значения скорости распространения слабых волн, то уменьшение давления вследствие того, что оно распространяется с той же скоростью, с какой вытекает жидкость, не будет больше передаваться внутрь канала и вызывать увеличение скорости после этого как бы ни изменялось давление на выходе из канала, оно не приведет к изменению давления в потоке жидкости и к увеличению скорости истечения. [c.301]

И.2. РАЗЛИЧНЫЕ ФОРМЫ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ. СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАЛЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ В ГАЗЕ [c.412]

Следовательно, для газов скорость звука или скорость распространения малых возмущений [c.414]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАЛЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ В ГАЗЕ [c.434]

Рис. 205. Схема к определению скорости распространения малых возмущений

Следовательно, для газов скорость звука или скорость распространения малых возмущений выражается формулой [c.437]

Имея в виду уравнение (V.25), окончательно получим выражение для скорости распространения малых возмущений в капельных жидкостях [c.123]

Подставив значение АУ из формулы (V.24), окончательно получим выражение для скорости распространения малых возмущений в деформируемом трубопроводе в виде [c.124]

Подставив полученное выражение в формулу (V.29), будем иметь скорость распространения малых возмущений в трубе при наличии деформации труб [c.125]

Если подставить значение модуля для стали (Е — 20,6 х X 10 Н/м ) и взять скорость звука в воде 1430 м/с, то скорость распространения малых возмущений будет [c.126]

В термодинамике потока фундаментальное значение имеет понятие скорости распространения малых возмущений или слабых волн. [c.319]

Реально вопрос о равновесности и обратимости процесса решают путем сравнения скорости распространения возмущений в термодинамической системе со скоростью изменения ее состояния. Например, сравнивают скорость движения поршня, сжимающего газ, со скоростью распространения малых возмущений в газе, равной, как известно, скорости звука чем меньше первая скорость по сравнению со второй, тем ближе процесс сжатия к равновесному, обратимому. [c.47]

Давление в выходном сечении суживающегося сопла Рг в общем случае может не совпадать с давлением среды рср. в которую истекает газ. Последнее объясняется тем, что в выходном сечении сопла может установиться скорость, равная скорости звука в данном газе (т. е. скорость распространения малых возмущений). Скорость потока газа, равную местной скорости звука в данном газе, называют критической скоростью Шкр, а параметры газа в сечении сопла, где установилась критическая скорость, называют критическими. [c.228]

СИИ, среде. Примером малых возмущений являются распространяющиеся в среде звуковые волны, состоящие из чередующихся сгущений и. разрежений, периодически возникающих в каждой точке среды, через которую проходит звуковая волна. Скорость распространения малых возмущений одинакова со скоростью распространения звуковых воли и называется скоростью звука. [c.86]

Для рассмотрения не только потенциального, но и вихревых течений в целях определения скорости распространения малых возмущений следовало применить другой метод определения этой скорости, не ограниченной рамками потенциального течения. Такой метод дает излагаемая ниже теория бесконечно малых волн изменения толщины вращающегося слоя. [c.67]

Если считать, что скорость распространения малых возмущений в насыщенном паре подчиняется той же закономерности, что и в среде гомогенной а = ]/ (ф/ф) , то критическая скорость должна совпадать с местной адиабатной скоростью звука. [c.70]

Широкое применение двухфазных сред в современной технике в химической технологии, в криогенной технике, в газо- и нефтедобыче, в трубопроводном транспорте, в металлургии, в ракетной технике и энергетике (в том числе ядерной) — поставило задачу создания газодинамики таких сред. В газодинамике одним из определяющих понятий является понятие о скорости распространения малых возмущений. На знании скорости звука базируется определение важнейшего критерия газодинамического подобия числа Маха. Поскольку газожидкостная среда характеризуется весьма малой скоростью звука, сопоставимой со скоростями движения газожидкостных потоков в каналах различной геометрии, то значения скорости звука в изучении этих потоков возрастают по сравнению с однофазными потоками. Нередко движение газожидкостных потоков сопровождается нестационарными явлениями, характеризующимися возникновением пульсаций давления, плотности, скорости, температур обеих фаз. Чаще всего эти явления, связанные, например, с возникновением гидравлических ударов, с вибрациями трубопроводов и другого оборудования, нарушением режима циркуляции (опрокидывание циркуляции) и теплообмена, недопустимы или нежелательны. В других случая , возникновение двухфазных течений интенсифицирует теплообмен, повышает эффективность работы некоторых элементов энергетического оборудования и их экономичность. [c.31]

Предложенное выше выражение (3.17) позволяет определять скорость распространения малых возмущений и таким образом устанавливает связь между элементарными изменениями плотности и давления в 58 [c.58]

Таким образом, в двухфазном потоке давление, отличное от противодавления, устанавливается при множестве значений скорости звука и только при одном из них оно становится от противодавления независимым. Как показано в [55], в однородном двухфазном потоке это происходит при такой скорости распространения малых возмущений, в волне которых не успевает произойти фазовый переход. При этом 162 [c.162]

Отсюда следует, что скорость распространения малых возмущений (скорость звука в среде) определяется соотношением [c.275]

Для определения скорости распространения малых возмущений в упругой среде — адиабатической скорости [c.14]

Скорость распространения малых возмущений (скорость звука) играет важнейшую роль в механике газа. Хорошо известно, что законы движения газа суш,ественно различны в зависимости от того, в каком соотношении находятся скорость движения газа и скорость распространения звука. [c.78]

Различают скорости распространения возмущений бесконечно малой и конечной интенсивности. Скорость распространения малых возмущений (скорость звука) зависит от закона, связывающего изменение давления с изменением плотности, т. е. от процесса сжатия (разрежения) газа. Лапласом было показано, что эта взаимосвязь для гомогенной среды подчиняется закону изоэнтропы [c.79]

При отсутствии второй фазы уравнение для квадрата скорости распространения малых возмущений упростится до известного выражения [c.123]

Наконец, в однофазном потоке момент наступления кризиса движения связывается с достижением потоком скорости, равной в критическом сечении локальной скорости звука. В зависимости от структуры двухфазной смеси и степени завершенности обменных процессов за время распространения звуковой волны скорость волны может меняться в широком диапазоне значений при одних и тех же параметрах смеси. Минимальное значение скорости звука отвечает нижней границе дисперсии звука и связывается с понятием термодинамической (точнее был бы термин термодинамически равновесной) скорости звука (рис. 2, кривая 1). Такой скорость распространения малых возмущений может быть только при условии, что за время распространения волны возмущения успевают произойти все обменные процессы между фазами мас-сообмен (фазовый переход), теплообмен и обмен количеством [c.170]

Рассмотрим двухфазную среду вдали от критической точки при малых степенях влажности. Тогда пар будет являться определяющей фазой (в том смысле, что большинство физических процессов скорость распространения малых возмущений, расход среды, распределение давления и т. д.— будут в существе щой мере зависеть от параметров и свойств паровой фазы, а не от параметров жидкости). В этом случае степень неравновесности процесса расширения среды целесообразно представить как отношение [c.11]

Для одномерного нестационарного двимсения можно ввести характеристики как линии в плоскости х, t, угловой коэффициент которых dx/dt равен скорости распространения малых возмущений относительно неподвижной системы координат. Возмущения, распространяющиеся относительно газа со скоростью звука в полол ительном или отрицательном направлении оси х, перемещаются относительно неподвижной системы со скоростью v -f- с или V — с. Соответственно дифференциальные уравнения двух семейств характеристик, которые мы будем условно называть характеристиками С+ и С , гласят [c.542]

Каждое из этих двух движений, взятое по отдельности, характеризует движение простой волны, а совокупность их (98) или, что то же самое, (96)—наложение двух двилсущихся навстречу друг другу волн с равными по абсолютной величине скоростями ао каждая ). Контуры этих волн определяются видом функций fi(ii) и /2(12) в частности, волны могут быть синусоидальными, описывающими колебательный процесс возмущений скорости, плотности или давления в газе. К таким процессам относится распространение звука в газе с характерной для него последовательностью повышений и понижений давления в данной точке. В связи с этим принято скорость распространения малых возмущений в среде коротко называть скоростью звука. Процессами распространения звуковых волн за- [c.152]

Конечная скорость распространения малых возмущений (т. е. слабых волн) обусловливает невозможность перехода скорости потока через скорость распространения слабых волн без создания особых условий течения. Причина этого явления физически очевидна. Действительно, так как движущей силой в потоке жидкости является давление, то для увеличения скорости жидкости необходимо уменьшить (при заданном начальном давлении на входе в канал) давление па выходе из канала (т. е. в пространстве, куда вытекает из канала жидкость). Однако уменьшение давления передается по текуи1,ей жидкости со скоростью распространения слабых волн. При маль[х скоростях жидкости уменьшение давления на выходе из канала передается по текуш,ей жидкости внутрь канала и обусловливает перераспределение давления внутри канала, а именно, увеличение градиента давления. В результате скорость жидкости в каждом сечении канала увеличивается. [c.325]

В сжимаемых средах возмущения распространяются с конечной скоростью, причем малые возмущения распространяются со скоростью звука а = (dp/dp)p=p,. Выше (см. гл. VII т. 1) было показано, что в сжимаемых средах скорость распространения конечных возмущений (скачков) больше соответствующей скорости звука а = У(др1д ) , но тоже конечна. Возмущения, посланные из точки г = О, доходят до некоторой точки г фО только через определенное время. Поэтому решения вида (17.5) называются запаздывающими потенциалами. [c.216]

Сопоставление величины скорости потока w с местной скоростью звука а, рассчитываемой с использованием неравновесного значения объемного иаросодержания, показывает, что при 2=22 мм ш=а и в дальнейшем ш>а. Однако это неравенство будет справедливо только для определенных значений Р = Рвред, где происходит переход от пузырьковой к парокапельной структуре, после чего в области непрерывной паровой фазы, несущей капли, скорость звука превысит величину W. Это обстоятельство связано с тем, что при достаточно крупных каплях процессы обмена между фазами происходят неравновесно, так что скорость распределения малых возмущений близка в такой среде к скорости в чисто паровой фазе (верхняя граница дисперсии скорости звука). [c.272]

Эта зависимость одинаково хорошо описывает экспериментапьные данные скорости распространения малых возмущений в пароводяной газожидкостной смеси и газовзвеси при (1 - j3) ->0 и отсутствии скольжения между фазами в волне возмущения, т.е. на нижней границе дисперсии звука, когда обмен количеством движения между фазами полностью завершен. Для скорости распространения волны возмущения в однородной двухфазной смеси, в которой из всех обменных процессов за время распространена волны успевает завершиться лишь процесс обмена количеством движения между фазами, в [55] предложено использовать обычное выражение для скорости звука в сплошной среде с любой степенью сжимаемости [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...