Скорость возмущения при обтекании тонкого профиля дозвуковым потоко

Таким образом, линеаризованному потоку сжимаемого газа, обтекающему тонкий профиль, соответствует поток несжимаемой жидкости, имеющий тот же потенциал скоростей, но обтекающий профиль, толщина которого, как и угол атаки, больше в]/" 1—М раз. Физически это объясняется тем, что с ростом числа Моо дозвукового обтекания свойство сжимаемости среды приводит к более сильному увеличению местных скоростей возмущения, вызванных присутствием тонкого тела, причем [c.539]

Физически это объясняется те.м, что с увеличением числа М дозвукового обтекания свойство сжимаемости среды приводит к более сильному увеличению местных скоростей возмущения, вызванных присутствием тонкого тела, причем это увеличение пропорционально 1/1/1 — М . Такое явление обусловлено тем, что в сжимаемом газе при увеличении местных скоростей в струйках около тела уменьшение давления вызывает уменьшение плотности, а это, в свою очередь, вследствие постоянства местного расхода в струйках, равного расходу р, Усс в невозмущенном потоке перед телом, должно быть компенсировано более значительным возрастанием местной скорости, чем в сжимаемом потоке при прочих равных условиях. Это возрастание скоростей возмущения в сжимаемом потоке компенсируется увеличением толщины и угла атаки того же профиля, но обтекаемого потоком несжимаемой жидкости. [c.178]

Метод малых возмущений Этот метод, позволяющий приближенно оценить влияние сжимаемости в плоском дозвуковом течении газа, основан на предположении, что отклонение скорости возмущенного течения от скорости невозмущенного потока настолько мало, что степенями указанного отклонения выше первой можно пренебречь, Метод дает удовлетворительные результаты при расчете обтекания тонких слабо изогнутых профилей, расположенных над небольшими углами атаки, а также при исследовании потока в каналах малой кривизны. [c.129]

Пренебрегая в уравнении (34) малыми величинами выше первого порядка и считая, что М настолько отличается от единицы, что разность (1 — М ) не является малой величиной, т. е. (1 — М1) ы /гг , приходим к следующему приближенному уравнению для скорости возмущения при обтекании тонкого профиля дозвуковым потоком газа при докритпческих скоростях [c.32]

В двух работах (относящихся к 1956 г.) М. Д. Хаскинд, рассматривая решетку пластин с выносом, а также произвольную систему отрезков одной прямой, использует метод решения, развитый им ранее в задаче о колебании тонкого одиночного профиля в дозвуковом потоке газа (1947). Амплитудные значения комплексного потенциала возмущения разбиваются на две части ш (z) = Wq (z) + (z) wq (z) определяет бесциркуляционное обтекание решетки с заданной нормальной скоростью а (z) соответ- ствует решению однородной задачи циркуляционного обтекания неподвижной решетки в присутствии свободных вихрей. Для того чтобы найти z i(z),4T0 представляет основную трудность, вводится аналитическая функция [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...