Амплитудная функция размытия

В 1, п. Г мы видели [формула (7,1.39)], что если система формирования изображения описывается амплитудной функцией размытия К(и,и-, , л), представляющей амплитуду поля в точке с координатами (и,V) изображения, которое возникает от объекта, описываемого б-образной амплитудой в точке (1,11), то взаимные интенсивности объекта и изображения связаны между собой соотношением + 00 [c.295]

Условия 1 и 2 легко выполняются при подходящем выборе масштабов и направления осей координат объекта. Требованию 3 удовлетворить значительно труднее. Можно показать, что эти фазовые множители не входят в амплитудную функцию размытия двухлинзовой телецентрической системы изображения [7.11], Кроме того, фазовый множитель, зависящий от (Е + Л ), может быть исключен путем соответствующего выбора освещающей оптики [7.12], Оба фазовых множителя могут быть исключены, если перед плоскостями объекта и изображения поместить собирающие линзы с надлежащими фокусными расстояниями. Или же фазовые множители величин К и К могут компенсировать друг друга в пределах интересующих нас расстояний при наличии когерентности в пределах малых площадей в плоскостях объекта и изображения. [c.296]

Ho, поскольку a/ — двумерный фурье-образ функции К, а в силу формулы (7,1,38) функция К связана с двумерным фурье-образом функции зрачка Р, должно существовать более прямое соотношение между Ж и Р. И действительно, если условия 1—3 для пространственно-инвариантного случая выполняются, то амплитудная функция размытия К( — , — т ) принимает вид [формула (7,1.38)] [c.297]

Однако практически во всех случаях, представляющих интерес, амплитудная функция размытия К имеет ширину в плоскости (I, т]), намного меньшую, чем ширина объекта. Следовательно, если А или Ат] превышает ширину К, то подынтегральное выражение становится очень малым, поскольку [c.305]

Вывод таков система будет вести себя приближенно как полностью когерентная, если некогерентный источник света настолько мал, что площадь когерентности на объекте значительно больше площади, отвечающей амплитудной функции размытия в плоскости объекта. Другими словами, мы требуем, чтобы угловой размер источника, видимый с объекта, был значительно меньше углового размера входного зрачка изображающей оптики. [c.305]

Амплитудная функция размытия К следующим образом выражается через комплексную функцию зрачка Р [c.308]

Чтобы обеспечить аналогию между этим новым сценарием и дифракцией, на рис. 4.7, а представлены прямоугольная функция и преобразование от нее, обозначенные теперь в соответствии с новой переменной. Однако, как мы уже знаем, основная компонента прямоугольной функции не периодическая (т.е. нулевой частоты) с постоянной амплитудой, вследствие чего функция полностью положительна. Более подходящим примером для рассмотрения световых волн является пара преобразований на рис. 4,7,6. Здесь показана чистая синусоидальная волна с частотой Vi, представленная в виде цуга конечной продолжительности и длины. Она имеет амплитудно-частотное распределение, размытое около V] так, что суммирование дает группу волн (или волновой пакет), которая представляет собой профиль в пределах цуга, но суммарная амплитуда равна нулю с любой стороны от него. Если цуг длинный, то частотное размытие невелико и наоборот, т. е. взаимосвязь здесь такая же, как в случае с парой пространственного преобразования Фурье. Строго говоря, монохроматический свет предполагает наличие цугов бесконечной длины, но это условие физически не выполнимо, поскольку свет излучается атомами дискретно, в виде фотонов в результате все спектральные линии имеют конечную ширину. Если на рис, 4.7, б ширина частотного распределения взята в основном в пределах Vi + 5v, то мы имеем [c.77]

Другой класс систем освещения в упрощенном виде показан на рис. 7.8,6. В этом случае источник эффективно отображается на бесконечное расстояние от объекта. Вследствие этого неоднородности распределения яркости источника не отображаются на объекте и тем самым достигается высокая однородность поля освещения. Этот общий класс системы изображения при использовании в микроскопе создает так называемое кёлеровское освеи1,ение [7.2, 10.5.2 7.9]. Из свойств преобразования Фурье для тонкой собирательной линзы следует, что амплитудная функция размытия для простой системы, показанной на рис. 7.8,6, имеет вид [c.290]

Условия, при которых можно предполагать пространственную инвариантность амплитудной функции размытия К, нетривиальны и далеко не всегда выполняются. Например, функция рдзмытия К в формуле (7,1,38) далека от пространственно-инвариантной в том виде, в каком она там представлена. Вообще говоря, для того чтобы можно было сделать предположение о пространственной инвариантности, должны выполняться следующие условия, [c.296]

Амплитудная функция размытия К не должна содержать изменяющихся в пространстве фазовых множителей, таких как множители ехр /(я/Хго) (1 Л ) и ехрЦ n/Kz ) u + v )) в формуле (7,1,38), [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...