Оптическая ширина полосы

Для истинно теплового излучения оптическая ширина полосы — порядка 10 Гц или более, тогда как электрическая ширина полосы фотоприемников и схемы редко бывает больше 10 Гц. Следовательно, условие Av б хорошо выполняется. [c.262]

Существует и ряд других причин, по которым интерферометр интенсивностей представляет ценность, несмотря на его сравнительно низкую чувствительность. Во-первых, длины путей в двух плечах такого интерферометра требуется уравнивать только с точностью до доли с)В, где с — скорость света, а В — электрическая ширина полосы электронного устройства, обрабатывающего сигнал фотоприемника. В случае же амплитудного интерферометра необходимо уравнивать длины путей с точностью до доли /Av, где Av — оптическая ширина полосы интерферометра. Разница между электрической и оптической ширинами полос вполне может составлять несколько порядков величины. Следовательно, требования к точности юстировки в случае интерферометра интенсивностей существенно снижаются. [c.481]

Это выражение, полученное из уравнения Планка, связывает спектральную яркость L K, Т) черного тела при температуре Т (здесь подразумевается Tes) со спектральной яркостью черного тела при точке золота L X, T u). При применении формулы (7.68) для практических измерений возникает вопрос, как обходиться с конечной шириной полосы АХ, которая для оптического пирометра с исчезающей нитью составляет примерно 0 нм, а для фотоэлектрического пирометра может составлять примерно от 1 до 10 нм. [c.369]

Специальные требования предъявляют к объекту исследования. Промышленные заготовки, в которых необходимо определять остаточные напряжения, предварительно разрезают на прямоугольные образцы. Оптимальные размеры пластин выбирают экспериментально в зависимости от уровня остаточных напряжений. При этом учитывают следующие требования соотношение ширины и длины Ь / не должно превышать 1 3 необходимо получение наибольшего числа оптически разрешимых полос и обеспечение максимального количества образцов, вырезанных из одной заготовки. [c.118]

Технический метод интерференции основан на оптическом явлении — интерференции света. Если на хорошо обработанную металлическую плоскость детали I наложить плоскую стеклянную пластинку 2 (рис. 70, а) таким образом, чтобы между плоскостью пластинки и контролируемой поверхностью образовался небольшой воздушный клин, то на контролируемой поверхности появятся цветные радужные полосы, называемые интерференционными. Интерференционные полосы располагаются на равных друг от друга расстояниях. Расстояние между полосами одного и того же цвета принято называть шириной полосы. Интерференционные полосы располагаются только в тех местах, в которых толщина воздушного клина равна вполне определенной величине. Эта величина зависит от источника света, при котором наблюдают интерференционную картину. Если наблюдение интерференционных [c.161]

Рассмотрим схему акустооптического спектр-анализатора (рис. 10.15) в случае, когда акустическая волна состоит из многих частотных составляющих. Согласно (10.4.1), каждая частотная составляющая звуковой волны будет приводить к отклонению светового пучка в определенном направлении. Поэтому дифрагированный свет представляет собой некоторое угловое распределение. Если использовать линзу, то в ее фокальной плоскости каждому направлению дифракции светового пучка будет соответствовать определенное пятно. Поскольку эффективность дифракции на каждой частотной составляющей звука пропорциональна ее мощности, распределение оптической энергии в фокальной плоскости пропорционально энергетическому спектру звукового ВЧ-сигнала. Интенсивность оптического излучения в фокальной плоскости обычно измеряется с помощью линейки фотодетекторов. Поскольку работа акустооптического спектр-анализатора основана на одновременном отклонении лазерного пучка во многих направлениях, такие его характеристики, как ширина полосы ВЧ-сигнала и число разрешимых элементов, аналогичны характеристикам дефлекторов пучка. [c.429]

Одним из ключевых элементов современных фемтосекундных лазерных систем являются оптические усилители. Их пригодность в фемтосекундном диапазоне длительностей определяется в первую очередь шириной полосы усиления Av. Предельная длительность усиливаемого импульса не может превышать поэтому практическое применение [c.266]

К другим примерам, в которых выборка используется как основной процесс, можно отнести электрооптические сканирующие системы [2, 4]. В этом случае входная информация на фотопленке имеет дополнительное ограничение по частоте благодаря апертуре дифракционно-ограниченной оптической сканирующей системы. Интервал выборки в пространственной области обратно пропорционален ширине полосы частот системы (как и в случае линзы с квадратной апертурой) [c.81]

Временная и пространственная когерентность лазерного источника, используемого для записи голограммы и восстановления с нее изображения, определяет не только свойства полученной голограммы, но также то, насколько сложной будет конфигурация оптической системы, применяемой для записи голограммы. Временная когерентность связана с конечной шириной полосы частот излучения источника, а пространственная когерентность — с его конечной протяженностью в пространстве. В газовом лазере временная когерентность определяется временными (или продольными) и пространственными (или поперечными) модами лазерного резонатора. Самая высокая степень как пространственной, так и временной когерентности получается в режиме одномодовой генерации. В 2.3 приведены точные математические определения временной и пространственной когерентности источников света и их влияние на процессы записи голограмм и восстановления с них изображения. [c.287]

Это можно уточнить, если использовать теорему интерполяции гл. 2, 7 полоса пространственных частот, пропущенных оптическим прибором, ограничена в результате изображение будет полностью известно, если будет известна освещенность в конечном числе точек, надлежащим образом выбранных. Предположим, например, что прибор -обладает квадратным зрачком, сторона которого видна из центра плоскости изображений под углом 2 а (фиг. 97) пропущенные пространственные частоты не будут превышать по модулю предельную величину 2 а Д, и общая ширина полосы пропускания будет равна 4 а 1%. Теорема интерполяции, распространенная на случай двух измерений, позволяет показать, что изображение будет полностью известно, если известны значения освещенности /[у, z ) в точках, расположенных в узлах (вершинах) квадратиков со стороной Я/4а (см. фиг. 97). Иначе говоря, функция 1 у, z ) зависит от конечного числа параметров. На единице поверхности в плоскости у, z достаточно знать значение освещенности в точках, число которых равно Л =16а /Я . Можно показать, что в случае когерентного [c.211]

Книга представляет собой руководство по экспериментальным методам оптической квантовой электроники. В ней подробно излагаются методы исследования лазеров (оптических квантовых генераторов) и определения их важнейших параметров энергии и мощности излучения, усиления, длины волны, ширины полосы, временной когерентности, стабильности частоты, шумов и коэффициента модуляции. [c.4]

Можно выбрать значение tp таким, чтобы при полных потерях в резонаторе, равных 17о, оно составляло 30 мксек и, следовательно, для воспроизведения формы импульса без искажений полоса пропускания системы регистрации должна обладать неравномерностью характеристики, не превышающей 1% в полосе 50 кгц. Необходимая ширина полосы фотоприемника и связанных с ним схем возрастает при уменьшении полных оптических потерь, так как при этом уменьшается длительность импульса tp. Система, предназначенная для измерения потерь, меньших 0,1 7о, должна обладать полосой 1 Мгц с неравномерностью характеристики в указанной полосе частот, составляющей 1%. [c.313]

Ширина полосы газового лазерного усилителя равна ширине неоднородно уширенной спектральной линии [14]. В газах оптические линии обладают допплеровским уширением, которое велико по сравнению с естественной шириной линии [15]. Форма линии приблизительно гауссова с шириной на уровне половинной мощности [c.458]

Электронными фильтрами можно значительно сильнее уменьшить ширину полосы приемника, чем имеющимися оптическими фильтрами. Возможна непосредственная электронная обработка сигнала. Другая особенность оптического гетеродина заключается в его способности ограничивать угловое поле зрения приемника. Это следует из того, что относительная фаза между волнами сигнала и гетеродина воспроизводится в токе фотоприемника. Если фазовые фронты обоих волн не параллельны во всех точках чувствительной поверхности фотоприемника, то [c.521]

Вычисления упрощаются, если предположить, что оптическая ширина полосы Ау падающего излучения намного больше ширины полосы В электрических сигналов, поступающих на вход схемы умножения. Такое предположение уже делалось в предыдущем пункте по другим соображениям. Оно хорошо выполняется для истинно тепловых источников, но требует осторожности в случае квазитепловых источников. Если действительно у В, то из выражения (6.3.17) видно, что электрический ток 1к () в любой момент времени равен интегралу по большому числу интервалов корреляции полей падающих волн. Поскольку поля падающих волн рассматриваются как комплексные круговые гауссовские случайные процессы (тепловое излучение), отсутствие корреляции означает их статистическую независимость каждый ток в действительности равен сумме большого числа статистически независимых вкладов, а вследствие этого в силу центральной предельной теоремы токи 1к () можно в хорошем приближении считать действительнозначными гауссовскими случайными процессами. [c.264]

На рис. 7.1 приведены величины ДHv для значений 2Ь1к в области от 1 до 100. Наиболее поразительным на рис. 7.1 является наложение больших флуктуаций Ai/v на плавно меняющуюся функцию АПу. Величина этих флуктуаций обратно пропорциональна ширине полосы V, и поэтому флуктуации с увеличением частоты уменьшаются значительно медленнее, чем уменьшается Ai/v. Из рис. 7.1 ясно, что для встречающихся в практике оптической термометрии размеров полостей, длин волн и температур отличия от закона Планка малы. Например, для длины волны 1 мкм и размера полости 1 мм получаем Ai/v = 2,5 10 , что пренебрежимо мало. Однако, если используется очень малая ширина полосы, среднеквадратичная флуктуация (бi/v) перестает быть незначительной. В современной высокоточной оптической пирометрии использование ширины полосы в 1 нм и менее является обычным. Это приводит к значениям (6Н ) = 5 10 или 10 , которыми пренебречь [c.316]

Схема, аналогичная рис. 1, применяется в т. н. и н-терферо метре Маха — Цен дер а отличие его от И. Р, состоит в том, что попарно параллельно устанавливаются Mi, и Pi, Р. . При атом можно получить полосы распой толщины, если точно совместить изображения S и S" источника свота S, образованные в двух ветвях интерферометра (рис, 2). Полосы локализованы в плоскости этого изображения, равно как и в плоскости S ", сопряженной с S через объектив О2, где п ведётся наблюдение. Если в иучок лучей вблизи S II S поместить оптически неоднородную среду (наир., поток воздуха), то полосы изменят свою форму, наглядно показывая распроделенив показателя преломления в исследуемой среде. Ширина полос зависит от угла между п увеличиваясь с его уменьшением. Если все зеркала и пластины параллельны, то в [c.174]

Принцип стабилизации. Стабилизация частоты лазера, как и стандартов радиодиапазона, основана на использовании спектральных линий атомного или молекулярного газа (оптич. реперы), к центру к-рых привязывается частота V с помощью электроЕШОй системы автоматич. подстройки частоты, Т. к. линии усиления лазеров обычна значительно превосходят ширину полосы пропускания оптического резонатора, то нестабильность (бv) частоты V генерации в большинстве случаев определяется изменением оптич. длины резонатора /(б/) б V = Осн. источниками нестабиль- [c.451]

Поскольку энергия возбуждения экситона Е = /гсо (со — частота падающего света), то из уравнения (3.44) следует, что с уменьшением размера наночастиц линии оптического спектра должны смещаться в высокочастотную область. Такое смещение (до 0,1 эВ) полос поглощения в спектрах наночастиц u l (й( = 31, 10 и 2 нм), диспергированных в стекле, наблюдали в работе [399]. На рис. 116 в качестве примера показаны оптические спектры наночастиц dSe [414] при уменьшении их диаметра полоса поглощения сдвигается в область более высоких энергий, т. е. наблюдается голубое смещение. В первом приближении энергия максимума полосы поглощения обратно пропорциональна квадрату радиуса г- частиц dSe. Большая ширина полос поглощения (примерно 0,15 эВ, или 1200 см ) обусловлена дисперсией размера наночастиц — отклонение диаметра частиц от средней величины составляло 5 %. Выполненный в [414] анализ позволил найти истинную ( гомогенную ) ширину линий поглощения, точно соответствующую данному размеру частиц в результате показано, что уменьшение диаметра наночастиц приводит к увеличению ширины линий поглощения (рис. 3.17, кривая 7). [c.113]

Статистическое распределение шумового сигнала в указанных системах будет зависеть от конструкции и специфики применения самих систем длительности интервала наблюдения Т или длительности информационного символа, спектральных свойств шумового пЬля, ширины полосы пропускания оптического фильтра и др. Например, в случае глубокого охлаждения приемника (резкое уменьшение темнового тока), использования специальной пороговой дискриминации в приемнике и при необходимости широкого обзора пространства шумы будут в основном определяться внешними источниками, т. е. распределение будет подчиняться закону Бозе— Эйнштейна. Если в оптической системе применяется пространственная селекция, а приемник не охлажден, то распределение шумовых фотонов будет подчиняться закону Пуассона и т. д. Следовательно, в зависимости от конструкции н назначения системы класс учитываемых шумовых сигналов будет существенным образом изменяться. [c.53]

Харрис с сотр. [14, 15] предложили спектральный фильтр с электронной настройкой на основе коллинеарного акустооптического взаимодействия в оптически анизотропных средах и продемонстрировали его работу. В разд. 9.5.2 мы кратко рассмотрели одну из конфигураций взаимодействия с участием сдвиговой волны. В другом эксперименте, выполненном этими авторами, оптические волны и продольная акустическая волна распространялись вдоль оси X кристалла LiNbOj. На рис. 10.12, а показано схематически устройство этого фильтра. Падающий пучок может быть поляризован либо вдоль оси у, либо вдоль оси Z. Благодаря фотоупругому эффекту с постоянной /7,4 (= (см. задачу 10.4) возникает брэгговская дифракция в ортогональную поляризацию. Перестройка по спектру от длины волны 7000 до 5500 А была получена изменением акустической частоты от 750 до 1050 МГц (см. рис. 10.12, б). Для кристалла LiNbOj длиной 1,8 см с указанной на рис. 10.12, а ориентацией двулучепреломление равно Ап = 0,09. Из (10.3.9) следует, что ширина полосы пропускания АХ,/2 на длине волны X = 6250 А составляет около 2 А. Необходимо заметить, что в спектре пропускания не присутствуют вторичные полосы или полосы высших порядков, поскольку акустическая волна является синусоидальной. Интенсивность звука 1 , необходимая для 100%-ного преобразования мощности (т. е. для того, чтобы ,2 - = 7г/2), так же, как и в (10.1.9), определяется выражением (см. задачу 10.4) [c.423]

Направленная связь между двумя различными волноводами может быть сделана частотно-избирательной и весьма эффективной при условии, что достигнута синхронизация фаз с помощью периодичег ского пространственного возмущения показателя преломления. При этом в зависимости от периода решетки могут быть реализованы как попутная, так и встречная связи. Согласно условию (11.8.30), для попутной связи на длине волны требуется решетка с периодом Л = / п — л ), в то время как для встречной связи на такой же длине волны период решетки должен быть равен Л = /(п + -I- где /7 , п,, — эффективные показатели преломления для мод волноводов а и Ь соответственно. Поскольку относительная ширина полосы сильной связи порядка 1/N (т. е. ЛХ/А = 1/N), где N — число периодов, очевидно, что ответвитель на встречной связи обладает большей частотной избирательностью (т. е. узкой шириной полосы) на меньшей длине взаимодействия. Однако такой ответвитель труднее изготовить, так как для этого нужно иметь решетки с очень небольшим периодом. На рис. 11.26 показан схематически ответвитель на встречной связи для применения в волоконно-оптических линиях связи. Для подробного ознакомления со спектральными характеристиками и конструкциями направленных ответвителей на решетках мы отсылаем интересующегося читателя к работам [20, 21]. [c.510]

Другое применение узкой линии ВРМБ-усиления связано с его использованием в качестве перестраиваемого узкополосного оптического фильтра для селекции каналов в многоканальных системах связи [45]. Если разность частот соседних каналов больше, а скорость передачи меньше, чем ширина полосы усиления Avg, то, перестраивая лазер накачки, можно избирательно усиливать данный канал. Эта схема была экспериментально продемонстрирована с накачкой от перестраивае.мого лазера на центрах окраски [45]. По световоду длиной 10 км осуществлялась передача по двум канала.м со скоростью 45 Мбит/с. Каждый канал можно было усилить на 20 25 дБ при мощности накачки 14 мВт. Важно, что каждый канал можно было детектировать без ошибок (вероятность ошибки < 10 ), когда разность частот каналов превышала 140 МГц. В световоде, использовавшемся в данно.м эксперименте, Avg составляла 100 МГц, т. е. разность несущих частот соседних каналов, при которой еще не возникают перекрестные по.мехи,. может составлять лишь 1,5Луд. [c.279]

Четырехволновое смешение так же. как ВКР и ВРМБ, может использоваться в усилителях и генераторах. Такие устройства привлекают внимание в контексте явлений, связанных со сжатыми состояниями [33-43]. В данном подразделе речь пойдет о таких важных характеристиках параметрических усилителей, как коэффициент усиления и ширина полосы. Обсуждаются также вопросы применения параметрических усилителей для получения сжатых состояний и в оптической волоконной связи. [c.301]

Так же как и волоконные ВКР-усилители, параметрические усилители могут оказаться полезными в системах оптической связи. Эти два типа усилителей отличаются друг от друга по ширине полосы и по требованиям, предъявляемым к накачке. ВКР-усилители обладают широкой полосой ( 5ТГц). но требуют отстройки частоты сигнала от частоты накачки около 13 ТГц. Параметрические усилители, напротив, имеют меньшую ширину полосы усиления ( 100 ГГц), но отстройка частоты сигнала от частоты накачки может составлять 100 ТГц. Такие параметры дают известную свободу в выборе накачки, в то время как ширина полосы достаточно велика для многих применений. Для обеспечения фазового согласования можно использовать большое двулучепреломление световодов, поддерживающих поляризацию. [c.306]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 6.18. Лазер, работаюш,ий в сдвоенном режиме, генерировал цуги импульсов с частотой повторения 2 кГц (1=1,06 мкм, т = 100 пс, Ро=1 МВт). Основными элементами волоконно-оптического компрессора служили одномодовый волоконный световод длиной 1 м, кристалл КТР и голо-графическая дифракционная решетка. Варьирование длины кристалла-удвоителя Lkp (2, 5, 8 и 11 мм) позволяло изменять ширину полосы спектрального синхронизма. На рис. 6.18 приведены корреляционные функции интенсивности второй гармоники, измеренные до (а) и после (б) сжатия в решеточном компрессоре. Видно, что увеличение от 2 до 11 мм приводит к уменьшению длительности частотно-модулиро-ванных импульсов на выходе кристалла с 62 до 30 пс. При этом длительность сжатых импульсов растет с 1,1 до 2,8 пс, но снижение степени сжатия компенсируется повышением контраста и уменьшением флуктуаций длительности с 30 до 10 %. Отметим, что простым поворотом кристалла-удвоителя осуш,ествляется плавная перестройка частоты излучения в пределах уширенного в световоде спектра (Av = [c.264]

Переход в фемтосекундный диапазон длительностей стал возможен благодаря прогрессу в генерации сверхкоротких импульсов видимого диапазона, развитию техники волоконно-оптической компрессии, усиления и нелинейно-оптического преобразования частоты из видимого в УФ диапазон. Это позволило сформировать достаточно мощные затравочные импульсы для каскадного усиления в эксимерных усилителях. Преимущества эксимерных сред для усиления фемтосекундных УФ импульсов обусловлены сравнительно большой шириной полосы усиления (Av 160 м для ХеС1 при >.=0,308 мкм), высоким удельным энергосъемом (1 Дж/литр) и большим КПД (1 %). Поэтому фемтосекундные лазерные системы, созданные в ведущих лазерных лабораториях, отличаются, в основном, техникой формирования затравочных УФ импульсов. [c.271]

Ширина полосы iia Tor и скорость передачи данных для сигналов, требующих оптических (взамен традиционных электронных] методов обработки, оказываются весьма высокими. Поэтому в рассматриваемых системах обычно используют акустооптические модуляторы, а не более медленные двумерные ПВМС. Одпако в некоторых из рассматриваемых систем используется их сочетание. [c.292]

Нами рассмотрена теорема выборки в координатном и частотном пространствах и использовано понятие произведения пространства на ширину полосы для определения связи общего числа точек выборки с шириной спектра функции. Приведены примеры из оптики, иллюстрируюш,ие использование теоремы выборки в ряде применений. Представлено статистическое описание случайных сигналов, предполагаюш,ее выполнение условий стационарности и эргодичности, подчеркнуто значение усреднений по ансамблю и Координатам. Мы определили корреляционные функции, их фурье-образы, а также функции спектральной плотности. Нами проведено обш,ее сравнение операций корреляции и свертки как для симметричных, так и для несимметричных функций. Мы проиллюстрировали на примерах применение различных статистических методов к линейным оптическим системам при случайных входных сигналах и дали интерпретацию соответствуюш,их результатов. В этих примерах рассмотрены модель идеальной линейной фотопленки, винеровская фильтрация, обратная и согласованная фильтрации. В заключение мы показали, что использование метода, основанного на усреднении по ансамблю, улучшает отношение сигнал/шум в спекл-фотографии. [c.95]

Локализующиеся на оптической оси члены смещения нулевого порядка не интерферируют со сфокусированным действительным изображением, если расстояние Хз—ZiSinB больше размеров объекта не менее, чем в 1,5 раза [6, гл. 8]. Эквивалентная интерпретация этого эффекта в частотной области приведена на рис. 4. Как видно из рис. 4, а одномерный объект имеет фурье-спектр S ( /XiZi) с шириной полосы частот 2В. На рис. 4, б приведен фурье-спектр [c.165]

Подведем итоги тому, что мы узнали. Спеклы возникают при наличии источника с шириной полосы частот Av и центральной частотой V излучения, освещающего участок рассеивателя размером бмХби с характеристикой оптической неоднородности в элементе размером АцХАу, а наблюдение проводится в плоскости ху, расположенной на расстоянии /гот плоскости рассеивателя, акои же можно сделать вывод о наблюдаемой картине спеклов. с ти выводы следующие [c.404]

В этой оптической системе ГОЭ используется в комбинации с элементами самолетной системы, предназначенной для воспроизведения информации с датчика, установленного на шлеме пилота. В данном случае используется способность ГОЭ отражать свет в узком спектральном диапазоне. Максимальное отражение достигало 80% при ширине полосы около 20 нм на уровне отражения в 10%. Максимум отражательной способности соответствовал длине волны 543 нм (сильной зеленой линии излучения люминофора Р-43). Эта система обеспечивала воспроизведение информации с досгаточ-иой яркостью и без заметного отражения света от внешних объектов, не нарушая их цветовые характеристики. Например, хотя ГОЭ отражал зеленый свет, при рассматривании через отражатель индикатора листья выглядели зелеными, а небо было голубым. [c.646]

Во втором случае пространственную или температурную дисперсию векторного синхронизма при сложении частот стремятся использовать для спектрального исследования широкополосного ИК—излучения, преобразуемого в оптический диапазон [263]. Основными параметрами, определяющими эффективность решения задачи, является ширина полосы преобразуемого спектра и удельная дисперсия векторного синхронизма, увеличивающаяся при подходе одной из частот, участвующих в преобразовании, к области аномальной дисперсии нелинейного кристалла. В этом случае в ряде конкретных применений оптимальным будет использование молекулярных кристаллов, разнообразными наборами полос поглощения в оптическом и ультрафиолетовом диапазонах и, следовательно, имеющих различные сочетания областей аномальной дисперсии. При использовании зависимости угла синхронизма от температуры должны найти применение монокристаллы комплексов переноса заряда с большой нелинейной восприимчивостью, оптические характеристики которых заметно зависят от степени колебательного возбуждения, т.е. от температуры. [c.181]

Отсюда естественно возникает мысль, что новое фильтрование простран-ственных частот, осуществленное в фотографическом изображении, может его улучшить. Действительно, законы фильтрования — оптический v )] и эмульсии [deiyJ, v )] — оба являются законами пропускания низких частот , и различные частоты постепенно ослабляются вплоть до той, при которой пропускание равно нулю (например, при предельной оптической частоте). Но мы видели, что контраст подробностей в изображениях в сильной степени зависит от хода закона фильтрования — даже стигматический прибор с круглым зрачком дает для изображения маленькой темной линии контраст 8/(1,2Л/а ) в случае некогерентного освещения и приблизительно вдвое больше при когерентном освещении. Однако полная ширина полосы пропускания частот при некогерентном освещении равна 4а Д и только 2а % при когерентном освещении пучком, параллельным оси. Следовательно, изменяя множитель контраста в пределах полосы пропускания, можно заметно влиять на контраст участков изображения. Предыдущие соображения наводят на мысль, что преобразованием этого закона, исходя из случая некогерентного освещения, можно, в частности, вчетверо увеличить контраст изображения маленькой темной линии. [c.253]

Приемный тракт рассматриваемого лазерного локатора состоял из кассегреновского телескопа с относительным отверстием 1 2,5, интерференционного фильтра с шириной полосы пропускания 1 нм и диссектора. Телескоп имел металлическое главное зеркало диаметром 30 см, аберрации которого были исправлены стеклянным корректором. Пропускание оптической системы приемного тракта вместе с интерференционным фильтром составляло 40%- Отношение сигнал/шум на выходе фотоприемного устройства с учетом шума от фонового излучения равнялась 24,7 дБ. [c.216]

ГО света и теплофизических характеристик используемого материала. Положение существенно изменяется при переходе к другому классу задач управления пучками когерентного оптического излучения—его применению в технике связи, в первую очередь — в воле. Разработка ВОЛС уже перешла на уровень осуществлен-ности экспериментальных систем многосоткилометровой протяженности с весьма широкой полосой частот. В обычных системах связи ширина полосы лежит в пределах 10% от несущ,ей, что составляет 10 Гц н заведомо превышает полосу частот, которая может потребоваться в ближайшем, а возможно, и в сравнительно отдаленном будущ,ем. Тем не менее уже сейчас в системах микроволнового диапазона реализуются полосы частот в несколько гигагерц, а при освоении ВОЛС вероятно использование полос шириной в десятки гигагерц. [c.217]

Второй метод основан на наблюдении полос равной оптической толщины. Предварительно точечный источник света, установленный в фокальной плоскости объектива коллиматора, наблюдается в приемной части интерферометра. Регулировкой пластин интерферометра добиваются совпадения многократных изображений точечного источника. Интерференционная картина, наблюдаемая в фокальной плоскости объектива приемной части, будет в общем случае представлять собой поле, покрытое равноотстоящими друг от друга прямолинейными полосами. При приближении зеркал интерферометра к взаимно параллельному положению ширина полос будет увеличиваться, а при строго параллельном расположении зеркал интерферен[Шонное поле будет иметь вид равномерно освещенной поверхности. [c.95]

Метод измерения заключается в перемещении фотонегатива в направлении, перпендикулярном к интерференционным полосам, до тех (Юр, пока оба фотоэлемента будут показывать одинаковую силу тока (центр полосы при этом находится на оптической оси системы). После этого проводится серия измерений, фиксирующих положение максимумов интерференционных полос. Средняя ошибка измерений составляет 0,004 ширины полосы. [c.151]

Лейт и Упатниекс посмотрели на голографический процесс с позиций теории связи. Это позволило им обнаружить сходство между габо-ровским процессом восстановления волнового фронта и радиолокационным методом обработки сигнала, полученного от антенны с синтезированной апертурой. Ученым было хорошо известно, что сигнал в радиотехнике передается с помощью несущей электромагнитной волны, на которую накладывают передаваемую информацию в виде модуляции несущей по амплитуде, фазе или частоте (а иногда используют и их комбинацию). Эту смесь излучает антенна, а затем принимает потребитель. Частота несущей должна превышать ширину полосы частот передаваемого сигнала. Из теории связи известно, что спектр такого модулированного сигнала состоит из центральной несущей и двух боковых частот, симметрично расположенных относительно ее. И iTa-диотехника располагает способами, с помощью которых можно сравнительно просто отфильтровать полезный сигнал. Сигнал демодули-руют, т. е. отделяют от несущей и направляют пользователю. Этот сигнал совершенно идентичен переданному сигналу. В голографии производится та же демодуляция, основанная на явлении дифракции, только оптическими средствами. [c.50]

Для получения наиболее коротких импульсов необходимо обеспечить возможно большую ширину полосы дополнительных оптических элементов в резонаторе, так чтобы полоса частот ограничивалась результирующей линией усиления. При более грубой оценке ширину полосы частотно-селективного фильтра можно заменить шириной эффективной линии усиления. Однако в деталях действие линейного оптического фильтра отличается от эффекта ограничения полосы самой линией усиления, так как ширина последней определяется насыщающимися, т. е. нелинейными, оптическими элементами. Это обстоятельство исследовалось Рудольфом и Вильгельми [6.36], которые не пренебрегали членом dp 2ldt в уравнении для элемента матрицы плотности pi2 [см., например, уравнение (1.60)], а путем последовательных аппроксимаций учли зависящие от этого члена два последующих поправочных члена. В результате они получили уравнения, аналогичные (6.39), с дополнительными членами, учитывающими ограничение полосы частот линией усиления. Для случая компенсации в резонаторе чирпа в импульсе подобранным линейным оптическим элементом были найдены решения, соответствующие условию ф/ г12 = й ф/ г1 = 0 в максимуме импульса. Для критического значения дисперсионного параметра г линейного оптического элемента, при котором чирп компенсируется, может быть получено следующее соотношение [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...