Эффективная ширина линии

При X С V эффективная ширина линии дается формулой [c.276]

Эффективная ширина линии. Определим эффективную частотную ширину линии как отношение площади линии к ее максимальному значению [c.190]

Эта функция с учетом зависимости А (0)1 1) (см. (14)) определяет форму спектра в случае гауссовой накачки. Как легко убедиться, У А (А) = 1, и поэтому эффективная ширина линии (15) определяется максимальным значением g (0) [c.194]

При этом эффективная ширина линии определяется формулой [c.217]

На рис. 2.69, а изображены линии люминесценции для двух рабочих переходов Ашг — эффективная ширина линии люминесценции (ширина на половине ее максимума), А(о — расстояние между максимумами линий (Аш = 0)2 — [c.214]

Здесь OV — эффективная ширина линии лазерного перехода, определяемая выражением [c.179]

Излучение лазера представляется наиболее близким к идеальной монохроматической волне. Эффективная ширина каждой из компонент линии газового лазера в результате ряда причин оказывается даже меньше указанного выше предела (10 —10 А, тогда как естественная ширина линии составляет -10 А), а мощность, излучаемая в столь узком интервале волн, относительно велика. Так, неон-гелиевый лазер, генерирующий излучение с длиной волны 6328 А, обычно имеет мощность порядка нескольких милливатт. В некоторых других газовых лазерах [c.34]

Внесение в резонатор усиливающей среды, которая частично или полностью компенсирует потери излучения при отражении от его зеркал, эквивалентно увеличению коэффициента отражения до некоторого эффективного значения / эфф ( < эфф 1)- Благодаря этому резонансная полоса сужается в (1—Я)/ 1— эфф) раз. Если считать, что при стационарной генерации лазера усиление в активной среде полностью компенсирует потери излучения при отражении от зеркал резонатора, то надо положить эфф=Г Это дает нулевую ширину резонансной полосы и соответственно нулевую спектральную ширину линии генерации лазера. В действительности, спонтанное излучение ( шум ) приводит к тому, что усиление в активной среде лазера оказывается меньше потерь в резонаторе . Недостаток усиления компенсируется непрерывным поступлением энергии со стороны спонтанного излучения. Вследствие этого. / эфф<1 и ширина линии генерации оказывается хотя и крайне малой, но вое же конечной величиной. Ее теоретическое значение составляет 10 Гц. В реальных случаях в силу ряда [c.281]

Они компактны и отличаются малым весом. Допускаемую нагрузку на 1 см длины контактных линий при больших передаточных числах в среднем можно считать пропорциональной меньшему радиусу кривизны рабочих поверхностей в полюсе зацепления, который в червячной передаче примерно во столько раз больше, чем в зубчатой, во сколько диаметр червячного колеса больше диаметра шестерни зубчатой передачи. Данное преимущество червячной передачи компенсирует такие её недостатки, как малая эффективная ширина червячного колеса и обычно меньшая прочность его материала по сравнению с материалами зубчатых колёс. [c.215]

Из общих соображений ясно, что параметр, характеризующий эффективность использования лазера в селективных процессах с характерной шириной линии поглощения Avr, должен содержать также ширину спектра генерации и I. Конкретный вид параметра для сравнения лазеров должен учитывать особенности конкретного процесса. [c.74]

Авторы [414] выделили в гомогенной ширине линии поглощения три вклада. Наиболее существенный вклад (рис. 3.17, кривая 2) обусловлен упругим рассеянием излучения на примесях и дефектах решетки. Он зависит от размера наночастицы (точнее, от эффективной площади поверхности рассеяния, пропорциональной отношению S/V, где S — площадь поверхности, [c.113]

Явлением провала Лэмба можно воспользоваться для очень эффективной стабилизации частоты лазера [19]. Поскольку ширина провала Лэмба примерно равна однородной ширине линии, а в газовых лазерах она обычно много меньше неоднородной ширины линии (ср. значения и Avg, приведенные для неона в разд. 2.3.3.1 и 2.3.3.2), положение дна лэмбовского провала фиксируется с очень высокой степенью точности. Предположим, что одно из зеркал резонатора укреплено на пьезоэлектрическом преобразователе таким образом, что длина резонатора может очень плавно меняться при приложении электрического напряжения к преобразователю. Тогда с помощью соответствующего электронного устройства обратной связи частоту лазера можно стабилизировать относительно минимума лэмбовского провала. В Не—Ые-лазере применение такого метода позволило получить стабильность и воспроизводимость частоты генерации порядка 10 . Это значение стабильности ограничивается тем, что центральная частота перехода сама по себе не является [c.277]

Следует отметить еще одну важную особенность оптических систем связи — влияние атмосферы на прохождение излучения. В настоящее время существует тенденция недооценивать возможности оптической связи через земную атмосферу считается, что облака, осадки и туманы на трассе значительно ограничивают применимость оптических линий связи. Однако эти трудности, как показывается в [88], не препятствуют созданию в атмосфере канала оптической связи для передачи большого объема информации и для канала связи космос—Земля. Оптическая линия связи Земля— космос также возможна, хотя за счет атмосферной турбулентности эффективная ширина луча антенны увеличивается, по крайней ме- [c.17]

Очевидно, что для уменьшения потери чувствительности можно использовать более длиннофокусный объектив коллиматора, уменьшать размер диафрагмы, а также снижать коэффициент отражения зеркал, когда из-за большой монохроматической ширины линии источника увеличение коэффициента отражения не приводит к увеличению чувствительности, а лишь вызывает увеличение числа отражений. Наиболее эффективно, по-видимому, уменьшать размер источника света. Это возможно при использовании в качестве источника оптического квантового генератора, обладающего большой мощностью излучения. [c.122]

Эффективная ширина полосы лазерного усилителя зависит от плотности инверсной заселенности и становится значительно меньше (9.9) в случае больших усилений. В этом можно убедиться, если показатель усиления в центре линии выразить через вероятность перехода Л21 [c.459]

Иная интерпретация этого эксперимента дана в работе Ю. П. Чу-ковой [89]. Отсутствие результирующего охлаждения она объясняла чрезвычайно высокой интенсивностью излучения и большой спектральной шириной линии перехода источника излучения. Основой для её заключений служили сугубо термодинамические закономерности для потоков энтропии лазерного и флуоресцентного излучений. В пределе нулевой интенсивности накачки для ширины линии 10 МГц она получила значение эффективности охлаждения порядка 30%. Это значение возрастает до 60%, когда линия лазера становится бесконечно [c.59]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось. и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком [ 2]. Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V t). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

Несмотря на низкие энергетические характеристики, не позволяющие использовать Не — Ne-лазвр в термической и селективной технологии, он является самым распространенным газовым лазером. Причина такой популярности обусловлена прежде всего его уникальными спектральными характеристиками. Благодаря низкому давлению газа, ширина линии излучения Не — Ые-лазе-ра определяется эффектом Доплера и согласно (1.38) составляет 10 Гц. При характерных длинах лазера ( 10 см) расстояние между собственными частотами резонатора [см. (2.13)] составит также 10 Гц. Поэтому Не — Ne-лазср позволяет осуществлять одночастотную генерацию на одной продольной моде и обладает исключительно высокой монохроматичностью и стабильностью излучения (Av/vo 10 ). Эти качества, а также возможность генерации в видимом диапазоне длин волн делают Не — Ne-лазер незаменимым элементом во многих оптических устройствах, предназначенных для измерения расстояний, контроля размеров, лазерной связи и научных исследований. Очень часто Не — Ne-лазер используется в качестве вспомогательного оборудования для юстировки и визуализации положения луча в других лазерных системах. Большой интерес вызывают появившиеся в последнее время сведения о возможности эффективного использования Не — Ne-лазеров в медицине. [c.159]

В гл. 1 мы показали, что процесс, который переводит атомы с уровня 1 на уровень 3 (для трехуровневого лазера см. рис. 1.4, а) или с уровня О на уровень 3 (для четырехуровневого лазера см. рис. 1.4,6), называется накачкой. Накачка осуществляется, как правило, одним из следующих двух способов оптическим или электрическим. При оптической накачке излучение мощного источника света поглощается активной средой и таким образом переводит атомы активной среды на верхний уровень. Этот способ особенно хорошо подходит для твердотельных (например, для рубинового или неодимового) или жидкостных (например, на красителе) лазеров. Механизмы ушире-ния линий в твердых телах и жидкостях приводят к очень значительному уширению спектральных линий, так что обычно мы имеем дело не с накачкой уровней, а с накачкой полос поглощения. Следовательно, эти полосы поглощают заметную долю (обычно широкополосного) света, излучаемого лампой накачки. Электрическая накачка осуществляется посредством достаточно интенсивного электрического разряда, и ее особенно хорошо применять для газовых и полупроводниковых лазеров. В частности, в газовых лазерах из-за того, что у них спектральная ширина линий поглощения невелика, а лампы для накачки дают широкополосное излучение, осуществить оптическую накачку довольно трудно. Замечательным исключением, которое следует отметить, является цезиевый лазер с оптической накачкой, когда пары s возбуждаются лампой, содержащей Не при низком давлении. В данном случае условия для оптической накачки вполне благоприятны, поскольку интенсивная линия излучения Не с 390 нм (достаточно узкая благодаря низкому давлению) совпадает с линиями поглощения s. Фактически этот лазер представляет интерес лишь в историческом плане, как одна из первых предложенных лазерных схем. Кроме того, его реализация на практике является весьма сложной, поскольку пары s, которые для обеспечения достаточного давления газа необходимо поддерживать при температуре 175 °С, представляют собой весьма агрессивную среду. Оптическую накачку весьма эффективно можно было бы использовать для полупроводнико- [c.108]

Фазировка различных компонент широкого спектра позволяет одновременно укоротить импульс и резко увеличить пиковую мощность, поэтому практически всеми своими достижениями современная пико- и фемтосекундная лазерная техника обязана эффективному использованию этого фундаментального принципа. Рис. В.2в иллюстрирует методы фазировки спектральных компонент в дискретном спектре практически эквидистантных мод, генерируемых многомодовым лазером. Если ширина линии усиления Аюу значительно превышает межмодовый интервал fi=n /L, Аюу О, то вид суммарного поля [c.13]

Идея подавления влияния магнитокристаллической анизотропии за счет ее усреднения при быстром броуновском движении вектора Ig суперпарамагнитной частицы недавно использовалась для объяснения роста ширины линии ФМР с понижением температуры у частиц Ni, внедренных в поры силикагеля [1096]. Путем варьирования нескольких подгоночных параметров было достигнуто хорошее согласие расчета с экспериментальными кривыми зависимости от температуры ширины АЯ (рис. 144) и сдвига линии ФМР в области Т == = 50 ч- 300 К. При этом эффективное поле На магнитокристаллической анизотропии частиц оказалось значительно меньше такового На) в массивном кристалле. Например, при Т = 293 К На <С 20 Э, хотя На = 260 Э, а при Г = 51 К Яд = 1200 Э, тогда как На = = 3950 Э. Ориентировочный размер частиц Ni, определенный с по-мош ью данных для На, был равен 4 нм. [c.327]

Оставленный член, зависящий от /, оказывается выделенным по следующим причинам. Во-первых, если подставить в него вторую формулу (7а), то мы приходим к явной зависимости оператора х, а следовательно, и гамильтониана (4) от времени. Возникающая при этом эффективная нестационарность задачи и является физической причиной уширения уровней. С другой стороны, из той же подстановки следует, что переход от (7) к (7 ) означает отбрасывание членов порядка Рт Р и РтЕ с оставлением членов порядка Рт Р соо1) и РтЕ[соо1). Последние не малы, так как для получения формы линии перехода необходимо выждать достаточно большое время (ср. теорию естественной ширины линии [10]). [c.154]

Кроме того, для получения высокомонохроматического излучения используют одноизотопные лампы. Такие лампы заполняются каким-либо одним изотопом, например четными изотопами криптона, кадмия и т. д., и возбуждаются полем высокой частоты. Особенно эффективны криптоновые лампы, так как криптон возбуждается при очень низких температурах. Тем не менее даже эти лампы не позволяют получить монохроматичности излучения, соответствующей естественной ширине линии. В 1928— [c.31]

Ещё один способ улучшения эффективности работы оптического эхо-процессора состоит в удлинении времени фазовой релаксации Тг. Нередко временной интервал между первыми двумя импульсами оказывается недостаточным для размещения в нём закодированной последовательности объектных сигналов. Дело доходит до того, что эти временные интервалы делаются нулевыми [173]. Зачастую бывает важно удлинить время фазовой релаксации Тг, которое напрямую связано с обратной однородной шириной спектральной линии. В таких критических ситуациях применяют процедуру сужения однородной ширины линии. Сузить однородную ширину спектральной линии означает улучшить работу эхо-процессора, что, по существу, равноценно решению проблемы снижения температуры носителя информации. Один из режимов сужения дипольно-уширенных линий основан на применении многоимпульсных оптических последовательностей (типа WAHUHA). В оптике этот режим был впервые теоретически исследован в работах [195, 196] и экспериментально реализован авторами работы [197. Физические принципы этого и других режимов сужения однородноуширенных линий изложены нами в этой главе и, в частности, нами высказывается идея использования таких многоимпульсных сужающих последовательностей в качестве битов информации, названных холодными битами . Целесообразно отметить, что ещё в 1980 году Р. Мак-фарлайном с коллегами [201] был освоен в оптике радиочастотный режим подавления дипольной ширины спектральной линии на примере кристалла ЕаЕз Рг +. Его реализация вызывала развязку дипольного взаимодействия сначала ядер фтора между собой, а затем — дипольного взаимодействия ядер фтора с ядрами празеодима. Флуктуации поля этих взаимодействия приводили к спектральной диффузии, а их подавление вызывало удлинение времени фазовой релаксации пример- [c.187]

С помощью трех масок можно изготовить 8-ми уровневый микрорельеф ДОЭ, причем на каждом шаге полу гаем работоспособный элемент, а все последующие этапы травления увеличивают его энергетическую эффективность. Существенным недостатком метода можно считать больш то чувствительность к ошибке совмещения и искажениям ширины линий, например, вследствие ошибок режимлв экспонирования - проявления и/или генерахщи масок на записывающем устройстве. В результате на профиле микрорельефа образуются ники на стыке совмещаемых линих (рис. 4.23). [c.258]

Среди характеристик процессов создания и работы фокусатора, можно выделить три вида параметров. К первому виду относмтся физические параметры, положенные в основу расчета фазовой функции фокусатора, фокусное расстояние, рабочая длина волны, размеры фокусатора и области фокусировки. Ко второму виду относятся параметры дискретизации и квантования фазовой функции фокусатора, размер и форма элементов (мод -лей) дискретизации. Эти параметры связаны с выбором устройства регистрап ии ДОЭ. К третьем " виду параметров относятся дифракционные характеристики фокусатора — энергетическая эффективность, ширина фокальной линии, среднеквадратичное отклонение полученного распределения интенсивности от требуемого в фокальной области и т.п. Для проектирования фокусаторов первы,е два вида параметров являются внутренними, а дифракционные параметры — внешними последние получаются в результате работы фокусатора с выбранными внутренними параметрами. Для исследования фокусатора важно выявить связь внешних и внутренних параметров. Причем, учитывая трудоемкость и многовариантность процед ры изготовления ДОЭ, исследовать характеристики фокусатора необходимо уже на стадии проектирования. [c.311]

Здесь Е е) доля падающей на фокусатор энергии, попадающая в область фокусировки D (крест без центра с дифракционной шириной линий — см. рис. 5.32) D = х,у) [ф/2 х d) Л у е] V [(/5/2 у d) А х г] , где Л, V обозначения логических операций над кжожествами, соответственно конъюнкции и дизъюнкции. В табл. 5.11 приведены значения энергетической эффективности Е(е) для набора значений дифракционной ширины е в пределах 0,02 мм е 0,14 мм. Следует отметить, что ширина фокального пятна линзы с такими же параметрами по уровню спада интенсивности 0 = 0,1 определяется по формуле ео = 2-2,73 (fo/ka) и для указанных параметров составляет 0,032 мм [34]. Учитывая результаты исследования фокусаторов в отрезок и тот факт, что в каждый отрезок креста, фокусируется только четверть апертуры составного фокусатора, следует ожидать увеличения ширины фо кального пятна по крайней мере в 4 раза, что согласуется с данным и табл. 5.11. [c.347]

Смотреть страницы где упоминается термин Эффективная ширина линии : [c.85] [c.147] [c.492] [c.492] [c.39] [c.342] [c.417] [c.419] [c.812] [c.30] [c.270] [c.271] [c.87] [c.143] [c.328] [c.362] [c.16] [c.128] [c.77] [c.116] [c.264] [c.26] [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...