Спектр шумовой волны

Скорость звука в жидкости с пузырьками газа 21 Случайно-модулированная волна 55 Спектр шумовой волны 52 Стационарная ударная волна 44 [c.233]

Спектр шума в области низких частот медленно расширяется. Более интересен факт появления сплошного комбинационного спектра в окрестности частоты о>о Этот эффект можно рассматривать как результат модуляции регулярного сигнала шумовой волной. Ширина этой области, как и следовало ожидать, приблизительно равна удвоенной ширине спектра шума (идет перенос последнего как вверх, так и вниз от частоты а>о), причем высокочастотное крыло растет быстрее низкочастотного. [c.144]

Нужно указать на принципиальное отличие в самой постановке задачи об изменении формы шумового спектра от аналогичных задач для детерминированных возмущений. Дело в том, что задание исходного спектрального распределения п статистики излучения на входе однозначно определяет процесс эволюции спектра случайной волны. Для детерминированных возмущений такая постановка вопроса некорректна, поскольку между его [c.261]

Нужно подчеркнуть, что при рассмотрении нелинейной динамики суперпозиции регулярной и шумовой волн с целью упрощения специально все время говорилось о таком расположении спектральной линии сигнала, когда она не перекрывается со спектром случайного возмущения. Разумеется, полученные решения позволяют рассмотреть и общий случай. Если исходные спектральные распределения сигнала и шума перекрываются, то динамика процесса оказывается более сложной и разбиение 1 (о), х) на составляющие при х Ф О стано- [c.279]

Одна из первых задач по нелинейной статистической акустике, относящаяся к трансформации спектра нелинейных шумовых волн, была рассмотрена Л. К. Зарембо [33]. Далее ряд основных результатов в изучении первого класса задач был получен О. В. Руденко и А. С. Чиркиным [34]. [c.109]

Возможности засветки излучением посторонних тепловых источ-ников исключены. Поскольку эффективная площадь приемника мала (0,5 мм ), свет от лазера пространственно не разрешается, т. е. телесный угол, стягиваемый приемником, мал по сравнению с X IAd, где X — длина волны лазера. Выходной шум фотоприемника усиливается обычным усилителем постоянного тока с полосой 1 Мгц и анализируется электронным синхронным анализатором шума с постоянной, но узкой ( 100 гц) полосой и с плавным изменением частоты. Мощность лазера должна быть постоянной в ходе измерений. Установку калибруют при помощи обычного шумового диода, генерирующего чистый дробовой шум. Мощность полного дробового шума, генерируемого фотодиодом, определяют, пользуясь тепловым источником (лампа-вспышка с батарейным питанием). Измеряемая величина представляет собой отношение избыточного шума к полному дробовому шуму. Отношение избыточного шума к полному дробовому шуму может составлять, например, 10 , а полоса его спектра порядка [c.402]

В реальных лазерных системах присутствуют неоднородности различного размера, распределенные случайным образом по длине усилительного канала, что усложняет расчет. В этих условиях их влияние можно учесть с помощью эмпирической формулы [5], связывающей пропускание пространственного фильтра Т, отсекающего пространственные шумы и пропускающего основную волну с близкой к дифракционной расходимостью, с интегралом распада Вр и шумовым параметром ц, феноменологически характеризующим спектр шу.мов [c.251]

Существенную роль играют шумовые погрешности, связанные с не полностью подавленными суммированием по ОГТ когерентными помехами. Как правило, они проявляются на временном разрезе в виде интерференции отражений с наклонными осями волн-помех. Погрешности численных методов поинтервального динамического анализа особенно велики в тех случаях, когда край окна располагается на интенсивных амплитудах записи. В этом случае даже сглаживающие функции окна не всегда позволяют скомпенсировать неустойчивость быстрого преобразования Фурье, особенно для низкочастотных компонент спектра. [c.62]

Выясним характерные черты процесса на примере плоской шумовой волны. Рассмотрим распространение непрерьганой шумовой волны, профиль которой описывается случайной функцией времени, а спектр широкополосен, причем его максимум соогеетсгеует частоте соо. [c.48]

Наряду с исследованием распространения плоских шумовых волн было сделано несколько попыток построить автомодельные спектры акустической турбулентности - случайного ансамбля слабонелинейных волн, распространяющихся во всевозможных направлениях. Предполагается, что возбуждение волн происходит в области низких частот ( соо), а затем знергия в результате нелинейного взаимодействия передается к высоким частотам без потери знергии в инерционном интервале частот. [c.57]

Кроме акустич. волн, излучаемых под водой для целей гидролокации, связи и т. д., в океанах и морях имеются собств. шумы. По своей природе они подразделяются на динамич. шумы, связанные с тепловым движением молекул, поверхностным волнением, турбулентными потоками воды, синоптич, вихрями, шумом прибоя, кавнтац, шумом прибоя, ударами капель дождя и т. п. биологич. шумы, производимые животными техн. шумы, вызванные деятельностью человека (шумы судоходства, шумы самолётов, шумы бурения дна и т. п.) сейсмич. шумы, обусловленные тектонич. процессами шумы ледового происхождения. Как правило, шумовой фон в океане образуется мн. источниками, действующими одновременно, но осн. вклад обычно вносят шумы, связанные с поверхностным волнением, частотный спектр к-рых спадает с повышением частоты примерно на 5—10 дБ на октаву. [c.462]

Шумы большой интенсивности. Распространение шумов большой интенсивности отличается от поведения слабого шума. В процессе распространения спектр шума меняется спектр, плотность его в области высоких частот растёт в результате генерации гармоник энергонесущих спектр, компонент, расширяется и НЧ-часть спектра из-за появления комбинац. ионов при условии, что максимум спектр, плотности шума в нач. момент соответствовал частоте, отличной от нулевой. На расстояниях // са/гк и )Чг (где X — длина волны энергонесущей компоненты, — среднеквадратичная коле-бат. скорость) в шумовом сигнале возникают разрывы и затухание шума растёт. На этой стадии в ВЧ-обла-сти спектра спектр, плотность шума спадает по универсальному закону не зависящему от вида нач. спектра. Генерация интенсивных шумов часто также бывает связана с нелинейными взаимодействиями гид-родинамич. возмущений. Напр., шумы самолётных и ракетных двигателей в значит, степени обусловлены генерацией шума, турбулентностью в результате вихревых взаимодействий (см. Аэроакустика). [c.292]

Метод обращения волнового фронта в ПВ.МС [181] был использован в оптоэлектронной схеме обработки информации для улучшения качества изображений путем устранения в них фазовых шумов. Вносимых устройством ввода изображений, иапример слайдом. Такие шумы, обычно обусловленные неоднородностью оптической толщины материала носителя, приводят к искажению пространственного спектра изображений, в осповном, в области низких Пространственных частот. В экспериментальной схеме с помощью интерферометра Маха — Цендера в жидкокристаллическом ПВМС формировалась динамическая голограмма входного сигнала-изображения с несуш,ей частотой 20. .. 40 мм- . Относительная мощность шумового фона в области пространственных частот 1. .. 5 мм > для обращенной волны оказалась в 1,5. .. 5 раз меньше, чем в исходном изображении. Наблюдалось также некоторое увеличение контраста штриховых изображений (в 1,2, , 3 раза), обусловленное снижением рассеяния света в фотоэмульсии слайда. [c.286]

Пз сказанного выше следует, что прп определении критерия разрешения необходимо задать число разрешаемых монохроматических линий и их интенсивность, аппаратную функцию спектрального прибора, приемник излучения (его чувствительность и шумовые характеристики) и метод регистрации спектра. Поэтому на практике, главным образом прп сопоставлении разрешающей способности различных спектральных приборов, обычно исполь-з шт критерий разрешения по существованию минимума, или провала, в центре результирующего распределения, образованного наложением только аппаратных функции от двух линий с близкими длинами волн одинаковой интенспвностп, без учета свойств приемника (пли считают приемник одинаковым для всех приборов и обладающим более высоким разрешенпем, чем спектральный прпбор). [c.45]

Вид сигналов в линейном тракте ВОСС выбирают с учетом особенностей оптических элементов. Шумовой характер излучения источников света, как правило, ограничивает применяемые виды модуляции излучателей и в практически используемых системах находит место модуляция по интенсивности [3, 6]. Однако развитие технологии компонентов ВОСС обусловило перспективность применения в оптических системах и когерентных систем связи [32, 42]. Когерентные ВОСС, основанные на модуляции параметров несущей оптической волны, а не интенсивности света, позволяют максимально использовать преимущества оптической связи. В таких системах используются модуляция — демодуляция оптической несущей, оптический гетеродинный прием с оптическим предусилением, оптическое усиление. Передающей средой в когерентных ВОСС является одномодовое ВС, предпочтительно с одной поляризацией излучения особые требования накладываются и на источник излучения — одномодовые полупроводниковые лазеры, ширина спектра излучения которых должна быть мала и стабильна. [c.194]

Обычно качество фотодетектора оценивают по нескольким параметрам. В основном они разрабатывались для приема инфракрасного излучения очень слабых стационарных или медленно меняющихся источников. Поэтому такие диоды оказались плохо соответствующимк требованиям, предъявляемым к детекторам в широкополосных системах оптической связи. Наиболее важны здесь три параметра эквивалентная шумовая мощность (NEP), чувствительность к обнаружению (D) и удельная чувствительность к обнаружению (D ). Покажем, как эти параметры связаны с длиной волны детектируемого излучения, квантовым выходом и темновым током детектора. Будем предполагать, что шумы детектора определяются тепловым шумом, связанным с темновым током и током сигнала. Эквивалентная шумовая мощность определяется как оптическая мощность (на конкретной длине волны или иа участке спектра), необходимая для получения тока, равного среднеквадратическому значению шумового тока в единичной полосе частот (А/ -- 1 Гц). Чтобы оценить МЕР на конкретной длине волны, перепишем формулу (12.1.2) в виде [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...