Частотные спектры плоской волны

Частотные спектры плоской волны [c.141]

Временная корреляция и частотный спектр плоской волны [c.141]

Частотные уравнения для случая гармонических волн, распространяющихся перпендикулярно направлению слоев, мол<но найти в работе Рытова [58] — первой работе по этому вопросу, а также в книге Бреховских [16]. Плоские гармонические волны, распространяющиеся в произвольном направлении, изучались в работе Све [67]. Некоторые результаты Све представлены на рис. 5. Приведенный на этом рисунке частотный спектр отчетливо показывает различие в природе синусоидальных волн, соответствующих различным углам падения. Для возмущений, распространяющихся перпендикулярно направлению слоев, имеется полоса частот, для которых не существует волн с вещественным волновым числом. Это означает, что в данном случае слоистая среда работает как волновой фильтр. Если же направление распространения волны не перпендикулярно к направлению слоев, [c.369]

Р. в. ва стохастических (случайно распределённых) возмущениях сред или границ раздела. Иногда под Р. в. понимается именно такой тип рассеяния. Если облако дискретных хаотически расположенных рассеивателей достаточно разрежено, при расчёте рассеянных полей можно пользоваться приближением однократного рассеяния, т. е. первым приближением метода возмущений (см. Борновское приближение, Возмущений теория). Это приближение справедливо в условиях, когда ослабление падающей, волны из-за перехода частя её энергии в рассеянное поле незначительно. В этом случае диаграмма направленности рассеяния плоской волны от всего облака рассеивателей совпадает с индикатрисой, рассеяния отд. частицы. При наличии движения рассеивателей частотный спектр рассеяния первоначально монохроматической волны изменяется ср. скорость движения рассеивателей определяет сдвиг максимума спектра, а дисперсия её флуктуаций — уширение спектра рассеянного излучения в соответствии с Доплера эффектом. При рассеянии эл.-магн. волны происходит также изменение поляризации. [c.266]

Набег фазы при циклическом проходе собственной волны в стационарном режиме должен быть кратным 2я. Это условие определяет резонансную частоту каждого типа колебаний. Совокупность частот собственных волн образует частотный спектр колебаний. Для понимания структуры частотного спектра рассмотрим резонатор, образованный двумя плоскими зеркалами, и будем считать собственные колебания резонатора бесконечными плоскими волнами. В этом идеализированном случае фазовое условие резонанса в линейном резонаторе запишется предельно просто [c.11]

Спектр частот данной поперечной моды (т, п), как и в идеальном интерферометре Фабри—Перо, представляет собой ряд эквидистантно расположенных частот. Расстояние между соседними продольными компонентами Ау = с/2Ь (см. гл. 1), однако в отличие от системы плоских волн частотные ряды соседних поперечных типов колебаний сдвинуты относительно друг друга точно на Av/2. Таким образом, все поперечные типы колебаний с четной и нечетной суммами индексов оказываются порознь частотно-вырожденными. Это вырождение (в отличие от системы плоских волн) не зависит от апертурного размера. Частоты биений оказываются кратными с/4Ь. [c.65]

Измерения частотных спектров флуктуаций логарифма амплитуды и ее производной производились в плоской волне, сформированной от одномодового Не—Ке-лазера (л = 0,63 мкм) на трассах 50 и 25 м. Измерения производились над ровным участком степи с невысокой растительностью в дневное время при безоблачной погоде и при достаточно устойчивом ветре, преимущественно 3—5 м/с. Это обеспечивало относительно стабильные характеристики турбулентности. [c.221]

В данной главе мы прежде всего приведем основные уравнения. Затем мы обсудим корреляционную функцию, угловой спектр и частотный спектр для случая, когда размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, дадим общие решения и рассмотрим в качестве примера падение плоской волны. После этого будут рассмотрены ограничения, налагаемые на разрешение изображения при наличии случайных рассеивателей. Наконец, мы проанализируем обратное рассеяние и распространение импульсов в областях с сильными флуктуациями и опишем полезные универсальные характеристики распространяющихся импульсов. [c.48]

Рассмотрим теперь частотный спектр (15.8). Для случая плоской волны из (15.12) имеем [c.53]

Временная корреляция и частотные спектры флуктуаций уровня и фазы плоской волны [c.159]

Использованная здесь идеализированная модель предполагает прозрачный и оптически однородный кристалл, безграничный в поперечном сечении, и монохроматическую плоскую волну накачки. При нарушении этих условий формула (8), описывающая детальную частотно-угловую форму спектра, будет неверна. Например, если расходимость накачки А д много больше (см. (45)), то угловая ширина излучения с данной частотой будет иметь порядок A fl g, а интенсивность излучения в направлении синхронизма будет пропорциональна не а ll ov, где длина когерентности имеет порядок [c.27]

Исследуемый объект АВ (входной транспарант) освещается плоской нормально падающей монохроматической волной. В задней фокальной плоскости первого компонента образуется пространственно-частотный спектр объекта АВ (Фурье-образ). Второй компонент осуществляет второе Фурье-преобразование, создавая обратное изображение исследуемого объекта. Помещая в задней фокальной плоскости первого компонента различные фильтры или маски, можно пропускать или задерживать те или иные части пространственного спектра объекта. За счет этого можно существенно улучшить качество изображения А В объекта. В общем случае фильтр, установленный в задней фокальной плоскости первого компонента, осуществляет амплитудную и фазовую модуляцию. Такие фильтры изготовляют голографическими способами. [c.329]

Как мы увидим в следующей главе, к счастью, лазеры отличаются от известных ранее источников света в двух отношениях. Во-первых, лазерный свет возникает за счет одного энергетического электронного перехода в атомах вещества. Поэтому спектр частот его очень узок — лазерный свет монохроматичен (одноцветен). Во-вторых, в процессе создания света участвуют отражающие плоскости, так что генерируемый свет представляет собой плоские волны, волновой фронт которых в поперечнике во много раз превосходит длину волны. Таким образом, лазеры позволили получить свет, обладающий как хорошей частотной, так и хорошей пространственной когерентностью. [c.38]

В качестве средства защиты работающих от непосредственного воздействия шума употребляются экраны. Экран представляет собой преграду для прямого звука, устанавливаемую между работающим и источником. Формы экранов весьма разнообразны (рис. 55). Кроме изображенных на рисунке экранов защитой от шума может быть плоская преграда, линейные размеры которой больше половины длины волны наинизшей составляющей шума, от которого надлежит защититься. Человек защищается экраном только от прямого звука, отраженные же волны проникают за любой тип экранов, кроме экранов в форме колпака. Для того чтобы снизить влияние отраженной звуковой энергии, а также энергии, проникающей за экран благодаря дифракции звуковых волн, внутренние поверхности, обращенные в сторону работающего, покрываются звукопоглотителем. Частотная характеристика звукопоглощения последнего выбирается так, чтобы она имела форму аналогичную форме спектра шума, от которого надлежит защититься. [c.145]

Выражения Р — 1, S — 2 соответствуют основному и вторичному изображениям, которые упоминались в п. 2.4.2. При выполнении условий Р — 2, S — 1 реконструкция имеет место только в случае дифракции на равномерной регулярной объемной решетке, образованной двумя плоскими волнами. Качественного изображения при реконструкции сложной световой волны, однако, не получится, так как в данном случае не может быть выполнено Рис. 37. Процесс реконструк-1 условие Брэгга одновременно для всех ции (векторная диаграмма) J -составляющих пространственно-частотного спектра этой волны. Условия Р — 3 и S — 3 соответствуют тривиальному случаю отсутствия интерференционной картины. [c.64]

В однородных безграничных средах Н. в. принято наз. однородные плоские волны, распространяющиеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волновое число не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной (двукратное поляризац. вырождение). В анизотропных и гиротропных средах зависит ох ваправления распространения, а поляризац. вырождение снимается (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн ограничены снизу электронной плазм, частотой сор , спектр ионно-звуковых волн ограничен сверху ионной плазм, частотой сор, значения частот и волновых чисел, ограничивающих дисперсионную ветвь, наз. критическими для данной моды. [c.361]

Соответствующий спектр частот приведен на рис, 4.29, Следует заметить, что моды, характеризующиеся одним и тем же значением суммы 2п + т + 1, имеют одинаковые резонансные частоты, хотя их пространственные конфигурации различны. Эти моды называются частотно-вырожденными. Заметим также, что в отличие от случая плоских волн (рис. 4.19) разность частот между двумя модами (межмодовое расстояние) теперь равна /4L. Однако разность частот между двумя модами с одними и теми же значениями I, т (например, ТЕМоо) и с п, различающимися на единицу (разность частот между двумя соседними продольными модами), равна /2L, т. е. точно такая же, как и для резонатора с плоскими зеркалами. [c.200]

Описанные явления незеркального отражения плоских волн от периодических структур представляют собой основу для довольно широкого спектра практических приложений. Одннм из применений являются ОР с частотно селективными зеркалами [8]. Применение нового типа зеркал в виде решеток, работающих в резонансном автоколлимационном режиме, позволит существенно разредить спектр такого резонатора. [c.191]

Знание частотного спектра, уровней энергии и матричных элементов смещений атомов рещетки (координат осцилляторов) дает, во всяком случае в принципе, полную возможность рассчитать как термодинамические, так и кинетические характеристики колеблющейся решетки. Однако на практике оказывается весьма удобным вместо картины связанных осцилляторов пользоваться другой эквивалентной картиной, которую можно получить с помощью квантовомеханического принципа соответствия. Согласно этому принципу, каждой плоской волне можно сопоставить совокупность движущихся частиц . Волновой вектор к будет определять импульс этих частиц ), а частота —их энер- [c.12]

В однородных безграничных средах Н. в. принято называть однородные плоские волны, распространяюгциеся в произвольных направлениях. В изотропных средах волн, число к не зависит от направления распространения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной. В анизотропных и гиротропных средах к зависит от направления распространения (соответственно различают обыкновенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры поперечных эл.-магн. и ленгмюровских волн [c.470]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...