Спектр угловой флуктуаций волн

В данной главе мы прежде всего приведем основные уравнения. Затем мы обсудим корреляционную функцию, угловой спектр и частотный спектр для случая, когда размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, дадим общие решения и рассмотрим в качестве примера падение плоской волны. После этого будут рассмотрены ограничения, налагаемые на разрешение изображения при наличии случайных рассеивателей. Наконец, мы проанализируем обратное рассеяние и распространение импульсов в областях с сильными флуктуациями и опишем полезные универсальные характеристики распространяющихся импульсов. [c.48]

Если размеры частиц сравнимы с длиной волны или больше ее, то рассеянная частицами волна ограничивается главным образом областью малых углов вблизи направления вперед, что позволяет упростить уравнение переноса и получить точное общее решение. В этом приближении можно вычислить многие полезные величины. В данном разделе мы дадим общие решения для функции взаимной когерентности, углового спектра и частотного спектра флуктуаций поля в облаке случайных рассеивателей. [c.49]

Поскольку второй момент интенсивности равен Г(1, Г, 0) [см. (20.126)], функция 5(1, X, 0) есть не что иное, как спектральная плотность флуктуаций интенсивности. Выражение (20.142) для 5 было получено различными авторами [292, 297]. Поскольку функция 5 является фурье-образом второго момента интенсивности, она описывает и угловое распределение интенсивностей волн,. приходящих с различных направлений. Поэтому 8 Ь, и, 0) часто называют угловым спектром флуктуаций интенсивности. В этом случае удобно использовать переменную и == /%0, где 0 —-двумерный вектор, компонентами которого являются направляющие косинусы. Если направление волны, приходящей в точку наблюдения, определяется единичным вектором 1 = /х + ту + пг, то 0 = ту + пг. [c.189]

Мы получили основное соотношение, связывающее угловой спектр 5прот флуктуаций интенсивности волны от протяженного источника с угловым спектром 5 флуктуаций интенсивности плоской волны О и распределением яркости источника Ь в). Впервые это соотношение было получено независимо Коэном и Сол-питером. Из него следует, что в случае протяженного источника функция S(xL) может быть существенно отличной от нуля лишь в пределах некоторой определенной области значений [х], так что и спектр 5прот также будет сосредоточен в некоторой ограниченной области X. Это означает, что угловой спектр флуктуаций интенсивности протяженного источника сосредоточен в более узком телесном угле, чем спектр точечного источника, и, следовательно, временной спектр также ограничен более узкой полосой частот, что приводит к ослаблению мерцаний. [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...