Ускорение жидкой частицы конвективное

Ускорение жидкой частицы конвективное 73 (1) локальное (местное) 73 (1) субстанциональное (полное) 73 (1) [c.362]

Ускорение жидкой частицы конвективное 68 локальное (местное) 68 субстанциональное (полное) 68 [c.631]

Наличие нелинейного конвективного слагаемого в выражении для ускорения жидкой частицы в пространственных координатах является одним из принципиальных моментов, вносящих огромную сложность в решение задач гидродинамики. И только когда этим членом можно пренебречь ввиду либо его малости (линеаризация), либо в силу некоторых условий симметрии, задачи существенно упрощаются и допускают аналитическое решение. Ряд общих свойств вектора ускорения и его конвективной составляющей даны в [250]. Используя соотношение (1.20), получаем кинематическую теорему В.Томсона [c.22]

Разложение ускорения на локальную и конвективную части может быть обобщено и на определение индивидуальной (субстанциональной) производной от некоторой скалярной, векторной или тензорной величины, связанной с индивидуальным движением жидкой частицы. Пусть, например, каждому положению частицы жидкости или газа в пространстве в определенный момент времени приписывается некоторая величина э (например, температура частицы, плотность), тогда совокупность значений величины ( образует некоторое поле, и при движении жидкой частицы величина будет изменяться как в силу нестационарности поля локальное изменение ), так и вследствие перемещения частицы с течением времени из одного пункта поля в другой конвективное изменение ). Полная индивидуальная производная по времени от величины <р будет складываться из локальной производной dконвективной производной, равной [ср. с (37)] [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...