Ускорение жидкой частицы

Ускорение жидкой частицы полное 32 [c.459]

Вектор ускорения жидкой частицы, движущейся со скоростью V, является индивидуальной производной по времени от [c.37]

Ускорение жидкой частицы конвективное 73 (1) локальное (местное) 73 (1) субстанциональное (полное) 73 (1) [c.362]

Ускорение жидкой частицы 21 [c.380]

Ускорение жидкой частицы в векторной форме и в проекциях на координатные оси выражается субстанциональной производной скорости по времени [c.12]

Ускорение жидкой частицы определяется полной производной вектора скорости по времени [c.23]

В векторной формуле, используя оператор Гамильтона (набла), ускорение жидкой частицы можно представить в виде [c.23]

Различные частицы движущейся жидкости обычно имеют разные скорости и ускорения. Поле течения должно, следовательно, описываться скоростями и ускорениями жидких частиц в различных точках во всем пространстве, занятом жидкостью. Как скорости, так и ускорения являются векторными величинами, которые обозначаются соответственно через v и а. В декартовых координатах их х-, у- и 2-компоненты обозначаются соответственно через и, V, w и я , Яу, Ui. Вообще v и а являются функциями времени и координат пространства. [c.52]

УСКОРЕНИЕ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ. ТЕОРЕМА КЕЛЬВИНА [c.49]

Ускорение жидкой частицы. Теорема Кельвина [c.49]

Чтобы вывести уравнение движения сплошной среды, воспользуемся снова принципом Даламбера. Для этого выделим некоторую массу жидкости, заключенную в конечном объеме т. Пусть S — поверхность, ограничивающая этот объем, W — ускорение жидких частиц, q — плотность среды, F — вектор напряженности массовых сил, р — напряжение поверхностных сил. Применяя принцип Даламбера для выделенной материальной системы, получаем следующее уравнение [c.628]

Как показал Стокс более 100 лет назад, конечная скорость 11 твердого шара, медленно падающего в бесконечной жидкости, зависит от радиуса шара а, разницы удельных весов твердого тела и жидкости Ду и вязкости д. Плотность жидкости не учитывается, ибо движение шара предполагается очень медленным, так что ускорение жидких частиц практически равно нулю и инерцией можно пренебречь. [c.222]

УСКОРЕНИЕ ЖИДКОЙ ЧАСТИЦЫ [c.68]

Ускорение жидкой частицы можно представить в виде йи ди I ди йх ди йу I ди йг [c.68]

Ускорение жидкой частицы конвективное 68 локальное (местное) 68 субстанциональное (полное) 68 [c.631]

Так как мы рассчитываем силы, приходящиеся на единицу массы, то таковы же будут и проекции ускорения жидкой частицы, вызываемого лунным притяжением. Но последнее действует на всю Землю, н если мы предположим, что при вычислении действия Луны иа твердую Землю можно считать Землю состоящей из сферических однородных слоев, то ускорение сообщаемое Луной всей Земле целиком, [c.528]

При определении проекций ускорения жидких частиц в переменных Эйлера [c.33]

Ускорение жидкой частицы. (3.1) [c.55]

Отсюда ускорение жидкой частицы представляется следующим образом [c.56]

Эйлера динамики идеальной жидкости П2 Ускорение жидкой частицы. 73 [c.903]

В наиболее важном случае, когда поле скорости и(х, t) используется в эйлеровых координатах, ускорение жидкой частицы вычисляется по формуле (1.18) [c.22]

Наличие нелинейного конвективного слагаемого в выражении для ускорения жидкой частицы в пространственных координатах является одним из принципиальных моментов, вносящих огромную сложность в решение задач гидродинамики. И только когда этим членом можно пренебречь ввиду либо его малости (линеаризация), либо в силу некоторых условий симметрии, задачи существенно упрощаются и допускают аналитическое решение. Ряд общих свойств вектора ускорения и его конвективной составляющей даны в [250]. Используя соотношение (1.20), получаем кинематическую теорему В.Томсона [c.22]

Компоненты относительного ускорения жидкой частицы (т. е. ускорения в системе теперь можно записать в виде [c.368]

Учитывая, что выражение в круглой скобке имеет структуру скалярного произведения а у и выражая вектор ускорения в виде а = а 1+ + Oift, получим символическую форму полного ускорения жидкой частицы [c.30]

Последние три равенства изображают составляющие ускорения жидкой частицы в виде суммы ускорений. Выясним смысл каждого из этих составляющих ускорений. Последнее слагаемое в правой части каждого из равенств (3) есть частная производная по времени следовательно, по определению частной производной, она вычислена при постоянных значениях остальных переменных х, у, г. Такая производная изображает ускорение, которое мы наблюдали бы в фиксированной точке пространства (х, у, 2 суть постоянные), следя за разными частицами, проходящими через эту точку. Это есть ускорение в данном месте потока оно так и называется местное, или локальное, ускорение. Происходит оно, очевидно, от нестационарности потока. Если бы поток был устаповивщийся, то Иу и не зависели бы явно от времени следовательно, мы имели бы [c.279]

А. М. Яглом (1949) с помощью той же гипотезы рассчитал средний квадрат ускорения жидких частиц в турбулентном потоке при этом он установил, что ускорение определяется в основном пульсирующими градиентами давления (вклад сил вязкого трения оказывается относительно небольшим) и может принимать очень большие значения (среднеквадратичное значение [c.486]

Относительный вес двух слагаемых в правой части, выражающих ускорение под действием градиента давления и ускорение под действием силы вязкого трення, будет различным прн разных числах Рейнолвдса. Прн очень малых числах Рейнольдса, характерных для заключительного периода вырождения, отношение второго члена в правой части (18.25) к первому, как нетрудно подсчитать с помощью формул (15.53 ) и (18.15), равно 35/2 (Ке>1,)2, т. е. много больше единицы следовательно, ускорение жидких частиц здесь в основном создается силой трения. Абсолютная величина ускорения при этом может быть довольно значительной с помощью данных рнс. 14 (стр. 147) можно подсчнта- что в соответствующих опытах ( 4 ) имело порядок [c.234]

Можно также установить непосредственные связи между статистическими характеристиками движения частицы относительно инерциальной системы координат и неинерциальной системы координат Пусть Iq л (и. значит, тем более / (т) т] при т > 0) допустим, что Тз < т < Tj, так что рассматриваемые две частицы можно без большой ошибки считать вышедшими в момент т = 0 из одной и той же точки. Воспользуемся тем, что ускорения жидких частиц в турбулентном потоке с большим Re на расстояниях практически некоррелированы (см. выше стр. 340). Поэтому ускорения Al (г ) и А2(г") двух частиц при всех 0<[т -<т и 0<т"-<т естественно предполагать некоррелированными. Поскольку т > Тд. допустимо считать, что [c.483]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...