Две щели заметной ширины

Две щели заметной ширины [c.51]

Щель вырезает кусок плоской волны , но если ее ширина сравнима с длиной волны, то после щели этот кусок плоской волны распространяется во все стороны, а вовсе не в одном направлении (рис. 463). Поэтому представление о лучах применимо только в тех случаях, когда всякий кусок волны, размеры которого велики по сравнению с длиной волны, можно считать куском плоской волны . Если на волновой поверхности есть такие места, в которых амплитуда или фаза волны на расстоянии порядка длины волны сколько-нибудь заметно изменяются, представление о лучах оказывается неприменимым. Так именно обстояло дело в рассмотренных выше явлениях дифракции. Например, вблизи края экрана, где амплитуда волны резко изменяется, картину распространения волны нельзя описать при помощи лучей. [c.718]

Почернения линий на фотопластинке измеряют с помощью микрофотометра МФ-2, с устройством которого следует ознакомиться по литературе и его описанию. Следует обратить особое внимание на тщательность фокусировки микрофотометра по всей площади фотопластинки. Ширина измерительной щели микрофотометра не должна превышать /з ширины изображения линии на его экране. Ширина осветительной щели не должна заметно превышать полную ширину изображения линии. В противном случае измеренные значения почернений (особенно для больших почернений) окажутся заниженными вследствие влияния рассеянного света. [c.48]

Распределение кислорода в щели было теоретически рассмотрено Бианки [48]. Пути диффузии и распределение кислорода в щели описываются кривыми, приведенными на рис. 101. Из рисунка видно, что имеется заметная разница в концентрации кислорода на различной глубине. Дифференциация тем значительнее, чем выше отношение глубины зазора к его ширине. Однако последняя сохраняется и при относительно небольших отношениях. Отсюда можно было ожидать,, что макроэлементы могут возникнуть и в самой щели даже в случае,, когда металл в щели не контактирует с другими участками металла. [c.233]

Эффективность работы коррозионных элементов в щели и на открытой поверхности может быть некоторым образом оценена с помощью модели макроэлемента [51]. На рис. 116 представлены кривые, характеризующие изменение тока коррозионного элемента, составленного из железных и медных электродов, в условиях, когда в одном случае модель покрыта пленкой электролита (кривая 1), а в другом образует с инертным материалом щель, ширина которой равна толщине пленки (50 мкм). На открытой поверхности, в связи с испарением электролита наблюдается вначале заметный рост тока. Последнее связано с обнаруженным нами эффектом резкого увеличения скорости кислородной деполяризации при испарении электролитов с поверхности металлов [52]. В дальнейшем в связи с заметным уменьшением толщины слоя электролита, приводящим к торможению анодного процесса, коррозионный ток падает в случае же работы элемента в щели, в которой испарение электролита, естественно, затруднено, ток вначале, хотя и меньше, однако держится относительно долго на более высоком уровне. В итоге такой элемент отдает во внешнюю цепь примерно в 3 раза больше тока, что эквивалентно трехкратному увеличению коррозии. [c.249]

Существует еще и аппаратное уширение линии. При попытке ускорить запись данных можно, например, работать со спектрографом или спектрометром при широкой щели. Тем самым вносятся заметные ошибки в измерение крыльев линии. Возьмем, например, случай, когда при помощи призменного спектрографа регистрируется линейчатый спектр дуговой лампы высокого давления, которая дает также и сплошной спектр [10]. Когда спектральная ширина щели по порядку величины равна ширине линии, конечная ширина щели приводит к непропорциональному увеличению той части линии, которая связана с ее крыльями П —18]. [c.324]

Переход от амбразур к щелевым горелкам МЭИ с системой плоских параллельных струй обеспечил дальнейшее совершенствование работы топок с молотковыми мельницами и прямым вдуванием топлива. Щелевая горелка с плоскими параллельными струями (рис. 5-21) представляет собой два канала с выходным сечением в виде вертикальных щелей. По оси щелей установлены сопла вторичного воздуха. Каналы с установленными в них соплами образуют эжектор, в котором за счет энергии вытекающего из сопл вторичного воздуха пылевоздушная смесь со скоростью 20—40 м/с через щели горелки поступает в топочную камеру. Вследствие малой ширины плоских струй и высокой концентрации пыли происходит быстрое распространение пламени с периферии к оси факела. Повышенные скорости истечения из горелки и высокие температуры окружающих топочных газов приводят к заметной разности скоростей и температур в поперечном сечении плоских параллельных струй. Это способствует ускоренному воспламенению и создает благоприятные условия для интенсивного выгорания пыли. В показанной на рис. 5-21 горелке возможно также сжигание газа, т. е. горелка является комбинированной пылегазовой. Газ по- дается через сопла в газораспределительных коллекторах. [c.107]

По данным Б. В. Дерягина, заметное расклинивающее давление получается для пленки жидкости толщиной не более 0,1 мкм. Наибольшее растягивающее давление возникает при наименьшей ширине щели, примерно равной двум диаметрам молекулы жидкости, что для смазывающих жидкостей составляет около 0,001 мкм. [c.58]

На рис. Ь.1 схематически изображен получившийся спектр уровень б1 отделен от остальных Я — 1 уровней энергетическая щель Eg между уровнем основного состояния е = О и первым возбужденным уровнем имеет ширину / б. Даже при слабом взаимодействии и (если кратность вырождения Я велика) уровень 61 обладает, очевидно, заметной стабильностью, поскольку величина ЯЬ может быть при этом достаточно большой. [c.760]

Приведут ли такие тепловые перебросы к заметной проводимости или нет, существенно зависит от размера энергетической щели, поскольку, как мы увидим ниже, доля электронов, переброшенных через щель при температуре Т, равна по порядку величины При ширине энергетической щели, равной [c.185]

На рис. 9.3 приведены результаты, полученные в работе [9.6] для рабочей решетки. Значения коэффициента напора и КПД решетки соответствуют оптимальным режимам течения. Представленные результаты получены для различных относительных смещений h s и а /с. Аналогичные результаты получены и для направляющей решетки. Отмечено, что нет никакой существенной разницы между характеристиками вращающейся и неподвижной решеток с тандемными лопатками и что эффекты сепарации пограничного слоя вследствие центробежных сил не оказывают заметного влияния ни на оптимальную ширину щели, ни на оптимальное расположение переднего и заднего профилей. [c.259]

Оптическая емкость Р. о. с. — количество различных изображений, к-рые можно наблюдать раздельно через данную Р. о. с. из различно расположенных в пространстве точек. Напр., из точки Go (рис. 5) точечным источником можно спроектировать через щели растра на экран светлые полосы г, к-рые не будут видны из точек oj, а будут наблюдаться из точек Gj, также расположенных на прямой УУ. При движении от точки Gj вдоль этой прямой кажущаяся яркость 2-го изображения (полос г ) будет изменяться по закону, изображенному на рис. в виде пунктирных треугольных графиков. В зонах шириной Ь можно увидеть только 1-е (полосы г) или 2-е изображение (полосы г ). Следовательно, данный экран обладает емкостью, равной двум изображениям. Если бы относит, ширина щелей растра была меньше, то раздельно через растр можно было бы наблюдать большее число изображений. Однако значит, увеличения оптич. емкости экранов со щелевыми экранами достигнуть не удается вследствие появления при уменьшающейся ширине щелей заметных дифракционных явлений, размывающих ширину световых нолос. Значительно большей эффективности для новышения оптич. емкости дает применение линзовых растров, с помощью к-рых удается получать емкость Р. о. с. 1000. [c.374]

Пусть вначале щель имеет ширину 2 см (/ 0,05). Мы увидим распределение освещенности того типа, который показан на рис. 379, б. Уже здесь вполне заметно отличие распределения света от того, которое указывает геометрическая оптика. Но это отличие существует лишь в сравнительно узких полосах ширины порядка нескольких миллиметров по краям дифракционной картины. Пренебрегая им, можно сказать, что свет распространяется от щели к экрану в виде прямого пучка, т. е. равномерно заполняя незачерненную область (рпс. 379, б). Нужно, одпако, подчерк- [c.386]

При перемещениях более 15 мм для городских эстакад наиболее удобны де( юрмационные швы с резиновыми компенсаторами. Такие швы можно использовать как в прямолинейных, так и в криволинейных пролетных строениях. В швах с раскрытием до 50 мм применяют резиновые компенсаторы выпуклой лотковой, трубчатой, ленточной формы или в виде полос со сложной формой сечения (рис. 13.5, а). Такие швы обеспечивают перемещения до 50 мм. При этом в покрытии проезжей части остается щель переменной ширины, которая не создает заметных помех для движения транспорта. Резиновые компенсаторы закрепляются и удерживаются за счет предварительного сжатия, приклеивания клеями холодного отверждения или привулканизированием к металлическому окаймлению. Возможно крепление компенсаторов с помощью стальных прижимных полос и болтов. [c.350]

Таким образом, эшелон может работать только при очень монохроматическом излучении. Расстояние между главными дифракционными максимумами соседних порядков, т. е. изменение ф при изменении т на единицу, очень невелико. Из формулы (49.1) имеем бф = X/s. Все эти дифракционные максимумы имеют заметную интенсивность только в пределах центрального максимума, обусловленного одной щелью (ср. 44 и 46). Угловая ширина этого максимума есть Аф = 2X/S, ибо ширина щели равна s. Таким образом, в пределах поля заметной яркости шириной Аф может укладываться только один или два максимума соседних порядков, ибо расстояние между ними бф = ИгАф (рис. 9.26). [c.211]

Если необходимо записать контур линии комбинационного рассеяния без заметных искажений, то щирину входной и выходной щелей 5 берут не больще половины щирины наблюдаемого контура линии б. В этих условиях щирина линии б и интенсивность в максимуме /о искажаются мало. Однако они отличаются от истинных параметров линии. Наблюдаемый контур линии комбинационного рассеяния искажается не только за счет влияния ширины щелей спектрометра, но также за счет спектральногс распределения в пучке возбуждающего света и различных аппаратурных влияний спектрометра (дифракция света, аберрация и др.). [c.122]

Эти опыты приводили к противоречивым результатам. В одних случаях эффект обнаруживался, в других — нет. Однако оба результата следует подвергнуть сомнению. Когда эффект обнаруживался, легко можно было указать источник ошибки, заключавшийся чаще всего в загрязнении щели тем или иным веществом, в результате чего течение жидкости постепенно прекращалось. В наиболее чисто поставленных опытах английских физико-химиков Бастоу и Боудена щель сужалась приблизительно до 1 мк, но заметных изменений вязкости обнаружено не было. Однако в опытах Бастоу и Боудена ширину щели измеряли настолько грубо (с точностью, не превышающей 0,25 мк), что результаты измерения не позволяли делать заключений о том, какова вязкость граничных слоев жидкости толщиной 0,1 мк, что, собственно говоря, и представляет основной интерес. Поэтому то значение, которое Боуден и его последователи приписали отрицательным результатам своих экспериментов, следует не только считать преувеличенным, но надо расценивать как простое недоразумение. [c.195]

При S.J > All относительная ширина крыльев соизмерима с и результирующее распределение заметно отличается от прямоугольного, т. е. от геометрического изображения щелп (рис. 1.19, б, в, г). При 2 All распределение (1.42) значительно отличается от геометрического изображения щели и близко к диф-ракционно.му распределению (1.27) с шириной Кд = 0,886AZi, не зависящей от ширииы входной щели s . Таким образом, дифракционное распределение можно назвать самым узким изображением щели шириной Кд. Именно этими явлениями объясняется экспериментально наблюдаемая зависимость ширины изображения щели 5, от ширины щели (см. рис. 1.12). Как уже отмечалось, ширина входной щели области перехода от линейной [c.39]

Сущность гррдуироБки заключается в том, что для данной спектральной области получают на градуируемом приборе спектр поглощения, так подбирая условия (спектральную ширину щели, толщину кюветы если это газ,— то давление), чтобы он проявил структурные особенностп, свойственные эталонному. Тогда, зная длину волны каждого макснмулга поглощения, можно построить графическую зависимость. Для целей более точной градуировки один и тот же спектр получают несколько раз и положение отдельных полос или линий определяют как среднее из нескольких измерений. Не следует забывать, особенно при точной градуировке, что длина волны заметно зависит от показателя преломления [c.420]

Пусть входная щель настолько расширена, что ширина ее изображения много больше ширины той линии, которая возникла бы в фокальной плоскости выходного коллиматорного объектива 06 при очень узкой входной щели. В таком случае распределенпе освещенности в фокальной плоскости объе1 тива 06 примет вид, который ранее был указан на рис. 74,с или е. Плоская часть графика соответствует освещенности Н в тех местах фотопластинки, на которые нонал свет всех тех частот, в пределах которых интенсивность спектрально линии заметно отлична от 1уля. Полагая, что эти частоты относятся к интервалу (VJ, л ,), получим [c.429]

Ширина изображения на фотографической пленке будет иная, так как надо учесть угол ф, как и в формуле (7.1.34). В этом случае а = ajeos ф, т. е. эта ширина изображения щели будет заметно расти с увеличением угла дифракции. [c.443]

Изложен метод распределения степени черноты поперек щели круглой трубчатой зеркальной полости, широко используемой в качестве макета черного тела при исследовании спектральной лучеиспускательной спосоЗности металлов, сплавов и других материалов, обладающих заметным зеркальным отражением. Показано, что распрзделение степени черноты щели трубчатой полости в проекции на плоскость, перпендикулярную направлению визирования, является функцией ширины щелн (диаметр трубки принят аа 1), расстояния середины ее проекции от оси проекции, ко>ффициента отражения материала полости и апертурного угла измерительной установки. [c.182]

В подписи к рис. 11.10 приведено выражение для пр, записанное так, чтобы соответствовать приведенным экспериментальным данным для кремния. Коэффициент перед exp —EglkeT) в этом случае заметно больше, чем рассчитанный по формуле (11.9). Если ширина щели Eg зависит от температуры (как это и есть в данном случае) и эта зависимость имеет, например, вид (П =- г(0) (1—аТ), то в первом приближении перед ехр(—Eg(0) kBT) появится множитель вида exp aEg ke), не зависящий от температуры. [c.389]

Интенсивность света в дифракционной картине, разумеется, определяется обш,еи формулой (46.2). В ней /i (d) означает интенсивность, которая получилась бы при дифракции на отдельной ступеньке эшелона ширины а. Функция Д (d) такая же, что и при дифракции на щели. Поэтому весБ дифрагированный свет практит чески концентрируется в интервале углов d между = — Уа и da = + k a. Заметную интенсивность будут иметь только такие главные максимумы, которые попадают в указанный интервал. Ввиду малости угла можно пренебречь его квадратами, представив формулу (48.1) в виде п — I) h + = тк, или [c.319]

Важность вопроса о влиянии ширины суммирующих щелей усугубляется тем обстоятельством, что в сумматоре перед суммированием иногда производится уравнивание амплитуд записей суммируемых каналов путем изменения ширины щелей, а следовательно, и светового потока, проходящего через каждую из суммируемых дорожек сейсмопленки. Необходимость предварительного уравнивания амплитуд суммируемых записей может быть вызвана различной чувствительностью регистрирующих каналов или различной контрастностью записей на разных дорожках. Поэтому особенно важно установить границы, в пределах которых возможно пользоваться изменением ширины суммирующих щелей, не внося в результат заметных искажений. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...