Нелинейные шумы

Далее сравним (рис. 11) зависимости плотности нелинейного шума от длительности экспозиции голограмм при постоянном соотношении интенсивностей объектного и опорного пучков, равном 1 3, и при проявлении голограмм до одинаковой плотности 0,3. Естественно, время проявления для разных времен экспозиции различно. [c.29]

Рис. 11. Зависимость плотности нелинейного шума от длительности экспозиции

Пусть в электронном тракте прибора имеется нелинейность типа репе со следующими параметрами ограничение сверху равно 0,05 В, ограничение снизу 0,05 В, уровень шумов равен 0,03 В, пороговое значение равно 0,0035 В. [c.185]

Погрешности детекторов связаны с нестабильностью параметров питания, неидентичностью характеристик отдельных каналов детектирования, изменением этих характеристик во времени II под действием механических и тепловых нагрузок, уровнем нелинейных искажений в рабочем диапа- -зоне сигналов, ограниченным быстродействием детекторов, абсолютным уровнем, спектральной и пространственной неоднородностью квантовой эффективности, чувствительностью детекторов к фоновому излучению, магнитной и электромагнитной помехозащищенностью, уровнем собственных шумов и т. п. [c.450]

Для решения задач были разработаны на базе метода канонических разложений случайных функций общие методы определения оптимальных линейных систем для нестационарных входных сигналов, применяемые к системам с любым числом входов и выходов, а также решен ряд частных задач по определению оптимальных систем различного назначения. Кроме того, нри помощи теории канонических разложений был разработан общий метод нахождения оптимальных систем и оптимальных алгоритмов обработки информации но любым статистическим критериям качества. Этот метод, применимый к линейным и нелинейным системам с любым числом входов и выходов, позволил объединить одной общей теорией все задачи обнаружения сигналов в шумах и их оптимальной обработки, возникающие в теории информации, теории связи, радиотехнике, автоматике и других областях науки и техники. Было показано, как этот общий метод может быть применен для построения алгоритма обучающихся машин. [c.274]

Сложным объектом диагностики является авиационный двигатель. На основе анализа тонкой структуры акустических сигналов с помощью вероятностных методов авторы работы [132] построили модель диагностики, содержащую источники случайного шума и синусоидальных сигналов, а также линейные и нелинейные элементы. Модель адекватна двигателю но ряду признаков, характеризующих двумерные законы распределения ве- [c.25]

При этом выходной сигнал образцового акселерометра рассматривают как вход системы, а выходной сигнал проверяемого акселерометра — как ее выход. Если принять коэффициент чувствительности образцового акселерометра за единицу, то передаточную функцию можно представить в виде отношения взаимной спектральной плотности входа и выхода к спектральной плотности входа. При этом определяют как амплитуду, так и фазу передаточной функции. Регистрацию относительного расхождения показаний обоих акселерометров по амплитуде и по фазе получают во всем частотном диапазоне калибровки. Следует отметить, что при калибровке акселерометров этим способом важно знать, полностью ли выход системы соответствует ее входу. Известно, что на различных частотах шумы и нелинейные явления могут увеличить выходной сигнал. Это приводит к ошибкам в определении передаточной функции. Качество [c.362]

Задача заключается в определении динамических характеристик g t, s) я go t) и автокорреляционной функции эквивалентного шума t, т) линеаризованной модели (10.148) нелинейного технологического процесса. Ставится условие равенства статистических характеристик выходных переменных объекта [c.360]

Связь между действительным Qsb (рис. 64, в) уровнем громкости и ощущением Qae. о громкости нелинейна. Ослаблению заводского шума со 100 до 90 дБ, т.е. на 10% по шкале уровней [c.170]

Каскадное включение ламп характеризуется относительно низким уровнем шумов, удачно согласует параметры фильтра с малым сопротивлением датчика и при управлении по нижней сетке позволяет получить высокий коэффициент усиления. Применение третьего каскада на лампе Лз улучшает избирательные свойства усилителя. Первая половина лампы Лз является катодным повторителем, а вторая — работает в усилительно.м режиме. Выходной каскад усилителя (лампа Л ) является катодным повторителем и выполняет функции согласования, как со стороны поступающего на него сигнала, так и со стороны нагрузки. Кроме того, применение катодного повторителя, обладающего малыми нелинейными искажениями, хорошими частотными свойствами и небольшой зависимостью выходного напряжения от изменения сопротивления нагрузки, способствует устойчивой работе усилителя. [c.108]

Эффекты акустоэлектронного взаимодействия. На опыте АЭВ проявляется либо непосредственно как эффект увлечения носителей заряда акустич. волной, либо в виде зависимости параметров акустич. волны (её скорости, коэф. поглощения и др.) от концентрации носителе проводимости, величины внеш. электрич. и магн. полей. АЭВ — одна из причин дисперсии звука в твёрдых телах. Получая в процессе АЭВ энергию, электроны рассеивают её при столкновениях с дефектами и тепловыми фононами, обусловливая электронное поглощение УЗ. Зависимость коэф. поглощения от частоты при этом может отличаться от квадратичной, предсказываемой классич. теорией (см. Поглощение звука). В полупроводниках в сильном электрич. поле поглощение звука сменяется его усилением. Усиление электрич. иолом НЧ-фононов (акустич. шумов) приводит к развитию электрич, неустойчивости в полупроводниках и возникновению акустоэлектрических доменов. АЭВ является источником электронной акустич. нелинейности, к-рая обусловливает зависимость от электронных параметров амплитуд акустич. волн, возникающих в результате нелинейного взаимодействия, эффекты электроакустического эха в полупроводниках и др. [c.56]

Такова качественная картина восстановления изображений нелинейно зарегистрированными голограммами сфокусированных изображений. Оценим количественно влияние степени нелинейности процесса регистрации на уровень нелинейных шумов для разных голограмм. Представляется целесообразным в качестве наиболее информативного показателя уровня нелинейных шумов выбрать интенсивность (плотность) диффузного интермодуляционного шума. Действительно, наличие изображений в высших максимумах дифракции можно не принимать во внимание, поскольку в принципе каждое из зтих изображений может наблюдаться независимо в связи с ограничением поля зрения сфокусированной голограммы апертурой линзы (см. выше). Появление ложных изображ ний или Их частей носит, в общем-то, случайный характер и зависит от наличия или отсутствия на объекте ярких участков - источников дополнительных опорных волн, причем интенсивность этих изображений зависит от отражательной способности таких участков. В то же время интермодуляционный шум возникает при нелинейной регистрации любого диффузно рассеивающего объекта, причем для конкретного объекта его интенсивность может служить мерой влияния неоптимальной относительной интенсивности или неоптимапьной экспозиции на качество восстановленного изображения. [c.28]

На рис. 10 приведено сравнение зависимости интенсивности интермоду-ляциоиного шума (в дальнейшем будем называть его нелинейным шумом) от параметров, определяющих степень нелинейной регистрации, для сфокусированных голограмм и голограмм Френеля [96]. В качестве объекта использовался диффузный рассеиватель. При этом предполагалось, гго шум, обусловленный зернистостью фотослоя, для обеих голограмм одинаков, поскольку они зарегистрированы на фотопластинках одного типа (Микрат-ВРЛ) при одинаковой средней плотности (амплитудном пропускании) и одинаковой пространственной частоте опорного пучка. Расстояние от объекта до фотопластинки для голограмм обоих типов составляло 40 см. [c.29]

Значения плотности нелинейного шума получены по результатам фотометрической оценки оптической плотности фотоснимков восстановленных изображений (в одном и том же участке), зарегистрированных в виде диапозитивов при примерно одинаковой яркости и проявленных до плотности 0,3. Из рис. 10 следует, чго для голограммы сфокусированного изображения уровень плотности шума практически постоянен и совпадает с минимальной плотностью фона френелевской голограммы при оптимальном соотношении интенсивностей интерферирующих пучков. При иеоптимальном соотношении интенсивностей уровень нелинейного шума, создаваемого голограммой Френеля, резко возрастает. [c.29]

РИс. 10. Зависимость плотное интермодуляциониого нелинейного шума (диффузного фона) в восстановленных изображениях от относительной интенсивностн объектного пучка О - для случая френелевской и - для сфокусированной голограммы. Измерения проведены с тремя комплектами голограмм. [c.29]

Из рис. 11 следует, что голограмма сфокусированного изображения обеспечивает минимальный уровень фона независимо от длительности экспозиции фотопластинки, в то время как в случае регистрации голограмм по френелевской схеме такой уровень фона имеет место лишь при оптимальной длительности зкспо-зиции. Следовательно, сфокусированная голограмма может регистрироваться при относительно больших зкспо-зициях, обеспечиваюших весьма короткое время проявления. Что же касается голограмм Френеля, то при их получении необходимо строго контролировать режим зкспозиции и обработки фотопластинки во избежание появления значительных нелинейных шумов. [c.30]

Оценим, какой вьшгрыш в дифракционной эффективности обеспечивает регистрация голограмм сфокусированных изображений по сравнению с френелевскими при одинаково низком уровне нелинейных шумов (рис. 12). [c.30]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

Важнейшей, по существу - осно)шой задачей проектирования, решаемой на системотехническом уровне лроектирования ОЭП, яляется обеспечение заданного по ТЗ соотношения сигнал/шум. Это требование удовлетворяется выбором полосы пропускания тракта и подбором специальной нелинейности. Проектанту ОЭП привычно пользоваться понятиями козффищ1ент усиления, транспортн 1Я задержка к, постоянные времени типовых звеньев т,, 7), Q , L , Таким образом, перечисленные па- [c.28]

Перечисленные выше операции реализуют метод Монте-Карло. Ограничения-. 1. Использование операторов 1-7 с индексом С совместно с операторами РЕЛЕ, НЕЛИНЕЙНОСТЬ ОБЩЕГО ВИДА в одной и той же программе на входном языке ПАСМ недопустимо. 2. При использовании операторов 1—7 с индексом С моделируется прохождение детерминированного сигнала совместно с шумом (сигнал/шум). 3. Эффекты, возни-каюгдие при неправильном формировании моделей одномерных сигналов, аналогичны эффектам, возникаюи(им при обработке многомерных сигналов. [c.148]

Основное достоинство параметрического усилителя заключается в низком уровне шумов. Малая величина шумов такого усилителя обусловлена тем, что нелинейный элемент усилителя реактивен. У ламповых, транзисторных и иных усилителей на нелинейном активном элементе основную часть шумов вносит активный нелинейный элемент. У параметрических же усилителей этот источник шума практически отсутствует. При этом наиболее слабы шумы нерегенеративных усилителей, так как их усиление связано только с преобразованием частоты и не сопровождается внесением отрицательного сопротивления в какие-либо контуры. [c.260]

Mi rowave Offi e (AWR) - вьшолняет анализ линейных и нелинейных схем, анализ шумов, в программе реализованы методы рядов Вольтерра и гармонического баланса, имеется редактор топологии полосковых линий, с ее помощью возможно топологическое проектирование микроэлектронных узлов и печатньк плат. [c.146]

Несколько более трз доемки методы борьбы с локальным наклоном исследуемого участка. При любом наклоне видимый период меньше реального, поэтому, получая ряд спектров Фурье для различных наклонов объектов в РЭМ, можно найти тот, в котором фиксируется наибольший период, — это и будет спектр, по которому максимально достоверно определяются истинные размеры структуры излома. Ряд менее значительных артефактов (импульсные шумы РЭМ, нелинейность разверток на краях кадра и др.) исключается комплексом аппаратно-программных методов. [c.208]

Резкая и нелинейная зависимость электрического сопротивления при переходе из нормального в сверхпроводящее состояние позволяет создавать высокочувствительные фотонриемники (болометры) с порогом чувствительности ж 10-1 Вт па 1 Гц полосы пропускания регистрирующей системы,, сверхпроводящие выпрямители, предназначенные для детектирования высо-кочастотнсго модулированного сигнала и обладающие низкими собственными шумами. [c.208]

В 50—60-х годах продолжались интенсивные разработки магнитных аналоговых элементов и усилителей. Разработанные принципы построения рядов сердечников обеспечили возможность создания оптимальных по чувствительности, коэффициенту усиления, весу, стоимости и к. п. д. магнитных элементов, работающих в широком диапазоне мощностей на основе ограниченного числа типоразмеров сердечников. Была создана общесоюзная нормаль на такие сердечники. Были разработаны новые принципы построения магнитных усилителей, модуляторов, зондов и бесконтактных реле, отличающихся повышенной чувствительностью и стабильностью на основе применения двойной (перекрестной) обратной связи, выпрямления четных гармоник нелинейными симметричными сопротивлениями, наложения взаимно перпендикулярных магнитных полей, применения двухфазных источников питания, выполнения условий минимальных искажений выходного напряжения и шумов и др. Созданные бесконтактные реле получили широкое применение в качестве измерительных элементов в системах автоматического контроля электротехнических изделий. Кроме того, были разработаны новые типы усилителей с повышенными к. п. д. и быстродействием на основе сочетания магнитных усилителей с транзисторами, устранения задержки в рабочей цепи усилителей с выходом на переменном токе и применения бестрансформаторных реверсивных схем постоянного тока. [c.265]

Развивалась также теория детермированных дискретных оптимальных систем — как импульсных, так и релейно-импульсных. Однако для решения нелинейных задач, относящихся к замкнутым системам со случайными помехами в их цепях — как в прямом тракте системы, так и в цепи обратной связи, необходимо учитывать неполноту информации об объекте и его характеристиках и случайные шумы. Все это потребовало привлечения новых математических средств. Такими средствами явились метод динамического программирования Р. Веллмана, нашедший за последние годы успешное применение в теории оптимальных систем и теории статистических решений. В результате оказалось возможным сформулировать новый круг проблем, а также найти общий рецепт решения задач и решить некоторые из них. Значительная часть этих работ была посвящена теории дуального управления, отражающей тот факт, что в общем случае управляющее устройство в автоматической системе решает две тесно связанные, но различные по характеру задачи первая задача — это задача изучения объекта, вторая — задача приведения объекта к требуемому состоянию. Теория дуального управления дает возможность получить оптимальную стратегию управляющего устройства для систем весьма общего типа [48]. [c.272]

Появление спутниковой, тропосферной, космической связи и глобального радио- и телевещания на сверхвысоких частотах, сверхдальней радиолокации, радиоастрономии, радиосиектросконии потребовало создания радиоприемных устройств с ничтожно малым уровнем шума. Новые возможности в этом отношении открылись перед радиотехникой в связи с достижениями в области изучения свойств различных веществ при глубоком их охлаждении и в связи с освоением новых методов построения радиоприемных схем. В результате этого в 50-х годах появились идеи создания параметрических и квантовых парамагнитных усилителей. Такие схемы обычно охлаждают с помощью жидкого азота, а в последнее время — жидкого гелия. Современные параметрические усилительные схемы осуществляются на основе использования для изменения параметров схемы диодов, ферритов, полупроводников и других нелинейных элементов. Квантовые парамагнитные усилители в настоящее время строятся на двух нринцинах. В первом из них взаимодействие волны слабого сигнала с усиливающим парамагнитным веществом происходит в объемном резонаторе (усилители резонаторпого тина), а во втором — в замедляющих волноводах (усилители бегущей волны). Все эти устройства мало похожи на привычные радиоприемники и пока еще достаточно сложны в осуществлении и эксплуатации, но зато их чувствительность может быть доведена до 10 вт. [c.380]

Для контроля твердости начинают применять новые магнитные методы метод высших гармоник и метод магнитных шумов. Метод высших гармоник основан на нелинейности ма-THirnibix характеристик материала контролируемого изделия в переменном магнитном поле и анализе высших гармоник сигналов датчиков. Метод магнитных шумов основан на анализе спектра, амплитуд и длительности магнитного шума (скачков Барггаузена) в функции исследуемых механических свойств ферромагнитного материала. [c.274]

Известно [3], что после удаления нестационарного тренда данные наблюдаемых процессов всегда могут быть представлены моделью AP G. Однако в случае окрашенного шума внутренних воз-муш ений параметры этой модели, используемые в качестве информативных признаков, в отличие от параметров ФДМ, рассмотренных выше, несут в себе, кроме информации о динамических характеристиках системы, информацию о характеристиках внутренних возмущений. Это обстоятельство не дает возможности даже в случае R [q (i)]=0 использовать трехэтапный метод наименьших квадратов. Однако задачу можно решить, применяя диагностический под ход аналогично методу тестовой вибродиагностики. Отличие в том, что на этапе обучения в случе линейной МС обрабатывается массив данных и., у,. (i = i,.. ., iV) в соответствии с процедурой трехэтапного метода наименьших квадратов, а в случае нелинейной МС — массив данных и., = N) в соответствии [c.136]

А. (с несколькими несоизмеримыми частотами), но и А., ничем неотличимые от случайных —- т. н. стохастические А. Примером такой автоколебат. системы — генератора шума, в к-ром хаотич. колебания (колебания со сплошным спектром) совершаются в диссипативной системе за счёт энергии регулярных источников, может служить генератор на рис. 2, i5, если в контур последовательно с индуктивностью добавлен нелинейный элемент с невзаимно однозначной вольт-ампер-ной характеристикой (рис, 6). Таким элементом является, напр., туннельный диод. Матем. модель или соответствующая такому генератору динамическая система может быть представлена в виде системы 3-го порядка [c.14]

Конкуренция мод — подавление одних мод другими в автоколебат. системах — связана с тем, что конкурирующие моды черпают энергию на покрытие диссипативных расходов из общего источника. В результате одни моды создают дополнит, нелинейное затухание для других. Благодаря эффектам конкуренции и взаимной синхронизации колебаний в автоколебат. системах с большим числом степенен свободы (или даже бесконечным числом — в случае распределённых систем) возможно установление из нач. шума (нарастающих в результате развития линейных неустойчивостей флуктуаций на разл. частотах) реж]1ла регулярных периодич. А. Эффекты конкуренции и синхронизации оказываются принципиальными и для появления высокоорганизованных структур в нелинейных неравновесных средах. [c.14]

К прикладным областям А. можно отнести архитектурную А., строительную А., музыкальную А., а также весьма большой раздел совр. А., связанный с изучением шумов и вибраций и созданием методов борьбы с ними. Изучение аэродииамич. генерации шумов большой интенсивности относится к проблемам нелинейной акустики здесь и.меется также самая тесная связь с совр. аэродинамикой, так что иногда говорят о спец. разделе А, — аэроакустике. [c.42]

Развитие Н. а. стимулировалось применением интенсивных звуковых полей и связанных с ними нелинейных эффектов. Так, необходимость увеличения интенсивности акустич. волн, используемых в УЗ-технологии, потребовала изучения условий фокусировки мощного звука и усреднённых эффектов в звуковых полях совершенствование техн. средств, применяемых для зондирования океана и атмосферы, привело к разработке параметрич. приёмных и излучаю-ищх систем. Увеличение мопщости индустриальных шу.мов, в особенности уровня авиац. шумов, потребовало разработки теории генерации звука турбулентностью и изучения особенностей распространения шума большой интенсивности. [c.288]

Н. а. занимает промежуточное место между линейной теорией звука и теорией ударных волн. Предметом её исследований являются слабо нелинейные волны, в то время как ударные волны, как правило, сильно нелинейны в классич. же акустике нелинейные эффекты не рассматриваются вообще. Н. а. близка к нелинейной оптике и др. разделам физики нелинейных волн. К осн. вопросам, к-рыми занимается совр. Н. а., относятся распространение волн конечной амплитуды, звуковые пучки большой интенсивности и их самовоздей-ствие, нелинейное поглощение и взаимодействие волн, особенности нелинейного взаимодействия в твёрдых телах, генерация и распространение интенсивных шумов, усреднённые э екты в звуковом поле, акустич. кавитация и др. [c.288]

Шумы большой интенсивности. Распространение шумов большой интенсивности отличается от поведения слабого шума. В процессе распространения спектр шума меняется спектр, плотность его в области высоких частот растёт в результате генерации гармоник энергонесущих спектр, компонент, расширяется и НЧ-часть спектра из-за появления комбинац. ионов при условии, что максимум спектр, плотности шума в нач. момент соответствовал частоте, отличной от нулевой. На расстояниях // са/гк и )Чг (где X — длина волны энергонесущей компоненты, — среднеквадратичная коле-бат. скорость) в шумовом сигнале возникают разрывы и затухание шума растёт. На этой стадии в ВЧ-обла-сти спектра спектр, плотность шума спадает по универсальному закону не зависящему от вида нач. спектра. Генерация интенсивных шумов часто также бывает связана с нелинейными взаимодействиями гид-родинамич. возмущений. Напр., шумы самолётных и ракетных двигателей в значит, степени обусловлены генерацией шума, турбулентностью в результате вихревых взаимодействий (см. Аэроакустика). [c.292]

Исследования частотной и пространственной дисперсий нелинейных оптич. свойств — источник принципиально новой, ранее недоступной эксперим. исследованию информации о веществе. В Н. с. изучают также спектральные характеристики вещества, к-рые можно изучать и методами обычной линейной спектроскопии (положение и форму контура спектральных линий, сечения взаимодействий, поляризац. характеристики оптич. резонансов и т. п.), однако методы Н. с. часто обладают более высокой точностью, значительно более высоким отношением сигнала к шуму, большими спектральным, временным и пространственным разрешениями. [c.306]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...