Абсолютно черное тело. Интенсивность излучения абсолютно черного тела

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Де Isi — спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела. [c.460]

Ввиду того что энергия, излучаемая реальными телами, меньше энергии излучения абсолютно черного тела, при измерении действительной температуры тела Тд пирометры, основанные на яркостном методе, покажут более низкую яркостную температуру (рис. 9.8). Под яркостной температурой Тд понимается такая условная температура, при которой абсолютно черное тело имеет такую же спектральную интенсивность излучения Д или яркость Вх , что и реальное тело при его действительной температуре Тд, т. е. [c.184]

Таким образом, максимум интенсивности излучения абсолютно черного тел с увеличением температуры перемещается в сторону более коротких волн (закон Вина). [c.227]

Яо — длина волны в максимуме спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела [c.10]

Здесь /ло — спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела при заданной температуре Т и длине волны X. [c.77]

Воспользовавшись формулой Планка, запишем спектральную интенсивность излучения абсолютно черного тела в виде [c.77]

Если теперь записать выражение (3-8) для длины волны 1.0, при которой спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела достигает максимального при данной температуре значения [c.77]

Тепловое излучение пламени на указанных пяти участках спектра длин волн связано лишь с излучением твердых частиц сажистого углерода (/хс). Для сравнения на каждом из графиков приведена кривая спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени I o- [c.122]

Аналогичное решение было принято в [Л. 2] для оценки влияния спектрального состава падающего излучения на поглощательную способность запыленного потока. Различие состояло лишь в том, что вместо длины волны использовалась длина волны o, отвечающая максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при заданной температуре Т. [c.151]

Рис. 1-2. Спектральное распределение интенсивности излучения абсолютно черного тела.

Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела, в зависимости от частоты v, описывается формулой [c.13]

Рис. 1-4. К выводу соотношения между объемной плотностью энергии и (v, Т) и спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела /ц (v, Г).

Переходя от объемной плотности энергии внутри полости и (v, Т) к интенсивности излучения абсолютно черного тела /о (v, Т), можем переписать формулу (1-22) в виде [c.22]

Из представленных на рис. 1-2 кривых спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела, видно, что всякое изменение температуры абсолютно черного тела ведет не только к изменению абсолютных значений спектральной интенсивности излучения [c.23]

Таким образом, величина максимального значения спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела изменяется пропорционально пятой степени его абсолютной температуры. [c.25]

Здесь а (X) — спектральная поглощательная способность металла для нормального излучения, а / .о —спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела по Планку. [c.63]

С ростом температуры максимум спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела смещается в сторону малых длин волн, вследствие чего излучение обогащается коротковолновыми компонентами, а поглощательная способность запыленного потока возрастает. [c.207]

В котором /х — спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела при длине волны X, определяемая формулой (19.1). [c.409]

Спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела зависит от длины волны X и температуры Т. Распределение интенсивности излучения в спектре абсолютно черного тела описывается законом излучения Планка [Л. 14-4] [c.196]

С увеличением температуры максимум спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела сме дается в сторону коротких волн. [c.197]

Здесь /)о—интенсивность излучения абсолютно черного тела, определяемая по формуле (14-1) соответственно для температур [c.238]

В 1900 г. немецкий физик-теоретик Макс Планк установил закон закон Планка), определяющий спектральную интенсивность излучения абсолютно черного тела по длинам волн при разных температурах. Спектральная интенсивность Iqx представляет собой поток лучистой энергии с длиной волны Л, излучаемой с 1 м поверхности тела, и имеет размерность Вт/м [c.137]

Закон Планка. Интенсивности излучения абсолютно черного тела и любого реального телг Д зависят от температуры и длины волны. [c.461]

В 19П7 г. Эйнштейн предложил модель, которая позволила качественно объяснить указанное поведение теплоемкости. При выборе модели он исходил из квантовой гипотезы М. Планка. Планк (1900), решая математически задачу о спектральном распределении интенсивности излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу, коренным образом противоречащую всей системе представлений классической физики. Согласно этой гипотезе, энергия микроскопических систем (атомы, молекулы) может принимать только конечные дискретные квантовые зиаче-ния Е=пг, где = 0, 1, 2, 3,... —положительное целое число e = /zv = 7i o — элементарный квант энергии-, v — частота со — круговая частота /г = 2л Й—универсальная постоянная постоянная Планка). [c.165]

Таким образом, при температурах полной ионизации плазмы Т = 100 000 К, плотность энергии излучения в ней становится преобладающей. Это приводит к трудностям адиабатной изоляции плазмы при температурах термоядерных реакций (Т 1 ООО 000° К). Если интенсивность излучения абсолютно черного тела определяется однозначно его температурой (закон Стефана—Больцмана), то плазма термически равновесна. Но плазма в редких случаях излучает как черное тело и лучистое равновесие нарушается из-за наличия холодных стенок. Стенки не только поглош,ают лучистую энергию, но н оказывают каталитическое и электрическое воздействие на процессы в плазме. Наличие градиента температуры у стенок вызывает концентрационную диффузию и местное равновесие может восстановиться лишь тогда, когда скорость реакции велика по сравнению со скоростью диффузии. И, наконец, нерав-новесность может быть вызвана и наличием магнитно-гидродинамических эффектов, обусловленных наличием заряженных частиц. [c.233]

Рис. 2.64. Зависимость спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела от длины волны и тем-пфатуры

Как будет показано ниже, полученные критериальные связи могут быть использованы для обобщения опытных данных по спектральным и интегральным коэффициентам ослабления различных моно- и полифрак-ционных дисперсных систем. В последнем случае применительно к интегральному излучению вместо параметра р вводится обобщенный параметр ро, который определяется в зависимости от осредненного размера частиц d и длины волны Хо, соответствующей максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре дисперсной системы. [c.18]

Плазменные И. о. и. имеют энергетич. характеристики и вид спектра излучения, определяемые темп-рой Т и давлением р плазмы, образующейся в них при электрич. разряде или иным способом, и изменяющиеся в широких пределах в зависимости от хим. состава рабочего вещества и вводимой уд. мощности. При низких Т и р сиоктр излучения в основном представляет собой узкие атомные резонансные линии и молекулярные полосы. С увеличением вводимой уд. мощности и повышением Т в спектре излучения плазмы начинают преобладать линии возбужденных атомов и ионов и появляется сплошной фон, обусловленный тормозным и рекомбинац. излучениями, возникающими при столкновениях электронов и ионов. При повышении давления линии уширяются, интенсивность континуума возрастает и сначала в линейчатом, а затем и в сплошном спектре, начиная с длинноволновой его части, достигается насыщение до интенсивности излучения абсолютно черного тела при Т плазмы. Предельные параметры, ограничиваемые техЕгически осуществимой скоростью ввода энергии и стойкостью материалов конструкции, в импульсных плазменных П. о. и. намного выше, чем в непрерывных. [c.222]

Слитки весом 100 г, предварительно выплавленные в индукционной печи, просверливают по центру, и в это отверстие вставляют смотровую трубу. Установка медленно нагревается и дегазируется диффузионным насосом, соединенным с механическим насосом. Это предотвращает загрязнение спл1ава газами, выделяемыми горячими огнеупорными материалами. При температурах около 1000° в установку впускают очищенный водород или аргон, чтобы предупредить сильное испарение металла. На определенном расстоянии от призмы помещают телескоп оптического пирометра пирометр устанавливают так, чтобы раскаленная нить была видна поперек изображения отверстия в перегородке смотровой трубы. Температуру измеряют, сопоставляя интенсивность излучения абсолютно черного тела с известной интенсивностью измерения нити накаливания, о которой судят по величине тока, проходящего через нить. Теория и работа оптического пирометра с исчезающей нитью накаливания рассматривались выше. [c.181]

Для определения линии солидус при очень высоких температурах больше всего пригоден метод Пирани и Альтертур-на (107]. Он заключается в непосредственном измерении оптическим пирометром интенсивности излучения абсолютно черного тела в центре прямоугольной металлической полосы, нагретой током. Когда через такую полосу с отверстием, высверленным перпендикулярно ее длине, пропускают ток, наибольший разогрев получается у самого отверстия, где сечение полосы минимально. Температура плавления может быть легко установлена при наблюдении оптическим пирометром середины отверстия. При повышении температуры полосы оно будет казаться ярче окружающей поверхности, которая еряет тепло через радиацию. При достижении температуры плавл1ения внутри отверстия образуется капля металла, и оно будет казаться темным, так как лучеиспускание расплавленного металла значительно меньше, чем твердого. Таким образом, при температуре пл авления внутри отверстия наблюдается темное пятно или все отверстие темнеет. Это зависит от скорости иа-грева. [c.203]

Смотреть страницы где упоминается термин Абсолютно черное тело. Интенсивность излучения абсолютно черного тела : [c.462] [c.238] [c.184] [c.423] [c.188] [c.9] [c.14] [c.21] [c.36] [c.49] [c.49] [c.131] [c.152] [c.207] [c.197] [c.257] [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...