Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Спектральная плотность интенсивности излучения

Рассмотрим частный случай переноса в оптически плотной среде, когда длина свободного пробега излучения мала по сравнению с расстоянием, на котором температура существенно изменяется. В этих условиях локальная спектральная плотность интенсивности излучения обусловлена переносом лучистой энергии от участков среды, расположенных вблизи рассматриваемой точки перепад температур на длине свободного пробега излучения мал. Излучение от удаленных участков с существенно более высокой температурой поступает в рассматриваемую точку значительно ослабленным.  [c.420]


Спектральная плотность интенсивности излучения 238  [c.334]

Спектральная плотность величин, определяемых поверхностной плотностью потока излучения спектральная плотность интенсивности, энергетической светимости, энергетической освещенности), равна  [c.289]

Применение лазеров в качестве источника света для структурного анализа материалов позволяет получить световое пятно (световой зонд) малого диаметра, соизмеримого с длиной волны излучения лазера, и тем самым исследовать весьма малые участки и тонкие структуры. Кроме того, большая спектральная плотность лазерного излучения дает возможность существенно увеличить чувствительность приборов и работать на различных длинах волн, в том числе и в средней части ИК диапазона, где обычные источники света не могут быть применимы из-за слабой интенсивности.  [c.179]

Высокая спектральная плотность лазерного излучения характеризуется не только большим количеством энергии, передаваемой посредством пространственно узкого луча, но также очень узкой полосой частот, в пределах которой концентрируется излучение. В спектроскопии, основанной на анализе спектров флуоресценции, интенсивность последней зависит от спектральной плотности поглощенного излучения. В табл. 30 приведены характеристики излучения некоторых типов лазеров и обычных источников света. Маломощный Не—Ме-лазер имеет спектральную плотность излучения почти на четыре порядка выше, чем наиболее интенсивные некогерентные источники света.  [c.217]

При рассмотрении спектрального распределения потока излучения необходимо учитывать, что строго монохроматическое излучение не является носителем энергии, а спектральная плотность потока излучения не есть интенсивность монохроматического излучения, а является вспомогательной величиной, которую нужно помножить на спектральный интервал, чтобы получить лучистый поток, излучаемый в данном спектральном интервале.  [c.15]

V.5.19. Спектральная плотность (интенсивность) величин энергии излучения и его объемной плотности, потока излучения и его поверхностной плотности, энергетической светимости, освещенности, экспозиции и яркости  [c.67]


На рис. 2.2 показаны спектр световой волны (триплет МБР) и схематичное распределение интенсивности в тонкой структуре линии рассеяния света Не—Не-лазера с Я =0,63 мкм в четыреххлористом углероде [22] свет поляризован в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Следует отметить, что, после того как в качестве источника света начали применяться газовые лазеры, оказалось возможным (благодаря большой спектральной плотности когерентного излучения света) не только определить положение спектральных линий рассеяния Мандельштама — Бриллюэна, но и измерить их полуширину. Эта полуширина 6/ иб линии связана с поглощением следующей формулой  [c.46]

На рис. 2.12 показан типичный график спектральной плотности интенсивности широкополосного сигнала. Ординатой в этом случае является уровень (в дБ) интенсивности, измеренной в полосе шириной 1 Гц. Если этот уровень относится к излучению точечного источника, то необходимо также определить и опорную (эталонную) дистанцию. Уровень, показанный на рис. 2.12, называется спектральным уровнем СУ//1 мкПа/Гц па расстоянии 1 м.  [c.54]

Вычислить плотность собственного излучения поверхности изделия и длину волны, которой будет соответствовать максимальное значение спектральной интенсивности излучения.  [c.185]

Таким образом, при прохождении параллельного пучка монохроматического излучения с объемной спектральной плотностью w(v) через слой вещества толщиной dx и единичного поперечного сечения изменение интенсивности выразится следующим образом  [c.380]

Ранее неоднократно отмечалось, что свет, излучаемый атомами, не является строго монохроматическим и состоит из спектральных составляющих, которые расположены в некотором интервале частот, имеющем определенную конечную ширину (см. 158). Все изложенное в настоящем параграфе относилось к так называемой интегральной интенсивности спектральной линии, т. е. к сумме всех ее монохроматических составляющих. Если применяется спектральный аппарат достаточно высокой разрешающей силы, то можно измерить и спектральную плотность излучения внутри линии, или, как говорят, контур спектральной линии.  [c.737]

Если усиление в среде компенсирует потери при отражениях, т. е. г ехр [a(oj)L] = 1, то при выполнении интерференционного условия интенсивность обращается в бесконечность. Последнее означает бесконечную спектральную плотность излучения для частот, задаваемых (228.3), т. е. генерацию монохроматических излучений с указанными частотами. Полная же интенсивность определяется эффектом насыщения и находится из условия a( o)L = = —In г, что было уже выяснено в 225.  [c.798]

Очевидно, что вынужденное излучение увеличивает интенсивность распространяющегося в среде светового потока с частотой V2l, т. е. действует обратно поглощению. Что касается спонтанного излучения, то его вкладом в увеличение интенсивности светового потока можно пренебречь по сравнению с вкладом вынужденного излучения, если световой поток распространяется в пределах малого телесного угла и имеет достаточно высокую спектральную плотность и (Т21).  [c.279]

Как известно, отверстие в полости ведет себя как черная поверхность и излучение, покидающее через нее полость, по интенсивности и спектральному составу идентично излучению абсолютно черного тела с температурой Т. Вычислим, какую энергию в интервале частот dv испускает за I с полость через отверстие площадью d5 при плотности излучения в полости.  [c.355]

Величины Е н Ь являются интегральными характеристиками, т. е. относятся к суммарному излучению по всем длинам волн. Спектральную плотность Ех и интенсивность Ьх, излучения записывают в виде,  [c.63]

На основе распределения спектральной интенсивности 1 г, Q, т) находится вектор плотности потока излучения  [c.201]

Точно так же размерность спектральной плотности энергетической яркости совпадает с размерностью поверхностной плотности потока излучения (т.е. с размерностью интенсивности, энергетической светимости и энергетической освещенности), а единицы получаются из соответствующих единиц отнесением их к единице телесного угла.  [c.290]


Широкое применение для измерения температуры и плотности потока нагретого газа находят методы спектрально-оптической диагностики. При этом информацию о состоянии газа можно получить, исследуя характеристики его излучения (поглощения) интенсивность излучения и длину волны линий, ширину и форму контура линий, зависимость интенсивности непрерывного излучения от длины волны и т. д. Перед применением того или иного метода измерения необходимо предварительно исследовать спектральные характеристики потока. Лишь после этого можно выбрать определенный оптический метод определения температуры, который обеспечивает достаточную точность измерения.  [c.322]

Спектральная сферическая поверхностная плотность излучения представляет собой количество электромагнитной энергии, падающей на поверхность бесконечно малой сферы, отнесенное к единице частотного интервала и единице поверхности рассматриваемой сферы. Эта величина выражается через спектральную интенсивность излучения следующим образом  [c.49]

На основании приведенного анализа было показано, что спектральная интенсивность равновесного излучения в вакууме является универсальной функцией частоты и температуры согласно (2-5), а полная интенсивность равновесного излучения /о определяется только температурой равновесной системы и является ее универсальной функцией согласно (2-8). Количественная зависимость полной объемной плотности равновесного излучения от температуры была найдена экспериментально в 1879 г. Стефаном [Л. 318] и теоретически — в 1884 г. Л. Больцманом [Л. 319], вследствие чего она и получила название закона Стефана — Больцмана. В дальнейшем эта найденная зависимость была подтверждена точными экспериментальными измерениями, а также была получена как следствие закона Планка.  [c.66]

Соответственно спектральные интенсивность и поверхностная плотность равновесного излучения на основании (2-6) и (2-7) будут равны  [c.75]

В том случае, когда по объему среды и на граничной поверхности задается не поле температур, а объемные плотности результирующего излучения, система уравнений (3-18) — (3-20) должна быть дополнена другими уравнениями, дающими дополнительные связи между температурой среды и поверхности, плотностями результирующего излучения и искомой спектральной интенсивностью излучения. Такими уравнениями являются уравнения энергии радиационного теплообмена для объема среды и граничной поверхности.  [c.98]

Рис. 1-4. К выводу соотношения между объемной плотностью энергии и (v, Т) и спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела /ц (v, Г). Рис. 1-4. К выводу соотношения между <a href="/info/26873">объемной плотностью энергии</a> и (v, Т) и <a href="/info/22222">спектральной интенсивностью излучения</a> абсолютно черного тела /ц (v, Г).
Кроме упомянутых используются следующие уравнения состояния, связывающие давление, температуру и плотность переноса излучения, которое определяет спектральную интенсивность излучения диффузии, выражающее закон сохранения определенной компоненты в смеси.  [c.232]

Где /о — спектральная плотность интенсивности излучения в центре линии на частоте ыо. Описываемый выражением (1.104) контур спектральной линии имеет колоколообразную форму с быстро (экспоненциально) спадающими крыльями (рис. 1.24). Он называется гауссовым, так как совпадает с кривой нормального закона распределения Гаусса. Ширину доплеровской линии Лыдо,, определим из (1.104) как разность частот, при которых интенсивность равна половине ее максимального значения. Полаг я /(ы)=/о/2, находим  [c.59]

Излучение электромагнитных волн свойственно всем телам. Для большинства твердых и жидких тел спектр излучения непрерывный. Это значит, что эти тела излучают (и поглощают) лучи всех длин волн. Распространение энергии в спектре излучающего тела определяется его температурой. Общее количество лучистой энергии, испускаемой телом в единицу времени, называется лучистым потоком Q, Вт. Поток излучения Р, проходящий через единицу поверхности в пределах телесного угла 2тс, называется поверхностной плотностью потока излучения Е=с1р/с1А Вт/м . Излучение в достаточно узком интервале длин волн называют монохроматическим излучением ( х. Отношение плотности потока монохроматического излучения Ех=<10хМА в малом интервале длин волн X к этому интервалу есть интенсивность или спектральная плотность потока излучения  [c.535]

Объектами оптической локации могут быть различные сооружения, Кроме того, объектами оптической локации являются планеты и земная поверхность. По сравнению с деальнымп, зеркальными или диффузно-отражающими поверхностями отражение от поверхности реальных объектов отличается не только интенсивностью, но и пространственным распределением, спектральной плотностью отраженного излучения и его поляризацией.  [c.73]

Пусть излучение находится в некоторой полости, стенки полости теплоизолированы. Тогда спустя некоторое время излучение придет в равновесное состояние. Нетрудно убедиться, что спектральная плотность энергетической яркости излучения /.V в этой полости не зависит от индивг дуальных свойств полости, являясь функцией только частоты V и температуры Т. Действительно, в противном слу чае, выполняя стенки полостей А тл В (рис. 4.3.1) из разно]юд-ного материала и устанавливая в перегородке между этими полостями светофильтр, пропускающий только излучение, интенсивность которого зависит от свойств полости,  [c.152]


Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим  [c.174]

Изотропность равновесного излучения позволяет установить однозначную связь спектральной поверхностной плотности равновесного излучения а также спектральной объемной плотности энергии равновесного излучени со спектральной интенсивностью равновесного излучения Эти величины на основании (1-78), (1-82) и (2-4) получаются следующими  [c.62]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает четкую зависимость (2-31) полной объемной плотности равновесного излучения от температуры. Однако он не раскрывает выражения универсальной функции спектральной интенсивности равновесного излучения (2-5) в зависимости от частоты и температуры. Попытки решения этой фундаментальной задачи теории теплового излучения предпринимались многими исследователями (Ми-хельсон, Рэлей, Джинс, Тизен, Абрахам и др.). Все эти решения хотя и имели важное значение для прогресса науки в рассматриваемой области, однако не дали окончательного и полного решения проблемы, которое было получено в 1900 г. М. Планком.  [c.69]

Прежде, чем перейти к дальнейшим выкладкам, оире-делим предварительно соотношение между объемной плотностью энергии внутри полости и (v, Т) в интервале частот от V до V + dv и спектральной интенсивностью излучения.  [c.21]


Смотреть страницы где упоминается термин Спектральная плотность интенсивности излучения : [c.102]    [c.57]    [c.416]    [c.69]    [c.79]    [c.43]    [c.126]    [c.20]    [c.138]    [c.56]    [c.60]    [c.188]    [c.71]    [c.98]    [c.346]    [c.21]    [c.33]    [c.34]   
Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.238 ]



ПОИСК



Излучение спектральное

Излучения спектральная плотност

Интенсивность излучения

Плотность спектральная

Спектральная интенсивност

Спектральная интенсивность

Спектральная интенсивность излучения

Спектральная плотность излучения

Спектральная плотность интенсивности

Спектральная плотность интенсивности излучения потока излучения

Спектральная плотность интенсивности излучения светимости

Спектральная плотность интенсивности потока излучения по длине волны



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте