Интенсивность (яркость) излучения спектральная

Яркостная (спектральная) пирометрия основана на измерении интенсивности (яркости) излучения тел при фиксированной длине волны. Если для длины волны X интенсивность излучения тела и интенсивность излучения АЧТ равны, то температура АЧТ будет равна яркостной температуре Тя излучающего тела. С термодинамической темиературой Т связана соотношением [c.191]

В ряде областей науки и техники с успехом используются оптико-электронные цветовые пирометры, служащие для определения температуры исследуемого объекта. Их работа основана на измерении отношения спектральных интенсивностей яркости излучения объекта на двух длинах волн. При этом цветовая температура исследуемого объекта определяется по формуле [95] [c.92]

В тех случаях, когда априорно известна цветовая температура объекта и она принимается постоянной , логарифм отношения спектральных интенсивностей яркостей излучения объекта на двух длинах волн излучения также будет постоянной величиной, т. е. [c.93]

Разделим это количество энергии излучения на величины AFs, A Os, и At и возьмем предел полученного отношения при стремлении последних к нулю. В результате получим математическое определение спектральной интенсивности (спектральной яркости) излучения, позволяющей детальным образом охарактеризовать поле излучения [c.19]

Геометрическое место этих изображений в фокальной плоскости камерного объектива и составляет спектр исследуемого излучения. Число изображений определяется числом монохроматических составляющих в спектре источника, а их интенсивность — спектральной яркостью излучения в каждой длине волны и параметром спектрального прибора — его светосилой. При источнике сплошного спектра изображения в отдельных длинах волн накладываются друг на друга и образуют в фокальной плоскости непрерывный спектр. [c.18]

У излучателей контролируются яркость и интенсивность излучения, спектральный состав и мощность, параметры импульсов (длительность, спектральный состав и мощность). [c.610]

В этом случае имеет место излучение энергии одного цвета с единицы поверхности по всем направлениям полусферического пространства. Интенсивность излучения изменяется с длиной волны. Кроме того, она может изменяться по отдельным направлениям излучения. Количество энергии, испускаемое в определенном направлении единицей площадки, расположенной перпендикулярно направлению излучения, отнесенное к единице элементарного телесного угла, называется угловой интенсивностью или яркостью излучения. По определению яркости спектрального и интегрального излучения выражаются как [c.344]

Измерение спектральных интенсивностей. Источник излучения характеризуется спектральным распределением мощности излучения w (Я) и пропорциональной ей яркостью В (Я). Мощность излучения, приходящаяся на спектральный интервал Ях, Я. , [c.36]

Во многих случаях интерес представляет не интенсивность излучения под данным углом, а поток излучения с поверхности тела, т. е. количество энергии, выходящей в 1 сек с 1 см поверхности тела во всех направлениях. Эту величину называют яркостью поверхности (спектральной или интегральной). [c.120]

Действие яркостных пирометров основано на использовании зависимости спектральной интенсивности излучения Д (или спектральной яркости Вх) тела от его температуры. На рис. 9.7 представлена зависимость Д (для абсолютно черного тела) от Т для трех значений длины волны в видимом участке спектра. При Я = = 0,65 мкм повышение температуры от 1000 до 2000 К сопровождается возрастанием спектральной интенсивности Д в 6,42-10 раза. Аналогичные зависимости наблюдаются и для реальных тел. [c.184]

Ввиду того что энергия, излучаемая реальными телами, меньше энергии излучения абсолютно черного тела, при измерении действительной температуры тела Тд пирометры, основанные на яркостном методе, покажут более низкую яркостную температуру (рис. 9.8). Под яркостной температурой Тд понимается такая условная температура, при которой абсолютно черное тело имеет такую же спектральную интенсивность излучения Д или яркость Вх , что и реальное тело при его действительной температуре Тд, т. е. [c.184]

Точно так же размерность спектральной плотности энергетической яркости совпадает с размерностью поверхностной плотности потока излучения (т.е. с размерностью интенсивности, энергетической светимости и энергетической освещенности), а единицы получаются из соответствующих единиц отнесением их к единице телесного угла. [c.290]

Принципиальная оптическая схема устройства, используемого для измерения температур пламени методом обращения спектральных линий, представлена на рис. 12.]. Излучение от источника 5 регулируемой интенсивности с помощью линзы фокусируется внутри объема. Заполняемого пламенем в данном его сечении. Прошедшее через газ излучение вместе с собственным излучением пламени фокусируется линзой /-2 на щели спектрального разрешающего прибора, соединенного с соответствующим регистрирующим устройством или заменяющим его окуляром для визуального наблюдения спектра. Наблюдатель на выходе спектрального прибора видит сплошной спектр, обусловленный источником излучения, и накладывающееся на него изображение спектральной линии. Изменяя яркость источника (силу тока через температурную лампу), добиваются, чтобы видимые яркости спектральной линии и сплошного спектра (фона) уравнялись и линия совпала с фоном — чтобы произошло обращение спектрально / линии. [c.415]

Из равенств (3-16) и (3-17) видно, что, определяя величины спектральных степеней черноты, мы тем самым получаем значения и спектральных поглощательной и отражательной способностей (ф, 0) и Гх (ср, 6) для тех температур поверхности, при которых замерялось излучение, т. е. получаем исчерпывающий материал по излучению, поглощению и суммарной величине отраженной энергии. Однако при Этом остается неизвестным распределение по направлениям отраженных лучистых потоков. Для выяснения того, как происходит это явление, необходимо также иметь данные по величинам коэффициентов распределения яркостей или интенсивностей отраженных лучистых потоков. [c.90]

V.5.19. Спектральная плотность (интенсивность) величин энергии излучения и его объемной плотности, потока излучения и его поверхностной плотности, энергетической светимости, освещенности, экспозиции и яркости [c.67]

Яркость определяется объективной интенсивностью излучения, тогда как цвет и насыщение зависят от спектрального состава. По мере уменьшения длины волны световое ощущение переходит от красного к оранжевому, желтому, зеленому, синему и фиолетовому. [c.523]

Особое значение имеют следующие отделы А. а) колориметрия (см.), оценивающая действие радиации на глав человека с точки зрения цветового восприятия (основных нервных возбуждений), и б) фотометрия (см.), оценивающая радиацию с точки зрения суммарного действия ее на глаз человека (действующая иа глаз человека радиация называется светом). Лишь в тех случаях, когда приемник обладает одинаковой чувствительностью к радиации всех длин волн, можно в качестве характеристики радиации пользоваться ее полной интегральной интенсивностью. Такая оценка радиации представляет особый интерес для геофизики и гелиотехники, т. к. характеризует тепловое ее действие в тех случаях, когда приемник одинаково поглощает радиацию всех длин волн. Поле радиации (в фотометрии — световое поле) в данной точке кроме спектрального состава радиации м. б. охарактеризовано такше направлениями и величинами отдельных ее потоков, зависящими от распределения в разных направлениях интенсивности излучения (в фотометрии яркостей) поверхностей, посылающих радиацию в данную точку, или же от их черной температуры. Т. к. в большинстве [c.257]

К моменту, когда передний фронт лазерного импульса достигнет расстояния Н, произойдет взаимодействие среды объекта на расстоянии / (лазерным излучением, причем во времени этот сдвиг будет равен (/ — Я ) /с. Интенсивность флюоресценции, создаваемой передним фронтом лазерного импульса и распространяющейся в направлении детектора, будет усиливаться за счет флюоресценции молекул (или атомов), расположенных вдоль траектории лазерного луча на расстоянии и подвергшихся воздействию лазерного излучения в течение времени ( = 2(Я — Н )/с. Следовательно, соответствующую величину спектральной плотности энергетической яркости объекта, используемую в подынтегральном выражении уравнения (7.5), можно получить путем комбинирования уравнений (7.32) и (7.34) [c.281]

Пусть излучение находится в некоторой полости, стенки полости теплоизолированы. Тогда спустя некоторое время излучение придет в равновесное состояние. Нетрудно убедиться, что спектральная плотность энергетической яркости излучения /.V в этой полости не зависит от индивг дуальных свойств полости, являясь функцией только частоты V и температуры Т. Действительно, в противном слу чае, выполняя стенки полостей А тл В (рис. 4.3.1) из разно]юд-ного материала и устанавливая в перегородке между этими полостями светофильтр, пропускающий только излучение, интенсивность которого зависит от свойств полости, [c.152]

Ниже рассматриваются элементы теории оптической пирометрии, основанной на измерении яркости только в видимой части спектра излучения (Х = 0,4 -0,8 мк). В этом диапазоне длин волн при температурах излучателей, обычно встречающихся в печах, (<3 000° К) для определения спектральных характеристик интенсивности пзлучепия может быть использована формула Вина (3-3). Спектральная яркость излучения черного тела при температуре Т на основе этой формулы представляется в следующем виде [c.42]

Таким образом, как и в случае квантового усилителя с полной инверсией населенностей, интенсивность спонтанного излучения параметрического усилителя в фотонах на моду равна коэффициенту усиления (без единицы — см. (29)). Плотность потока фотонов в моде F в диспергирующей среде равна концентрации фотонов N/L , умноженной на групповую скорость и. Плотность типов колебаний в анизотропной среде согласно (3.4.34) равна g a = = кУии os Pj , так что спектральная яркость внутри кристалла связана с числом фотонов в моде соотношением (ср. (1.1.26)) [c.210]

Спектральная калорическая яркость излучепия абсолютно черного тела в it раз меньше его спектральной полусферической интенсивности излучения. [c.36]

Б хим. Л. а. наличие и концентрация тех или иных примесей в смеси определяются по интенсивности и снектру излучения (см. Спектральный анализ). При малых оптич. толщинах исследуемого объекта п при малых концентрациях (т. е. в отсутствие концентрационного тушения люминесценции) интенсивность свечения про-порц. концентрации люминесцирующего вещества. При уве.пичении оптич. толщины пропорциопа.пьность нарушается, и при больших толщинах яркость лю.мипесцен-ции может не зависеть от концентрации. [c.623]

Псрешности, обуслоиленрые поглощением среды. Погрешность пирометра, обусловлен1 ая поглощением излучения в промежуточной среде, является однозначной функцией интенсивности поглощения изм = Ь (1 — а) — т, где А — яркость тела а — коэффициент поглощения в среде используемого пирометром излучения. Подставляя в эту формулу вместо L значение яркости, определенное по формулам Вина или Стефана — Больцмана, получаем выражения для определения погрешности квазимонохроматического пирометра Д5, пирометра полного излучения ДГр н пирометра спектрального отношения ДГс, вызываемые поглощением излучения в промежуточной среде [c.329]

ЦВЕТ — свойство тел вызывать опреде-, лепное зрит, ощущение в соответствии со спектральным составом отраженного или испускаемого излучения. Человеч. глаз реагирует на электромагнитные волны длиной от 3800 до 7500А (видимая часть спектра). Смешение в определ. пропорции световых потоков, соответствующих раз личным участкам видимой части спектра, дает свет, воспринимаемый как белый. Преобладание в такой смеси световых волн предел, длины дает окрашенный свет, причем длина волны определяет цветовой тон или цветность, степень преобладая я волн данной длины — насыщенность цвета, а общая интенсивность излучения — яркость. Ц. предметов, не излучающих свет, обусловлен преимуществ, поглощением той или иной части спектра падающего на них света и вследствие этого зависит от спектрального состава освещения. [c.427]

Отношение яркости свечения люминофора к яркости свечения типового образца при возбуждении ртутной лампой низкого давления (ДБ-30-1), %, яе менее, . . 100 Приведенная относительная спектральная интенсивность излучения при длийе волны 650 им, %.....100 3 [c.476]

Как уже отмечалось выше, возможно и другое применение хЛ1етода относительных. интенсивностей. Независимым путем определяется Те, например, методом исследования контура линии томсоновского рассеяния лазерного излучеиия и, зная Тс, можно найти сечения различных процессов. Для этого следует определить относительные или абсолютные яркости линий, сечения возбуждения которых определяются. Этот метод применялся для определения сечений возбуждения линий ионов неона 62], линий изоэлектронного ряда лития (О VI, N V, Ne VIII) 63, 64, линий О VII [65] н линий N V [66]. Возбуждение линий N V происходит из основного состояния иона электронным ударом. Для плазмы достаточно низкой плотности распад возбужденных состояний ионов происходит только путем излучения и можно не учитывать вторичные процессы. Следовательно, общее число возбуждений равно общему числу испущенных фотонов. Это означает, что для определения сечения надо измерить абсолютную интенсивность спектральной линии, иайти Тс и N . [c.360]

Яркостными пирометрами измеряют спектральную яркость объекта на определенной длине волны, которая сравнивается с яркостью АЧТ. В качестве АЧТ используется спираль специальной лампы накаливания. Ярко-стные пирометры применяют для измерения высоких температур (св. 600 °С), при которых тела начинают излучать в видимой области, а интенсивность излучения достаточна для его регистрации в узком спектральном диапазоне визуально или с помощью фотоприемников типа ФЭУ, фотодиода. [c.536]

Светосила С. п. Интенсивность спектра, образующегося в С. п., определяется спектральной яркостью источника излучения В к), геометрич. и спектроскопич. характеристиками С. ц., а также коэфф. [c.10]

ЦВЕТОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА — параметр, применяемый для приближенного описания относит, распределения интенсивности в видимой области снектра излучения тел, пе сильно отличающихся от серых тел (напр., уголь, металлы, окислы и т. д.). Если при темп-ре Т нек-рого тела спектральная плотность его энергетич. яркости в длине волпы равна Ь %х,Т), а в длине волны равна Ъ (Х.2,Т), то Ц. т. Т этого тела равна такой темп-ре абсолютно черного тела, при к-рой спектральные яркости последнего Ь° (к , Т ) и Ь° (к2,Т(.) удовлетворяют условию [c.387]

Подробное описание методики и аппаратуры для проведения измерений спектральной степени черноты изложено в работе [6], поэтому здесь мы остановимся на нем коротко. Схема установки показана на фиг. 3. Трубчатый образец, обогреваемый электрическим током, помещали в вакуумируемую или заполняемую аргоном камеру. Спектр излучения от образца в области длин волн от 1 до 5,5 мкм регистрировали с помощью системы зеркал и инфракрасного спектрометра ИКС-12 с призмой из фтористого лития. Кроме того, на установке можно было измерить яркост-ную температуру излучения образца при длине волны Я = 0,65 мкм с помощью эталонного оптического пирометра ОП-48 и яркостную температуру для полного спектра специальным радиометром интегрального излучения. Можно было также измерить рассеиваемую элементом образца энергию путем измерения силы тока и падения напряжения на образце. Все радиационные измерительные приборы тарировались по черному телу, изготовленному из графитовой трубки, богреваемой электрическим током. Методика измерения спектральных интенсивностей излучения 7°° изложена в работе [6]. [c.124]

В колориметрии Ц. обозначают совокупностью трёх чисел. Существует много систем, отличающихся методикой определения таких трёх чисел (см. Колориметрия). Напр., существует ин-струментально-расчётный метод, при к-ром ЦТ выражается через объективно определяемую длину волны излучения, воспроизводящего — в смеси с белым Ц.— измеряемый Ц. насыщенность Ц.— через его чистоту (соотношение интенсивностей монохроматич. и белого Ц. в смеси), а светлота выражается через объективно устанавливаемую яркость измеряемого излучения, определяемую экспериментально или рассчитываемую по кривой спектральной световой эффективности излучения. Количеств, выражение субъективных атрибутов Ц. неоднозначно, поскодьку оно сильно зависит от различия между конкретными условиями рассматривания объектов и стандартизованными колориметрическими. В частности, поэтому имеется много формул, по к-рым рассчитывают светлоту. [c.842]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...