Джонсона задача

Демпфирующее устройство 399 Джонсона задача 61 Документация технологическая 15 Долговечность 530 Дроссель путевой 204 [c.615]

Модель Райса—Джонсона [397] основана на решении задачи о распределении деформаций перед трещиной с учетом изменения геометрии ее вершины в результате пластического течения. В отличие от ранее полученных в приближении малых геометрических изменений вершины решений учет затупления приводит к предсказанию концентрации деформаций в области порядка раскрытия б перед вершиной. Деформационный критерий бхх = е/ можно записать с использованием полученного в работе [397] решения e = Ехх г18) в виде соотношения б = = air, где ai —константа, связанная с е/. Принимая, как обычно, в качестве дополнительного условия распространения трещины [c.228]

Аналогичным образом Джонсон [38] сформулировал задачу для случая совместного изгиба и кручения анизотропного бруса. [c.142]

Гринвуд и Джонсон [304], воспользовавшись уравнениями Мизеса, решили задачу о деформации металла, испытывающего полиморфное превращение под действием внешней нагрузки. Они исходили из того, что деформация должна локализоваться в наиболее слабой фазе. Подобный анализ формоизменения при многократном фазовом превращении, но без внешней нагрузки, содержится и в работах [88, 279]. Джонсон и Гринвуд рассмотрели случай, когда межфазная поверхность движется в постоянном направлении, сохра- [c.71]

Следуя К. Джонсону ), рассмотрим задачу о контакте двух упругих шаров при неизвестной границе между областями проскальзывания и сцепления, считая, что трение в области проскальзывания описывается законом Амонтона —Кулона. Кроме того, будем считать, что площадка контакта и нормальное давление на ней могут быть определены независимо от касательных напряжений. [c.93]

Пространственная периодическая контактная задача для поверхности, имеющей синусоидальную волнистость в двух взаимно перпендикулярных направлениях, рассматривалась Джонсоном и др. [196]. На основе принципа суперпозиции в работе показано, что для регулярного рельефа, описываемого функцией [c.19]

К сожалению, точное исследование требует решения полной системы уравнений, описывающих плоские или осесимметричные задачи термопластичности. Поэтому в уравнения задачи вносятся существенные упрощения, однако так, чтобы не упустить влияния наиболее важных эффектов. Целью при этом является получение грубой оценки распределения температуры с использованием простых аналитических методов. Подобные исследования были начаты Бишопом [1]. Впоследствии они были продолжены Джонсоном и его сотрудниками [6-8]. [c.233]

Более общие граничные условия для температуры получаются в том случае, когда на границах слоя имеет место линейный закон теплоотдачи Фурье (так называемое условие третьего рода ). Решение задачи об устойчивости с такими граничными условиями проведено в работе Спэрроу, Голдстейна и Джонсона где амплитудные уравнения интегрировались методом степенных рядов, и для некоторых частных случаев определены критические числа Рэлея в зависимости от параметра теплоотдачи — числа Био. [c.50]

Многочисленные работы других авторов отражены в монографии К. Джонсона [9]. Точное решение задачи о проскальзывании при равномерном вращении предварительно сжатых дисков из различных материалов содержится в статье [10]. Здесь воспроизведено это решение с подробным численным анализом на конкретных примерах. [c.620]

Сближение 5 удаленных точек в случае плоской задачи нельзя определить только через локальные контактные напряжения. Чтобы найти сближение центров цилиндров, необходимо исследовать распределение напряжений во всем объеме каждого тела. Более подробно этот вопрос рассмотрен в монографии К. Джонсона [13] и др. [c.37]

Более сложные, но вместе с тем в большей мере отвечающие реальной картине деформирования тел под нафузкой, модели вязкоупругих тел учитывают сплошность среды. Решения задач о качении вязкоупругих тел выполнены И.Г. Горячевой, М.Н. Добычиным, К. Джонсоном, А.В. Орловым и С.В. Пинеги-ным [5, 17, 19, 22]. [c.126]

Как было сказано в начале параграфа, ряд исследователей применили для изучения процесса прессования метод линий скольжения, а также метод верхних оценок. Однако следует помнить, что метод линий скольжения и его варианты имеют в виду плоскую деформацию, и, как говорит В. Джонсон, поле линий скольжения в осесимметричных задачах не удовлетворяет всем необходимым условиям, т. е. условиям равновесия, неразрывности, соотношениям между напряжениями и скоростями деформации и др. . Вообще существующие методы, использующие данные полей линий скольжения плоской деформации для расчетов осесимметричных процессов, имеют ряд допущений, точность которых неизвестна [19]. [c.305]

В работах Джонсона и Патера [129, 130] рассматривается задача [c.322]

Джонсон придерживался более умеренной политики, чем его покойный друг Кеннеди. В отличие от последнего он не предлагал прекратить изнурительную гонку за превосходство и отменить экономические санкции, наложенные на Советский Союз, что позволило бы укрепить дружеские отношения с этой могучей державой . Но зато подписал несколько важных паритетных договоров по сокращению ядерного потенциала, разрешил коммунистическую партию и создал НАСА — первое гражданское Управление по космонавтике, главной задачей которого была определена подготовка научной экспедиции на Луну. [c.24]

Джонсона задача 5.61 Диаграмма Герси — Штрнбека 1.422 --кинематическое — Построение 1.27 — Применение 1.27 [c.626]

Тимошенко С. Н. Исио.итзоваине семейств кривых Джонсона и Пирсона в задачах ап11р01чсимаиин расиределеппй, расчета и опенки вероятностных характеристик /Урал, политехи, ин-т, — Свердловск, 1986....... [c.151]

Метод верхней оценки. Применяется для нахождения приближенных значений деформирующих сил при плоской и реже при осесимметричной деформации. Метод верхней оценки разработали В. Джонсон и X. Кудо. По А. Д. Томленову это приближенный энергетический метод. Сущность метода заключается Б ТОМ, ЧТО очаг деформации разбивается на жесткие блоки, скользящие друг относительно друга по поверхностям разрыва скоростей. Обычно блоки треугольные и ограничены плоскими поверхностями. Каждый блок движется как абсолютно твердое тело. Очаг деформации разбивается на блоки так, чтобы разрывное поле скоростей было кинематически возможным. Таким образом, мощность внутренних сил заменяется мощностью рассеяния энергии на поверхностях контакта блоков друг с другом и с жесткими областями, если последние имеют место. Эту мощность для жестко-пластического тела найдем по формуле (XL33). Далее задача методом верхней оценки решается точно так же, как и энергетическим методом, с использованием уравнения (XIV.20), если первый интеграл в левой части принять равным нулю. [c.304]

Общеизвестной задачей теории расписаний является проблема составления расписания работы технологической линии, известная как задача Джонсона требуется за минимальное время обработать партию из т. деталей, каждая из которых должна последовательно пройти обработку на каждом из п станков, образующих технологическую линию, при известном времени (цикле) обработки (т,у) г-й детали (i 1, 2, т) на /-М станке (/= 1, 2,. .., п). Основная сложность в решении задачи Джонсона состоит в определении того порядка запуска, который обеспечивает минимум длины расписания. При большом числе различных деталей т и количестве станков п решение задачи связано с перебором огромного числа т )п возможных вариантов порядка запуска и сравнения длительности их расписания. Объем вычислений, необходимый для 15ешения такой комбинаторной задачи, оказывается недоступным даже для мощных ЦВМ. Для частного случая, когда количество станков п = 2, удается установить порядок запуска деталей, обеспечивающий наименьшую длительность выполнения задания. Алгоритм запуска деталей состоит в следующем. [c.61]

При расчете лучистого теплообмена в практической теплотехнике обычно принимают, что отраженное от поверхностей излучение является изотропным. Между тем из гл. 3 видно, что такое предположение не верно. Почти для всех материалов отраженное излучение в большей или меньшей степени имеет направленный характер, приближающийся иногда к зеркальному отражению. В связи с этим большой интерес представляет исследование заДач лучистого теплообмена при зеркальном отражении от поверхностей. Если будут получены решения задачи для изотропного излучения и для зеркального — два крайних случая по характеру отражения, то, сравнивая их, можно оценить возможную погрешность в величине лучистого теплообмена, которая получается благодаря незнанию действительного характера распределения отраженного излучения. Вопросы лучистого теплообмена при зеркальном отражении были рассмотрены в статьях Спэрроу, Эккерта, Джонсона, Перлмуттера и Зигеля [141—144]. [c.230]

Теоретическое и экспериментальное исследование сопряженной задачи о нестационарном теплообмене теплоемкой плоской пластины с переменным тепловыделением при обтекании ее с двух сторон турбулентным потоком выполнено Солиманом и Джонсоном [153] при следующих допущениях. Жидкость считается несжимаемой с постоянными физическими свойствами. Перетечкамн тепла в продольном направлении 2 пренебрегают. Нестационарность изменения температуры в потоке такова, что можно пользоваться осредненными во времени величинами турбулентного потока Т, Шг и Шу. Поле скоростей и коэффициенты турбулентного переноса импульса ех и тепла е,, не зависят от [c.146]

В работе [154] Солиман и Джонсон рассмотрели аналогичную задачу для пластины, обогреваемой источником тепла по закону вида д = оехр(т/то) и охлаждаемой с двух сторон стационарным несжимаемым потоком при Рг, близком к 1. Если [c.151]

Метод рещения задачи Герца и определения выражений (2.13) - (2.18) описан в моно-фафиях Л.А. Галина [1], К. Джонсона [13], Ю.Н. Работнова [26] и др. В его основе лежит решение задачи Неймана для упругого полупространства. Это решение позволяет также рассчитать распределение напряжений внутри взаимодействующих тел. На рис. 2.12, а представлены эпюры относительных нормальных Ст-, радиальных и окружных ад напряжений на поверхности 2=0. Внутри области контакта г < а, 2 = 0) окружные напряжения - сжимающие везде, а радиальные - являются сжимающими везде, за исключением края области контакта, где они являются растягивающими. Максимальное значение растягивающих радиальных напряжений, [c.35]

Вначале рассмотрим изгиб стержня в условиях установившейся п.тзучеспг. Эта задача для стержня, поперечное сечение которого имеет две оси симметрии, при чистом изгибе решается элементарно. Решение ее приведено в книгах Л. М. Качанова [63], С. Д. Пономарева и др. [120], Ю. Н. Работнова [132]. Теоретическому исследованию установившейся ползучести балок при чистом и поперечном изгибе (без рассмотрения касательных напряжений) посвящен также ряд ранних работ Бэйли [194], Дэвиса [205], Маккалоу [234], Марина [236] и [238—242], Попова [266], Тэпсела и Джонсона [283] и др. В некоторых из них описаны экспериментальные исследования ползучести балок и произведено сопоставление расчетных и экспериментальных прогибов. Сопоставление, как правило, приводило к хорошему согласованию этих величин. [c.225]

В работе Джонсона, Хэндэрсона и Кана [222] изложен численный метод решения задачи неустановившейся ползучести стержня круглого и кольцевого поперечных сечений при совместном изгибе, кручении и растяжении. Получена система интегро-дифференциальных уравнений первого порядка в напряжениях, для решения которой рекомендуется использовать ЭВЦМ. [c.231]

Решение задач установившейся ползучести толстостенны.к цилиндров, нагруженных равномерным внутренним и внешним давлениями, и осевой силой изложено в книгах Л. М. Качанова [63], С. Д. Пономарева и др. [120], Ю. Н. Работнова [132], статьях Уира [29], Финни [210], Ян Фай-юя [298], Кубы [225—228], Джонсона и Кана [223], Миягавы [293], Чэнь Чжун-линя [297] и др. Этому же вопросу посвящен ряд ранних работ Бейли [194], [c.232]

Позже методом однородных решений в форме Папковича — Фадле были решены смешанные задачи для полуполосы в работах Хорви а Борна [288, 289], Койтера и Албласа [298], Литл-Роберта и Джонсона [290] и В. К. Прокопова [202] для прямоугольника. [c.149]

Джонсон и Литл-Роберт [290] отмечают достоинства методов, использующих однородные решения, заключающиеся в том, что численная реализация этих методов доведена до высокого совершенства и при использовании быстродействующих ЭВЛ1 решения указанных задач могут быть получены достаточно быстро. В случае жесткой заделки при х=0 авторы отмечают резко возрастающую трудность в получении решения. [c.149]

Решение аналогичной проблемы для анизотропной цепочки потребовало значительно больших усилий. В 1966 г. Янгом и Янгом [173, 174] с помощью анзатца Бете была решена задача с Jx = Jy h (так называемая XXZ-модель, в отличие от изотропной ХХХ-модели с Jx = Jy = Jz)- Наконец, только в 1972 г. Бакстер [79] дал решение для энергии основного состояния в XyZ-модели (/ = /у а Джонсон, Кринский и Маккой [108] нашли спектр возбуждений. Полное исследование основного состояния и спектра возбуждений анизотропной цепочки было дано недавно Тахтаджяном и Фаддее-вым [67] на основе регулярного метода исследования одномерных дискретных систем — так называемого квантового метода обратной задачи рассеяния (сокращенно — КМОЗ). [c.186]

Недавно Бреззи, Равьяр [1] разработали общую теорию смешанных методов для задач четвертого порядка, которая, в частности, содержит анализ разд. 7.1, равно как и упоминавшиеся выше подходы К. Джонсона и Т. Миёси. Ф. Бреззи и П. Равьяр получают также оптимальные оценки ошибки в норме - о,н. [c.404]

Читатель заметит, что существенным упущением среди определений этой таблицы является отсутствие конформных и неконформных методов, которые были широко проиллюстрированы в этой книге для методов перемещений. Причина их отсутствия состоит в том, что они составляют еще одну классификацию для них самих. Мы ограничимся лить иллюстрацией на двух примерах возможных связей, которые могут быть установлены между двумя классификациями Во-первых, смешанные методы могут быть подразделены на конформные и неконфор.мные. Например, сметанный метод, изучавшийся Джонсоном [1, 2] для пластин,— неконформный по аргументу и", который не обязан принадлежать подпространству пространства (Q). Во-вторых, основные гибридные методы, описанные в случае модельной задачи,— автоматически неконформные по аргументу принадлежащему только подпространству пространства Ц (К). [c.409]

Тем не мекее предлагаемая читателю в переводе книга проф. Кембриджского университета К. Джонсона уникальна. Она привлекает широтой охвата материала и глубиной его проработки, ясностью постановок задач и мастерством их теоретического и инженерного анализа, проводимого намеренно с привлечением минимально необходимого математического аппарата. Автор не ограничивается лишь получением решения, но обязательно исследует механические эффекты и их следствия. Все это делает книгу доступной не только механикам, но и инженерам. Интересна она и математикам, поскольку содержит постановки разнообразных преимущественно нелинейных задач математической физики, требующих еще своего исследования строгими математическими методами. Книга может служить и учебным пособием по механике контактного взаимодействия. [c.5]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...