Ядерный потенциал

Рассмотрим систему, состоящую из двух нуклонов, из протона и нейтрона (дейтрон), и выясним, какие квантовые числа характеризуют ее состояния. В случае взаимодействия двух нуклонов в выражении ядерного потенциала, даваемого мезонной теорией для статического взаимодействия ( 21), будут существенными лишь первые два слагаемых, соответствующие центральным силам , а третье слагаемое, выражающее тензорные силы, в том числе и спин-орбитальное взаимодействие, мало. Ограничиваясь случаем центральных сил (пренебрегая тензорными силами), рассмотрим возможные состояния системы из двух нуклонов. При этом величина спина системы является интегралом движения, и состояние такой системы можно характеризовать спиновым квантовым числом S системы. [c.113]

Газовая модель ядра при низких энергиях приводит к объяснению ядерного насыщения и ядерного потенциала. Выводы газовой модели первоначально имели ограниченное и чисто качественное использование в теории ядерных реакций. Однако целый ряд своеобразных свойств ядер (оболочечные эффекты и др.) совершенно не могут быть рассмотрены в рамках модели ферми-газа. [c.181]

Таким образом, в настоящее время получены довольно обширные и существенные сведения о характере ядерного взаимодействия, однако их совершенно недостаточно для построения потенциала взаимодействия. Выше было показано, что даже в пренебрежении зависимостью ядерных сил от скорости ядерный потенциал для обычных (необменных) сил должен записываться в виде суммы трех функций от расстояния г между частицами функции, зависящей только от расстояния г функции, зависящей от относительного направления спинов частиц и функции, зависящей от относительного направления суммарного спина и радиуса-вектора частиц. [c.537]

Очень важными для исследования проблемы ядерных сил являются опыты с поляризованными пучками, которые позволяют более полно решить задачу определения фаз по измеренным на опыте сечениям и, значит, уточнить вид ядерного потенциала. [c.537]

Атомный самосогласованный потенциал на малых расстояниях от ядра имеет вид кулоновского, а вдали от ядра стремится к нулю быстрее кулоновского за счет экранирования ядерного потенциала электронным облаком. [c.91]

Если ядерный потенциал меняется медленно, то можпо в адиабатич. приближении разделить движение [c.457]

Эффективный радиус потенциала ядерного взаимодействия песк. больше радиуса распределения ядерной материи. Так, для взаимодействия с нейтронами / дг 10- 100 Мов радиус половинного значения ядерного потенциала = (0,75 +1,18 [c.325]

В отношении третьего вопроса необходимо дать отрицательный ответ. По мнению специалистов СССР, его ядерный потенциал был недостаточен для нанесения обезоруживающего удара по СЯС США. Ядерный потенциал США рассматривался как достаточный для нанесения гарантированного ответного удара. [c.181]

Разумеется, аналогичные вопросы в отношении возможностей собственного ядерного потенциала и ядерного потенциала СССР стояли перед политиками и специалистами США. Можно предположить, что наиболее вероятные ответы американской стороны на эти вопросы были аналогичны оценкам, сделанным в СССР. Основанием для этого может быть направленность программ развития ядерного оружия США. [c.181]

В таблице 4.3 приведены результаты изложенных выше соображений в отношении возможностей СЯС СССР с США. Знак + означает наличие данного качества ядерного потенциала, а знак - означает его отсутствие. Наличие обоих знаков соответствует разным точкам зрения в оценке ситуации. [c.181]

В этих условиях уже не могло идти речи о возможности сохранения ядерного паритета с США и достаточности сдерживающего потенциала в условиях политики ядерного противостояния. Необходимы были радикальная смена политических взаимоотношений с США, ликвидация антиамериканской направленности системы ядерных вооружений РФ и достижение политических договоренностей с США о двустороннем радикальном ограничении СЯС обоих государств до уровня, который РФ будет в состоянии в перспективе поддерживать. Иной политический выбор был чреват деградацией ядерного потенциала РФ до рассматриваемого уровня при сохранении (или увеличении) ядерного потенциала США масштабов 1991 года. Это был бы крайне опасный вариант развития событий для долгосрочных интересов РФ. [c.198]

Поэтому роль БР ПЛ в новых условиях определялась прежде всего материальными возможностями РФ в отношении поддержания и модернизации этого вида СЯС и изменением представлений о задачах и возможностях комплексов БР ПЛ в условиях новой политики России (ликвидация антиамериканской направленности ядерного потенциала РФ). Поскольку содержание и воспроизводство большого количества ПЛ с БР ПЛ являлось тяжелым экономическим бременем, а вопрос достижения военно-морского паритета с США отпал, то уже в 1991 году представлялось оптимальным ограничение БР ПЛ РФ системами РСМ-52 и РСМ-54 или их последующими модернизациями. Представлялось важным добиваться договорным образом двустороннего ограничения этого вида СЯС на примерно таком уровне. [c.199]

Джонсон придерживался более умеренной политики, чем его покойный друг Кеннеди. В отличие от последнего он не предлагал прекратить изнурительную гонку за превосходство и отменить экономические санкции, наложенные на Советский Союз, что позволило бы укрепить дружеские отношения с этой могучей державой . Но зато подписал несколько важных паритетных договоров по сокращению ядерного потенциала, разрешил коммунистическую партию и создал НАСА — первое гражданское Управление по космонавтике, главной задачей которого была определена подготовка научной экспедиции на Луну. [c.24]

Эго расхождение объясняется тем, что прицельный параметр становится сравнимым по порядку величины с суммой радиуса потенциальной ямы ядерного потенциала взаимодействия ( 4.6) и радиуса а-частицы. Оно явилось первым указанием на достижение пространственного разрешения, по порядку величины сравнимого с К. Здесь потенциал оказывается сильно отличающимся от электростатического потенциала, и предыдущие вычисления теряют силу. [c.38]

Рис 4.4 Определение параметров Уо и 6 ядерного потенциала дейтрона. Кривая а построена по экспериментальным значениям энергии связи дейтрона, а кривая Ь — по экспериментальным значениям электромагнитного раднуса дейтрона [c.111]

Решение уравнения Шредингера в случае ядерного потенциала в виде прямоугольной ямы характеризуется определенными значениями квантовых чисел. Это решение находится так же, как и в случае уравнения Шредингера, описывающего движение электронов по орбитам в атоме. Свойства квантовых чисел нуклонов, образующих дейтрон, приведены в табл. 4.1. [c.113]

На основе такого рода моделей были развиты мощные вычислительные методы. Прекрасным примером может служить метод Хартри — Фока. Исходя из среднего значения ядерного потенциала и из феноменологической структуры нуклон-нуклонного взаимодействия, он позволяет с успехом воспроизвести основные статические и динамические свойства большого числа ядер. [c.128]

В оптической модели ядра усредненный ядерный потенциал заменяется комплексным оптическим потенциалом, состоящим из действительной Уо и мнимой частей, по аналогии с тем, как это делается в теории поглощения электромагнитных волн в сплошных средах. В первом приближении можно аппроксимировать действительную и мнимую части оптического потенциала прямоугольными потенциальными ямами глубиной У а Wo. Уравнение Шредингера при таком выборе потенциала имеет вид [c.242]

Воспользуемся сферической системой координат г, 9, ф. Учитывая принятое упрощение о центральном характере ядерных сил и о зависимости потенциала V (/) только от радиуса-вектора г, уравнение (IV. 39) запишется [c.154]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Отдельные догадки о существовании в ядрах оболочек протонов и электронов высказывались еще в 1924—1928 гг. до от1<рытия нейтрона. Однако доказательства в пользу модели ядерных оболочек часто сменялись сильными аргументами против нее, и наоборот. И вот в период 1935—1945 гг. было установлено, что модель ядерных оболочек не в состоянии объяснить энергии связи ядер и особенно легких ядер. Против модели оболочек выдвигаются серьезные возражения, что ядро в отличие от электронной оболочки атома не имеет преобладающего центрального потенциала и не может рассматриваться по аналогии с атомной (электронной) оболочкой. Успех капельной модели в объяснении деления ядер и правдоподобность идей составного ядра в истолковании ядерных реакций значительно задержали изучение оболочечной структуры атомных ядер. [c.183]

Расчет показывает, что тензорное слагаемое также вносит существенный вклад в ядерный потенциал. Это следует из численной величины квадруоольного момента дейтона, которая из-за сравнительно больших размеров дейтона требует больших тензорных сил. [c.507]

Самосогласованный ядерный потенциал вследствие короткодей-ствия ядерных сил должен приближенно иметь ту же радиальную зависимость, что и плотность ядерного вещества (см. гл. II, 6, п. 9). Для средних и тяжелых ядер он примерно постоянен внутри ядра, а в области ядерной границы довольно быстро (но все же не скачкообразно, а плавно) спадает практически до нуля. Для легких ядер самосогласованный потенциал внутри ядра по форме близок к осцилляторному. Кроме того, ядерный гамильтониан, оказывается, зависит еще от взаимной ориентации спинового и орбиталь- [c.91]

Идеи О. м. я. были обобщены для описания одночастичных состояний в деформир. ядрах, где они служат основаниями ротац. полос в нечётных ядрах. Все известные деформированные ядра аксиально симметричны. Кроме того, они обладают т. н. Л-инвариантно-стью — симметрией по отношению к повороту на угол я относительно любой оси, перпендикулярной оси стшетрии 2. Статич. моменты деформир. ядер говорят о близости их формы к форме аксиального эллипсоида с характерными значениями параметра деформации (эксцентриситет эллипсоида) б 0,2—0,3, В таком случае не зависящая от спина нуклона часть среднего ядерного потенциала может быть представлена в виде г/(г, 0) = и г) -I- и4(г)р2(соз6), (4) [c.379]

ОПТЙЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — полуфеноменоло-гич, метод описания упругого рассеяния адронных объектов на ядрах. Налетающей на ядро частицей может быть адрон (нуклон, я-или К-мезоны ит, д,), лёгкое ядро (дейтрон, а-частица) или тяжёлый ион. Исторически О. м, я. возникла как теория, описывающая рассеяние нуклонов на ядрах. Для атого случая она наиб, обоснована теоретически и имеет наилучшее соответствие с экспериментом. Согласно О. м. я., нуклон рассеивается ядром, как потенциальной ямой, онисываемой выражением, содержащим мнимую часть, соответствующую поглощению нуклона. Комплексный ядерный потенциал, действующий на нуклон, ваз. оитич. потенциалом (ОП). Распространение нуклона в поле с таким потенциалом аналогично прохождению света через полупрозрачную среду с комплексным показателем преломления (отсюда и назв. модели). Действит. часть ОП V (г) определяет коэф, преломления среды, а мнимая — коэф. поглощения. [c.434]

Волновые свойства ядерных частиц дают возможность падающей частице проникнуть через потенциальный барьер или, наоборот, такой же частице вырваться из ядра, даже если ее энергия меньше, чем высота барь-Фиг. 4. Ядерный потенциал для ней- ера Если энергия падаю- [c.16]

В 1953 году ядерный потенциал США насчитывал 1169 боезарядов с совокупным мегатоннажем в 73 Мт, и, по существу, он не мог определять исход возможного крупномасштабного столкновения между СССР и США. Однако в 1957 году США уже обладали ядерным потенциалом в 5543 боезаряда с совокупным мегатоннажем в 17500 Мт. Этот потенциал был достаточен для создания на территории СССР сплошной зоны разрушений общей площадью в 1,5 миллиона квадратных километров и сплошной зоны пожаров общей площадью более 2 миллионов квадратных километров. Площадь радиоактивного загрязнения с уровнем внешнего облучения более 300 рад, спустя сутки после взрыва, могла существеппо превысить 10 миллионов квадратных километров. Практически это означало потенциальную возможность превращения территории СССР в радиоактивную пустьшю. [c.131]

Весной 1970 года советский лидер заявил, что ракетно-ядерные системы Советского Союза переводятся на Луну. Это позволит избавить Землю от угрозы радиоактивного заражения, связанной с хранением этих видов воорркений и возможностью их несанкционированного использования. С другой стороны, размещение ядерных ракет на Луне дает гарантию безопасности в связи с тем, что исчезает опасность внезапного нападения , целью которого, как известно, является уничтожение ракетно-ядерного потенциала противника. [c.26]

Рис. 4.3. Аппроксимация межиуклоиного ядерного потенциала в дейтроне прямоугольной потенциальной ямой с отталкивающей сердцевиной. Штриховой линией показан ход изменения радиальной волновой функции дейтрона при данном потенциале.

В простейшей модели жидкой капли потенциальный барьер деления имеет только один горб (см. рис. 11.4). В 1966 г. для определения более точного вида потенциала, ответственного за деление ядер, Струтинский попытался учесть влияние нуклонных оболочек ядер. Он показал, что для актинидов ядерный потенциал имеет два горба (рис. 11.5). [c.276]

Однако и в Советском Союзе нашлись противники пилотируемой космонавтики. Многие высшие военные не понимали, зачем нужен полет человека в космос, когда превосходство СССР в области космических исследований и так уже всем очевидно. В условиях обоюдостороннего нараш ивания ракетно-ядерного потенциала расходование сил и средств на бессмысленный орбитальный запуск казалось чуть ли не вредительством . [c.31]

В конце 70-х была запущена программа Фон-1 , предусматривающая создание различных видов лучевого оружия, электромагнитных пушек, противоракет, в том числе и многозарядных с субснарядами, системы залпового огня. Однако вскоре многие конструкторы на одном из заседаний приняли решение свернуть работы, так как, по их мнению, программа не имела перспектив в ЦНИИ Комета в результате работ по программе Фон пришли к выводу, что уничтожить весь ядерный потенциал США на всех видах носителей (10 тысяч зарядов) за 20-25 минут подлетного времени невозможно. [c.646]

Успехи, достигнутые в коррозионной науке и технике машиностроения с момента выхода первого издания, требуют обновления большинства глав настояш,ей книги. Детально рассмотрены введенное недавно понятие критического потенциала ииттингообразования и его применение на практике. Соответствующее место отводится также критическому потенциалу коррозионного растрескивания под напряжением и более подробному обзору различных подходов к изучению механизма этого вида коррозии. Раздел по коррозионной усталости написан о учетом новых данных и их интерпретации. В главу по пассивности включены результаты новых интересных экспериментов, проведенных в ряде лабораторий. Освещение вопросов межкристаллитной коррозии несенсибилизированных нержавеющих сталей и сплавов представляет интерес для ядерной энергетики. Книга включает лишь краткое описание диаграмм Пурбе в связи с тем, что подробный атлас таких диаграмм был опубликован профессором Пурбе в 1966 г. [c.13]

Циркалой-2 (Zr, 1,5 % Sn, 0,12 % Fe, 0,10 % Сг, 0,05 % Ni) — сплав, применяемый в ядерных реакторах, подвержен КРН в хло-ридных растворах при 25 °С и значениях потенциала более положительных, чем потенциал разрушения образованной на воздухе оксидной пленки (0,34 В в 5 % растворе Na l) [491. Коррозион- [c.379]

Рис. 9.1. Потенциал сил гравитацион ного прнтяжения, как н потенциал сил электростатического притяжения, нропорционален величине -г . При больших расстояниях эта функция убывает с увеличением расстояния относительно медленно таким образом, сила, действующая по закону обратных квадратов, является силой дальнего порядка (дальнодействия). Потенциал ядерных сил притяжения пропорционален величине -ехр(-г/го)г-1

На рисунке 43, б изображен потенциал прямоугольной ямы, на рисунке 43, в — потенциальная кривая (потенциальная яма и барьер), образующаяся в результате наложения ядерного и куло-новского взаимодействий. Величина OS = R = может быть принята за радиус ядра. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...