Смещения градиент

В ядерной энергетике чаще всего применяются термопары двух типов, оба с неорганической изоляцией термопары типа К, используемые до температур 1100°С, и вольфрам-рениевые термопары. Последние имеют состав либо Ш — 5 % Ке/Ш— 26 % Re, либо W —3 % Ке/и — 25 % Ке и применяются до 2000°С [25]. Теперь стало ясно, что загрязнения в процессе производства являются одной из важнейших причин повреждений и смещения характеристик при высоких температурах. В частности, очень важна чистота огнеупорных материалов не только в их толще, но и на поверхности. Бомбардировка нейтронами оказывает сильное влияние на превращение элементов материалов термопары и приводит к изменению состава в области температурного градиента, что очень трудно учесть. Таким образом, показания термопары оказываются сильно зависящими от взаимного расположения градиента температуры и градиента концентрации. [c.295]

Известно, что в вихревой трубе помимо высокочастотных колебаний могут возбуждаться автоколебания низкой частоты, определяемые прецессией вихревого ядра. Поддержание колебаний возможно подводом к вихревому ядру достаточной для этого кинетической энергии вращательного движения, которая в свою очередь подводится тем интенсивнее, чем больше касательные напряжения и, соответственно, радиальные пульсации. Пояснить этот механизм можно следующим образом. Крупные вихри А (рис. 3.26), уходя на периферию, образуют на прежнем месте области локального понижения давления, в которые устремляется мелкомасштабная турбулентность 5, отвечающая за перенос импульса к приосевому ядру. Таким образом, чем интенсивнее вторичное вихреобразование, тем более благоприятные условия создаются для генерации прецессии. В то же время прецессионные смещения приосевого ядра приводят к увеличению градиента осевой скорости и соответственно вихреобразованию. [c.136]

Среднеквадратичное смещение х ) связано с радиальным градиентом концентрации дС дг в момент времени i (в положении [c.87]

Поэтому одинаковому приращению силовой функции отвечает смещение вдоль силовой линии, обратно пропорциональное модулю градиента силовой функции. В тех точках пространства, где сила больше, поверхности равного уровня будут ближе друг к другу, чем в других точках. [c.165]

Подставляя. уравнение (1.1) в уравнение (1.3), приходим к соотношению 5=0 ,т. е. в твердом теле напряжение пропорционально градиенту (бц/бх) смещения. В случае реальных (вязких) жидкостей или газов напряжение сдвига [c.8]

Отрыв перед уступом возникает и при дозвуковых скоростях. При сверхзвуковом обтекании такой отрыв сопровождается образованием скачка уплотнения перед точкой отрыва, вызванным отклонением потока на некоторый угол вследствие появления застойной зоны перед уступом. Появляющийся на стенке дополнительный градиент давления способствует смещению вперед точки отрыва. Дозвуковое обтекание клина обычно не сопровождается отрывом. В сверхзвуковом потоке такой отрыв возможен вследствие появления косого скачка уплотнения, вызывающего продольный положительный градиент давления. При этом точки отрыва и последующего присоединения потока находятся вблизи излома стенки. [c.101]

Перейдем теперь к постановке задач для усложненных сред и в первую очередь рассмотрим термоупругую среду. В 5 гл. II было показано, что для смещений получаются уравнения, отличающиеся от ур авнения Ламе слагаемыми, пропорциональными градиенту температур [c.254]

Наибольшее влияние на потенциал других трубопроводов и кабелей обычно оказывают воронки напряжения над анодными заземлителями в системах катодной защиты, в которых имеется высокая плотность защитного тока и большой градиент потенциалов в грунте. Поскольку при этом происходит смещение потенциалов только в отрицательную сторону, опасности анодной коррозии не возникает. Однако в коррозионных системах группы П (см. раздел 2.4), например для алюминия и свинца в грунте, все же может произойти катодная коррозия. Величина натекающих токов зависит от влияющего напряжения, т. е. от потенциала в воронке напряжения над сооружением, испытывающим влияние СКЗ (или местом), по отношению к далекой земле, и от сопротивления изоляции этого сооружения. В принципе при анализе влияния, оказываемого катодной воронкой напряжений, следует различать два случая [c.238]

По значению вертикального градиента изменения температуры можно судить о том, насколько устойчиво состояние атмосферы, т. е. поднимется ли элемент воздушного столба, опустится ли на первоначальную высоту либо останется на той высоте, куда он был смещен. Адиабатический градиент представляет собой образцовую интенсивность изменений тем-пер атуры. В реальной атмосфере действительный вертикальный градиент температуры может быть в зависимости от сезона года мень- [c.324]

На рис. 8.18, а показано изменение характера распределения дырок, инжектированных в п-область, с течением времени. В начальный момент после включения прямого смещения на рис. 8.18, б) градиент концентрации дырок у границы 2 очень высок (кривая 1, рис. 8.18, а), так как дырки, инжектированные в я-об-ласть, сосредоточиваются в тонком слое у этой границы. Поэтому прямой ток в диоде оказывается большим, он ограничивается практически лишь сопротивлением г его пассивных областей (полка 7 на рис. 8.18, в). По мере же диффузии дырок в га-область и их рекомбинации градиент концентрации падает (кривая 2, рис. 8.18, а) вследствие чего падает и прямой ток (рис. 8.18, в). За время, при -мерно равное времени жизни избыточных дырок Тр, устанавливается стационарное (не меняющееся во времени) их распределение в -области (кривая 3, рис. 8.18, а) и прямой ток достигает своей нормальной величины. [c.231]

При исследовании изгиба пластин большие поправочные коэффициенты возможны для всех материалов. Кроме усиливающего эффекта, возникающего от того, что часть изгибающего момента воспринимается покрытием, необходимо учитывать еще два фактора, а именно наличие градиента деформации по толщине покрытия и смещение нейтральной поверхности в исследуемой детали, если покрытие нанесено только с одной ее стороны. Это верно для пластин, в которых основную роль играют изгибные напряжения. [c.277]

Предварительный натяг применяется для получения более равномерного распределения нагрузки на шарики, предотвращения смещения центра тяжести и увеличения жесткости опор. Предварительный натяг может осуществляться и в радиальном направлении, иначе говоря, подшипники изготовляются без радиального зазора. При применении предварительного натяга необходимо иметь в виду, что подшипники в таких случаях очень чувствительны к температурному градиенту, особенно при плотной посадке. [c.87]

Увеличение скорости смещения атомов приводит к повышению вакансионного пересыщения. Чтобы обеспечить вакансионное пе-пересыщение, характерное для реакторного облучения, в экспериментах по ионному и электронному облучению необходимо задаться температурным сдвигом, что затрудняет сравнение результатов реакторного, ионного и электронного облучения. Более того, скорость повреждения изменяется вдоль траектории иона (см. рис. 51), что требует наложения соответствующего градиента температур, а поскольку это невозможно, возникает так называемый внутренний температурный сдвиг, проявляющийся в различии [c.118]

Следует напомнить [38], что в однофазном потоке переход к автомодельному режиму обтекания объясняется независимостью положения точки отрыва ламинарного пограничного слоя от числа Рейнольдса. Кризис сопротивления развивается вследствие турбу-лизации слоя в точке отрыва и смещения последней по потоку при этом резко улучшается обтекаемость шара (цилиндра). Сопоставляя значения соответствующих чисел Рейнольдса (табл. 1.1), можно заключить, что появление мелких и крупных капель влаги существенно влияет на механизм обтекания плохообтекаемых тел. При обтекании потоком с мелкими каплями распределение давления по обводу сферы практически не меняется до точки минимума давления М (рис. 1.6). Однако на диффузорном участке MS обнаруживаются заметные отличия градиенты давления возрастают и точка отрыва 5 смещается против потока. Обтекаемость сферы [c.17]

Необходимая система уравнений может быть получена непосредственно из (4.1) и (4.2) путем перехода к цилиндрической системе координат. Расчеты с использованием указанных уравнений при соответствующих граничных условиях позволяют проанализировать особенности закрученных течений с переходом через зону Вильсона. К ним относятся 1) смещение этой зоны по потоку при переходе от корневого обвода к периферийному, что объясняется радиальными градиентами температур и давлений 2) более резкое изменение термодинамических параметров, скоростей и углов по радиусу и вдоль канала 3) смещение прикорневой области отрыва и возвратных течений по каналу. Особенно важно, что благодаря флуктуационному механизму конденсации изменение пульсационных характеристик потока вначале происходит в корневых сечениях, где температуры пара ниже, чем в периферийных только на значительных расстояниях от входного сечения фиксируется снижение амплитуд пульсаций вблизи периферии. [c.177]

Отсюда видно, что градиент сопряженной температуры в рассматриваемом случае выражает собой предел отношения бесконечно малого изменения температуры в точке Го к перемещению точечного теплового источника в точке г при бесконечно малом значении этого перемещения. Иными словами, Vr в+(г Го) характеризует собой пространственную скорость (условимся так интерпретировать смысл градиента) изменения температуры в точке Го от смещения теплового источника в точке г на единичное расстояние. Аналогичный физический смысл имеет в более общем случае градиент равный согласно (2.39) [c.41]

При сверхзвуковых скоростях смещение зоны Вильсона в область расширения пара в косом срезе, где градиент энтальпии чрезвычайно высок, способствует образованию мелкодисперсной влаги во всех последующих ступенях. [c.132]

Строго говоря, обычно применяемая в теории теплопроводности гипотеза Фурье о пропорциональности плотности теплового потока градиенту температуры справедлива только для стационарных тепловых процессов или для больших скоростей распространения тепла [152]. При резко выраженной нестационарности реакция температурного поля на внешнее возмущение будет характеризоваться определенной тепловой инерцией, а следовательно, некоторым смещением во времени, и гипотеза Фурье будет иметь вид [c.9]

При больших числах Рейнольдса частицы смещение точки отрыва вследствие вращения вызывает силу, действующую в противоположном направлении [349]. Эта сила возникает при вращении малой частицы, когда ее диаметр меньше характерного размера турбу.тентных вихрей, или в непосредственной близости от стенки толщины вязкого подслоя [742]. Влияние градиента скорости на сферу было рассчитано в работе [902], а на цилиндр — в работах [489, 832]. Сэфмен [675] вычислил подъемную силу действующую на сферу со стороны вязкой жидкости при малой скорости и в простейшем случае, когда поперечный сдвиг ) (произ- [c.41]

Каждый элемент жидкости в невозмущенном течении движется по окружности г = onst вокруг оси цилиндров. Пусть (,( (г)= mr ф есть момент импульса элемента с массой т (ф — угловая скорость). Действующая на него центробежная сила равна ) 1тг эта сила уравновешивается соответствующим радиальным градиентом давления, возникающим во вращающейся жидкости. Предположим теперь, что элемент жидкости, находящийся на расстоянии го от оси, подвергается малому смещению со своей траектории, так что попадает на расстояние г > Го от оси. Сохраняющийся момент импульса элемента остается при этом равным своему первоначальному значению ро =. и( о). Соответственно в его новом полол<ении иа него будет действовать центробежная сила, равная и тг К Для того чтобы элемент стремился возвратиться в исходное положение, эта центробежная сила должна быть меньше, чем ее равновесное значение > 1тг уравновешивающееся имеющимся на расстоянии г градиентом давления. Таким образом, необходимое условие устойчивости гласит [х- — > 0 разлагая [i(r) по степеням положительно " разности г — Го, напишем это условие в виде [c.143]

Температура испытывает изменение на протяжении размеров кристаллита, так что ее градиент Г7а. Наконец, То нахоДйм из (34,2), где надо положить ицkuual и — амплитуда вектора смещения) [c.183]

Мы пренебрегли в (46,14) членом с градиентом температуры. Это возможно, если температура релаксирует быстрее, чем смещение и, т. е. если /ц ХррВ. В этом случае, однако, нужно понимать под В изотермический модуль упругости. [c.244]

В опыте решалась обратная задача— измерялись ф и vV и вычис-лялось значение g. На рис. 73 изображена схема опыта. [л-Мезон входит в область длинного (6 м), перпендикулярного плоскости чертежа постоянного магнитного поля с небольшим (и переменным по длине) градиентом, замедляется в берилли-евом поглотителе Бе до определенной энергии и, описывая смещенные друг относительно друга окружности радиусом 19 см, движется вдоль магнита. [c.123]

Компоненты тензора деформации связаны не только друг с другом применительно к рассматриваемой точке, но и в окрестности ее с деформацией соседних точек. Это важное обстоятельство обусловлено тем, что упомянутые компоненты зависят от закона изменения компонент смещения (от градиентов смещений) в окрестности рассматриваемой точки, о чем свидетельствуют геометрические уравнения деформации сплощной среды, называемые уравнениями Кощи [6] [c.21]

Экспериментальные исследования профилей крыльев выявили сильную зависимость положения места перехода от градиента давления внешнего течения. При этом оказалось, что в первом приближении координата точки минимума давления определяет место перехода. В свою очередь эта координата также с известным приближением совпадает с местом наибольшей толщины профиля. Поэтому ламинаризированные профили с большой протяженностью ламинарного пограничного слоя имеют смещенные к задней кромке участки наибольшей толщины. По экспериментальным данным, точка минимума давления может быть удалена от передней кромки на расстояние 60—65% хорды профиля. Сопротивление такого профиля, обусловленное воздействием ламинарного трения, может быть снижено по сравнению с обычным профилем в полтора-два раза. [c.90]

ПОЛЕ НАПРЯЖЕНИЙ ОТ ДИСЛОКАЦИЙ. Воль-терра (1907 г.) разработал теорию внутренних напряжений в упругих телах, образующихся в результате вырезания части тела и соединения краев разреза, причем интеграл по замкнутому контуру от градиента смещений имеет конечное приращение Ь. Аналогичную картину можно представить при образовании краевой или винтовой дислокаций. Таким образом, задолго до появления теории дислокаций в теории упругости были решены общие задачи, использование которых оказалось эффективным для исследования поля напряжений от дислокаций. [c.43]

При увеличении числа Re, вычисленного по скорости набегающего потока, равнодействующая сил давления в лобовой и кормовой частях цилиндра увеличивается, что связано со смещением точки отрыва пограничного слоя ближе к кормовой области. Смещение точки отрыва объясняется переходом ламинарного пограничного сдоя в турбулентный при возрастании числа Рейнольдса. В результате частицы жидкости, находящиеся вблизи твердой границы, приобретают дополнительную кинетическую энергию от невозмущенного потока, которая помогает им дольще противостоять положительному градиенту давления (рис. 5.18). [c.253]

Процесс пластического течения в кристалле осуществляется эстафетным механизмом в результате возникновения механического поля вихревой природы. Механическое поле в кристалле распространяется в виде волн смещений и поворотов. Поэтому в кристалле в любые, произвольно выбранные моменты времени могут существовать места разрядки, где полностью прошла релаксация напряжений от внешнего источника, и места с наиболее ярко протекающими процессами пластической деформации. Там, где сдвиг заторможен, и там, где активно реализуется деформация, возникает эффект взаимодействия зон с разным градиентом накопленных дефектов. Это приводит к возникновению мод вращения объемов материала и фрагментированию кристалла на малые объемы. Границы возникающих областей служат зонами заторможенного сдвига, где возникает наибольшая плотность дефектов. В этих областях происходит самоорганизованный процесс аккомодации энергии из условия сохранения сплошности. Эстафетное распространение деформации характеризуется тем, что любой сдвиг сопровождается эффектом поворота. [c.143]

С многорядным расположением горелок. Так, на топках с Q/V —180 10 ккал1м ч и комбинированным радиационно-конвективным пароперегревателем смещение факела дает приращение температуры перегрева пара на 5—7 град м, а в топках с Q/F=120-10 ккал1м -ч и конвективным пароперегревателем — около 13 град/м. Наряду с особенностями режимов разность градиентов объясняется тем, что в первом случае подъем факела сопровождается уменьшением тепловосприятия радиационной части пароперегревателя. [c.88]

ЗАКОН [фотохимии основной масса фотохимически прореагировавшего вещества пропорциональна энергии поглощенного света Фурье плотность теплового потока определяется коэффициентом теплопроводности и градиентом температуры таза Хаббла относительное красное смещение галактик растет пропорционально расстоянию до них > Шарля при постоянном объеме давление данной массы идеального газа прямо пропорционально его абсолютной температуре эквивалентности Эйнштейна для ьаждою акта [c.238]

Периферийное влагоулавливание за НА. В меж-венцовых зазорах и межлопаточных каналах окружная составляющая скорости потока пара может быть значительной, благодаря же градиенту давления радиальная ее составляющая, как правило, мала. Но этого поля давлений вовсе недостаточно, чтобы сообщать крупным каплям существенное центростремительное ускорение, тем более — в области низкого давления. В таких условиях крупные капли, медленно движущиеся в межвенцовом зазоре в осевом направлении, смещаются к периферии в соответствии с уравнением (ХП1.17) и коэффициентом 6. Это смещение может быть использовано для сепарации влаги. Обычно поток за НА сильно закручен. Поэтому влагоулавливание за НА, основанное на этом принципе, может быть при определенных условиях достаточно эффективно для практического использования. Заметное количество влаги может быть отведено из потока лишь при больших межвенцовых зазорах. [c.239]

ДС смещается вдоль оси х, её нач. положенне равновесия при Рд=0 соответствует ж—0). В ур-пип (1) т — масса единицы поверхности ДС [понятие масса ДС было введено В, Дёрингом (W. Doring, 1948)1 —рл — сила тор.можения (трения), р — параметр вязкого затухания кх — квазиупругая сила, обусловленная изменением энергии образца при небольшом смещении ДС из нач. положения равновесия. Квазиупругая сила может быть обусловлена полями размагничивания в образце конечных размеров, наличием градиента пост, магн. поля, взаимодействием ДС с дефектами структуры магнетика, инородными включениями И др. магн. неодн ородностями. [c.9]

При движении изогнутой ДС, напр, в движущемся цилиндрич. магн. до. 1еие (ЦМД), из-за различия ско-po T( ii движения отд. частей ДС генерируемая в йен горизонтальная БЛ изгибается рис. 4), что является причине возникновения вертикальной БЛ (перпендикулярной поверхности плёнки), когда горизонтальный участок Б Л достигает поверхности плёнки. Наличие вертикальных БЛ в стенке ЦМД приводит к боковому сносу его при движении в градиенте поля смещения, если гироскоиич. силы, действующие на него со стороны вертикальных БЛ, не скомпенсированы. [c.11]

В большинстве ФМ К. с. определяется критич. полем необратимого смещения доменных стенок. Смещению препятствуют разл, неоднородности градиенты внутр. мехаиич. напряжений, инородные включения, структурные дефекты и т.д. Поатому для реализации низких значений К. с. в магнитно-мягких материалах эти материалы должны обладать предельно однородной структурой. [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...