Удар по концу стержня

Рассмотрим задачу об ударе по концу стержня конечной длины. Если действие удара по концу г = О отождествить с внезапным приложением силы F, значение которой сохраняется неизменным во времени, то вдоль стержня начинает распространяться волна [c.81]

Отсюда видно, что величина напряжения сжатия в волне определяется модулем упругости материала и отношением скорости частиц к скорости распространения волны. Если абсолютно жесткое тело, движущееся со скоростью v, ударяет по концу стержня в продольном направлении, то на поверхности контакта возникают сжимающие напряжения, величина которых определяется соотношением (15.57) или (15.58). При превышении скоростью ударяющей массы некоторой предельной величины, определяемой пределом текучести, модулем упругости и плотностью стержня, возникнут локальные пластические деформации даже и при очень малой массе ударяющего тела. [c.509]

Удар по концу стержня. При ударе по концу в стержне начнет распространяться простая волна растяжения г - -ср (s)==Y впереди волны — состояние покоя, следовательно, т)о = 0 и [c.259]

Удар по концу стержня 259 [c.323]

При повышении числа оборотов двигателя, на валу которого расположен диск /, груз 2 под действием центробежной силы выходит за окружность диска и ударяет по концу стержня 3. Вследствие движения стержня 3 вправо кольцо а освобождает муфту 4. Нормально муфта 4 прижата к кольцу а действием пружины 5. Пружина 5 более сильная, чем пружина 6, держит открытым клапан 7 на топливной трубке. При освобождении муфты 4 клапан 7 прекращает подачу топлива к цилиндрам двигателя. [c.268]

В самом деле, если ударить по торцу стержня, подвешенного на нитях, вдоль его длины, в нём возникнут продольные волны сжатия и разрежения если удар по концу стержня произвести перпендикулярно к боковой его поверхности, в стержне возникнут поперечные волны сдвига. А что произойдёт, если мы произведём удар по торцу стержня под углом Какие волны образуются в этом случае [c.381]

Поперечные волны, или волны сдвига. Мы говорили уже, что всякое твердое тело сопротивляется изменению его формы. Ударим по концу стержня, подвешенного на нити, но не по торцу, а вбок, т. е. перпендикулярно к его [c.444]

Если удар по торцу стержня очень кратковременный, т. е. продолжительность действия силы т Т , удар можно считать мгновенным (происходящим в момент t 0). Проследим при помощи схематических графиков за перемещением импульсов вдоль стержня и нх отражением от концов стержня. [c.660]

По концу стержня х = О производится удар грузом М.. движущимся со скоростью V. Противоположный конец стержня х = I неподвижно закреплен. После соударения груз будет двигаться замедленно, уравнение движения его можно записать так [c.194]

Если по концу стержня ударяет тело массы т с начальной скоростью то [c.255]

При ударе по концу вдоль стержня начнет распространяться прямая волна [c.256]

Нарастающая волна нагружения создавалась полым цилиндром, показанным на рис. 4.142, он скользил по натянутым направляющим струнам и ударял по нагружающему стержню, выполненному из упрочненной стали и прикрепленному к образцу у его нижнего торца. Выдвигая образец через шарикоподшипник, расположенный у верхнего конца образца, мож-но было вызвать и нарастающий импульс разгрузки ударом падающего стального шара, показанного на рисунке, [c.235]

Стержень 2, опираясь заплечиками на сухарь 6, начнет входить вместе с сухарем 6 и ударником 10 внутрь средней части корпуса 7, сжимая пружины 4 и И. Это будет происходить до тех пор, пока сухарь 6 не дойдет до плавного уступа Ь в средней части корпуса. Как только сухарь 6 упрется в уступ, последний начнет смещать сухарь 6 в сторону, и он соскочит с заплечиков стержня 2 и мгновенно войдет в отверстие сухаря 6 и ударника 10. При этом ударник 10 под действием пружины 11 нанесет по концу стержня 2 сильный удар, который заставит острие 1 кернера углубиться в материал размечаемого изделия. Ввинчивая или отвинчивая колпачок 12 можно сжимать или ослаблять пружину 11 и тем самым регулировать силу удара, которая колеблется в пределах 10—15 кг, что обеспечивает получение лунки глубиной 0,20,3 мм. [c.59]

Эффекты, связанные с распространением плоских волн при тепловом ударе в упругой среде, изучались В. И. Даниловской (1952). Аналогичная задача для упруго-пластического материала, обладающего линейным упрочнением, исследовалась Ю. П. Суворовым (1964), рассмотревшим тепловой удар по концу полубесконечного стержня при линейном законе возрастания температуры со временем (коэффициент теплопроводности считался пропорциональным температуре, а механические характеристики материала — независимыми от температуры). При таком законе нелинейное уравнение теплопроводности допускает простое автомодельное решение, что существенно упрощает уравнение распространения упруго, пластических волн. Оказалось, что при скорости распространения тепла-равной скорости распространения упругих или пластических возмущений, происходит образование волн сильного разрыва. [c.311]

Для предотвращения вращения захвата при извлечении груза из полувагона, а также при поворотах автопогрузчика или транспортировании груза к месту укладки в штабель захват оборудован тормозным устройством, позволяющим удерживать его в установленном положении. Поворот заторможенного захвата вокруг стержня возможен только при приложении к нему значительного момента от действия толчка или удара по концу пакета бревен, способного преодолеть силы трения, созданные между тормозной лентой и поверхностью тормозного шкива. [c.375]

Подвесим на нити длинный металлический стержень и резко ударим по его торцу молотком (рис. 236). В результате этого удара у конца стержня возникнет сжатие — частицы твёрдого тела сместятся в направлении удара. Благодаря [c.357]

Подвесим на нити длинный металлический стержень и резко ударим по его торцу молотком (рис. 264). В результате этого удара у конца стержня возникнет сжатие — [c.436]

Кернер имеет корпус, свинченный из трех частей 3, 5, 6. В корпусе помещаются две пружины 7, 7 7, стержень 2 с кернером 7, ударник со смещающимся сухарем 10 и плоская пружина 4. При нажатии на изделие острием кернера внутренний конец стержня 2 упирается в сухарь, в результате чего ударник перемещается вверх и сжимает пружину 7. Упершись в ребро заплечика 9, сухарь сдвигается в сторону и кромка его сходит со стержня 2. В этот момент ударник под действием силы сжатой пружины 7 наносит по концу стержня с кернером удар. Сразу после этого пружиной 11 восстанавливается начальное положение кернера. Сила удара 10—15 кгс регулируется ввинчиванием или отвинчиванием упорного колпачка 6. Вместо кернера 7 в стержень 2 можно вставить клеймо и тогда механический кернер можно использовать для клеймения деталей. [c.25]

Клепку выполняют двумя методами прямым (рис. 28,а) и обратным (рис. 28, б). При прямом методе (клепку этим методом иногда называют открытой) удары клепальным. инструментом наносят по концу стержня заклепки, выступающему над поверхностью склепываемых деталей, до полного образования замыкающей головки. При этом закладная головка заклепки находится в поддержке. Обратный метод клепки (клепку этим методом иногда называют внутренней) характеризуется тем, что удары инструментом наносят по закладной головке, а замыкающая головка образуется при соприкосновении стержня [c.208]

Рассмотрим частный случай удара- жёсткого тела массы т по концу стержня. Из уравнения движения этой массы, пользуясь разложением (7.29), получим рекуррентные формулы для [c.354]

Информация может быть передана волной в форме напряжений. Если по одному концу упругого стержня ударить молотком, то возникающая при этом деформация передается на его другой конец. Предположим, что стержень имеет коническую форму и сделан из хрупкого материала, плохо сопротивляющегося растяжению. Если ударить по такому стержню у основания конуса, то возникающая при этом волна будет распространяться по стерн ню (как волна сжимающих напряжений) к вершине конуса достигнув вершины, волна отразится (в виде волны растягивающих напряжений) и пойдет обратно к основанию стержня. Эти напряжения могут привести к разрушению стержня., t [c.119]

Однородный стержень длины / и массы тп стоит вертикально на гладкой горизонтальной плоскости. По нижнему концу стержня произведен удар Р. Какую скорость приобретут нижний и верхний концы стержня [c.521]

Так как при отражении от левого конца стержня (также свободного) импульс растяжения снова превратится в импульс сжатия, то через время после удара характер деформации в стержне будет такой же, как и в момент удара. Наряду с импульсом деформации по стержню распространяется с той же скоростью и импульс скоростей ), причем, как было показано в 113, этот последний отражается от свободных концов стержня без изменения знака скорости. Поэтому через время после удара характер не только деформации, но и скоростей будет таким же, как в момент удара. Если потерями энергии при распространении импульсов в стержне и отражении от его концов можно пренебречь, то через время должны повторяться не только характер деформации и скоростей, но и их величины. [c.659]

Эксперименты, проведенные Б, М. Малышевым [3, 9], подтверждают разрывный характер зависимости продолжительности удара от отношения масс стержня и тела, которая установлена Сен-Венаном при решении задачи о продольном ударе жесткого тела по закрепленному стержню. Анализ взаимодействия волн позволил объяснить разрывность указанной зависимости и обнаружить повторное соударение стержня и тела. При некотором критическом отношении масс стержня и тела давление тела на стержень исчезает в моменты = = 2н//ао (н = I, 2,...), однако тело не успевает оторваться от стержня, поскольку упругая волна, приходящая к ударяемому концу в момент 4, мгновенно прижимает торцовую поверхность стержня к телу. При других отношениях масс, близких к критическим, возможно нарушение контакта между телом и стержнем с последующим повторным соударением. Длительность прерывания [c.224]

Если удар производится по концу весьма длинного стержня, причем скорость ударяющего тела есть у, то напряжение в стержне определится по формуле (2.10.2), которую с учетом (2.10.4) можно переписать следующим образом [c.73]

Изложенная выше теория удара основана на допуш,ении, что контакт происходит мгновенно по всей поверхности конца стержня. [c.508]

Пример 2. Находящемуся в покое тонкому однородному стержню массы т и длины I при помощи удара по одному из его концов сообщен импульс I в перпендикулярном к стержню направлении (рис. 146). Найти послеударное кинематическое состояние стержня. [c.411]

Приведенная масса стержня постоянного се--чения при продольном ударе по его концу [c.400]

Как уже было во многих других вопросах, чисто теоретический вклад в вопросы распространения взрывов, внесенный А. Югоньо и Ж. Адама-ром в течение некоторого времени не находил практического выхода в теории пластичности, хотя теория упругих волн интенсивно развивалась. Естественно, что первые успехи в этой области связаны с описанием распространения плоских волн в одномерном случае. Согласно решению, впервые данному X. А. Рахматулиным , при ударе по концу стержня в нем начинает распространяться волна нагружения, причем упругие деформации распространяются с постоянной скоростью упругих волн (скоростью звука), а пластические — с меньшей скоростью. На фронте упругой волны деформация и напряжение испытывают скачок от нуля до некоторой конечной величиныг . Вслед за волной нагружения в некоторый момент начинаетраснространятьсяволна разгрузки. На фронте волны должны выполняться кинематическое и динамическое условия совместности. Первое выражает непрерывность перемещения на фронте волн, второе — теорему о количестве движения для узкого слоя, прилегающего к фронту волны. Решение задачи получено X. А. Рахматулиным в рядах и Г. С. Шапиро с помощью метода характеристик. [c.269]

Из факта, устанавливаемого формулой (2.10.1), можно сделать и обратное заключение, а именно, если заставить конец стержня двигаться с постоянной скоростью, то позади фронта волны напряжения будут постоянными. Пусть, например, по концу стержня производится удар телом очень большой массы, движущейся со скоростью V. Тогда от конца пойдет фронт ударной волны со скоростью с, материальная скорость частиц за фронтом будет равна V по формуле (2.10.1) a — Evl . Нам осталось определить скорость распространения фронта волны с. Для этого выделим из рассматриваемого стержня участок длиной dx между сечениями i—1 и 2—2 (ряс. 2.10.2). Пусть в момент времени t фронт упругой волны проходит через сечение 1—1, в момент t + dt через сечение 2—2. Для этого нужно, чтобы dx = dt. Применим к выделенной части стержня второй закон Ньютона. В течение времени dt в сечении 1—1 действует сила oF, тогда как сечение 2—2 остается непапряженпым, следовательно, импульс силы равен oF dt. В начальный момент t вся выделенная часть была в покое, в момент t + dt вся она движется со скоростью V, следовательно, изменение количества движения есть [c.71]

В первой серии опытов на конец стержня падал груз весом 108 г с высоты 305 мм. Чтобы распределить нагрузку по концу стержня, была предусмотрена тонкая стальная пластинка. Поверхность контакта стальной пластинки с концом стержня была смазана для сведения к минимуму сдерживающего влияния трения. Картины полос для стержня при ударе, приведенные на фиг. 12.1, были сфотографированы камерой Фастакс при скорости съемки 12 500 кадр1сек. Поскольку уретановый каучук, используемый для изготовления образцов, обладает, как это отмечалось в гл. 5, некоторой вязкоупругостью, мон<но было ожидать, что при прохождении вдоль стержня волна напряжений станет ослабевать. Подобное ослабление ясно видно на фиг. 12.2 по уменьшению порядка полос в зависимости от расстояния. На фиг. 12.3 показано, как изменяется форма импульса для пяти характерных моментов времени после удара. При нагрузке падающим грузом можно исследовать только фронт импульса, так как импульс имеет большую протяженность и отражение происходит [c.369]

Излагается теория малых продольных, крутильных и поперечных колебаний. Выводится дифференциальное уравнение поперечных колебаний с учетом поперечного сдвига и инерции вращения, которое более известно по публикации 1921 года на английском языке. Это уравнение сыграло огромнз роль в теории колебаний упругих систем и известно в литературе как уравнение Тимошенко, а уравнения этого вида для пластин и оболочек как уравнения типа Тимошенко. Приводится решение этого уравнения для случая собственных колебаний. Затем дается изложение результатов автора в области применения тригонометрических рядов и энергетического метода для решения задачи о поперечных вынужденных колебаниях опертого по концам стержня, а также о колебаниях стержня на упругом сплошном основании. Приводится приближенное решение задачи о колебаниях стержней переменного сечения и его сравнение с точным решением. Особенно интересен приведенный здесь результат решенной ранее автором задачи о расчете балки на поперечный удар. При этом в отличие от классической известной схемы учитывались местные деформации балки в зоне удара грузом, в связи с чем появилась возможность определить закон изменения давления в месте удара, а также время соударения. [c.6]

Эксцентрично расположенный сухарь-курок 5, находящийся под действием плоской пружины 7, начинает при этом подниматься вверх и в том месте, где диаметр отверстия в корпусе уменьшается, отжимается к центру тогда хвостовик стержня 2 заскочит в отверстие в сухаре 5. При этом ударник 8 освободится и, находясь поД действием пружины 9, нанесет по концу стержня 2 сильный удар, под действием которого острие кернера I углубится в металл размечаемой детали. Регулировать силу удара можно вращением колпач-, ка 10, поднимающего пружину 9. Пружинный кернер можно использовать для клеймения деталей. Для этого вместо кернера вставляют пуансон с клеймом. Расстояние между кернами определяется на глаз. На длинных линиях простого очертания эти расстояния составляют от 20 до 100 мм, на коротких линиях, а также в углах, перегибах или закруглениях —от 5 до 10 мм. На обработанных поверхностях точных изделий разметочные линии не кернятся, так как керны могут испортить точную деталь. [c.49]

Корпус вместе с направляющей втулкой 3 опускается, преодолевая сопротивление пружин 4 и 9, которые в это время сжимаются. Курок 5, находящийся под действием пружины 4, поднимается и в том месте, где диаметр от-Х верстия в корпусе уменьшается, отходит к центру, тогда Л востовик стержня 2 входит в отверстие в сухаре. При этом ударник 8 освободится и, находясь под действием пружины 9, нанесет по концу стержня 2 удар, под действием которого острие 1 кернера углубится в металл. Регулировать силу удара можно вращением колпачка /О, поджимающего пружину 9. Пружинный кернер может быть использован для автоматического клеймения деталей. Для этого вместо острия кернера вставляется пуансон с клеймом. [c.17]

ВОЛНЫ - - изменения состояния среды (возмущения), распространяющиеся в этой среде и несущие с собой энергию. Напр., удар по концу стального стержня вызывает на этОхМ конце местное сжатие (упругую В.), к-рое распространяется затем вдоль стержня со скоростью около 5 тысяч м/с. Упругие В. существуют в твёрдых [c.66]

В случае, если концы стержня находятся в разных условиях (одни конец закреплен, а другой свободен), то не только распределение амплитуд, но и частоты нормальных колебаний отличаются от таковых для того же стержня со свободньмн концами. Вследствие того, что условия отражения от двух концов стержня различны, время, через которое повторяется вся картина распространения импульса по стержню, окажется вдвое больше, чем в случае стержня с одинаковыми условиями на концах. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим стержень длины I, правый конец которого закреплен, а левый свободен (рис. 438) и на левый конец в момент t = О действует кратковременный удар, создающий импульс сжатия (рис. 438, а). Дойдя до закрепленного конца, импульс сжатия отразится ), не изменяя знака [c.668]

Продольный удар. Если время б возрастания нагрузки до своего наибольшего значения значительно больше периода Т продольных колебаний основного тона или времени прохождения фронта ударной волны напряжений от одного конца стержня до другого, то нагрузку можно считать приложенной статически. Если 0 Г, то нагружение считается динамическим и необходим учет сил инерции. Если 0 Г, то нагружение считается быстрым или ударным. Рассмотрим задачу о продольном ударе по стержню груза массой т, падающего с высоты h (рис. 3.39). С момента соприкосновения груза с торцом стержня в месте их соприкасания возникают ударные силы, возрастаюш,ие в первой фазе удара за время т" до своего наибольшего значения и уменьшающиеся за время х" второй фазы удара. При этом вдоль стержня распространяется фронт ударной эрлны со скоростью с. Однако эпюра напряжений вдоль стержня не постоянна и скорость распространения каждой амплитуды этой элюры тоже своя, зависящая от уровня напряжений, если он пре- [c.83]

Однородному стержню, находящемуся в покое, при помощи удара по одному из его концов сообщен импульс в перпендикулярном направлении. Дсказать, что кинетическая энергия стержня в. сравнении с-о случаем, коГда другой конец закреплен шарнирно, будет больше в отношении 4 3. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...