Активационная площадь

Из наклонов этих пря.мых определены экспериментальные активационные площади Ае из соотношения [c.130]

На рис. 1, а приведена зависимость активационной площади At от пластической деформации Ср в стабилизированном цикле для двух амплитуд деформации Ае сильно уменьшается с увеличением напряжения от (Б ) до (А) вдоль петли гистерезиса. В противоположность этому корректированная площадь Аес В цикле при средних амплитудах (см. рис. 1, 6-, Spa = 1,5х X 10 ) почти не изменяется, как показано в [2]. Новые эксперименты по релаксации, которые производились при 8=0 и результаты их описаны в данной работе, показывают, что для небольших амплитуд (см. рис. 1,6 Сра = 4 10 ) корректированная площадь Аес также зависит от напряжения в цикле.Величина Аес при Оо (точка (А) в петле, приведенной на рис. 1, а вверху) растет слабо с понижением амплитуды пластической деформации. [c.131]

Экспериментально наблюдаемую активационную площадь можно рассматривать как среднее по объему значение активационных площадей элементарных объемов. Если элементарные активационные площади равны, то часть петли от (В ) до (А) описывается соотношением типа (2), и Аес оказывается активационной площадью микроскопических эле.ментов материала [31. [c.132]

Рис. 85. Схематическое (a) и полученное из эксперимента (б) изменение активационной площади (объема) от величины напряжения

Как следует из рис. 85, а и (5.16), работа термической флуктуации Я является функцией напряжений, а это, как следствие, ведет к зависимости от т величины активационного объема q = АЬ или активационной площади А, которая физически представляет собой площадь, заметаемую дислокационным сегментом длиной L непосредственно в процессе акта успешной термической флуктуации [c.147]

ДЛ (о) = /Дх — активационная площадь — масштаб протяженности препятствия в плоскости скольжения. [c.105]

Активационная площадь ДЛ задается соотношением [c.107]

Рис. 3.9. Определение внутреннего напряжения 0 и активационной площади ДЛ из экспериментов по релаксации напряжений.

Таким образом, активационную площадь можно определить по [c.108]

Рис. 4,8. Активационная площадь в случае ползучести в о.,ц. к. металлах и ковалентных полупроводниках изменяется как I/o [20].

Абсолютных скоростей реакций теория 100, 105, 119 Лерами кинетика 243, 244, 246 Адиабатический нагрев 50 Активационная площадь 105, 107, [c.279]

Пример установленной таким образом зависимости активационной площади от эффективного напряжения представлен на рис. 8.8 [ 188]. [c.103]

Уравнение, по форме подобное уравнению (9.74), вытекает из специального предположения о зависимости активационной площади Л от эффективного напряжения [221]. Можно ожидать, что активационная площадь будет уменьшаться при возрастании а так, что [c.134]

По наклону прямой — а определяется активационная площадь Л. Величина Л обычно составляла от десятков до сотен Ь и в большинстве случаев могла считаться приемлемой. [c.138]

Активационная площадь 27, 28, 138 Андраде ползучесть 12 13 -рычаг 24 [c.296]

Увеличение водородного перенапряжения обычно приводит к уменьшению скорости коррозии стали в кислотах, но присутствие в стали серы или фосфора увеличивает скорость ее коррозии. Возможно, это происходит из-за низкого водородного перенапряжения на сульфидах или фосфидах железа, существующих в стали или образовавшихся на поверхности в результате реакции железа с HjS или соединениями фосфора в растворе. Возможно также [7], что эти соединения инициируют реакцию анодного растворения железа Fe -> Fe+ -f 2ё (понижая активационную поляризацию) или изменяют соотношение площадей анодов и катодов. Решение этого вопроса требует дальнейших исследований. [c.58]

Кроме того, в работах [478—483] было показано, что теоретические и экспериментальные зависимости А т) значительно отличаются и это расхождение приписывается структурной зависимости экспериментальной площади активации. При этом наличие некоторого распределения по длинам дислокационных сегментов приводит к появлению соответствующего спектра теоретических площадей активации /4 т ), каждая из которых относится к разной дислокационной структуре [478] (см. рис. 86, б). Тогда величина активационного объема q = ЬА, а средняя активационная 1 т [c.147]

Ученые прошлого не могли представить себе точность приборов в нашем веке. Не могли они предвидеть, на какой базе будет достигнута такая невообразимая точность. А микроэлектронная база приборостроения сама требует фантастической точности. Вот большая интегральная схема тонкая, толщиной в 0,3 — 0,5 мм, кристаллическая пластина площадью в 0,25 см . Чтобы создать внутри такой безотказно работающей пластины сотни тысяч и даже миллионы деталей, нужно дозировать полезные добавки, ,чужого" вещества в этот магический кристалл с точностью до единиц атомов. Достичь точности в миллиардные доли процента, то есть различить один атом примеси среди 10 атомов основного вещества позволяют методы и средства ядерного активационного анализа. Благодаря этой точности сейчас серийно выпускаются сверхбольшие интегральные схемы, размеры которых достигают всего 1 мкм. [c.24]

Повышение перенапряжения водорода обычно понижает скорость коррозии стали в кислотах. Наблюдается, что присутствие в сталях 5 или Р увеличивает скорость коррозии. Это увеличение, по-видимому, является результатом низкого перенапряжения водорода на сульфиде или фосфиде железа, находящихся в стали в виде отдельной фазы или в виде поверхностного соединения, образованного при взаимодействии железа с или с соединениями фосфора в растворе. Также возможно [2], что последние соединения, кроме того, стимулируют реакцию анодного растворения РеРе " -Ь 2е (понижая активационную поляризацию) или меняют соотношение площадей анода и катода. Этот вопрос требует дальнейшего изучения. [c.52]

Рис. 4. Зависимость активационной площади А от эффективного напряжения, определенная исходя из релаксации напряжения в полупетле растяжения для = 1,88 (Ь — вектор Бюргерса), при температурах, К

Для значений Срг, близких к 2еор, т. е. Ср,.= 1,8ваг, исследовались релаксации напряжения при разных температурах в полупет-лях растяжения и сжатия. Из этих зависимостей была определена активационная площадь А при данной температуре и данном эффективном напряжении. [c.72]

На рис. 4 представлена активационная площадь в зависимости от эффективного напряжения, определенная из полупетли растяжения. Аналогичная зависимость была получена из полупетли сжатия. В пределах разброса экспериментально определенных точек эта зависимость независимо от температуры испытания показывает резкое падение активационной площади с повышением эффективного напряжения. [c.72]

Изменение скорости деформации. Нагружение образца осуш ест-вляют при заданной скорости деформации, а на определенном участке на петли уменьшают или увеличивают скорости деформации. При этом наблюдается результирующее изменение напряжения Ап. Из полученной зависимости скоростей деформации от напряжения можно определить активационную площадь А, характеризующую тип термически активированного процесса. [c.73]

В этой модели тело разделяется на элементарные объемы с различными критическими напряжениями, при которых начинается пластическая деформация. Предполагается, что элементы материала деформируются упруго и идеально пластически и общие деформации в отдельных элементарных объемах постоянные и равны внешней деформации е. Релаксация элементарных объемов модели характеризуется их эффективными напряжениями и активационными площадями и описывается экспоненциальной зависимостью скорости дислокаций от напряжения. В предложенной модели общий активный объем, в котором происходит движение дислокаций, растет с увеличением напряжения вдоль полупетли гистерезиса. [c.132]

Результаты данной работы показывают, что такое предположение только приблизительно оправдано для больших амплитуд (почти по изменяется в цикле). Для малых амплитуд следует учитывать сравнительно широкий спектр элементарных активационных площадей А . Этот спектр можно оценить на оштове предложенной модели из экспериментальных данных. Физическая природа площадей А для ГЦК металлов при усталости до сих пор не ясна. Если дислокации леса являются тер.моактивированными барьерами, то получаем 4 й [c.132]

Представлены новые экспериментальные результаты опытов релаксации деформирующего напряжения вдоль стабилизированных петель гистерезиса. Проводились эксперименты на усталость поликристаллических образцов никеля при комнатной температуре. Показано, что экспериментально определенная активационная площадь, полученная прямо из изменения кривых релаксации, характеристически зависит от пластической деформации в цикле нагружения. Полученные экспериментальные результаты рассматриваются в рамках представлений, опубликованных в предыдущих работах. [c.425]

Рис. 86. Теоретически вычисленные зависимости активационного объема я -= -ди /Ьтр = - lUi lTp)b(Ufil2Ui )ibiflTp) от отношения т 1тр, соответствующие разной форме пайерлсовского барьера а = var [385] (а), и экспериментальные кривые активационная площадь-напряжение , составленные из ряда активационных площадей А , каждая из которых относится к разной структуре (б)

РИС. 8.8. Зависимость активационной площади Л от эффективного напряжения а для твердого рдствора Си- Югп [188]. [c.103]

Переходя в формуле (88) к конечным приращениям, учитывая равенство AF = AtSq (где So = VII — площадь сечения и I — длина образца) и обозначая через v активационный объем процесса в расчете на единичную дислокацию в единице объема (у = hVIVAN = AW/VaA/ = АК/5оаА/), после преобразований получим [c.51]

В описанных выше простых активационных процессах растворения предполагалось, что при растворении катиона он свободно покидает поверхность раздела металл —раствор. Это движение представляет собой диффузионный процесс по мере возрастания плотности тока растворения скорость удаления анодных продуктов не увеличивается пропорционально, а поэтому концентрация этих продуктов в анолите (части электролита, окружающей анод) будет возрастать и вызывать обратную э. д. с. Дальнейшее увеличение скорости анодного растворения становится более затруднительным и требует непропорционального роста анодного перенапряжения. На этой стадии скорость растворения составляет iAIzF для площади электрода А, что равно [AD — Со)]/б, где D — коэффициент диффузии, С и Со — концентрации ионов соответственно вблизи поверхности электрода и в объеме раствора, а S— толщина диффузионного слоя. Ве- личина перенапряжения (или вызываемой концентрационным эффектом полйризации) Яс может быть вычислена по формуле [c.78]

Эластичное уплотнение отличается малым модулем упругости, вследствие чего фактическая площадь контакта близка к номинальной даже при действии только Pto- Трение эластомеров имеет преимущественно молекулярно-активационный механизм, на основе представлений о котором создана молекулярно-кинетическая теория Бартенева [7]. Эта теория описывает явления при трении без смазочного материала по гладким поверхностям при страгивании после длительной остановки, когда еще не сформирована пленка смазочного материала или граничная пленка. Режим характеризуется малыми значениями критериев G и h (для УПС G<10 и Я <0,05). В местах контакта эластомера с твердым телом возникают адгезионные свя зи, KOTOj>bie создают сопротивление трения. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...