Граница открытая

Представление о смазочной пленке также претерпело серьезные изменения, поскольку появился ряд экспериментальных доказательств специфичности ее молекулярной структуры на границе раздела с твердым телом, приводящей к появлению аномалии таких свойств, как сопротивление сдвигу, диэлектрическая проницаемость и др. вблизи данной границы. Открытие кристаллического порядка в некоторых жидкостях (жидких кристаллах), проявляющих свойства, резко чувствительные по отношению к изменению температуры, давления и других факторов, стало дополнительным фактором, свидетельствующим о важности учета характеристик тонкой пленки смазочного материала в общей картине фрикционного взаимодействия. [c.28]

В заключение посоветуем читателю использовать м,етод зарядовой плотности для всех вычислений электростатических полей. В случае нелинейных магнитных задач, особенно для систем с замкнутой границей, предпочтительнее выглядит метод конечных элементов. Если границы открыты и требуется высокая точность, следует использовать интегральный метод конечных элементов. [c.169]

Этот результат имеет силу независимо от регулярности границы дК, однако для его справедливости существенным является предположение о принадлежности отображения ф классу 9 на открытом множестве, содержащем К.. В связи с этим напомним, что в теореме 5.5-1 граница открытого множества Й предполагалась достаточно гладкой (Q считалось областью), а также что условие int Q = й из теоремы 5.5-2 в некотором смысле есть предположение о гладкости границы dQ. Аналогично [c.256]

В этом доказательстве нам пришлось исключить орбиты с малым эксцентриситетом, но это было сделано только вследствие нашего выбора координат, ибо результат 3 об устойчивости периодических решений охватывает как раз этот случай. Решающим моментом в наших предыдущих рассуждениях был тот факт, что двумерные инвариантные торы образуют границу открытого множества на трехмерной поверхности постоянной энергии. Для задач с п степенями свободы, при п > 2 поверхность постоянной энергии имеет размерность 2п — 1, и поэтому для границы открытого множества требуется размерность 2п — 2, в то время как инвариантные торы, согласно теории, имеют только размерность п. Но этой причине не существует аналогичной теоремы об устойчивости для случая более чем двух степеней свободы. [c.355]

Здесь п — это вектор внешней нормали к границе открытой области [c.139]

В самом общем случае система может обмениваться со средой и веществом (массообменное взаимодействие). Такая система называется открытой. Потоки газа или пара в турбинах и трубопроводах — примеры открытых систем. Если вещество не проходит через границы системы, то она называется з а к р ы-т о й. В дальнейшем, если это специально не оговаривается, мы будем рассматривать закрытые системы. [c.7]

Множество всех точек пространства которые не содержатся в замкнутой области 5( " 5],называют открытым. В замкнутой области S, если она не совпадает со всем пространством E , всегда можно найти точки, в е-окрест-ности которых имеются точки из E" S. Такие точки области называют граничными. Множество всех граничных точек образует границу области 5. В частности, если область 5 определяется условиями (6.2) и (6.3), его границу составляют те точки, в которых хотя бы одно из ограничений выполняется как строгое равенство. [c.282]

Ранее отмечалось, что термодинамические системы не могут находиться в состоянии неустойчивого равновесия. Но очень часто между устойчивыми и неустойчивыми состояниями существует значительная область значений термодинамических переменных, в которой критерии устойчивого равновесия не выполняются, но система тем не менее может существовать длительное время, причем ее состояние зависит от бесконечно малых изменений внешних переменных. Это состояние нейтрального (безразличного) равновесия. Любые гетерогенные системы, в которых происходят процессы, не влияющие на состояние ее-щества в гомогенных частях системы, т. е. не изменяющие интенсивных термодинамических характеристик фаз, находятся. по отношению к таким процессам в нейтральном равновесии. Чтобы пояснить особенности этого состояния, рассмотрим устойчивость равновесия гетерогенной системы, состоящей из двух открытых фаз, а и р, с одинаковым химическим составом и плоской межфазной границей. Можно воспользоваться уже выведенными формулами (12.15) — (12.17) или (12.19), если положить в них а = 0 или г = оо. Нетрудно видеть, что в этом случае при постоянных Т, V [c.119]

До недавнего времени развитие науки базировалось на евклидовой геометрии и законах классической термодинамики, установленных для изолированных систем, т.е. для таких систем, которые не допускают переноса энергии и вещества через свои границы. В дальнейшем была показана возможность использования этих законов и для закрытых систем, допускающих перенос энергии через свои границы. Однако, в природе, как правило, системы являются открытыми, т.е. обмениваются энергией и веществом с окружающей средой. [c.3]

Лемма 4.8. Пусть Q —открытая ограниченная область в Rn с достаточно гладкой границей и пусть заданы числа 1 /г —любое целое неотрицательное, тогда для любой у е (Q) имеют место неравенства [c.187]

Здесь Q —открытая область в с границей S = 3Q j —радиус-вектор точек этой области. [c.320]

Открытие состояний с отрицательной абсолютной температурой обогатило физическое содержание второго начала термодинамики. Вместе с тем оно явилось наряду с проблемой границ применимости второго начала термодинамики еще одним свидетельством того, что этот великий принцип природы еще не познан до конца и, следовательно, история второго начала термодинамики далеко не завершена. [c.155]

Ответ Бора оставляет открытым вопрос О границе между микроскопической квантовой системой и макроскопической классической системой, [c.407]

На верхней (у = Н) и правой (а = 6) открытых границах области проводилась экстраполяция течения за выделенную об- [c.388]

Вопрос о том, действительно ли происходит распад в указанных областях, остается открытым. Приведенные границы согласуются с результатами линейного анализа задачи об устойчивости ударной волны [12, 16]. [c.84]

Двухфазная система имеет физическую границу раздела фаз, через которую может происходить обмен массой. Таким образом, каждая фаза данного вещества будет рассматриваться как однородная однокомпонентная система, имеющая переменную массу, т. е. открытая система. [c.23]

Не может быть равновесия в системе при наличии потоков вещества через ее границы. А когда говорят о равновесии открытых систем, то имеют в виду расширенные системы, включающие в себя изучаемую среду как подсистему или фазу и часть окружающей среды как неограниченный источник вещества и энергии для установления межфазного равновесия. [c.159]

Передача энергии в результате переноса вещества (массы) происходит тогда, когда тело (система) имеет открытые или проницаемые границы, через которые поступает вещество от других тел. Пусть поступающее вещество состоит из т компонентов, причем плотность потока т-го компонента в данной точке граничной поверхности Q -> [c.8]

В открытых системах эксергия Е = 0. В закрытых системах, где отсутствует обмен веществом через границы системы, равны нулю эксергии потока вещества и нулевая эксергия. Однако в химических реакторах периодического действия нулевая эксергия при химических превращениях является основной. [c.80]

Однако необходимость обновления курса обусловливалась не только появлением нового экспериментального материала. Оно диктовалось также развитием теории, имевшим место в последние годы. Здесь прежде всего нужно отметить, что в термодинамической технической литературе утвердилось наряду с работоспособностью понятие эксергии поэтому ряд вопросов целесообразно излагать, используя это новое понятие. В последнее двадцатилетие, далее, в физике были открыты состояния вещества с отрицательными абсолютными температурами, что необходимо учитывать при изложении второго начала термодинамики. За последние годы появились также новые данные, связанные с границами применимости второго начала термодинамики поэтому изложение относящихся сюда разделов курса должно быть пополнено этими новыми соображениями (в частности, относящимися к космогонии). [c.5]

Медленная поверхность системы типа 2 делится на две области — устойчивую и неустойчивую. Первая состоит из устойчивых положений равновесия быстрой системы, вторая — из неустойчивых их общая граница называется границей устойчивости. На устойчивой части медленной поверхности для типичной системы типа 2 открытое множество образуют точки, из которых выходят фазовые кривые медленной системы, трансверсально пересекающие границу устойчивости и такие, что при движении параметра у вдоль медленной кривой пара собственных значений особой точки уравнения быстрых движений переходит через мнимую ось трансверсально и с ненулевой скоростью. Такие точки назовем правильными ниже рассматриваются только правильные точки на устойчивой части медленной поверхности. [c.193]

Границы этих тел состоят из частей 8 , Зу, 8ц. Плотность объемной силы есть / (t, х). На частях Зщ до момента tl2 напряжения отсутствуют. Именно по этим частям границы происходит сращивание тел 2 и 22, причем в результате сращивания 812 сливается с Поверхность, разделяющую тела 2 и 2а после сращивания, обозначим через 8д. На участках границы 82 заданы перемещения х), а на заданы напряжения Fi(t, х). Здесь через х обозначен вектор х = (0 1, Хз, Жа). Области 0 , 2 2 — открытые. [c.28]

При дальнейшем охлаждении нормальный жидкий гелий (гелий I) переходит I новую модификацию — гелий П. Этот фазовый переход, открытый в 1937 г. академиком П. Л. Капицей, носит название Х-перехода (точки /, 2), а точка пересечения границы -перехода с кривой испарения на фазовой диаграмме гелия (1ис. 6-3) называется ).-точкой . емпература /.-точки равна 2,1735 К. Вязкость [c.93]

Скорость нагрева изделий в печи спекания сильно зависит от формы, размеров и толщины стенки изделия и матрицы. Пре-выщение скорости нагрева является одной из причин трещино-образования в изделиях в местах перехода сечений. Открытое днище изделия прогревается значительно быстрее участков, закрытых матрицей. По границе открытых участков возникает тем больщая разность температур, чем выще скорость нагрева и толщина стенки матрицы. Возникающие при этом внутренние напряжения вызывают трещины еще до начала сплавления материала. Например, в результате нагрева в печи цистерны емкостью 60 л со скоростью нагрева 90—95°С/ч (толщина стенки матрицы при этом составляла 12 мм) по границам днищ возникали внутренние трещины. Этот брак был исключен путем снижения скорости нагрева до 70—75°С/ч и выдержки в течение 30 мин при 250 и 330° С. [c.92]

Очевидно, что совокупность М" = — М[ представляет собою просто границу открытых п-мерпых совокупностей Ш, Она яв- [c.197]

Пусть Fi — функция, голоморфная в открытом множестве Di, лежащем в верхней полупло- скости и имеющем в качестве части своей границы открытый интервал а открытом множестве Dz, расположенном в нижней полуплоскости и имеющем в качестве части границы открытый интерва.ч а<.х [c.106]

Длина отрезка F F+ соответствует полностью открытому фронту. Обозначим амплитуду светоиых колебаний в точке Р при отсутствии экрана через Еоо. При наличии экрана длина отрезка 0F+ = F F+f2 характеризует освещенность в точке Р на границе света и тени. Амплитуда колебаний в этой точке Eq = оо/2 (напомним, что I < Е >, и, значит, освещенность в ней /о равна /оо/4). Для нахождения освещенности вне области тени надо учесть, что в данном случае работают вся правая ветвь спирали Корню и часть ее левой ветви. [c.266]

Для успеха опыта необходимо, чтобы край экрана хорошо совмещался с границами зоны, т. е. экран должен быть точным кругом. Удобными для этой цели являются, например, стальные шарики от шарикоподшипников. В том случае, когда края экрана имеют неровности, сравнимые с размерами первой открытой френелевой [c.163]

Рассмотрим свойства открытых квантовых систем в термостате. Макроскопически такие системы описываются переменными Т, V, х. Границы, отделяющие систему от термостата, проницаемы для частиц. Соответствующее этим условиям распределение по состояниям — большое каноническое распределение — может быть получено подобно каноническому, исходя из микрока-нонического распределения для объединенной изолированной системы с энергией Ео и числом частиц N . [c.218]

В седьмой главе изложена теория флуктуаций термодинамических величин в равновесных системах и рассмотрены ее приложения к обоснованию фундаментального положения неравновесной термодинамики — соотношений взаимности Онзагера. Представление о флуктуациях выходит за рамки классической равновесной термодинамики, и в учебных пособиях по термодинамике теория флуктуаций обычно не излагается. Теория флуктуаций использует как положения классической термодинамики, так и выводы статистической механики. В связи с этим изложены некоторые положения классической равновесной статистической механики Гиббса и на их основе дан вывод формулы Больцмана для расчета флуктуаций термодинамических величин в изолированных системах и далее — в открытых системах, обменивающихся с окружающей средой энергией и веществом. Рассмотрены условия термодинамической устойчивости систем по отношению к непрерывным изменениям параметров состояния и их взаимосвязь с флуктуациями термодинамических переменных. Получены выражения для средних квадратов флуктуаций основных термодинамических величин. Проанализированы границы применимости термодинамической теории флуктуаций особое внимание уделено предположе- [c.5]

Осгавление Бором открытым вопроса о границе между микроскопической квантовой системой и макроскопическим прибором и наблюдателем не обесценивает его утверждения о принципиальном различии между теорией квантовых объектов, описываемых уравнением Шредингера, и классических объектов, к которым уравнение Шредингера неприменимо. Здесь необходимо подчеркнуть, что понятие квантового и классического объекга не следует связывать с геометрическими размерами. В утверждении Бора эта связь отражает лишь исторические обстоятельства возникновения квантовой механики при анализе явлений в микроскопических физических системах. В настоящее время известно большое число квантовых явлений макроскопических масштабов и даже вся Вселенная в определенном смысле представляется как единый квантовый объект. Следовательно, граница между квантовым и классическим объектами не определяется их геометрическими размерами. [c.408]

Интересно отметить, что при а Н = О, (верхняя граница отношения размера отверстия к напору, соответствующая малому отверстию) коэффициент е, равный по табл. 23.1 0,615, близко совпадает с теоретически полученным Кирхгофом значением (е = = 0,611) и экспериментально найденным (для достаточно больших Ке). Относительное открытие затвора аШ = 0,75 по опытам А. И. Ббгомолова и К. А. Михайлова соответствует началу перехода к истечению через водослив. [c.179]

Первоначально СЭВ был создан как открытая межправительственная организация только европейских стран, в которую могут вступать новые страны Европы, желающие участвовать в эко-иомическом сотрудничестве со странами-учредителями СЭВ и разделяющие принципы Совета. В июне 1962 г. на внеочередной XVI сессии СЭВ было признано целесообразным открыть СЭВ для лю- бой страны, разделяющей цели и принципы Совета и готовой принять на себя обязательства, содержащиеся в Уставе СЭВ. Этим самым СЭВ был превращен в организацию, не ограниченную географическими границами. [c.166]

Теорема. В пространстве гладких векторных полей на области евклидова пространства R" (и на любом п-мерном многообразии) для любого mсистемы Морса—Смейла, а при-закритических — принадлежат Я. [c.152]

Авторы [7] заключают, что упрочнение границ зерен предшествует разрушению, и температурная зависимость упрочнения может использоваться для приблизительного предсказания температурного интервала чумы . Однако вопрос о том, является ли упрочнение границ зерен необходимым условием низкотемпературного разрушения, остается открытым. Следует отметить, что Уэстбрук и Вуд не совсем точно истолковывают литературные данные. Например, сомнительным является утверждение о том, что разрушение происходит тогда, когда объем образовавшихся окислов пренебрежимо мал. Обращает на себя внимание и тот факт, что относительное упрочнение границ зерен ТаВе достигает 55%, однако в [3, 10] сообщается, что это соединение во всем критическом интервале температур не проявляет никаких признаков окислительного разрушения. Это говорит о том, что остается неподтвержденной и достаточность упрочнения границ зерен. С моделью Уэстбрука и Вуда не согласуются основные результаты работы [11 ] низкая растворимость кислорода в Мо812, зависимость [c.291]

Протекающие в материале процессы в случае эксплуатационных разрушений могут протекать не в строгом соответствии с диаграммами или картами Эшби. Это обусловлено существованием критических условий по масштабному уровню протекания процесса эволюции открытых систем в соответствии с принципами синергетики [43-46]. При различном сочетании одновременно действующих нескольких факторов в результате эффекта их суммарного воздействия, взаимного влияния друг на друга может измениться критическая величина используемого (одного) параметра, который применяется для определения границы смены механизма разрушения. Многофакторная оценка поведения материала при различном сочетании параметров внешнего воздействия подразумевает комплексное изучение границ перехода от одних протекаемых процессов разрушения материала к другим с использоваттем интегральных характеристик эволюции поведения материала и рельефа излома в оценке условий его нагружения в эксплуатации. [c.99]

Условия воздействия и их изменение могут быть обусловлены различными обстоятельствами, однако при исследовании поведения металла они должны позволять исследователю наблюдать наиболее полную реализацию процессов самоорганизации. Если в измененных условиях воздействия может быть выявлен дополнительно еще один механизм эволюции, или ступень самоорганизации, то это означает, что исследованные ранее условия воздействия на открытую систему недостаточно полно выявляли иерархию процессов самоорганизации. Одновременно с этим следует, что не все процессы самоорганизации могут быть выявлены в металле в простых условиях внешнего воздействия. Например, развитие хрупкого межзеренно-го разрушения металла может быть выявлено только при низкой скорости деформации, если по границам зерен имеют место незначительные выделения примесных элементов [33, 34]. Это наименее энергоемкий способ поглощения энергии при незначительной доле процесса пластической деформации. Материал не может поддерживать устойчивость при реализации такого механизма разрушения из-за высокой скорости его развития. Снижение скорости деформации активизирует локальные процессы исчерпания пластической деформации в зоне расположения охрупчивающих элементов раньше, чем произойдет увеличение [c.122]

Характеризовать эволюцию системы между двумя точками бифуркации без учета возрастающей роли обязательно возникающего нового альтернативного механизма поглощения энергии невозможно в полной мере. Если, например, рассматривать изменение ячеистой дислокационной структуры без з ета механизмов создания большеугловых границ, то возникает неопределенность в последующей эволюции системы при переходе через критическую точку. Необходимо вводить в рассмотрение параметры, соответствующие нарастанию новых альтернативных механизмов поглощения энергии в открытой системе. Применительно к процессу распространения усталостной трещины нарушение принципа однозначного соответствия происходит при переходе от одной фор- [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...