Гелий фазовая диаграмма

Х-точкн образуют линию на фазовой диаграмме гелия в плоскости р, Т, Температура 2,19 К отвечает точке пересечения этой линии с линией равновесия жидкости с паром. [c.706]

Фиг. . Фазовая диаграмма жидкого гелия.

Рис. 5.15. Фазовая диаграмма для гелия

Рис. 6-3. Фазовая диаграмма гелия

При дальнейшем охлаждении нормальный жидкий гелий (гелий I) переходит I новую модификацию — гелий П. Этот фазовый переход, открытый в 1937 г. академиком П. Л. Капицей, носит название Х-перехода (точки /, 2), а точка пересечения границы -перехода с кривой испарения на фазовой диаграмме гелия (1ис. 6-3) называется ).-точкой . емпература /.-точки равна 2,1735 К. Вязкость [c.93]

Фазовая диаграмма гелия вблизи температуры перехода. [c.356]

Так как при термодинамическом исследовании калорическое уравнение состояния должно быть задано, приведем экспериментальные данные, касающиеся одного из самых характерных -переходов — перехода НеП- Не (фазовая диаграмма гелия представлена на рис. 58), для которого эта особенность теплоемкости [c.141]

Рис. 58. Область существования сверхтекучей фазы Не-П на фазовой диаграмме гелия Т>. 2, 9 К

Методами термического, рентгеновского и микроструктурного анализов в работе [1] исследовали фазовые равновесия в богатой Sm части диаграммы состояния системы Sm-Zr. Сплавы готовили плавлением в индукционной печи в танталовых тиглях в среде гелия. [c.324]

Для гелия равновесие твердой, жидкой и газообразной фаз вообще невозможно. Диаграмма состояний гелия приведена на рис. 44. Кривая, разделяющая области существования жидких модификаций гелия — Не I и Не II, есть линия фазового перехода второго рода (см. 28). [c.141]

Совершенно особое место в теории теплообмена занимает теплоотдача к жидкому гелию, находящемуся в сверхтекучем состоянии. Основной изотоп гелия Не сохраняется в жидком состоянии вплоть до температуры абсолютного нуля. При этом существуют два фазовых состояния жидкого гелия, которые принято называть Не-1 и Не-П. На / , Г-диаграмме (рис. 5.40) эти две фазы разделяет Х-линия. Она имеет общую точку (Х-точка) с кривой насыщения с координатами = 2,172 К,р) = [c.355]

Рис. 1. Пространственная диаграмма фазовых равновесий в системе аммиак — азот — гелий при 120° с

В отличие от Не (см. рис. 1 в ст. Гелий жидкий), на диаграмме состояния Не обнаружены две сверхтекучие фазы ( 4 и В). Переход норм, ферми-жидкости в любую из этих фаз представляет собой фазовый переход [c.664]

Уравнение (2-31), как следует из его вывода, справедливо для любых фазовых равновесий в чистом веществе. После интегрирования оно дает связь между давлением и температурой, необходимую чтобы фазы 1 и 2 находились в равновесии. Для любого чистого вещества (кроме гелия) в равновесии могут попарно находиться твердая фаза и газ, жидкость и газ и твердое тело и жидкость. Если проинтегрировать уравнение Клапейрона — Клаузиуса для каждого из названных фазовых переходов, то получатся уравнения кривых (в координатах р, Т), представляющих собой геометрическое р j., место точек, в которых возмож- д чистого вещества, но фазовое равновесие соответствующих двух фаз. Эти кривые соответственно называются кривая сублимации, кривая парообразования и кривая плавления. Поскольку для чистого вещества возможно одновременное равновесие трех фаз, кривые сублимации, парообразования и жлав-ления должны пересекаться,в одной точке, представляющей собой тройную точку данного вещества. Перечисленные кривые изображены на рис. 2-1, где О — тройная точка, О А — кривая сублимации, О/С — парообразования и ОВ — плавления. Совокупность этих кривых в р, Т-коордпнатах представляет собой фазовую диаграмму. [c.33]

В качестве примера иа рис. 20, й приведена фазовая диаграмма перехода жидкого гелия при 29 К и атмосферном давлеини из одной жидкой фазы Не (1) в другую Не (11), в которой исчезает вязкость и гелий Не (И) становится сверхтекучим. [c.86]

Эвансом [3], применившим солнечную печь во избежание загрязнения шихты. Рентгеновские дифракционные снимки производились для плавленных в атмосфере гелия образцов и для тех же образцов после длительного нагревания их при 1350° в атмосфере гелия. Эвансом на основании своих и литературных данных построена фазовая диаграмма (рис. 371). Существует узкая двухфазная область около эвтектики при высоких температурах, значительно расширяющаяся при понижении температур. Высокотемпературная форма ZrOg не стабилизируется добавкой иОа- На рис. 372 приводится зависимость постоянной решетки от состава твердых растворов по Эвансу. [c.419]

Исследовано (описанным ранее методом с ртутным пьезометром) равновесие газ — газ в двух трехкомнонентных системах. Система аммиак — азот — гелий изучена при температурах от 90 до 140° С и давлениях от 300 до 3000 бар. Система гелий — этилен — двуокись углерода — при температурах от 13 до 70° С и давлениях от 50 до 5000 баа. Полученный экспериментальный материал показывает, чтэ изучение трехкомпонентных систем позволяет обнаружить ряд неизвестных до сего времени форм фазовых диаграмм. [c.206]

Позднее было сделано много тщательных измерений по установлению диаграммы энтропии и диаграммы состояния жидкого гелия, которые будут подробно рассмотрены ниже. Проведенные работы не содержат каких-либо новых открытий, однако они подчеркивают значение условий фазового равновесия при низких температурах между жидким и твердым гелием. Согласно третьему закону термодинамики, энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле должна обращаться в нуль. Х-аномалия в теплоемкости указывает на очень быстрое убывание энтропии в интервале нескольких тысячных градуса ниже Х-точки. Независимо от того, каким путем устанавливается упорядочение в этой области (что само по себе является чрезвычайно интересным вопросом), убывание энтропии должно сказаться на форме кривой плавления. Изменение давления плавления с температурой, согласно уравнению Клаузиуса — Клапейрона, равно отношению изменения энтропии к изменению объема. При исчезновении разности энтропий между жидкой и твердой фазами это отиошепие обращается в нуль. Поэтому, как было указано Симоном [13], изменение в наклоне кривой плавления тесно связано с явлением Х-иерехода, так как при этих температурах энтропия жидкости падает до значений, близких к энтропии твердой фазы. [c.788]

Исследование взаимодействия Fe с Zr начато еще в 1928 г. Х , однако окончательно диаграмма состояния системы Fe—Zr не построена до сих пор. Различные исследователи [1—22] сообщают об образовании промежуточных фаз, число, стехиометрия и кристаллическая структура которых не всегда совпадают. Для исследования, как правило, были использованы материалы высокой чистоты — иодидный цирконий, электролитическое или армко железо спланм выплавляли в дуговой печи в атмосфере аргона, в индукционной печи во взвешенном состоянии в атмосфере гелия, в электроннолучевой печи в вакууме. Исследования проводили методами конического, рентгеновского фазового, дифференциального терм нм сякого анализов, а также измерением твердости, магнитного аналн.за, Мессбауэровской спектроскопии и др. [c.586]

Рис. 5. Пространственная диаграмма фазовых равновесий в системе гелий — двуокись угларэда — этилен прп 13° С

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...