Волны

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

В приведенных выше рассуждениях не предполагалось, что существование любого механизма затухания обусловливает невозможность появления разрывов. В действительности волновое уравнение с затуханием (уравнение (7-7.10), приводимое ниже) допускает разрывные решения любого порядка. Теория простых жидкостей с исчезающей памятью, удовлетворяющая обсуждавшимся в разд. 4-4 гипотезам гладкости определяющих функционалов, была действительно применена в работе [40] к изучению распространения волн, где были получены очень интересные результаты. В таких жидкостях возможно не просто распростра- [c.293]

Если исследовать в общем виде задачу о распространении волн в простых жидкостях с исчезающей памятью, то скорость распространения оказывается равной корню квадратному из отношения модуля упругости и плотности. Модуль упругости должен оцениваться локально величиной ц/Л он определяется только при распространении волны в покоящейся среде. Волны ускорения (т. е. разрывы ускорения, соответствующие разрывам скорости деформации) могут затухать в процессе их распространения, но могут также и возрастать по амплитуде, перерождаясь в ударные волны (разрывы скорости) за конечное время. Последняя ситуация возникает при условии, что начальная амплитуда волны достаточно велика, и при условии, что уравнение состояния в достаточной степени нелинейно. Интересно, что волна, распростра- [c.296]

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

Тепловое излучение есть результат превращения внутренней энергии тел в энергию электромагнитных колебаний. При попадании тепловых лучей (волн) на другое тело их энергия частично поглощается им, снова превращаясь во внутреннюю. Так осуществляется лучистый теплообмен между телами. [c.90]

Тепловое излучение как процесс распространения электромагнитных волн характеризуется длиной волны X и частотой колебаний v = /X, где с — скорость света (в вакууме с = 3-10 м/с). [c.90]

Тепловой поток, излучаемый на всех длинах волн с единицы поверхности тела по всем направлениям, называется поверхностной плотностью потока интегрального излучения , Вт/м . Она определяется природой данного тела и его температурой. Это собственное излучение тела. [c.90]

Тело, поглощающее все падающее на него излучение, называется абсолютно черным. Для этого тела А=. Тела, для которых коэффициент Л< 1 и не зависит от длины волны падающего излучения, называются серыми. Для а б-солютно белого тела У = 1, для а б-солютно п р 03 р а ч н о г о 0= 1. [c.90]

С ростом температуры, когда максимум излучения смещается в область коротких волн, степень черноты уменьшается. Поскольку степень черноты газа Ег существенно зависит от температуры, закон четвертой степени Стефана— Больцмана строго не выполняется. Так, [c.96]

Отсюда скорость распространения ударной волны [c.143]

Для построения синусоиды проводят горизонтальную ось и на ней откладывают заданную длину волны А В (рис. 79, а). Отрезок А В делят на несколько равных частей, например на 12. Слева вычерчивают окружность, радиус которой равен величине амплитуды, и делят ее также на 12 равных частей. Точки деления нумеруют и через них проводят горизонтальные прямые. Из точек деления отрезка АВ восставляют перпендикуляры к оси синусоиды и на их пересечении с горизонталями находят точки синусоиды. [c.46]

При выполнении чертежей деталей или инструментов, поверхности которых очерчены по синусоиде (рис. 19,6 и й), величину длины волны АВ обычно выбирают независимо от размера амплитуды г. Например, при вычерчивании шнека (рис. 19,6) длина волны L меньше размера 2пг. Такая синусоида называется сжатой. Если длина волны больше размера 2яг, то синусоида называется вытянутой. [c.46]

Для оценки значимости эффектов, обусловленных волновой природой света, необходимо определить характерные для данной системы диапазоны из.менения размеров частиц, длины волны излучения, расстояния между частицами. Для условий высокотемпературного псевдоожиженного слоя были выбраны следующие оценки границ изменения d, X, ур. [c.132]

При определенных условиях оказывается невозможным выделить отдельную частицу в ансамбле, поэтому необходимо рассматривать взаимодействие излучения со всей совокупностью дисперсного материала. Такого рода кооперативные эффекты могут наблюдаться, если в системе существует ближний порядок, а размер частиц, расстояние между ними и длина волны являются величинами одного порядка, причем счетная концентрация рассеивающих центров 10 1/см [128]. Как следует из (4.1), подобного рода кооперативные эффекты не характерны для рассматриваемых систем. [c.133]

Частицы, образующие высокотемпературный псевдо-ожиженный слой, как правило, непрозрачны в определенном в (4.1) диапазоне длин волн. Поэтому можно не рассматривать перераспределение излучения, пропускаемого частицей. [c.133]

Угол расхождения луча 0 пропорционален д,лине волны излучения, и таким образом лгинимальн1.1е размеры пятна также возрастают нронорциональио увеличению длины волны. Предельная плотность энергии от твердотельного лазера в 100 раз выше, чем от газового лазера (длина волпы, а следовательно, и о увеличиваются в 10 раз). [c.169]

При сварке, например, гердшнпя [w = 0,72 э(5) с сульфидом кадмия w 2,4 эВ) луч лазера направляется сквозь последний и фокусируется па границе раздела полупроводникоп. Если сварку проводить рубиновым лазером с длиной волны 0,694 мкм (li j, = [c.169]

Особенность термического цикла многослойной сварки указанными методами состоит в том, что теплота второго и последующих слоев не позволяет металлу околошовной зоны 1-го слоя охладиться ниже определенной температуры. После сварки 2-го и последующих слоев околошовпая зона охлал<дается значительно медленнее, чем после сварки одного 1-го слоя (рис. 121, а). При налоп(епии 1-го слоя температура точки 1 резко возрастает, превышая температуру Ас , а затем резко надает. В момент, когда температура в точке 1 понизится до допустимого значения Т > > Гм)) тепловая волна от наложения 2-го слоя осуществит повторный нагрев металла околошовной зоны 1-го слоя, но до температуры более низкой, чем при сварке 1-го слоя. [c.241]

При многослойной сварке короткими участками необходимо определить длину участка, при которой температура околошовпой зоны до прихода тепловой волны от каждого последуюп1,его слоя не успеет понизиться ниже допустимой величины Гв- [c.242]

Это могло бы быть в принципе подвергнуто экспериментальной проверке. В этом отношении интересно отметить, что значения критического касательного напряжения на стенке Ткр, приводимые в литературе, имеют, как правило, величину порядка 50 дин/см . Если интерпретировать Ткр как г/Л, то это будет соответствовать скорости волны около 7 см/с (см. уравнение (7-2.27)). Косвенное свидетельство о таком именно значении волновой скорости (см. разд. 7-4) дает некоторое количественное подтверждение сдвиго-волновой интерпретации эффекта снижения сопротивления. [c.286]

В условиях единичного производства может найти применение формообразование днищ энергией испаряющегося сжиженного газа (например, рлота) ло схеме "штамповка газовым пуансоном по жесткой матрице". При мгновенном превращении жку кого азота в газо-образнай в замкнутом объеме в нем можно развить давление до 800 Ша. Скорость нарастания давления при этом зависит от интенсивности его преобразования. Если распыленный жидкий азот впрыснуть в воду, то происходит мгновенное испарение азота, сопровождающееся появлением ударной волны. Работа с жвдким азотом абсолютно безопасна, а в экономическом отношении не энергоемка энергия при испарении 3 л сжиженного азота эквивалента энергии, затрачиваемой на одш ход пресса усилием 1000 кН при полной его нагрузке. [c.66]

Все виды электромагнитного излучения имеют одинаковую природу, поэтому классификация излучения по длинам волн в зависимости от производимого ими эффекта носит лишь условный характер. При температурах, с какими обычно имеют дело в технике, основное количество энергии излучается при Л = 0,8-н80мкм. Эти лучи принято называть тепловыми (инфракрасны-м и). Больщую длину имеют радиоволны, меньшую — волны видимого (светового, 0,4—0,8 мкм) и ультрафиолетового излучения. [c.90]

Твердые и жидкие тела в большинстве излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения (хотя на-ибольихее количество энергии испускается в пределах длин волн от 0,8 до 80мкм). Чистые (неокисленные) металлы и газы характеризуются выборочным — с ел е к т и в и ы м излучением, т. е. излучают энергию только определенных длин волн. [c.91]

Из курса физики известно, что с п е к-тра.пьная плотность потока излучения абсолютно черного тела /щ =d o/dX (в дальнейшем все характеристики абсолютно черного тела будем записывать с индексом нуль ), характеризующая интенсивность излучения на данной длине волны Xi, имеет максимум при определенной длине волны Величина К (мкм) связана с абсолютной температурой Т тела законом Вина [c.91]

Из выражения (11.4) следует, что с ростом температуры максимум излучения смещается в сторону коротких волн. Так, в излучении с поверхности Солнца (Гя ЗвООК) максимум приходится на видимую часть спектра (>. 0,5 мкм), а в излучении электронагревателя Т [c.91]

В соответствии с различными принципами смесеобразования различаются и требования, которые предъявляют карбюраторные двигатели и дизели к применяемым в них жидким топливам. Для карбюраторного двигателя важно, чтобы топливо хорошо испарялось в воздухе, который имеет температуру окружающей среды. Поэтому в них применяют бензины. Основной проблемой, препятствующей повышению степени сжатия в таких двигателях сверх уже достигнутых значений, является детонация. Упрощая явление, можно сказать, что это — преждевременное самовоспламенение горючей смеси, нагретой в процессе сжатия. При этом горение принимает характер детонационной (ударной, несколько напоминающей волну от взрыва бомбы) волны, которая резко ухудшает работу двигателя, вызывает его быстрый износ и даже поломки. Для ее предотвращения выбирают топлива с достаточно высокой температурой воспламенения или добавляют в топливо антидетонаторы — вещества, пары которых уменьшают скорость реакции. Наиболее распространенный антидетонатор — тетраэтил свинца РЬ ( 2Hs)4 — сильнейший яд, действующий на мозг человека, поэтому при обращении с этилированным бензином нужно быть крайне осторожным. Соединения, содержащие свинец, выбрасываются [c.180]

Когда ударная волна переместится до резервуара, жидкость окажется остановленной и с. катон во всей трубе, а стенки трубы — растянутыми. Ударное повышение давления распростраиптся на всю трубу (рис. 1.106, б). [c.141]

С этой скоростью 5кндкая колонна (рис. 1.106, г) стремится оторваться от крана, в результате возникает отрицательная ударная волна под данлением — Руп> которая направляется от крана к резервуару со скоростью с, оставляя за собой сжавшиеся стенки 1рубы и расширившуюся жидкость, что обусловлено сни кением давления (рис. 1.106, д). Кинетическая энергия жидкости вновь переходит в работу деформаций, но противоположного знака. [c.141]

Повышение давления Аруд легко связать со скоростями и с, если рассмотреть элементарное перемещение ударной волны dx за время dt и применить к элементу трубы dx теорему об изменении количества движения. При этом получим (рис. 1.108) [c.143]

Такпд образом, в трубопроводе возникает новая (отралсеттая) волна давления, направленная к крапу (задвижке), за фронтом которой давление по сравиепию с первоначальным возросло на 2А )уд, а скорость жидкости i = О (рис. 1.111,6). [c.146]

Величина г называется амплитудой синусоиды, L-длиной волны или периодом синусоиды. Длина волны синусоидь[ L = 2яг [c.46]

Фронтальная проекция цилиндрической винтовой линии представляет еобой синусоиду с длиной волны, равной шагу Р, и амплитудой, равной радиусу окружности основания цилиндра. [c.148]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.221 ]

Оптический метод исследования напряжений (1936) -- [ c.0 ]

Альбом Течений жидкости и газа (1986) -- [ c.0 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.36 ]

Теория упругости (1937) -- [ c.0 ]

Динамика и информация (0) -- [ c.37 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.155 ]

Справочник проектировщика динамический расчет сооружений на специальные воздействия (1981) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...