Детонация

Автомобильные бензины маркируют по октановому числу (АИ-93, А-76 и т.п.). Буква А обозначает, что бензин автомобильный, И — октановое число, определенное специальными испытаниями, а цифра после букв — само октановое число. Чем оно выше, тем меньше склонность бензина к детонации и тем выше допустимая степень сжатия, а значит, и экономичность двигателя, [c.181]

Параметры сварки взрывом скорость детонации D, нормаль- [c.225]

Определение величины давления на внутренней поверхности трубки от продуктов детонации является довольно сложной задачей. Тем не менее характер этой нагрузки можно предста- [c.334]

Рис. 6.10. Распределение (в процентах) пластических деформаций (собственных) в расчетном узле коллектора в процессе взрывной запрессовки в момент времени т = 0,2то (хо — время полной детонации заряда)

Процесс взрывной запрессовки трубки в коллектор характеризуется следующими особенностями. По мере распространения прямой волны детонации в моменты времени О т то = //ид область пластической деформации распространяется как по образующей трубки 2, так и в глубь металла коллектора по оси г. При этом поля пластических деформаций на участке О z < [c.349]

В этих двигателях сжатию подвергается смесь топлива с воздухом, которая воспламеняется от электрической искры в конце сжатия. Увеличение степени сжатия ограничивается возможностью преждевременного самовоспламенения горючей смеси, нарушающее нормальную работу двигателя. Кроме того, при высоких степенях сжатия скорость сгорания смеси резко возрастает, что молсет вызвать детонацию (взрывное горение), которая резко снижает экономичность двигателя и часто ведет к поломке его деталей. Поэтому для каждого топлива должна применяться определенная оптимальная степень сжатия. В зависимости от рода топлива степень сжатия в изучаемых двигателях изменяется от 4 до 9. [c.264]

Горение и детонация топливных струй исследованы в работах [881, 882]. [c.335]

Браун Б., Запаздывание скорости частиц в металлизированных топливах, сб. Детонация и двухфазное течение , изд-во Мир , М., 1966. [c.501]

Установлено, что титан, особенно в виде губки, при контакте с жидким кислородом чувствителен к детонации [7]. [c.373]

ВВ для сварки взрывом должны иметь скорость горения (детонации) не менее 1500...2000 м/с (так называемые бризантные ВВ). Так как ВВ обычно равномерно распределяется по поверхности свариваемой детали, то скорость сварки практически соответствует скорости детонационной волны. [c.138]

Таким образом, мы приходим к важному результату, что детонации отвечает не вся кривая детонационной адиабаты, а лишь ее верхняя часть, лежащая над точкой О, в которой адиабата касается прямой, проведенной из начальной точки а. [c.673]

В этом проще всего можно убедиться непосредственно из рис. 132. Скорость звука С графически определяется наклоном касательной к ударной адиабате газа 1 (пунктирная кривая) в точке а. Скорость же v определяется наклоном хорды ас. Поскольку все рассматриваемые хорды идут круче указанной касательной, то всегда ui > с,. Перемещаясь со сверхзвуковой скоростью, детонационная волна, как и ударная волна, никак не влияет на состояние находящегося перед нею газа. Скорость vi перемещения волны относительно исходного неподвижного газа и есть та скорость, о которой надо говорить как о скорости распространения детонации в горючей смеси. [c.673]

Эта формула определяет скорость распространения детонации по температуре Т исходной газовой смеси. [c.676]

Рассмотрим теперь несколько конкретных случаев распространения детонационных волн в газе, который первоначально покоился. Начнем с детонации в газе, находящемся в трубе, один из концов которой (х = 0) закрыт. Граничные условия в этом случае требуют равенства нулю скорости газа как впереди детонационной волны (детонационная волна не влияет на состояние газа, находящегося перед нею), так и на закрытом конце трубы. Поскольку при прохождении детонационной волны газ приобретает отличную от нуля скорость, то в пространстве между волной и закрытым концом трубы должно происходить падение его скорости. Для того чтобы определить возникающую при этом картину движения газа, замечаем, что в рассматриваемой задаче нет никаких параметров длины, которые бы харак- [c.677]

Удовлетворить этому условию можно лишь с детонационной волной, соответствующей точке Чепмена — Жуге. В этом случае V2 — Су, И за детонационной волной может следовать волна разрежения. Возникнув в точке л = О одновременно с началом детонации, волна разрежения будет иметь передний фронт совпадающим с де- [c.678]

Мы приходим к следующей картине движения газа при сферическом распространении детонации. Детонационная волна, как и при детонации в трубе, соответствует точке Чепмена — Жуге. Непосредственно за нею начинается область сферической автомодельной волны разрежения, в которой скорость газа падает до нуля. Падение происходит монотонно, так как согласно [c.682]

Таким образом, во всех рассмотренных типичных случаях самопроизвольного одномерного и сферического распространения детонации Рис. 134 граничные условия в области позади [c.683]

В соответствии с различными принципами смесеобразования различаются и требования, которые предъявляют карбюраторные двигатели и дизели к применяемым в них жидким топливам. Для карбюраторного двигателя важно, чтобы топливо хорошо испарялось в воздухе, который имеет температуру окружающей среды. Поэтому в них применяют бензины. Основной проблемой, препятствующей повышению степени сжатия в таких двигателях сверх уже достигнутых значений, является детонация. Упрощая явление, можно сказать, что это — преждевременное самовоспламенение горючей смеси, нагретой в процессе сжатия. При этом горение принимает характер детонационной (ударной, несколько напоминающей волну от взрыва бомбы) волны, которая резко ухудшает работу двигателя, вызывает его быстрый износ и даже поломки. Для ее предотвращения выбирают топлива с достаточно высокой температурой воспламенения или добавляют в топливо антидетонаторы — вещества, пары которых уменьшают скорость реакции. Наиболее распространенный антидетонатор — тетраэтил свинца РЬ ( 2Hs)4 — сильнейший яд, действующий на мозг человека, поэтому при обращении с этилированным бензином нужно быть крайне осторожным. Соединения, содержащие свинец, выбрасываются [c.180]

Большинство технологических схем сварки основано на использовании направленного (кумулятивного) взрыва (рнс. 5.44). Соединяемые поверхности двух заготовок 4 и 3, в частности пластпи, одна из которых неподвижна и служит основанием, располагают под углом а друг к другу на расстоянии /г ,На заготовку 3 укладывают взрывчатое вещество 2 толщиной Я, а со стороны, находящейся над вершиной угла, устанавливают детонатор /. СвариваЮ Т на жесткой опоре. Давление, возникающее при взрыве, сообщает импульс расположенной под зарядом пластине. Детонация взрывчатого вещества с выделением газов и теплоты происходит с большой скоростью (несколько тысяч метров в секуггду). [c.225]

При решении динамической упругопластической задачи возникает вопрос о пространственно-временной аппроксимации процесса взрывной запрессовки трубки в коллектор. На рис. 6.3 представлена схема расчетного узла ячейки коллектора для расчета собственных напряжений и деформаций. Здесь Явн — внутренний радиус трубки б — толщина трубки, S — толщина стенки коллектора а — ширина перемычки между отверстиями. Выбор величины радиуса Ян проводится посредством численных расчетов из условия инвариантности НДС от Rh при неизменных характере и уровне импульсной нагрузки при взрыве. Расчет НДС проводится в осесимметричной постановке и отражает ряд существенных особенностей процесса запрессовки трубки в коллектор. К ним относятся возможность учета сложного характера распределения во времени и пространстве давления на внутренней поверхности трубки, обусловленного неодновременной детонацией цилиндрического заряда. Кроме того, с помощью специальных КЭ достаточно хорошо моделируется условие контакта трубки с коллектором в процессе прохождения прямых и отраженных волн напряжений при динамическом нагружении. Учет указанных особенностей позволяет рассчитывать неоднородное поле напряжений и деформаций по высоте трубки (толщине коллектора) и, следовательно, достаточно надежно при учете общ.их, остаточных и эксплуатационных напряжений проанализировать НДС в зоне недовальцовки, в которой инициировались имеющиеся разрушения в коллекторе. [c.334]

S = 170 мм, вн = 6,5 мм, Rh = 45 мм, S = 1,5 мм. Нагрузка Pefj x,z) (давление продуктов детонации на внутреннюю поверхность трубки) задавалась по формуле (6.5) с коэффициентом демпфирования Сд = 0,2. Расчет нагрузки проводили при длине заряда /=155 мм, скорости детонации Уд=7000 м/с и плотности заряда ро = 1,0 г/см . При этих значениях параметров максимальное значение давления на фронте волны = = 2,5 ГПа. С целью предотвращения среза трубок при взрывной развальцовке длина заряда I делается меньше толщины стенки коллектора. Такая технология приводит к возникновению так называемой области недовальцовки, где трубка не контактирует с коллектором. [c.347]

Разработка новых схем и типов двигателей, усовершенствование имеющихся схем приводят к необходимости исследований гетерогенного горения распыленного жидкого и твердого горючего, исследований детонации и других газодинамических явлений в газовзвесях. Сюда же примыкает проблема безопасности на предприятиях, где могут образоваться способные к детонации и горению взвесенесущие или газонылевые среды. Кроме того, именно в газовзвесях можно получить детонацию с параметрами, например, давлением, находящимся между давлением на детонационной волне в газовой смеси (10 10 атм) и давлением на детонационной волне в жидком или твердом взрывчатом веществе (10 [c.12]

К Л и г e Л ь Дж., Никерсон Г., Течение смеси газа и твердых частиц в осесимметричном сопле, сб. Детонация и двухфазное течение , нзд-во Мир , М., 1966. [c.511]

Ранни У., Исследование методом возмущений одномерного гетерогенного теченпя в ракетных соплах, сб. Детонация и двухфазное тече-нпе , пзд-во Мир , М., 1966. [c.517]

Высокая степень сжатия без детонации достигается в двигателе Дизеля за счет того, что сжатию подвергается не горючая смесь, а только воздух. По окончании процесса сжатия в цилиндр впрыскивается горючее. Для его зажигания не требуется никакого специального устройства, так как при высокой степепи адиабатического ся атия воздуха его температура повышается до 600— 700 С. Горючее, впрыскиваемое с помощью топливного насоса через форсунку, воспламеняется при соприкосновении с раскаленным воздухом. [c.111]

В описанном выше режиме медленного горения его распространение по газу обусловливается нагреванием, проис.ходящим путем непосредственной передачи тепла от горящего к еще ме воспламенившемуся газу. Наряду с таким возможен и совсем иной механизм распространения горения, связанный с ударными волнами. Ударная волна вызывает при своем прохождении нагревание газа — температура газа позади волны выше, чем впереди нее. Если интенсивность ударной волны достаточно велпка, то вызываемое ею повышение температуры может оказаться достаточным для того, чтобы в газе могло начаться горение. Ударная волна при своем движении будет тогда как бы поджигать газовую смесь, т. е. горение будет распространяться со скоростью, равной скорости волны, — гораздо быстрее, чем при обычном горении. Такой механизм распространения горения называют детонацией. [c.670]

В 87 было показано, что в точке, где d( f)/йр — О (т. е. хорда 12 касается ударной адиабаты), скорость v-i совпадает с соответствующим значением скорости звука с . Этот результат был получен исходя из одних только 3 конов сохранения на поверхности разрыва, и потому в полной мере применим и к детонационной волне, Ыа обыч1юй ударной адиабате для одного газа таких точек нет (как это было показано там же). На детонационной же адиабате такая точка имеется — точка О. Одновременно с равенством иг= С2 в такой точке имеет место также и неравенство (87,10) d(v2/ 2)/dp2 <. О, а потому ири больших р2, т. е. над точкой О, скорость < сг. Поскольку детонации соответствует именно верхняя часть адиабаты над точкой О, то мы приходим к результату, что [c.673]

Если детоиация вызывается ударной волной, возникшей от какого-либо постороннего источника и падающей на горючую смесь, то такой детонации может соответствовать любая точка, лежащая на верхней части детонационной адиабаты. В особен пости интересна, однако, детонация, возникающая самопроизвольно, в результате самого процесса горения. В следующем параграфе мы увидим, что в ряде важных случаев такая детонация непременно должна соответствовать точке Чепмеиа — Жуге, так что скорость детонационной волны относительно остающихся непосредственно за ней продуктов горения раина как раз скорости звука, а скорость относительно исходного газа vi = jVt имеет наименьшее возможное значение ). [c.674]

Мы везде полностью отвлекаемся от тепловых потерь, которыми может сопровождаться распространение детонационной волны. Как и в случае мед ленного горения, эти потери могут сделать распространение детонации невоз мо>1<ным. При детонации в трубе источником потерь являются в первую оче редь отвод тепла через стенки трубы и замедление газа благодаря трению Безразмерную автомодельную переменную в этой задаче можно опре де.пнть как r/t s/q, где характерный постоянный параметр q — теплота рсак ЦИН на единицу массы. [c.679]

Подчеркнем, однако, что эти выводы не имеют универсального характера, и можно представить себе случаи самопроизвольного возникновения пересжатой детонационной волны. Так, пересжатая волна возникает при переходе детонации из широкой трубки в узкую это явление связано с тем, что когда детонационная волна доходит до места сужения, происходит ее частичное отражение, в результате чего давление продуктов горения, втекающих из широкой в узкую часть трубы, резко возрастает—ср. задачу 4 (Б. В. Айвазов, Я. Б. Зельдович, 1947) ). [c.683]

Теплотехника (1991) -- [ c.180 ]

Методы подобия и размерности в механике (1954) -- [ c.171 , c.184 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.143 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.249 , c.273 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.369 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.248 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.114 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.166 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.376 ]

Автомобиль категории С учебник водителя Издание 4 (1987) -- [ c.61 ]

Работа на тракторе (1981) -- [ c.252 ]

Автомобильные двигатели Издание 2 (1977) -- [ c.118 , c.119 ]

Тракторы и автомобили (1985) -- [ c.145 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.388 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.152 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.583 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...