Модели аддитивные

Как видно из рис. 5.26, после активирования на графике Фаулера—Нордгейма наблюдаются два участка с разным наклоном. Это говорит о том, что автоэмиссионный ток идет из различных типов состояний и хорошо описывается моделью аддитивных эмиссионных центров (то есть общий ток катода рассматривается как сумма токов из двух эмиттеров, которые имеют линейные графики Фаулера— Нордгейма). [c.199]

Схема 231 Модели аддитивные 88 [c.494]

Стратегии компенсации, в которых испытуемые стремятся сопоставить оценки одной альтернативы с оценками другой. Были найдены две такие стратегии определение полезности каждой из альтернатив, а затем их сравнение и сравнение полезностей оценок альтернатив по каждому критерию отдельно, затем суммирование этих разностей. Первая стратегия известна под названием аддитивной модели, а вторая — под названием модели аддитивных разностей. [c.95]

Рез льтаты экспериментальных исследований переноса излучения в концентрированных дисперсных системах позволяют сделать вывод, что при описании радиационного теплообмена в этих системах необходимо исследовать допустимость аддитивного представления различных процессов переноса и условия, при которых оно применимо, а также зависимость излучательных характеристик системы от свойств частиц и распределения температуры. Независимость степени черноты от структуры дисперсной среды позволяет выбрать достаточно простую модель систе.мы, [c.140]

Преобр)азования эквивалентной схемы, выполняемые для снятия ограничений в узловом методе, не всегда удобны для пользователя, более формально подобные ограничения снимаются в модифицированном узловом методе. Он получается, если базис узлового метода расширить переменными типа потока управляющих ветвей п источников типа разности потенциалов. Поскольку увеличивается количество неизвестных, соответственно должно увеличиться количество уравнений. Уравнения узлового метода дополняются компонентными уравнениями управляющих ветвей и источников типа разности потенциалов. Аддитивный вклад модели в левую и правую части системы уравнений Я (X) ДХ= — F(X) [c.139]

Таким образом, при проведении анализа строения кристаллов на основе геометрической модели на первом этапе атомы представляют в виде сфер определенного радиуса, причем межатомные расстояния полагают аддитивно складывающимися из радиусов атомов компонент, значения которых сведены в таблицы атомных, ионных и ковалентных радиусов [2], построенные на ос-новые анализа и обобщения огромного экспериментального материала. [c.155]

Для приближенной оценки влияния неравновесности на течение воздуха можно рассматривать двухатомную модель воздуха, состоящую из аддитивной смеси кислорода и азота. В этом случае коэффициент с определяют для кислорода, а все остальные параметры, в частности степень равновесной диссоциации а , характеристические плотность и давление, находят для двухатомной модели воздуха. [c.136]

Для определения ТФХ сливок использовали образцы с различной жирностью Ж (рнс. 6.10). Обобщающие линии для теплоемкости с получены из закона аддитивности, а для X в жидком состоянии при - -40 °С — из модели Филиппова [31]. Зависимости ТФХ от I при Ж = 0,25 кг/кг приведены на рис. 6.11. [c.144]

Заметим, что формула (2.199) может быть полезна, в частности, при исследовании распределения турбулентной вязкости в потоке, которая в рамках модели усреднения по Рейнольдсу [571 входит в уравнение гидродинамики аддитивно с молекулярной вязкостью [c.76]

Наряду с концепцией Блоха существует концепция Нордгейма жёстких ионов, согласно к-рой окружение движущихся ионов почти не меняется, когда они совершают тепловые колебания, в этом случае вид действующего на электрон возмущающего потенциала будет иным. Гамильтониан Э.-ф. в. строится на основании полученного одно-электронного оператора возмущения с помощью правил для аддитивных квантовомеханич. величин (см. ниже), причём в блоховской модели существ, значение имеет поле продольных смещений решётки. [c.587]

Детерминированный подход предусматривает аналитическое представление процесса управления, при котором для данной совокупности входных значений на выходе объекта управления может быть получен единственный результат, однозначно определяемый оказанным на него управляющим воздействием. Этот подход может быть представлен в аддитивной и стохастической постановках. Управляющим воздействием, дающим однозначное решение, может быть разовое техническое решение или применение технического контроля. Модель управления в детерминированном подходе принимается строго однородной и совершенной, в отношении которой предполагается полное отсутствие отклонений в виде погрешностей, ограничений, отказов, случайных возмущений управление носит дискретный разовый характер в малом диапазоне изменения переменных параметров. [c.237]

При действии исполнительного органа вибрационной машины на грунт, дорожное основание, покрытие или иную уплотняемую среду в граничном слое последней появляется напряжение, волна которого распространяется в уплотняемой среде, вызывая деформацию среды. Динамическую реакцию, воспринимаемую исполнительным органом машины, для составления достаточно простой расчетной модели можно схематически представить в виде трех аддитивных компонент упругой, направление которой противоположно деформации граничного слоя среды инерционной, направление которой противоположно ускорению исполнительного органа (которому приписывают свойства неизменяемого твердого тела) диссипативной, направление которой противоположно скорости исполнительного органа. Диссипативная компонента, в свою очередь, может состоять из двух слагаемых — вязкого и пластического (см. рл. IV). У грунтов и цементобетонных смесей пластическая составляющая [c.358]

При наблюдениях выхода системы с аддитивной стационарной помехой I (/) ипа белого шума оценивание параметров модели (95) по методу наименьших квадратов состоит в минимизации функции [c.364]

Вторая модель формирования изображения, которую мы рассматриваем в разд. 5.2, применима к условиям как когерентного, так и некогерентного освещения. И здесь Рэлей внес важный вклад [51], на этот раз под влиянием более ранних работ Эри и Гельмгольца. Модель представляет изображение как комбинацию картин Эри (или более сложных картин, если присутствуют аберрации), которые оптическая система должна создавать отдельно для света из каждой точки объекта. Если освещение некогерентно, то интенсивности картин Эри, определяемые всеми точками объекта, являются просто аддитивными. Если же оно когерентно, то присутствует интерференция и тогда изображение математически представляет собой комбинацию картин Эри с комплексными амплитудами, Рэлей рассматривал оба предельных случая. При пред- [c.85]

Значения этилена экспериментально определены с большей погрешностью, чем К метана. Отклонения от расчета по аддитивной модели оказались одного порядка с погрешностью самих данных. Поэто нецелесообразно дальнейшее уточнение зависимости Y3. Принято [c.96]

Такой подход предполагает аддитивность парных взаимодействий (т. е. всю энергию какого-то ансамбля атомов можно вычислить простым сложением изолированных энергий связи между каждой парой атомов любое возмущение, вызываемое соседними атомами, игнорируется), а также, что атомы образуют кубическую решетку. Таким образом, если эта модель применяется к жидким смесям, то возможны только качественные заключения. [c.35]

Известно, что модели функций ряда ТС с достаточной для практических целей точностью можно представить в виде полиномиальной (аддитивной) модели [c.194]

Сходные математические законы, описывающие различные физические явления, не означают их тождества, а отражают только то, что математические модели этих явлений соответствуют одной и той же степени приближения. Математические модели первого приближения, подчиняются закону аддитивности, а следовательно, описываются линейными дифференциальными уравнениями. Так, например, ток и напряжение в одноэлементном двухполюснике, содержащем индуктивность, удовлетворяют линейному дифференциальному уравнению [c.56]

Главный эффект — рост интенсивности валентного (и только валентного) колебания — был объяснен в [ ] на основе аддитивной трехатомной модели А—Н В вкладом собственно водородной связи Н В [c.133]

Расчет упругих характеристик. Константы упругости на линейном участке деформирования четырехна-правленного углерод-углеродного материала 40 можно рассчитать ио модели, аддитивно объединяющей компоненты матрицы жесткости ее сетчатой и изотропной составляющих 21]. Задаваясь упругими характеристиками волокна и связующего, получим следующие формулы для трех независимых технических констант материала 40 в главных осях упругой симметрии [c.194]

В связи с изложенным выше в качестве первого приближения можно предложить следующую модель теплообмена псевдоожиженного слоя крупных частиц, в том числе и под давлением, с поверхностью. Исходной посылкой ее, как и в [76, 90, 93], служит рассмотрение общего коэффициента теплообмена как состоящего из трех аддитивных компонент конвективной составляющей коив, отражающей перенос тепла от поверхности движущимся потоком газа кондуктивной конд, учитывающей распространение тепла теплопроводностью, и лучистой. [c.92]

Первое звено — звено запаздывания — моделирует измерение человеком рассогласования регулируемого параметра. Величина запаздывания колеблется для различных операторов в пределах 0,1—0,3 сек. [3]. Существенно, что измерение чбловеком-опе-ратором отклонения регулируемого параметра от заданного значения сопровождается ошибкой. Эта ошибка может быть принята аддитивной и аппроксимирована случайной стационарной функцией. В таком виде модель измерения человеком рассогласования регулируемого параметра является уточнением обычно используемой модели [4]. [c.359]

В настоящее время в основу оценок радиационных эффектов положены модели абсолютного (МАР) и относительного (МОР) риска, которые различаются способом учета дополнительного радиационного риска по модели абсолютного риска он полагается не зависягцим от существующего радиационного фона и аддитивным по модели относительного риска эффекты облучения должны увеличивать существующий риск мультипликативно. Оценки ущерба радиационного воздействия, представляемые в Публикации 27 Международной комиссии по радиологической защите (МКРЗ) [1], основаны на МАР. В Публикации 45 [2] они дополнены оценками по МОР. В [3] также приводятся оценки радиационного риска, выполненные на базе двух моделей, различающиеся примерно в три раза. Согласно [4] реальное значение риска лежит в пределах этих оценок. Как отмечается в [4, 5], модели абсолютного и относительного риска, не являясь строго обоснованными, уязвимы для критики. Однако поскольку в настоящее время не существует достаточно разумных альтернативных моделей, для оценок радиационных эффектов используют эти модели [4]. Применение МАР и МОР обусловливает и различные способы оценки показателей ущерба. Наиболее часто используемым показателем ущерба является пожизненный риск смерти от рака [4], который отражает повышенную вероятность смерти от рака облученного организма. Если считать, как принимают в настоящее время, что проявление эффекта действия облучения начинается через определенное время L (латентный период ) и длится в течение времени Р (период продолжительности риска), то пожизненный риск М [ао, D) определяется следующим образом [c.31]

Законы сохранения возникают ые только для непрерывных симметрий гамильтониана. Так, для частицы, находящейся в периодич. поло, что является хорошея моделью движения электрона в кристалле, гамильтониан не меняется при сдвигах на векторы, кратные периодам решетки, и коммутирует с операторами соответствующих сдвигов. Это приводит к существованию особой сохраняющейся в периодич. поле величины — квази-импульса (значения к-рого, в отлпчне от обычного импульса, определены лишь с точностью до векторов обратной решётки). Аналогичным образом для гамильтониана, периодически зависящего от временя, может быть определена величина квазиэнергии. Наличие у гамильтониана днекретвых симметрий приводит в К. м. к сохранению ряда мультипликативных физ. величин, к-рые (в отличие от аддитивных импульса и момента) не имеют аналогов в классич. механике. Так, если гамильтониан системы инвариантен относительно отражения пространств, координат частиц г, —г,, то он коммутирует с оператором пространств, инверсии Р, определяемым соотношением [c.283]

Аналитические методы расчёта М. в. Для расчёта потенциалов М. в. разработано большое число эмпи-рич., полуэмпирич. и Чисто теоретич. (квантовомеха-нич.) методов. Обычно расчёты очень трудоёмки и осуществляются на ЭВМ. Основной из них — метод самосогласованного поля (.метод Хартри — Фока) и линей ной комбинации молекулярных орбиталей (см. Квантовая химия). При выполнении аддитивности электронных плотностей взаимодействующих фрагментов применим метод модели электронного газа с использованием функционала Томаса — Ферми — Дирака. [c.89]

Перечисленные закономерности М. п. сначала описывались в рамках мультипериферич. моделей [5]. После открытия партонов кинематика М. п. широко использовалась при создании феноменологич. кварк-глю-онных моделей М. и., в к-рых учитывались известные характеристики кварков и глюонов [6, 7]. Нек-рые черты одночастичных инклюзивных процессов в интервале анергий S = 5—540 ГэВ удовлетворительно описываются в модели кварк-гдюонных струн 6] и в аддитивной кварковой модели [7]. Параметры в этих моделях находятся из сравнения их с экспериментом. Вычисление значений этих параметров в рамках КХД цока невозможно из-за сильного взаимодействия кварков на [c.170]

Значит, успехи в качеств, описании характерных свойств М. ц. были достигнуты в аддитивной модели кварков, в к-рой предполагается, что каждый адрон состоит из валентных (конституентных) кварков, независимо рассеивающихся друг на друге. Одно из наиб, ярких следствий этой гипотезы — соотношение Левина — Франкфурта [2], согласно к-рому отношение полных сечений взаимодействия протона и пиона с протоном равно отношению числа валентных кварков этих частиц, т. е. /г. Подтверждены экспериментом и др. предсказания модели, напр. соотношение между сечениями взаимодействия К-мезонов и гиперонов, в состав к-рых входит странный кварк. [c.234]

ОЧАРОВАНИЕ (чарм, шарм, от англ, harm — очарование)— аддитивное квантовое число С, характеризующее адроны или кварки. Частицы с ненулевым значением О. наз. очарованными частица.чи. В кварковой модели адронов О. равно разности между числами очарованных кварков (с) и антикварков (с). О. сохраняется в сильном и ЭЛ.-магн. взаимодействиях в распадах очарованных адронов, происходящих за счёт слабого взаимодействия, О. меняется на единицу. [c.518]

УФ-расходимости возникают в квантовополевой теории возмущений при вычислении интегралов в пространстве 4-импульсов соответствующих Фейнмана диаграммам, содержащим замкнутые петли. Путём введения всломогаг. регуляризации такие расходящиеся интегралы делаются конечными и вычисляются в явном виде нри этом в простейших случаях сингулярные составляющие выделяются в аддитивные структуры, имеющие вид полиномов невысокой степени по внеш. имиульсам (см. ф-лу (3) в ст. Регуляризация расходимостей). Для нек-рого класса КТП степень этих полиномов не зависит от порядка теории возмущений и не превышает двух. Такие теории допускают процедуру П., с помощью к-рой удаётся полностью устранить все УФ-расходимости и выразить результаты вычислений через небольшое число параметров, физически близких параметрам (массам, константам связи) исходного лагранжиана рассматриваемой системы взаимодействующих полей. Эти теории наз. перенормируемыми. В класс перенормируемых теорий (с нек-рыми оговорками) входят модели с безразмерными константами связи, в т. ч. теории калибровочных полей, такие как квантовая электродинамика (КЭД) И квантовая хромодинамика (КХД). [c.563]

Аддитивные модели. Процесс л- (i) представляется в виде взвешенной суммц (смеси) процессов [c.88]

Наоборот, можно сравнивать расчетные обобщенные кривые с кривыми, рассчитанными по свойствам отдельных фаз для времен и температур, для которых имеются экспериментальные данные о вязкоупругих свойствах композиции. Такой подход был использован авторами работы [39] при анализе вязкоупругих свойств триблок-сополимеров. Они использовали метод аддитивности податливостей для представления зависимости вязкоупругих свойств от состава композиции. Авторы работы. [53] использовали эквивалентную механическую модель 2 (см. рис. 4.4), и уже для выбранных конкретных параметров модели они применили представления об аддитивности модулей. [c.176]

Данные о применении изложенного выше подхода к анализу -..гтрратурно-временной аналогии вязкоупругих свойств гетеро--позиций к материалам, подчиняющимся уравнениям " б), отсутствуют, хотя в принципе он может быть ует отметить, что простой принцип аддитивности принятый в работах [38, 39], а также близкий к. аддитивности модулей, принятый в работе [52], рушает условия Хашина — Штрикмана [уравнения. то может быть следствием анизотропности исследован-.сгерогенных композиций, которая вполне вероятна при получении образцов методом отлива пленок из растворов [39, 52, 55]. С другой стороны, полученные обобщенные кривые и значения коэффициентов сдвига, особенно по методу, использованному в работе [39], не очень чувствительны к степени адекватности примененной механической модели, поэтому небольшие изменения в модели, необходимые для того, чтобы найденные результаты соответствовали предельным значениям Хашина — Штрикмана, не повлияют значительно на результаты анализа [56]. [c.177]

Ясно, что так как функция Т (и) является нелинейной, то и границы квантования Fm будут расположены соответственно неравномерно по диапазону значений F. Процедура квантования по (5.4) является несколько громоздкой в вычислительном отношении. Ее можно было бы упростить, если осуществлять равномерное квантование, которое выполняется за одну операцию процессора (например, операцию перевода числа в формате с плавающей запятой в число в формате целых чисел), но перед этим подвергать квантуемую велетину нелинейному предыскажению с помощью соответствующего нелинейного преобразования. Очевидно, при отсутствии квантования функция этого преобразования должна быть обратной функции Т (и). Так, если как это часто бывает при записи на фотоматериалы, записывающее устройство имеет характеристику, линейную по плотности почернения фотоматериала, то без учета эффектов квантования предыскажение должно производиться по логарифмическому закону. При наличии квантования коррекция искажения Т и) может сопровождаться усилением шума квантования там, где крутизна функции Т (и) велика. Это значит, что должен быть достигнут компромисс между коррекцией нелинейности Т (и) и усилением шума квантования. Таким образом, задача подбора корректирующей функции родственна задаче оптимального нелинейного предыскажения при квантовании [86]. Если точность квантования высока, т. е. число уровней квантования достаточно велико, то оптимальная предыскажающая функция близка к функции, обратной Т (ц). Для того, чтобы это показать, рассмотрим упрощенную модель квантования, считая шум квантования независимым от сигнала, аддитивным, имеющим нулевое среднее, а критерий точности восстановления сигнала среднеквадратичным. [c.105]

Из Приведенных данных видно, что и при наличии смешанной структуры сплав проявляет признаки СП состояния. Однако при. этом несколько увеличиваются напряжения течения, уменьшается относительное удлинение. Одновременно скоростной интервал проявления СПД смещается в область меньших е. В крупнозернистом сплаве СПД на поверхности не наблюдается, б и m не зависят от е и деформация осуществляется с образованием шейки. В работах [34—36] на сплавах Zn — 22 % А1, латуни и Ti — 6 % А1 —4% V показано, что положение оптимального скоростного интервала и величина т зависят от характера распределения зерен по размерам. Была предложена модель [37], позволяющая рассчитать свойства сплава с учетом объемной доли зерен с разным размером, принимая их вклад в СПД аддитивным. Сравнение результатов, рассчитанных по модели, показало удовлетворительное совпадение с экспериментальными результатами, пЬлученными на сплавах Ti — 6 % А1 — 4 % V и А1 7475. [c.17]

Такая связь и зависимость между концентрациями F-центров и атомарных центров серебра находит естественное объяснение на основе рассмотренной выше модели Л-центра. С увеличением концентрации активатора должна расти также вероятность того, что ион серебра окажется рядом с галоидной вакансией, вследствие чего вероятность образования обычных f-центров должна падать. Подобную зависимость между концентрацией обычных F-центров в КС1—Ag и атомарных центров серебра (288 mji) установили также Л. М. Шамовский и Л. М. Родионова [285] для случая аддитивного окрашивания фосфора. [c.169]

Zi-центры образуются при аддитивном окрашивании или под действием рентгеновых лучей в результате захвата двухвалентными ионами Са+ +, Sr++ и Ва + + свободных электронов и представляют собой, по Зейтцу [325], ионы Са+, Sr+или Ва+, замещающие в нормальных узлах решетки соответствующие ионы щелочного металла. Зейтц приводит также структурные модели для Zg и Z.j-ueHTpoB, согласно которым первый представляет собой Zi-центр, ассоциированный с парой вакансий противоположного знака, а последний рассматривается как Zg-ueHTp, захвативший еще один электрон, т. е. как нейтральные атомы кальция, стронция или бария, расположенные по соседству с парой вакансий. [c.230]

В настоящее время существуют две крайние и противоположные концепции по поводу структуры щелочно-галоидных кристал-лофосфоров и относительно роли этой структуры в формировании спектральных и люминесцентных свойств этих фосфоров. Согласно одной из них, указанные свойства определяются только ионами активатора, изоморфно замещающими в узлах решетки катионы основания. Эти представления, основанные на зейтцевской модели центра свечения, особенно успешно развивались в последние годы. Они получили ряд фундаментальных подтверждений в исследованиях закономерностей в спектрах поглощения щелочногалоидных фосфоров и в их сопоставлении с электронными переходами между уровнями активирующей примеси в свободном состоянии, в теоретических расчетах спектров поглощения и люминесценции этих фосфоров и, наконец, в рентгенографических исследованиях, доказавших выполнимость закона аддитивности Вегерта. [c.253]

Этот случай характерен для ситуации, когда в пространстве У различным событиям соответствуют свои совокупности точек-векторов, отличающиеся друг от друга расположением своих центров рассеяния, но имеющие один и тот же характер рассеяния точек вокруг центров, т. е. имеющ1ие одинаковую для всех событий стохастическую связь между координатами точек у. Практически подобная модель оправдана в случае, если каждому событию в заданном пространстве X соответствует достаточно малая область, а наблюдаемое пространство У отличается от данного наличием аддитивных помех, не зависящих от имеющего места события. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...