Кварки валентные

В грубом приближении можно вообще считать, что каждый мезон состоит из кварка и антикварка, а каждый барион — из трех кварков. Эти основные кварки называются валентными. Более точно, кроме валентных кварков (и антикварков) каждый адрон содержит еще море непрерывно рождающихся и поглощающихся виртуальных пар кварк— антикварк. В понятие моря часто включают и виртуальные глюоны. [c.350]

Теперь мы можем придать дополнительный смысл введенным в 5 изображениям адронных линий. Тройная линия для бариона соответствует его трем валентным кваркам, а двойная линия для мезона — валентным кварку и антикварку. Ниже при изложении физики распадов и реакций мы эффективно воспользуемся этой трактовкой адронных линий. [c.350]

Это соответствует энергиям столкновений в СЦИ в десятки ГэВ и выше. В этом случае принимается первая гипотеза динамики пар-тонов, согласно которой в начальный момент столкновения каждый адрон можно рассматривать как рой свободных партонов. Напомним, что в самом грубом приближении партонами являются валентные кварки. Более точно, к партонам принадлежат валентные кварки, а также виртуальные кварки, антикварки и глюоны из моря . [c.381]

Посмотрим теперь, как согласуется такой механизм с опытными данными. Прежде всего заметим, что полные сечения зависят только от первых двух этапов столкновения. В грубом приближении можно считать, что на втором этапе происходит столкновение свободных валентных кварков. Уже отсюда получается простое и, как видно из рис. 7.37, хорошо согласующееся с опытом соотношение [c.383]

Q ) — I (h Q )] числу валентных ц кварков, [c.315]

Подавленность выхода кумулятивных частиц (К -мезонов, антипротонов), не содержащих в своём составе валентных кварков нуклонов ядра отношения выходов W не зависят от х (при lE>1) и равны (при равных зг) [c.535]

Напр., для распределения валентных п-кварков в протоне это даёт иу(х) (1 — х) ( пасс— 2), а для морских кварков и антикварков 0(х) (1 — х) ( пасс = 4). Аналогичные предельные поведения с заменой а на 2 справедливы и для ф-ций фрагментации. [c.549]

Ур-ния эволюции приводят к росту структурных ф-ций с увеличением ф в области малых х, х <, 0,2, при этом ср. доля импульса валентных кварков уменьшается, а ср. доли импульса морских кварков и глюонов стремятся к пост, значениям, равным 3nf/(16 Зи/) и 16/(16 -)- 3nf), где nf— число ароматов кварков. Суммарная же доля импульсов всех П. [соотношения (2)] и их суммарные заряды [соотношения (1)[ не зависят от Q . Эти изменения ф-цин распределения и фрагментации подтверждаются экспериментально. [c.549]

Особенно яркие проявления эффектов отдачи, имеющие качественный характер, относятся к случаю взаимодействия комплекса с бесструктурной частицей, масса которой т мала по сравнению с массой М валентной частицы комплекса. Этот случай охватывает важные для спектроскопии проблемы мюонного катализа и ядерной физики низких энергий системы типа лептон или пион + атомное ядро , электрон + мюонный мезоатом , мюон + молекула , где роль валентной частицы играют соответственно нуклон, мюон, внутримолекулярный атом или ион. С некоторыми оговорками к этому списку можно добавить систему лептон + адрон , где валентной частицей может считаться кварк. [c.321]

Валентные кварки, несущие характерные квантовые числа, приведенные в гл. 5. Так, например, протон есть связанное состояние трех кварков (и , Ыу, ёу). [c.226]

Все составляющие адрон субчастицы (т. е. валентные кварки и виртуальные частицы, образующие море ) называются партонами. При рассмотрении динамики адронных столкновений о свойствах партонов принимаются дополнительные модельные допущения, которые будут приведены в п. 8. [c.350]

Начнем с двух замечаний вводного характера. Во-первых, для целей систематики адроны можно считать состоящими только из валентных кварков, поскольку у кварк-антикваркового моря все квантовые числа равны нулю. Из всех статических свойств только, масса адрона меняется под влиянием моря . Именно поэтому массы адронов можно подсчитывать только с привлечением подгоночных феноменологических допущений. Второе замечание относится к цвету. Введение цвета утраивает число кварков. С другой стороны, ограничение реально существующих адронов белыми комбинациями цветов почти точно компенсирует это утроение. Результирующее действие этих двух эффектов в отношении статических свойств адронов резюмируется простым правилом при изучении кварковой структуры адронов можно считать, что утроение по цвету отсутствует (т. е. существуют лишь 4 кварка и, d, s и с), но кварки внутри адрона подчиняются статистике Бозе. Поясним происхождение этого правила. [c.351]

Значит, успехи в качеств, описании характерных свойств М. ц. были достигнуты в аддитивной модели кварков, в к-рой предполагается, что каждый адрон состоит из валентных (конституентных) кварков, независимо рассеивающихся друг на друге. Одно из наиб, ярких следствий этой гипотезы — соотношение Левина — Франкфурта [2], согласно к-рому отношение полных сечений взаимодействия протона и пиона с протоном равно отношению числа валентных кварков этих частиц, т. е. /г. Подтверждены экспериментом и др. предсказания модели, напр. соотношение между сечениями взаимодействия К-мезонов и гиперонов, в состав к-рых входит странный кварк. [c.234]

Наилучшим процессом для эксперим. измерения кварк-партонных распределений является ГНР нейтрино и антинейтрино, к-рые взаимодействуют с разными кварками нейтрино с d- ж и-кварками, антинейтрино с й и м. Эти распределения для валентных м-кварков хиу(х) и морских антикварков х(д х) 4- (а )) в протоне показаны на рис. 5, а. Видно, что импульсный спектр морских кварков мягче спектра валентных кварков [c.549]

Из этих данных видно, что валентные кварки несут ок. 35% полного импульса протона, морские — ок. 10%. Остальные 55% приходятся на долю глюонов. Непосредственно распределение глюонов измеряется в процессе рождения тяжёлых кваркониев (например, [c.549]

В зависимости от характера кварковой структуры Ф. его можно рассматривать либо как малонуклонную корреляцию, если кварковая структура Ф. целиком определяется кварковой структурой образующих его нуклонов, либо как многокварковое образование, если кварковая структура Ф. не сводится к нуклонной в указанном выше смысле. Существующие эксперим. данные указывают на предпочтительность второй точки зрения. Наиб, важным из них является отношение вьгходов кумулятивных мезонов и К . Это отношение чувствительно к различию в распределении валентных и морских кварков в ядре и в нуклоне (см. Партоны), т. к. в состав входит валентный [c.326]

В частности, каждый из трех кварков, составляющих барионы, или кварк и антикварк в мезоне (их называют структурными или валентными кварками) согласно КХД является сложной системой. Каждый такой кварк состоит из некоторой сердцевины — собственно кварка, носителя всех квантовых чисел (их называют токовыми кварками), и окружающего его облака глюонов и виртуальных кварк-антикварковых нар (последние называются морскими кварками). [c.126]

Поясним сказанное на примере процесса глубоконеупругого рассеяния электрона на протоне (рис. 9.2). Один из валентных кварков за счет виртуального фотона поглощает энергию падающего электрона (стадия а) образуется кварк-антикварковая пара (д, д). [c.227]

Теоретики считают, что 1 4 МэВ, /и 7 МэВ, т, 150МэВ. Это— так называемая токовая масса в отличие от блоковой массы / 300 МэВ, Ш5 450 МэВ, которую кварки имеют при рассмотрении их с большого расстояния. В соответствии с нерелятивистской кварковой моделью все адроны построены из конституентных (блоковых) кварков (как из кубиков—блоков). Блоковый кварк состоит из токового ( голого ) кварка, окруженного облаком виртуальных частиц (кварк-антикварковые пары и глюоны). Три основных кварка, из которых состоит нуклон, называют валентными, а виртуальные пары—морскими (кварковое море). [c.330]

Первые экспериментальные указания на существование глюонов носили косвенный характер. Они были получены в процессе исследования глубоконеупругого рассеяния лептонов на адронах. Оказалось, что при больших передачах импульса возникают трудности с балансом импульса. На долю валентных кварков (т. е. трех основных кварков, составляющих нуклон) и кваркового моря из -пар удается отнести только половину импульса нуклона (в соотношении 4 1). Относительно же второй половины было естественно предположить, что ее уносят глюоны (вспомните историю предсказания нейтрино). [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...