Третий закон термодинамики в квантовой статистической

Здесь So, iS и S g — постоянные. Третий закон термодинамики (так же как квантовая статистическая механика) дает явные значения для этих постоянных. [c.19]

Лекции М. Клейна, в которых дан критический обзор законов равновесной термодинамики и их статистического толкования, носят характер введения ко всему циклу лекций. Клейн наряду с изложением сравнительно старых вопросов аксиоматики второго закона термодинамики на основе классических работ Эренфест-Афанасьевой и Каратеодори рассматривает и новые вопросы, касающиеся более точной формулировки третьего закона термодинамики. Правильное его толкование долгое время было предметом дискуссий ясность в этот вопрос внесена сравнительно недавно (в 1952 г.) в лекциях Симона. Представляет интерес критика широко распространенного в литературе заблуждения относительно статистического толкования третьего закона термодинамики, который связывали иногда лишь с отсутствием вырождения основного уровня системы. В лекциях показано, что для объяснения поведения энтропии системы при низкой температуре, которое предсказывается третьим законом термодинамики, недостаточно отсутствия вырождения нижнего уровня системы, а необходимы определенные гипотезы об ее квантовом вырождении. [c.6]

Основываясь на таком рассуждении, были введены элементарные понятия квантовой и статистической механики для интерпретации эмпирической стороны классической термодинамики. Квантовое представление об энергетических уровнях использовано для интерпретации внутренней энергии. Статистические теории приведены для того, чтобы показать, что термодинамические энергии и энтропия являются средними или статистическими свойствами системы в целом. Это позволяет понять основные положения второго закона, обоснование третьего закона и шкалу абсолютных энтропий. Также представлены методы вычисления теплоемкости и абсолютной энтропии идеальных газов. Численные значения абсолютной энтропии особенно важны для анализа систем с химическими реакциями. После рассмотрения этих основных положений технические применения даны в виде обычных термодинамических соотношений. [c.27]

Первый и второй законы термодинамики имеют свое статистическое обоснование в классической механике. В последние годы Нернст добавил третий закон, который может быть объяснен статистически только в терминах квантовой механики. В восьмой главе этой книги мы коснемся выводов из этого закона. [c.6]

Мы видим что знтропия стремится к нулю (как Г / ) при Г О в согласии с третьи законом термодинамики. Последний результат явился больпшм успехом квантовой статистической механики. Действительно, больцмановское выражение (5.2.27) не может дать объяснение такому поведению энтропии. [c.205]

Когда мы перейдем к изложению квантовой статистической меха ники, то увиди>1, что третий закон термодинамики является макро скопическим проявлением квантовых свойств (см. гл. 9. 4). Прн веденные выше рассуждения, которые носят несколько абстрактны характер, приобретают вполне конкретное содержание и ясный фи зический смысл, если их излагать на основе квантовой статистическо механики. Поэтому важное значение третьего закона термодинамик определяется не этими абстрактными рассуждениями, а его практи ческой применимостью. Мы закончим обсуждение третьего закон термодинамики, рассмотрев одно из его приложений. [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...