Формулировки первого закона термодинамики

Формулировка первого закона термодинамики. [c.67]

Приведем наиболее общую и важную формулировку первого закона термодинамики невозможно построить вечный двигатель первого рода , т. е. машину, которая, повторяя произвольное число раз один и тот же процесс, производила бы работу в большем количестве, чем энергия, потребляемая ею. [c.22]

Вторая формулировка первого закона термодинамики 24 Второй закон термодинамики 56 Вынужденное движение 313 Вязкость 175 [c.473]

Парообразование 90 Пароперегреватель 378 Паротурбинные установки 142 Перегретый пар 91 Первая формулировка первого закона термодинамики 24 Перегретый водяной пар 93 Плотность 10 [c.474]

Как видно из формулировки первого закона термодинамики (см. 2-3), он устанавливает количественное соотношение между различными видами энергии при их взаимных превращениях. Однако этот закон ничего не говорит [c.88]

Из (3.21) и (3.22) с учетом приведенных определений теплоемкостей можно получить еще одну формулировку первого закона термодинамики [c.51]

Важным параметром при выборе материала электродов является получаемая разность электрических потенциалов между электродами. Значение разности потенциалов для данного элемента можно вычислить из термодинамических соображений. Важным отличием электрохимического элемента от тепловых двигателей, рассмотренных в гл. 4, является его способность создавать электрический ток. Это необходимо учесть при формулировке первого закона термодинамики. Пусть ток отводится от элемента обратимо и количество переносимого между электродами заряда равно dQ. Можно записать [c.88]

Поскольку система является закрытой, это уравнение совпадает с обычной формулировкой первого закона термодинамики, даваемого уравнением (2.7) [c.30]

Формулировка первого закона термодинамики равнозначна утверждению, что вечный двигатель первого рода не возможен. Под таким двигателем понимают машину, которая совершает работу без подвода к ней энергии. [c.95]

Уравнения (7.6а) и (7.66) часто рассматриваются как формулировки первого закона термодинамики. В то же время полученное в разд. 4.2 следствие 1 закона устойчивого равновесия также рассматривалось как формулировка первого закона, но только нециклическая. Поэтому уравнения (7.6а) и (7.66) можно назвать циклической формулировкой этого закона , хотя сам по себе он не может называться законом, так как возникает в результате логического развития представлений, основанных на фундаментальном законе устойчивого равновесия. [c.84]

Принимая соответствующие допущения о гладкости и используя принцип виртуальной мощности или непосредственно уравнений баланса для массы, количества движения и момента количества движения, получим следующую частную формулировку первого закона термодинамики [c.99]

ФОРМУЛИРОВКА ПЕРВОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.17]

Уравнения (4.10), (4.15) являются дифференциальной формулировкой первого закона термодинамики. Второй закон термодинамики записывается для первой и второй фаз соответственно в виде [c.34]

Отсюда следует вторая формулировка первого закона термодинамики Вечный двигатель первого рода невозможен . [c.59]

К понятию и формулировке первого закона термодинамики, приведенным в параграфе 4. 1, следует добавить представление о вечном двигателе и дать аналитическое выражение первого начала термодинамики. [c.55]

Глава V. ПЕРВЫЙ ЗАКОН ТЕРМОДИНАМИКИ 21. Формулировки первого закона термодинамики [c.43]

Какова формулировка первого закона термодинамики и его аналитическое выражение [c.52]

Читатель должен быть знаком с понятиями работы и теплоты хотя бы из курса элементарной физики. Об энергии переноса массы возможно, известно меньше. Она представляет собой количество энергии, которая передается системе не в виде работы или теплоты, а при переносе массы вещества из окружающей среды. Эта величина обычно вводится в учебниках термодинамики значительно позже, а именно при рассмотрении неоднородных систем. Здесь она введена для полноты формулировки первого закона термодинамики. [c.17]

Тем не менее позитивная формулировка первого закона термодинамики состоит в утверждении, что сумма А Q -Z является функцией состояния. [c.18]

Возвращаясь к формулировке первого закона термодинамики, не следует говорить о количестве теплоты, содержащейся в теле, а можно говорить лишь о том, сколько тело отдаст или получит теплоты в том или ином процессе. В отличие от внутренней энергии работа и количество теплоты зависят не только от начального и конечного состояний газа, но и от пути, по которому происходило изменение его состояния. [c.32]

Это соотношение является также частной формулировкой первого закона термодинамики. [c.9]

Ниже приводятся некоторые наиболее распространенные формулировки первого закона термодинамики [c.22]

Как видно из формулировки первого закона термодинамики, он устанавливает количественное соотношение между различными видами энергии при их взаимных превращениях. Однако этот закон ничего не говорит о том, при каких условиях та)кие превращения могут происходить. На этот последний вопрос дает ответ второй закон термодинам ики. [c.70]

Первый закон термодинамики. Этот закон представляет собой математическое выражение изучаемого в курсе физики закона сохранения и превращения энергии. Вначале уравнение первого закона термодинамики относилось к явлениям преобразования тепловой и механической энергии, а затем было распространено и на другие виды энергии. В этой книге рассматриваются лишь явления преобразования тепловой и механической энергий. Сущность этих преобразований заключается в следующем если в процессе исчезает некоторое количество тепла, возникает равное ему количество механической энергии (в виде совершенной механической работы) и, наоборот, при совершении механической работы (за счет израсходованного количества механической энергии) возникает равное этой работе количество тепла. Это утверждение может служить формулировкой первого закона термодинамики в приложении к тепловым и механическим явлениям. [c.23]

В этой формулировке первого закона термодинамики учитывается, что существуют две формы передачи энергии — работа и теплота. [c.141]

Уравнение (2.3) является математической формулировкой первого закона термодинамики для любых процессов, по которому теплота, сообщаемая газу, расходуется на изменение внутренней энергии газа и на совершение газом работы расширения. [c.26]

Различные формулировки третьего закона термодинамики остаются неизменными при отрицательных абсолютных температурах, если под абсолютным нулем температуры понимать О К, как положительной, так и отрицательной температуры. Температуры + 0К и —О К соответствуют совершенно различным физическим состояниям. Для первого система находится в состоянии с наименьшей возможной энергией, а для второго — с наивысшей. Система не может стать холоднее, чем +0К, так как она не может больше отдать энергию. Она не может стать горячее, чем —О К, так как она не может больше поглотить энергию. Принцип недостижимости абсолютного нуля формулируется следующим образом невозможно с помощью любой, как угодно идеализированной процедуры за конечное число операций охладить любую систему + О К или нагреть любую систему до —О К- [c.121]

В результате анализа возникают по меньшей мере два вопроса. Во-первых, вопрос о физической сущности ограничения степени превращения внутренней энергии в кинетическую этот вопрос рассмотрим позднее. Во-вторых, вопрос о правильности формулировки задачи об истечении газа. Ведь формула (7.36) выражает первый закон термодинамики и вдруг оказывается, что применение этого закона — закона сохранения энергии — ограничено условием Сомнения, связанные со [c.179]

Записанный в таком виде общий принцип сохранения энергии в термодинамическом процессе называется математическим выражением первого закона термодинамики, которому можно дать следующую формулировку в термодинамическом процессе подведенная теплота в обш,ем случае расходуется на изменение его энергии и совершение внешней работы. [c.24]

Приведенные формулировки второго закона термодинамики, отражающие специфическую особенность теплоты, проявляющуюся при ее превращении, являются эквивалентными. Действительно, если допустить возможность самопроизвольного перехода теплоты от холодного источника к горячему, то последнему можно вернуть неиспользованную теплоту, и горячий источник расходовал бы всего удельной теплоты /а = /д, т. е. вся теплота, отнятая от теплоот-датчика, была бы превращена в круговом процессе в работу. Но это противоречило бы другим формулировкам второго закона. Следует еще раз подчеркнуть, что все формулировки второго закона термодинамики являются следствием наблюдений, т. е. второй закон, как и первый, является экспериментальным. [c.36]

Какие существуют формулировки и математические выражения первого закона термодинамики [c.43]

В гл. 5 мы связали изменение энергии с адиабатической ра ботой, а в гл. 6 — тепло, поступающее в систему в чисто тепловом процессе, с изменением ее энергии. В данной главе мы сначала рассмотрели нециклические процессы, которые сопровождаются одновременно и совершением работы, и передачей тепла. Это позволило получить так называемое уравнение сохранен ния энергии для системы. Применив полученный результат к циклическому процессу, мы затем получили выражение, которое часто рассматривается как формулировка первого закона термодинамики, Эту формулировку мы назвали циклической в отличие от нециклической формулировки, обсужденной в гл. 4. [c.95]

Однако еще задолго до этого, в середине XVIII столетия, великий русский ученый М. В. Ломоносов впервые изложил строго научную теорию тепла как энергии, связанной с внутренним движением материи. Он экспериментально доказал, что не существует, никаких тепловых материй. Кроме того, М. В. Ломоносов впервые сформулировал закон сохранения энергии, основываясь на котором он установил, что невозможно получить тепло из ничего. Это могло явиться основанием для формулировки первого закона термодинамики в том виде, как мы его знаем теперь. [c.6]

Если бы удалось построить двигатель, который производил бы работу, не получая энергии от каких-либо внешних источников, то теоретически он мог бы быть вечным. Однако такой двигатель, называемый обычно вечным двигателем (perpetuum mobile) первого рода, осуществить невозможно, что следует из закона сохранения энергии. Из этого вытекает еще одна формулировка первого закона термодинамики вечный двигатель первого рода невозможен. [c.57]

Первая ясная формулировка первого закона термодинамики приписывается обычно физику Юлиусу Роберту Майеру, который вычислил механический эквивалент тепла результаты этой работы были опубликованы в 1842 г. [4]. Примерно в это же время независимо от Майера к тем же выводам пришел Джеймс Прескотт Джоуль. Он опубликовал точные измерения механического эквивалента тепла в 1843 г. [5]. [c.11]

Можно встретить и другие формулировки первого закона термодинамики, например теплота, сообщенная газу в каком-либо процессе, расходуется на увеличение его внутренней энергии и на совершение работы, или невозможно построить вечный двигатель (perpetuum mobile) первого рода [c.15]

Вектор 5 имеет размерность момента сил в расчете на единицу массы. Уравнение (6.2.9) показывает, что в реальном поле угловых скоростей прецессии а момент сил 8 = не производит работы. Такой момент сил называется гирос/соличес/с л или инер-циальным моментом сил Д Аламбера. Следовательно, инерционный момент сил, связанный с этой полевой величиной, не будет фигурировать в формулировке первого закона термодинамики. [c.337]

Будем использовать ту же систему обозначений, что и в гл. 2 и 3 примем во внимание модель, сконструированную выше. Величина Т(п) единственная новая величина, которая входит в формулировку первого закона термодинамики, так как инерционная сила, связываемая с ц, дает нулевой вклад (см. уравнение (6.2.9)), а не дает вклада в силу принципа действие-между континуумами равно противодействию . Работа, производимая Т( ), вычисляется в соответствии с правилом, что маг-нитное поле А, действующее на поле намагниченности Ж = рц, производит работу рА ц. [c.340]

Первый закон термодинамики является частным случаем закона сохранения и превращения энергии, впервые установленного основоположником русской науки М. В. Ломоносовым в замечательной по своей широте и значению формулировке закона сохранения и неунич-тожаемости материи, движения и силы. [c.51]

Из того, что мы знаем о равновесных и неравновесных состояниях, следует, что при переходе от вторых к первым энтропия Зшеличивается и достигает максимального значения в состоянии термодинамического равновесия. Поскольку в изолированной системе все переходы идут именно в этом направлении, мы получаем, таким образом, количественную формулировку II закона термодинамики энтропия изолированной системы не может убывать. [c.53]

Анализ особенностей тепловых процессов, выполненный Р. Клаузиусом, был далеко не очевиден, но логически безупречен. Обратив внимание на то, что формулировка второго закона термодинамики носит качественный характер, он задался целью найти его математическую форму. Он считал необходимым связать второй закон с некоторой характерной физической величиной, аналогично тому, как первый закон оказался связанным с существова1шем энергии, явился законом ее сохранения и превращения. Максимальный КПД идеальной тепловой машины, как впервые показал С. Карно, определяется соотношением [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...