Второй закон термодинамики аналитическое выражение

Ранее было показано, что для равновесных процессов справедливо соотношение ds = 6q/T. Разобранный пример достаточно наглядно показывает, что в неравновесных процессах ds> bq/Т, если б<7 — количество подведенной к системе или отведенной от нее теплоты, а Т — температура источника теплоты. Обе записи являются аналитическими выражениями второго закона термодинамики [c.27]

Т — абсолютная температура источника теплоты. Знак неравенства соответствует необратимым процессам, а знак равенства — обратимым процессам. Следовательно, аналитическое выражение второго закона термодинамики для бесконечно малого обратимого процесса имеет вид [c.109]

Аналитическое выражение второго закона термодинамики. [c.67]

Важные положения в точных науках выражают, как правило, не только словами, но и в виде математической формулы. Так, первый закон термодинамики выражается формулой (2.1). Второй закон термодинамики, согласно которому все реальные самопроизвольные процессы в макроскопических системах необратимы, также имеет свое аналитическое выражение. Главной величиной в этом выражении является энтропия , [c.67]

Выражения (3.54) н (3.55) часто записывают совместно, получая объединенное аналитическое выражение первого и второго законов термодинамики для обратимых и необратимых процессов [c.77]

Аналитическое выражение второго закона термодинамики. Дадим аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых и необратимых процессов. [c.64]

Уравнения (1.200) и (1.201) представляют собой аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых процессов. [c.65]

Аналитическое выражение (1.22), с помощью которого энтропия была записана как калорический параметр состояния, качественно связывает ее изменение с количеством теплоты и может служить математическим выражением второго закона термодинамики для обратимых термодинамических процессов [c.37]

Это уравнение является аналитическим выражением второго закона термодинамики. Уравнение (163) формулируется так элементарное количество тепла равно произведению абсолютной температуры тела на изменение энтропии тела. [c.49]

Рассмотрение произвольного кругового обратимого процесса приводит к следующему аналитическому выражению второго закона термодинамики [c.42]

Это соотношение, справедливое и для обратимых (знак равенства) и для необратимых (знак процессов в любой системе, представляет собой аналитическое выражение второго закона термодинамики. Неравенство (3-149) представляет собой частный случай общего неравенства (3-150), записанного для изолированной системы (d<3,. ,,,=0). [c.89]

S-12. АНАЛИТИЧЕСКОЕ ВЫРАЖЕНИЕ ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.79]

Аналитическому выражению второго закона термодинамики можно придать вид [c.80]

Так, объединенное аналитическое выражение первого и второго законов термодинамики для системы, в которой не совершается полезная работа, [c.277]

Аналитическим выражением второго закона термодинамики для произвольного циклического процесса, совершаемого над рабочим телом с получением или отдачей бесконечно малого количества теплоты в изолированных системах при абсолютной температуре Т, является соотношение [c.12]

Аналитическое выражение второго закона термодинамики записывается следующим образом [c.113]

Важнейшим параметром состояния вещества является энтропия S. Изменение энтропии в обратимом термодинамическом процессе определяется уравнением, являющимся аналитическим выражением второго закона термодинамики [c.65]

Формула (141) представляет аналитическое выражение второго закона термодинамики для необратимых процессов. Мерой необратимости процесса может служить разность [c.71]

Каково аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых и необратимых циклов [c.145]

Приведенные данные показывают, какое большое значение при постановке второго закона термодинамики и его аналитического выражения придавал Окатов абсолютной температуре. [c.46]

Часть сочинения, посвященная второму закону термодинамики, его аналитическому выражению и энтропии, является оригинальной, [c.46]

Затем в учебнике в темах Закон Карно , Распространение закона Карно на цикл произвольного вида и процесс необратимый рассматривается второй закон термодинамики приводится формулировка по Клаузиусу и выводится его аналитическое выражение. Вто- [c.78]

Свои исследования, относящиеся ко второму закону термодинамики обоснование его аналитического выражения, т. е. вывод [c.569]

Вышесказанное о рабоге двух типов установок тепловых машин составляет содержание второго закона термодинамики, а формулы (31) и (32) — аналитическое выражение этого закона применительно к установкам тепловых машин, В связи с этим второй закон термодинамики можно сформулировать следующим образом [c.37]

Как указывалось выше, уравнения (31) и (32) могут служить частными аналитическими выражениями второго закона термодинамики. Они получены при рассмотрении работы тепловых машин. Второй закон термодинамики является, однако, одним из основных законов природы, поэтому для него существует аналитическое выражение более общего характера. Получить это выражение можно, рассмотрев так-называемый цикл Карно. [c.39]

Объединяя вместе выражения (7. 1) и (7.2), получим аналитическое выражение второго закона термодинамики в виде [c.123]

Уравнение (8.115) является одним из наиболее точных и простых аналитических выражений второго закона термодинамики. [c.61]

Аналитическое выражение второго закона термодинамики дано ниже, после рассмотрения цикла Карно. [c.52]

Интеграл Клаузиуса. Аналитическое выражение второго закона термодинамики [c.58]

Это соотношение, справедливое и для обратимых (знак равенства), и для необратимых (знак неравенства) процессов в любой системе, и представляет собой аналитическое выражение второго закона термодинамики. [c.61]

Уравнение (4.6) показывает, что приращение энтропии изменяется обратно пропорционально температуре, но хорошо известно (см. 4.2), что чем выше температура рабочего тела, тем большее количество теплоты в тепловых двигателях может быть превращено в работу, т. е. возрастает как бы энергетическая ценность этой теплоты. Следовательно, энтропия косвенно, через температуру, характеризует количество теплоты, которое может быть преобразовано в работу, т. е. ее понятие тесно переплетается с сущностью второго закона термодинамики, устанавливающего условия, при которых в тепловых двигателях возможен переход теплоты в работу. Это и послужило основанием считать уравнение (4.6) аналитическим выражением второго закона термодинамики. [c.61]

Основные положения второго закона термодинамики и его подлое толкование были приведены в главе VI настоящего курса. 1щем виде аналитическое выражение 2-го закона термодннами-дя любой изолированной системы записывалось в виде урав-ения [c.199]

Как было установлено ранее, величина dq T для обратимого процесса представляет собой дифференциал энтропии с1з. Объединяя равенство с1дГГ=с15 и неравенство (3.47), получаем аналитическое выражение второго закона термодинамики в форме [c.72]

Математическое выражение второго закона термодинамики. Чтобы физические закономерности выразить в аналитической форме, нужно устансвить математические соотношения между физическими величинами, в частности между параметрами состояния и функциями процесса. Так, для первого закона термодинамики это удалось сделать благодаря введению понятия внутренней энергии в сочетании с характеристиками процесса — теплотой и работой. Здесь же, чтобы количественно выразить принцип необратимости, был введен параметр состояния, который Р. Клаузиус назвал энтропией. [c.37]

В следующих девяти параграфах (18—25), посвященных второму закону термодинамики и его аналитическому выражению, излагаются темы следующих наименований интегральный множитель дифференциала тепла, сообщаемого газу в оборотном процессе пример оборотного кругового процесса круговой процесс предыдущего параграфа, исполняемый в направлении обратном применение процессов, описанных в предыдущих двух параграфах, ко всем телам природы вторая основная теорема механической теплоты для сил процессов исгорическая заметка общее аналитическое выражение теоремы об эквивалентности превращений для круговых оборотных процессов другое аналитическое выражение второй теоремы термодинамики для случая, когда состояние тела определяется двумя независимыми переменными и изменение совершается оборотным образом . [c.45]

Гл.6 посвящена второму закону термодинамики. В ней посредством рассмотрения прямого и обратного циклов Карно показывается сущность второго закона и приводятся его формулировки. Здесь записано ...переход тепла от менее теплого к более теплому телу невозможен без компенсации — это делает Клаузиус во-вторых, можно исходить из такого утверждения нельзя построить периодически действующую мащину, у которой все действия сводились бы только к производству механической работы и охлаждению одного источни а тепла. Идея второго положения принадлежит В. Томсону (приведенная формулировка — Планку). Оба эти положения подтверждаются обыденным опытом . И дальше Можно показать, что формулировки Клаузиуса и Томсона эквивалентны друг другу, т. е. что принятие одной влечет за собой как следствие другую . После этого обычным методом (Клаузиуса) дается аналитическое выражение второго закона. Здесь выводится соотношение [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...